Чувствительный амплитудный детектор | Техника радиоприёма

Способ детектирования, примененный в описанных выше приемниках (см. Схема на трех транзисторах и Карманный приемник), хорошо себя зарекомендовал и навел на мысль о разработке более чувствительного амплитудного детектора для других конструкций. Известно, что диодные и транзисторные амплитудные детекторы, используемые в радиовещательных приемниках AM сигналов, обладают невысокой чувствительностью. Их коэффициент передачи быстро уменьшается при уровнях сигнала ниже 100 мВ. Связано это с квадратичностью характеристики при малых сигналах: амплитуда продетектированного сигнала пропорциональна квадрату амплитуды входного сигнала РЧ.

Гораздо большую чувствительность и больший динамический диапазон имеют активные детекторы, собранные на операционных усилителях (ОУ). Они получили некоторое распространение в измерительной технике, но так и не стали применяться в радиоприемниках, вероятно, из-за сложности, дороговизны и ограниченного частотного диапазона. Используя высокочастотный транзистор и диоды, удалось разработать амплитудный детектор с высокой чувствительностью, содержащий минимум деталей.

Схема детектора показана на рис. 4.17. Он представляет собой обычный резистивный усилительный каскад, в котором в цепи смещения базы транзистора VT1 вместо резистора установлен кремниевый диод VD1. Цепочка R2C2 фильтрует сигнал ЗЧ на выходе детектора от радиочастотных пульсаций. В отсутствие сигнала напряжение на коллекторе транзистора автоматически устанавливается около 1-1,1 В: оно равно сумме напряжений открывания диода и перехода база — эмиттер транзистора. Ток транзистора определяется напряжением питания и сопротивлением резистора нагрузки R1, I_o = (U_п — 1,1 В) / R1. При номинале резистора, указанном на схеме, и напряжении питания 3 В ток составляет около 0,5 мА, но его можно сделать и значительно меньше, увеличив сопротивление резистора.

Ток базы транзистора составляет не более нескольких микроампер, он протекает через диод в прямом направлении, устанавливая его на пороге открывания, на участке с максимальной кривизной вольтамперной характеристики, что и требуется для хорошего детектирования. Динамическое сопротивление диода составляет в этой точке десятки килоом — оно незначительно снижает усиление транзисторного каскада.

При поступлении на вход детектора AM сигнала положительные полуволны, выделяющиеся на нагрузке R1, выпрямляются диодом и увеличивают потенциал базы, открывая транзистор. Емкость разделительного конденсатора С1 должна быть значительно больше емкости обычных разделительных конденсаторов радиочастотных каскадов, чтобы он не успевал разряжаться током базы за период колебаний. Коллекторный ток открывающегося транзистора возрастает, а его коллекторное напряжение уменьшается. Максимумы положительных полуволн коллекторного напряжения оказываются как бы «привязанными» к уровню +1 В, в то время как огибающая отрицательных полуволн промодулирована удвоенной амплитудой напряжения ЗЧ. Осциллограмма коллекторного напряжения точно такая же, как на рис. 4.11.

Отфильтрованное цепочкой R2C2 среднее напряжение, соответствующее закону модуляции, поступает на выход. Его максимальный размах составляет 0,5 В, далее наступает ограничение. Параметры детектора таковы: при входном сигнале 3 мВ с глубиной модуляции 80% выходное напряжение ЗЧ составляет 180 мВ. Искажения огибающей визуально почти незаметны, к тому же они резко уменьшаются с понижением глубины модуляции. Входное сопротивление детектора невелико и составляет сотни ом, поэтому сигнал на него лучше подавать от эмиттерного (истокового) повторителя, но можно и от обычного апериодического каскада с резистором нагрузки не более 1-2 кОм. Выходное сопротивление детектора определяется суммарным сопротивлением резисторов R1 и R2, поэтому желательно, чтобы входное сопротивление УЗЧ, подключенного к выходу детектора, составляло не менее 20 кОм.

Коэффициент передачи детектора и его выходное напряжение ЗЧ можно повысить вдвое, установив еще один диод, как показано на рис. 4.18. Резистор нагрузки детектора R2 присоединен к проводу питания, обеспечивая небольшой начальный ток через дополнительный диод VD2, чтобы вывести его на участок с максимальной кривизной характеристики. Этот диод выпрямляет отрицательные полуволны коллекторного напряжения, и потенциал верхней по схеме обкладки фильтрующего конденсатора С2 повторяет их огибающую.

Этот детектор вносит несколько большие нелинейные искажения, но развивает то же напряжение ЗЧ (180 мВ) при входном сигнале 1,5 мВ, а начинает детектировать при входных сигналах в сотни микровольт. Для сравнения была измерена чувствительность апериодического УРЧ (на том же транзисторе с тем же сопротивлением нагрузки 3,9 кОм), нагруженного на диодный детектор по схеме удвоения напряжения — она получилась втрое хуже, хотя схема получается сложнее и содержит больше элементов.

Постоянную составляющую продетектированного сигнала можно использовать в системе автоматической регулировки усиления (АРУ), учитывая, что в детекторе по схеме рис. 4.17 она изменяется по мере увеличения уровня сигнала от 1,1 до 0,55 В, а в детекторе по схеме на рис. 4.18 — от 1,65 до 0,55 В. Это позволяет управлять смещением кремниевых транзисторов УРЧ или УПЧ непосредственно с выхода детектора. При отсутствии сигнала смещение максимально, а при наличии сигнала уменьшается, снижая усиление каскадов. Дополнительная польза такого решения в том, что напряжение смещения будет мало зависеть от напряжения питания, поскольку детектор выступит в роли его стабилизатора.

Максимальная частота сигнала для обоих детекторов составляет около 3 МГц, поэтому их можно использовать в ДСВ приемниках прямого усиления и в супергетеродинах со стандартным значением ПЧ 450-470 кГц. Представляется интересным объединить этот детектор с описанным ранее истоковым повторителем для магнитной антенны, схема которого дана на рис. 4.6. Должен получиться довольно чувствительный приемник без усилителей напряжения РЧ.

Читать дальше — Приемник на биполярных транзисторах с АРУ

Синхронный АМ приёмник Полякова / Хабр

Владимир Тимофеевич Поляков (RA3AAE) широко известен в нашей стране как разработчик любительской радиоэлектроники. Его конструкции всегда отличались простотой и хорошей повторяемостью. Ещё в них всегда присутствовала какая-то «сумасшедшинка».

В публикации я расскажу о разработке Полякова, увидев которую, я не смог понять, как она работает. Старшие товарищи, к которым я обратился за помощью, ничего вразумительного мне сказать тоже не смогли.

Речь идёт о синхронном АМ приёмнике, схема которого была опубликована в журнале «Радио» №8 за 1984 год.

Ничего не понимаю…

При взгляде на схему приёмника в глаза сразу бросались три КМОП микросхемы: К176ТМ2, К176ЛЕ5 и К176КТ1. Причём, К176КТ1 была включена между усилителем радиочастоты (УРЧ) и усилителем звуковой частоты (УЗЧ). Т.е. эта микросхема (цифровая) в этой схеме играла роль детектора в аналоговом тракте.

Описание работы схемы ясности не добавляло: четвертинки К176КТ1 там именовались «ключами балансного смесителя». Два нижних «ключа» образовывали «фазовый детектор», выходы двух верхних «ключей» назывались «выходом синхронного детектора».

С двумя другими цифровыми микросхемами было понятней: К176ТМ2 делила частоту гетеродина на четыре, а К176ЛЕ5 формировала сигналы со скважностью 4. Это был счётчик с дешифратором.

Дешифратор управлял «ключами». С выхода нижней по схеме половинки микросхемы операционного усилителя (ОУ) К157УД2 на гетеродин подавалось напряжение «подстройки». Это было понятно, но зачем нужно поддерживать фазовый сдвиг 90° между входным сигналом и сигналом гетеродина, в голове старшеклассника не укладывалось.

Конструкция была отложена, но не забыта.

… и вот опять

Первый раз к конструкции синхронного АМ приёмника я вернулся при изучении материалов «Радиоежегодника» за 1988 год, где В.Т. Поляков опубликовал статью «Гетеродинный приём».

Часть статьи касалась синхронного приёма АМ сигналов. В частности, давалась структурная схема синхронного приёмника и описание его работы:

Синхронный прием АМ сигналов возможен при установке второго смесителя и ВЧ фазовращателя. Гетеродинные напряжения на оба смесителя U1 и U2 подаются со сдвигом фазы 90 градусов. Квадратурные сигналы ЗЧ фильтруются ФНЧ Z2 и Z3, усиливаются (А1, А2), один из сигналов служит выходным, а другой используется в системе ФАПЧ с элементами Z4 и V1. Усилитель А2 здесь должен быть УПТ. С его выхода можно снять и переменное демодулированное напряжение при ФМ входного сигнала.

Начало же статьи изменило раз и навсегда моё представление о работе детекторов и смесителей на диодах. Дословно:

Увлечение сверхдлинными волнами […] породило не только мощные электромашинные РЧ генераторы, но и гетеродинные приемники с синхронным механическим выпрямителем — колесом Гольдшмидта. В них детектор […] заменен механическими контактами, замыкаемыми при вращении колеса с частотой, близкой к частоте сигнала. При этом, если моменты замыкания контактов попадают на положительные полуволны сигнала, на выходе приемника выделяется положительная постоянная составляющая напряжения, если же на отрицательные — то соответственно отрицательная.

Так происходит синхронное детектирование. Но строго синхронизировать частоты вращения вала генератора и колеса Гольдшмидта трудно, чаще всего они отличались, тогда в телефонах прослушивался тон биений, равный разности частот сигнала и коммутации контактов. Механический коммутатор был идеальным смесителем гетеродинного приемника, поскольку он вообще не детектировал сигнал, а лишь преобразовывал его по частоте.

Суть озарения: механические ключи-прерыватели в детекторах гетеродинных приёмников были в своё время заменены диодами. Диоды в современных схемах детекторов гетеродинных приёмников могут быть заменены электронными ключами, коммутируемыми с частотой принимаемого сигнала.

Таким образом и было узаконено в моих глазах применение микросхемы К176КТ1 в качестве синхронного детектора.

Как это работает

Сигнал гетеродина на транзисторе VT3 делится на четыре счётчиком Джонсона на двух D-триггерах из состава микросхемы DD1. На выходах дешифратора DD2 формируются сигналы с частотой приёма, коммутирующие ключи из состава микросхемы DD3.

Сигналы на выходе дешифратора имеют скважность 4 и сдвиг по фазе 0°, 90°, 180° и 270°. Коммутируемые этими сигналами ключи с подключенными к их выходам конденсаторами C18, C22, C17 и C21 соответственно, образуют схему выборки-хранения, где каждый конденсатор сохраняет значение напряжения на входе синхронного детектора в момент размыкания своего ключа.

Пусть гетеродин при подаче половины напряжения питания на варикапы настроен точно на частоту, превышающую в четыре раза частоту несущей принимаемого сигнала. Сопротивление открытых ключей К176КТ1 равно нулю. Сопротивление закрытых ключей К176КТ1 равно бесконечности. Входное сопротивление ОУ равно бесконечности.

На диаграмме слева делённая на четыре частота гетеродина отстаёт по фазе от сигнала несущей на 90°. На входах верхней по схеме половинки ОУ (синхронного детектора) присутствует примерно одинаковое напряжение. На входах нижней по схеме половинки ОУ (фазового детектора) присутствует разность напряжений (U₉₀

— U₂₇₀), примерно равная размаху принимаемого сигнала.

На выходе фазового детектора формируется отличное от половины питающего напряжение, изменяющее частоту гетеродина. Это отклонение перестанет формироваться только при равенстве фаз делённой на четыре частоты гетеродина и сигнала несущей, когда на входах фазового детектора будет одинаковое напряжение.

Режим синхронной работы приёмника показан на правой диаграмме. На входах синхронного детектора присутствует разность напряжений (U₀ — U₁₈₀), примерно равная размаху принимаемого сигнала. На входах фазового детектора присутствует примерно одинаковое напряжение.

В реальных условиях между частотами гетеродина и несущей частотой АМ сигнала постоянно будут возникать биения, обусловленные нестабильностью гетеродина и «замираниями» сигнала станции. При этом петля ФАПЧ будет постоянно подстраивать фазу гетеродина под фазу несущей, если частота биения этих частот не превышает полосу пропускания фильтра на элементах R10, C16, R11, C27.

На практике это чем-то напоминает переход регенеративного приёмника в режим «автодина»: при настройке на станцию возникает свист, тон которого тем ниже, чем ближе частота настройки к частоте несущей; при «захвате» сигнала станции свист пропадает.

Я где-то это уже видел

Второй раз к конструкции синхронного АМ приёмника я вернулся при погружении в тему SDR. В «классических» SDR-приёмниках часто применяется решение квадратурного детектора (QSD) по схеме Tayloe. Поиск по сочетанию «Tayloe Detector» приводит к патенту US6230000.

Патент US6230000 был получен 08.05.2001 года сотрудником Motorola Inc. Daniel Richard Tayloe по заявке, поданной 15.10.1998 года. Патент защищает аппаратное решение, принцип действия которого раскрывается иллюстрацией ниже:

Устройство служит для приёма однополосных сигналов с подавленной несущей (SSB). «Математика» работы этого решения описана в главе 3 «Фазовый принцип формирования и приёма SSB сигналов» книги В.Т. Полякова «Трансиверы прямого преобразования», выпущенной в 1984 году.

Из иллюстрации видно, что Tayloe делает акцент на ключевом детекторе, который управляется сигналом задающего генератора с частотой, в четыре раза превышающей частоту принимаемого сигнала. Сигналы на выходе ключевого детектора имеют сдвиг по фазе 0°, 90°, 180° и 270°. К выходам ключевого детектора подключены конденсаторы.

Подобное решение присутствует и в схеме балансного смесителя синхронного АМ приёмника Полякова. Разница — в дальнейшей обработке сформированных сигналов.

В схеме Полякова «квадратурный» сигнал (Q, Baseband Quadrature) включен в цепь ФАПЧ, а из «прямого» сигнала (I, Baseband Inphase) сумматором на DA1.1 формируется демодулированный АМ сигнал. В схеме Tayloe сигналы I и Q поступают на фазовращатель (58) для формирования на выходе сумматора (60) демодулированного сигнала с верхней боковой полосой (ВБП, USB).

Нужно сделать дополнение, что в «классических» SDR-приёмниках схема детектора Tayloe заканчивается цепями I и Q, и дальнейшая обработка сигнала производится какими-либо внешними программными средствами.

Возвращаясь к схеме синхронного АМ приёмника Полякова необходимо отметить, что Владимиру Тимофеевичу удалось сделать на очень несовершенной элементной базе элегантное аппаратное решение не менее элегантной математической модели. Подобные решения на более совершенных компонентах применяются во всём мире по сей день.

---

Облачные серверы от Маклауд быстрые и безопасные.

Зарегистрируйтесь по ссылке выше или кликнув на баннер и получите 10% скидку на первый месяц аренды сервера любой конфигурации!

Абсолютное измерение углового момента фотона на кристалле на основе определения угла

. 2022 2 марта; 12 (5): 847.

doi: 10.3390/nano12050847.

Хоуцюань Лю ^{1 2 3} , Чжэнхао Се ^{1 2} , Цзянькан Сюй ^{1 2} , Либо Юань ^{1 2}

Принадлежности

• ¹ Исследовательский центр фотоники, Школа оптоэлектроники, Гуйлиньский университет электронных технологий, Гуйлинь 541004, Китай.
• ² Гуанси Ключевая лаборатория оптоэлектронной обработки информации, Гуйлиньский университет электронных технологий, Гуйлинь 541004, Китай.
• ³ Гуанси Ключевая лаборатория технологии и приборов автоматического обнаружения, Гуйлиньский университет электронных технологий, Гуйлинь 541004, Китай.

• PMID: 35269334
• PMCID: PMC8912498
• DOI: 10.3390/нано12050847

Бесплатная статья ЧВК

Хоуцюань Лю и др. Наноматериалы (Базель). 2022 .

Бесплатная статья ЧВК

. 2022 2 марта; 12 (5): 847.

doi: 10.3390/nano12050847.

Авторы

Хоуцюань Лю ^{1 2 3} , Чжэнхао Се ^{1 2} , Цзянькан Сюй ^{1 2} , Либо Юань ^{1 2}

Принадлежности

• ¹ Исследовательский центр фотоники, Школа оптоэлектроники, Гуйлиньский университет электронных технологий, Гуйлинь 541004, Китай.
• ² Гуанси Ключевая лаборатория оптоэлектронной обработки информации, Гуйлиньский университет электронных технологий, Гуйлинь 541004, Китай.
• ³ Гуанси Ключевая лаборатория технологии и приборов автоматического обнаружения, Гуйлиньский университет электронных технологий, Гуйлинь 541004, Китай.

• PMID: 35269334
• PMCID: PMC8912498
• DOI: 10.3390/нано12050847

Абстрактный

Угловой момент фотона (АМ) широко изучался благодаря его уникальным свойствам. Точное обнаружение фотонной АМ очень важно для ее широкого применения. Хотя были предложены различные встроенные в кристалл AM-детекторы на основе поляритонов поверхностного плазмона (SPP), большинство из них могут осуществлять только относительные измерения. Например, большинство детекторов фотонного орбитального углового момента (ОАМ) измеряют ОАМ высокого порядка путем измерения относительного интервала между пятнами интенсивности SPP, возбуждаемыми лучом ОАМ целевого порядка, и лучом ОАМ эталонного порядка (обычно 0-го порядка). В этой статье мы предлагаем простой АМ-детектор фотонов на кристалле. Он может реализовать абсолютное измерение фотонного OAM посредством определения угла, результат измерения которого не зависит от измерения какого-либо эталонного луча OAM. В то же время он также может распознавать угловой момент вращения фотона (SAM). Предлагаемый детектор обеспечивает новый способ абсолютного измерения фотонной АМ, который может иметь некоторые потенциальные применения в области интегральных фотонных устройств.

Ключевые слова: встроенное фотонное устройство; угловой момент фотона; поверхностные плазмонные поляритоны.

Заявление о конфликте интересов

Авторы заявляют об отсутствии конфликта интересов.

Цифры

Рисунок 1

( a ) Схема…

Рисунок 1

( a ) Схема и ( b ) система координат нашего…

Рисунок 1

( a ) Схема и ( b ) система координат нашего встроенного фотонного детектора углового момента. В ( a ) два синих и красных пика представляют собой пятна интенсивности двух SPP, возбуждаемые лучами RCP и LCP OAM соответственно. В ( b ), две синие точки, обведенные синими пунктирными линиями, и две красные точки, обведенные красными пунктирными линиями, представляют собой пятна интенсивности двух SPP, возбуждаемые лучами RCP и LCP OAM соответственно. γl−/+ — угол между линией соединения двух пятен интенсивности ППП и осью ×.

Рисунок 2

Детали расположения…

Рисунок 2

Детали расположения пар ортогональных нанощелей в полукольцевой решетке. В…

фигура 2

Детали расположения пар ортогональных нанощелей в полукольцевой решетке. Зеленый пунктир — кольцевая база, красная и синяя стрелки — направление распространения сходящейся к центру волны ППП, с — интервал между центральными точками двух щелей пары, d — интервал между базовой линией и центральной точкой внутренней щели (близко к центру координат), θ _o — углы между внешней щелью (далеко от центра координат) пары и радиальным направлением , а φ — азимутальный угол полярной системы координат.

Рисунок 3

Фазовые профили φ…

Рисунок 3

Фазовые профили φ ₊ и φ ₋ для полукольцевого нано…

Рисунок 3

Фазовые профили φ ₊ и φ ₋ для полукольцевой структуры массива нанощелей для создания пятна интенсивности SPP на (2,3 мкм, 2,5 мкм), когда входная поляризация представляет собой LCP и SPP пятно интенсивности на (-2,3 мкм, 2,5 мкм), когда входная поляризация RCP. Синие и красные сплошные линии представляют профили непрерывной фазы φ ₊ и φ ₋ соответственно. Красные и синие точки представляют точки выборки на фазовых профилях.

Рисунок 4

( a ) Нормированная интенсивность…

Рисунок 4

( a ) Нормированная интенсивность поля ППП, возбуждаемого падением РХЧ…

Рисунок 4

( a ) Нормированная интенсивность поля SPP, возбуждаемого падающим светом RCP. Пятно интенсивности ППП обрамлено белой пунктирной линией. ( b ) Нормированная интенсивность поля SPP, возбуждаемого падающим светом LCP. ( c ) Результаты численного моделирования смещения пятна интенсивности SPP, когда падающий свет имеет RCP и разные OAM. Белая пунктирная линия используется для соединения пятен интенсивности СПП под разными 9 точками.0141 л .

Рисунок 5

Горизонтальные положения, т. е.…

Рисунок 5

Горизонтальные позиции, т.е. значение координаты по оси x интенсивности СПП…

Рисунок 5

Горизонтальные позиции, т. е. значение координаты по оси x точек интенсивности SPP, когда падающий свет имеет RCP и другой OAM. Горизонтальная ось l — топологический заряд луча ОАМ. Синие круглые маркеры — это результаты моделирования. Зеленая сплошная линия — аппроксимированная кривая результатов моделирования.

Рисунок 6

FDTD имитировал нормализованный SPP…

Рисунок 6

FDTD смоделировал нормализованные распределения интенсивности SPP при топологическом заряде л = −5,…

Рисунок 6

FDTD смоделировал нормированные распределения интенсивности SPP при топологическом заряде l = −5, −3, −1, 1, 3 и 5, когда поляризация падения — RCP. Белые пунктирные линии используются для соединения точек интенсивности двух SPP.

Рисунок 7

FDTD имитировал нормализованный SPP…

Рисунок 7

FDTD смоделировал нормированные распределения интенсивности ППП при топологическом заряде l = −5,…

Рисунок 7

FDTD смоделировал нормированные распределения интенсивности SPP при топологическом заряде l = −5, −3, −1, 1, 3 и 5, когда поляризация падения — LCP. Белые пунктирные линии используются для соединения точек интенсивности двух SPP.

Рисунок 8

( a ) Моделирование…

Рисунок 8

( a ) Результаты моделирования γ l − и их подгонка…

Рисунок 8

( a ) Результаты моделирования γl− и их подобранная кривая, когда поляризация падения RCP и ( b ) результаты моделирования γl+ и их аппроксимированная кривая при поляризации падения LCP, где по оси абсцисс — значение топологического заряда l , а по оси ординат — γl− и γl+ соответственно. Синие круглые маркеры — это результаты моделирования. Оранжевая линия соответствует кривой результатов моделирования.

Рисунок 9

Результаты моделирования СЭС…

Рисунок 9

Результаты моделирования распределения интенсивности СПП при возбуждении различным смешанным светом…

Рисунок 9

Результаты моделирования распределения интенсивности СПП при возбуждении разным смешанным светом с разными ПАМ и ОАМ. ( a ) Распределение интенсивности SPP, возбуждаемое смешанным светом, включая луч OAM RCP +1 порядка и луч OAM LCP -1 порядка с одинаковой амплитудой. ( b ) Распределение интенсивности SPP, возбуждаемое смешанным светом, включающим луч RCP OAM +3 ​​порядка и луч LCP OAM -1 порядка с равной амплитудой. ( c ) Распределение интенсивности SPP, возбуждаемое смешанным светом, включая луч OAM RCP +1 порядка с относительной амплитудой 1,5 и луч LCP OAM −1 порядка с относительной амплитудой 1.

См. это изображение и информацию об авторских правах в PMC

Похожие статьи

• Кодирование информации о фотонном угловом моменте на поверхностные плазмонные поляритоны с помощью плазмонной линзы.

  Лю А, Жуй Г, Рен Х, Чжан Ц, Го Г, Го Г. Лю А и др. Выбрать Экспресс. 2012 22 октября; 20 (22): 24151-9. doi: 10.1364/OE. 20.024151. Выбрать Экспресс. 2012. PMID: 23187178

• Однофотонные источники орбитального углового момента на кристалле при комнатной температуре.

  Ву С., Кумар С., Кан Ю., Комисар Д., Ван З., Божевольный С.И., Дин Ф. Ву С и др. Научная реклама 2022 14 января; 8 (2): eabk3075. doi: 10.1126/sciadv.abk3075. Epub 2022 12 января. Научная реклама 2022. PMID: 35020431 Бесплатная статья ЧВК.

• Управление плазмонным орбитальным угловым моментом путем объединения геометрической и динамической фаз.

  Тан Кью, Го Кью, Лю Х, Хуан Х, Чжан С. Тан Кью и др. Наномасштаб. 2017 13 апреля; 9(15):4944-4949. дои: 10.1039/c7nr00124j. Наномасштаб. 2017. PMID: 28368060

• Орбитальный угловой момент фотонов и запутанность мод Лагерра-Гаусса.

  Кренн М., Малик М., Эрхард М., Цайлингер А. Кренн М. и соавт. Philos Trans A Math Phys Eng Sci. 2017 28 февраля; 375 (2087): 20150442. doi: 10.1098/rsta.2015.0442. Philos Trans A Math Phys Eng Sci. 2017. PMID: 28069773 Бесплатная статья ЧВК. Обзор.

• Оптический угловой момент и атомы.

  Франке-Арнольд С. Франке-Арнольд С. Philos Trans A Math Phys Eng Sci. 2017 28 февраля; 375 (2087): 20150435. doi: 10.1098/rsta.2015.0435. Philos Trans A Math Phys Eng Sci. 2017. PMID: 28069766 Бесплатная статья ЧВК. Обзор.

Посмотреть все похожие статьи

Рекомендации

1. 1. Аллен Л., Бейджерсберген М.В., Шпреев Р., Вурдман Дж. Орбитальный угловой момент света и преобразование лазерных мод Лагерра-Гаусса. физ. Ред. А. 1992; 45:8185. doi: 10.1103/PhysRevA.45.8185. — DOI — пабмед
2. 1. Вилнер А.Э., Хуанг Х., Ян Ю., Рен Ю., Ахмед Н., Се Г., Бао С., Ли Л., Цао Ю., Чжао З. и др. Оптическая связь с использованием лучей орбитального углового момента. Доп. Опц. Фотоника. 2015;7:66–106. doi: 10.1364/AOP.7.000066. — DOI
3. 1. Лю А. , Руи Г., Рен С., Чжан К., Го Г., Го Г. Кодирование информации о фотонном угловом моменте на поляритоны поверхностных плазмонов с помощью плазмонной линзы. Опц. Выражать. 2012;20:24151–24159. doi: 10.1364/OE.20.024151. — DOI — пабмед
4. 1. Ян Ю., Се Г., Лавери М.П., ​​Хуан Х., Ахмед Н., Бао С., Рен Ю., Цао Ю., Ли Л., Чжао З. и др. Высокопроизводительная связь в диапазоне миллиметровых волн с орбитальным мультиплексированием по угловому моменту. Нац. коммун. 2014;5:4876. дои: 10.1038/ncomms5876. — DOI — ЧВК — пабмед
5. 1. Ван З. , Чжан Н., Юань X.-C. Оптическое вихревое мультиплексирование и демультиплексирование больших объемов для оптической связи в свободном пространстве. Опц. Выражать. 2011; 19: 482–492. doi: 10.1364/OE.19.000482. — DOI — пабмед

Грантовая поддержка

• 62065006 / Национальный фонд естественных наук Китая
• 2019YFB2203903/Национальная ключевая программа исследований и разработок Китая
• 2019GXNSFAA245024; 2020GXNSFBA159059/Фонд естественных наук Гуанси
• AD19245064 / Научно-технический проект Гуанси
• GD20103/Guangxi Key Laboratory Проект оптоэлектронной обработки информации

• YQ20103 / Ключевая лаборатория Гуанси, проект технологии и инструмента автоматического обнаружения
• 2020YCXS094/Инновационный проект последипломного образования ГУЭТ

AM4096 — 12-битный вращающийся магнитный датчик IC

Вероятно, в вашем браузере отключен JavaScript.
Для использования функций этого веб-сайта в вашем браузере должен быть включен JavaScript.

• Продукция

Обзор

Данные о продукте

Система

Тип энкодера

Абсолютный, инкрементный

Тип считывания

Вращательный

Выходы

Аналоговые синусоидальные, коммутационные выходы: U, V, W, инкрементальные, линейное напряжение, SSI, выход тахогенератора, выход двухпроводного интерфейса (TWI)

Программируемое разрешение

До 12 бит

Максимальная скорость

60 000 об/мин

Гистерезис

0,12° тип.

Электрический

Напряжение питания

5 В или 3 В

Защита окружающей среды

RoHS

Соответствует директиве ЕС 2002/95/EC

Больше информации в Техническом паспорте

Приложения

Электродвигатели

загрузок

• Все
• Техническая спецификация
• сертификаты
• 3D модель

3D модель: пакет QFN32

Скачать

3D модель: пакет SSOP28

Скачать

3D модель: пакет QFN32

Скачать

3D модель: пакет SSOP28

Скачать

Описание продукта

Артикул продукта

Время выполнения заказа

Время выполнения в днях

Поделитесь ссылкой на выбранную конфигурацию

Копировать ссылку

Ссылка скопирована в буфер обмена.