Удельное электрическое сопротивление: Удельное электрическое сопротивление проводника — RC74 — интернет-магазин радиоуправляемых моделей

Содержание

Удельное сопротивление меди, алюминия, нихрома, стали и других проводников

Приведенная ниже таблица удельного электрического сопротивления содержит значения удельного сопротивления для многих веществ, широко используемых в электрике и электронике. В частности, она включает в себя удельное сопротивление меди, алюминия, нихрома, стали, никеля и так далее.

Удельное электрическое сопротивление особенно важно, поскольку оно определяет электрические характеристики и, следовательно, пригодность материала для использования во многих электрических компонентах. Например, можно увидеть, что удельное сопротивление меди, удельное сопротивление алюминия, а также нихрома, никеля, серебра, золота и т.д. определяет, где эти металлы используются.

Для того чтобы сравнить способность различных материалов проводить электрический ток, используются показатели удельного сопротивления.

Что означают показатели удельного сопротивления?

Для того чтобы иметь возможность сравнивать удельное сопротивление различных материалов, от таких изделий, как медь и алюминий, до других металлов и веществ, включая висмут, латунь и даже полупроводники, необходимо использовать стандартное измерение.

Единица измерения удельного сопротивления в Международной системе единиц (СИ) — Ом·м.

Единица измерения удельного сопротивления в системе СИ равна такому удельному сопротивлению вещества, при котором однородный проводник длиной 1 м с площадью поперечного сечения 1 м², изготовленный из этого вещества, имеет сопротивление, равное 1 Ом. Соответственно, удельное сопротивление произвольного вещества, выраженное в единицах СИ, численно равно сопротивлению участка электрической цепи, выполненного из данного вещества, длиной 1 м и площадью поперечного сечения 1 м²
[1]

Таблица удельного сопротивления для распространенных проводников

В таблице ниже приведены показатели удельного сопротивления для различных материалов, в частности металлов, используемых для электропроводности.

Показатели удельного сопротивления приведены для таких “популярных” материалов, как медь, алюминий, нихром, сталь, свинец, золото и других.

Материал	Удельное сопротивление, ρ, при 20 °C (Ом·м)	Источник
Латунь	~0.6 – 0.9 x 10^-7
Серебро	1.59×10⁻⁸	[3][4]
Медь	1.68×10⁻⁸	[5][6]
Обожжённая медь	1.72×10⁻⁸	[7]
Золото	2.44×10⁻⁸	[3]
Алюминий	2.65×10⁻⁸	[3]
Кальций	3.36×10⁻⁸
Вольфрам	5.60×10⁻⁸	[3]
Цинк	5.90×10⁻⁸
Кобальт	6.24×10⁻⁸
Никель	6.99×10⁻⁸
Рутений	7.10×10⁻⁸
Литий	9.28×10⁻⁸
Железо	9.70×10⁻⁸	[3]
Платина	1. 06×10⁻⁷	[3]
Олово	1.09×10⁻⁷
Тантал	1.3×10⁻⁷
Галлий	1.40×10⁻⁷
Ниобий	1.40×10⁻⁷	[8]
Углеродистая сталь (1010)	1.43×10⁻⁷	[9]
Свинец	2.20×10⁻⁷	[2][3]
Галинстан	2.89×10⁻⁷	[10]
Титан	4.20×10⁻⁷
Электротехническая сталь	4.60×10⁻⁷	[11]
Манганин (сплав)	4.82×10⁻⁷	[2]
Константан (сплав)	4.90×10⁻⁷	[2]
Нержавеющая сталь	6.90×10⁻⁷
Ртуть	9.80×10⁻⁷	[2]
Марганец	1.44×10⁻⁶
Нихром (сплав)	1. 10×10⁻⁶	[2][3]
Углерод (аморфный)	5×10⁻⁴ – 8×10⁻⁴	[3]
Углерод (графит) параллельно-базальная плоскость	2.5×10⁻⁶ – 5.0×10⁻⁶
Углерод (графит) перпендикулярно-базальная плоскость	3×10⁻³
Арсенид галлия	10⁻³ to 10⁸
Германий	4.6×10⁻¹	[3][4]
Морская вода	2.1×10⁻¹
Вода в плавательном бассейне	3.3×10⁻¹ – 4.0×10⁻¹
Питьевая вода	2×10¹ – 2×10³
Кремний	2.3×10³	[2][3]
Древесина (влажная)	10³ – 10⁴
Деионизированная вода	1.8×10⁵
Стекло	10¹¹ – 10¹⁵	[3][4]
Углерод (алмаз)	10¹²
Твердая резина	10¹³	[3]
Воздух	10⁹ – 10¹⁵
Древесина (сухая)	10¹⁴ – 10¹⁶
Сера	10¹⁵	[3]
Плавленый кварц	7. 5×10¹⁷	[3]
ПЭТ	10²¹
Тефлон	10²³ – 10²⁵

Видно, что удельное сопротивление меди и удельное сопротивление латуни оба низкие, и с учетом их стоимости, относительно серебра и золота, они становятся экономически эффективными материалами для использования для многих проводов. Удельное сопротивление меди и простота ее использования привели к тому, что она также используется крайне часто в качестве материала для проводников на печатных платах.

Изредка алюминий и особенно медь используются из-за их низкого удельного сопротивления. Большинство проводов, используемых в наши дни для межсоединений, изготовлены из меди, поскольку она обеспечивает низкий уровень удельного сопротивления при приемлемой стоимости.

Удельное сопротивление золота также важно, поскольку золото используется в некоторых критических областях, несмотря на его стоимость. Часто золотое покрытие встречается на высококачественных слаботочных разъемах, где оно обеспечивает самое низкое сопротивление контактов. Золотое покрытие очень тонкое, но даже в этом случае оно способно обеспечить требуемые характеристики разъемов.

Серебро имеет очень низкий уровень удельного сопротивления, но оно не так широко используется из-за его стоимости и из-за того, что оно тускнеет, что может привести к более высокому сопротивлению контактов.

Однако оно используется в некоторых катушках для радиопередатчиков, где низкое удельное электрическое сопротивление серебра снижает потери. При использовании в таких целях серебро обычно наносилось только на существующий медный провод. Покрытие провода серебром позволило значительно снизить затраты по сравнению с цельным серебряным проводом без существенного снижения производительности.

Другие материалы в таблице удельного электрического сопротивления могут не иметь такого очевидного применения. Тантал фигурирует в таблице, поскольку используется в конденсаторах – никель и палладий используются в торцевых соединениях многих компонентов поверхностного монтажа, таких как конденсаторы.

Кварц находит свое основное применение в качестве пьезоэлектрического резонансного элемента. Кварцевые кристаллы используются в качестве частотоопределяющих элементов во многих осцилляторах, где высокое значение Q позволяет создавать очень стабильные по частоте схемы. Аналогичным образом они используются в высокоэффективных фильтрах. Кварц имеет очень высокий уровень удельного сопротивления и не является хорошим проводником электричества, то есть его относят к категории диэлектрикам.

Список использованной литературы

Деньгуб В. М., Смирнов В. Г. Единицы величин. Словарь-справочник. — М.: Издательство стандартов, 1990. — С. 93. — 240 с.
Giancoli, Douglas C., Physics, 4th Ed, Prentice Hall, (1995).
Raymond A. Serway (1998). Principles of Physics (2nd ed.). Fort Worth, Texas; London: Saunders College.
David Griffiths (1999) [1981]. “7 Electrodynamics”. In Alison Reeves (ed.). Introduction to Electrodynamics (3rd ed.). Upper Saddle River, New Jersey.
Matula, R.A. (1979). “Electrical resistivity of copper, gold, palladium, and silver”. Journal of Physical and Chemical Reference Data.
Douglas Giancoli (2009) [1984]. “25 Electric Currents and Resistance”. In Jocelyn Phillips (ed.). Physics for Scientists and Engineers with Modern Physics (4th ed.). Upper Saddle River, New Jersey.
“Copper wire tables”. United States National Bureau of Standards. Retrieved 3 February 2014.
https://www.plansee.com/en/materials/niobium.html
AISI 1010 Steel, cold drawn. Matweb
Karcher, Ch.; Kocourek, V. (December 2007). “Free-surface instabilities during electromagnetic shaping of liquid metals”.
“JFE steel” (PDF). Retrieved 2012-10-20.

Удельное электрическое сопротивление – формула, таблица

4.1

Средняя оценка: 4.1

Всего получено оценок: 235.

4.1

Средняя оценка: 4.1

Всего получено оценок: 235.

Величина электрического тока, возникающего в образце вещества под воздействием электрического поля, зависит от геометрических размеров образца и от величины удельного электрического сопротивления вещества. Удельное сопротивление характеризует способность различных веществ по разному проводить электрический ток. Чем больше величина удельного сопротивления вещества, тем меньше будет значение электрического тока, протекающего через образец (провод) при одинаковых величинах электрического поля и размерах образца.

Напряжение, сила тока, сопротивление

Сила тока I, протекающего через участок цепи, к которому приложено электрическое напряжение U, определяется по формуле закона Ома:

$ I = {U\over R} $ (1),

где R — сопротивление.

Измеряя на образцах из различных материалов вольт-амперные характеристики I(U), немецкий физик Георг Ом обнаружил, что величина сопротивления R разная у одинаковых по размерам образцов из различных материалов. Количественная характеристика вещества, указывающая на это свойство, называется удельным электрическим сопротивлением.

Рис. 1. Вольт-амперные характеристики проводников.

Как рассчитать сопротивление

Экспериментальные данные на большом количестве образцов показали, что:

Сопротивление R , обратно пропорционально поперечной площади образца
S, то есть $ R ∼ {1\over S } $;
Сопротивление R прямо пропорциональна длине образца, то есть чем больше длина образца L, тем больше его сопротивление, то есть $ R∼ L$;
Так как значения R у образцов из разных материалов с одинаковыми размерами S и L отличались, то была введена новая физическая величина, названная удельным электрическим сопротивлением ρ.

Полученные данные хорошо описывались формулой:

$ R = ρ * {L\over S} $ (2).

Из уравнения (2) следует формула удельного электрического сопротивления:

$ ρ = R * { S \over L } $ (3).

Значения ρ для большинства веществ можно найти, воспользовавшись справочниками в печатном или электронном виде.

Рис. 2. Таблица удельных электрических сопротивлений различных веществ при температуре 20⁰С.

Единицы измерения удельного сопротивления

Из уравнения (3) следует, что в Международной системе СИ единицей измерения ρ будет (Ом*м), так как сопротивление измеряется в омах, а длина и площадь — в метрах и метрах квадратных соответственно. То есть единица удельного сопротивления равна сопротивлению образца площадью 1 м² и длиной 1 м. Но на практике эта единица оказалась не очень удобной из-за слишком больших числовых значений. Поэтому для электротехнических расчетов чаще используют внесистемную единицу (Ом*мм

2/м), для которой площадь поперечного сечения берется в мм². Характерные размеры сечений соединительных проводов и кабелей лежат в диапазоне 1-15 мм², чем и объясняется удобство применения внесистемной единицы.

Алюминиевые провода устойчивы к коррозии, имеют низкое удельное сопротивление 0,026 (Ом*мм²/м) и небольшой вес на метр длины, что делает этот материал очень востребованным при изготовлении проводов и кабелей, работающих за пределами помещений.

Недостатком чисто алюминиевой проводки является потеря прочности (целостности) при изгибах и скручиваниях. Решение этой проблемы было найдено путем вплетения в провода высоковольтных линий электропередач небольшого количества токопроводящих стальных нитей, имеющих высокие показатели прочности ко всем видам нагрузок. Это особенно важно при сильных порывах ветра, и при образовании наледи на проводах в зимнее время.

Проводники, полупроводники, диэлектрики

По величине удельного сопротивления все вещества разделяют на три основные вида: проводники, полупроводники, диэлектрики. Кроме значительной разницы в величине ρ, вещества, относящиеся к разным видам, имеют разные температурные зависимости

ρ(Т). Основные моменты, присущие каждому виду веществ отражены в таблице:

Проводники (металлы)

Полупроводники

Диэлектрики (изоляторы)

Имеют низкие значения ρ (хорошо проводят электрический ток)

ρ < 10^-6Ом*м

Занимают промежуточное положение по величине ρ

между проводниками и диэлектриками

10^-6Ом*м < ρ <10⁸Ом*м

Имеют высокие значения ρ

(практически не проводят ток)

ρ > 10⁸Ом*м

Металлы: алюминий, серебро,

Медь, железо, сплавы металлов (латунь, бронза и т. п.) и др.

Кремний, германий, селен, индий, мышьяк и др.

Пластмассы, стекло, фарфор,

Бумага, дерево (сухое) и др.

С ростом температуры у проводников наблюдается возрастание величины удельного сопротивления, а у полупроводников и диэлектриков — падение. Облучение полупроводников и диэлектриков электромагнитным излучением приводит к уменьшению ρ, а у проводников удельное сопротивление при облучении не меняется.

Рис. 3. Температурные зависимости удельного сопротивления проводников, полупроводников и диэлектриков.

Что мы узнали?

Итак, мы узнали, что удельное электрическое сопротивление характеризует способность веществ и материалов пропускать электрический ток. Приведена формула для вычисления удельного сопротивления. Проводники, полупроводники и диэлектрики отличаются друг от друга значениями удельных сопротивлений и поведением этой величины от воздействия внешних факторов (температуры, облучения).

Тест по теме

Доска почёта

Чтобы попасть сюда — пройдите тест.

Пока никого нет. Будьте первым!

Оценка доклада

4.1

Средняя оценка: 4.1

Всего получено оценок: 235.

А какая ваша оценка?

Удельное электрическое сопротивление

Удельное электрическое сопротивление является физической величиной, которая показывает, в какой степени материал может сопротивляться прохождению через него электрического тока. Некоторые люди могут перепутать данную характеристику с обыкновенным электрическим сопротивлением. Несмотря на схожесть понятий, разница между ними заключается в том, что удельное касается веществ, а второй термин относится исключительно к проводникам и зависит от материала их изготовления.

Обратной величиной данного материала является удельная электрическая проводимость. Чем выше этот параметр, тем лучше проходит ток по веществу. Соответственно, чем выше сопротивление, тем больше потерь предвидится на выходе.

Единицы измерения

Единица измерения удельного сопротивления в Международной системе единиц (СИ) — ·[1]. Из соотношения ρ = R ⋅ S l {\displaystyle \rho ={\frac {R\cdot S}{l}}} следует, что единица измерения удельного сопротивления в системе СИ равна такому удельному сопротивлению вещества, при котором однородный проводник длиной 1 м с площадью поперечного сечения 1 м², изготовленный из этого вещества, имеет сопротивление, равное 1 Ом[2]. Соответственно, удельное сопротивление произвольного вещества, выраженное в единицах СИ, численно равно сопротивлению участка электрической цепи, выполненного из данного вещества, длиной 1 м и площадью поперечного сечения 1 м².

В технике также применяется устаревшая внесистемная единица Ом·мм²/м, равная 10−6 от 1 Ом·м[1]. Данная единица равна такому удельному сопротивлению вещества, при котором однородный проводник длиной 1 м с площадью поперечного сечения 1 мм², изготовленный из этого вещества, имеет сопротивление, равное 1 Ом[2]. Соответственно, удельное сопротивление какого-либо вещества, выраженное в этих единицах, численно равно сопротивлению участка электрической цепи, выполненного из данного вещества, длиной 1 м и площадью поперечного сечения 1 мм².

Обобщение понятия удельного сопротивления

Кусок резистивного материала с электрическими контактами на обоих концах
Удельное сопротивление можно определить также для неоднородного материала, свойства которого меняются от точки к точке. В этом случае оно является не константой, а скалярной функцией координат — коэффициентом, связывающим напряжённость электрического поля E → ( r → ) {\displaystyle {\vec {E}}({\vec {r}})} и плотность тока J → ( r → ) {\displaystyle {\vec {J}}({\vec {r}})} в данной точке r → {\displaystyle {\vec {r}}} . Указанная связь выражается законом Ома в дифференциальной форме:

E → ( r → ) = ρ ( r → ) J → ( r → ) . {\displaystyle {\vec {E}}({\vec {r}})=\rho ({\vec {r}}){\vec {J}}({\vec {r}}).}

Эта формула справедлива для неоднородного, но изотропного вещества. Вещество может быть и анизотропно (большинство кристаллов, намагниченная плазма и т. д.), то есть его свойства могут зависеть от направления. В этом случае удельное сопротивление является зависящим от координат тензором второго ранга, содержащим девять компонент ρ i j {\displaystyle \rho _{ij}} . В анизотропном веществе векторы плотности тока и напряжённости электрического поля в каждой данной точке вещества не сонаправлены; связь между ними выражается соотношением

E i ( r → ) = ∑ j = 1 3 ρ i j ( r → ) J j ( r → ) . {3}\rho _{ij}({\vec {r}})J_{j}({\vec {r}}).}

В анизотропном, но однородном веществе тензор ρ i j {\displaystyle \rho _{ij}} от координат не зависит.

Тензор ρ i j {\displaystyle \rho _{ij}} симметричен

, то есть для любых i {\displaystyle i} и j {\displaystyle j} выполняется ρ i j = ρ j i {\displaystyle \rho _{ij}=\rho _{ji}} .

Как и для всякого симметричного тензора, для ρ i j {\displaystyle \rho _{ij}} можно выбрать ортогональную систему декартовых координат, в которых матрица ρ i j {\displaystyle \rho _{ij}} становится диагональной

, то есть приобретает вид, при котором из девяти компонент ρ i j {\displaystyle \rho _{ij}} отличными от нуля являются лишь три: ρ 11 {\displaystyle \rho _{11}} , ρ 22 {\displaystyle \rho _{22}} и ρ 33 {\displaystyle \rho _{33}} . В этом случае, обозначив ρ i i {\displaystyle \rho _{ii}} как ρ i {\displaystyle \rho _{i}} , вместо предыдущей формулы получаем более простую
E i = ρ i J i . {\displaystyle E_{i}=\rho _{i}J_{i}. }
Величины ρ i {\displaystyle \rho _{i}} называют главными значениями

тензора удельного сопротивления.

Использование в электротехнике

Изменение параметра при разных температурах широко применяется в электротехнике. Наиболее простым примером является лампа накаливания, где используется нихромовая нить. При нагревании она начинает светиться. При прохождении через нее тока она начинает нагреваться. С ростом нагрева возрастает и сопротивление. Соответственно, ограничивается первоначальный ток, который нужен был для получения освещения. Нихромовая спираль, используя тот же принцип, может стать регулятором на различных аппаратах.

Широкое применение коснулось и благородных металлов, которые обладают подходящими характеристиками для электротехники. Для ответственных схем, которым требуется быстродействие, подбираются серебряные контакты. Они обладают высокой стоимостью, но с учетом относительно небольшого количества материалов их применение вполне оправданно. Медь уступает серебру по проводимости, но обладает более доступной ценой, благодаря чему ее чаще используют для создания проводов.

В условиях, где можно использовать предельно низкие температуры, применяются сверхпроводники. Для комнатной температуры и уличной эксплуатации они не всегда уместны, так как при повышении температуры их проводимость начнет падать, поэтому для таких условий лидерами остаются алюминий, медь и серебро.

На практике учитывается много параметров и этот является одним из наиболее важных. Все расчеты проводятся еще на стадии проектирования, для чего и используются справочные материалы.

Связь с удельной проводимостью

В изотропных материалах связь между удельным сопротивлением ρ {\displaystyle \rho } и удельной проводимостью σ {\displaystyle \sigma } выражается равенством

ρ = 1 σ . {\displaystyle \rho ={\frac {1}{\sigma }}.}

В случае анизотропных материалов связь между компонентами тензора удельного сопротивления ρ i j {\displaystyle \rho _{ij}} и тензора удельной проводимости σ i j {\displaystyle \sigma _{ij}} имеет более сложный характер. {3}\sigma _{ij}({\vec {r}})E_{j}({\vec {r}}).}

Из этого равенства и приведённого ранее соотношения для E i ( r → ) {\displaystyle E_{i}({\vec {r}})} следует, что тензор удельного сопротивления является обратным тензору удельной проводимости. С учётом этого для компонент тензора удельного сопротивления выполняется:

ρ 11 = 1 det ( σ ) [ σ 22 σ 33 − σ 23 σ 32 ] , {\displaystyle \rho _{11}={\frac {1}{\det(\sigma )}}[\sigma _{22}\sigma _{33}-\sigma _{23}\sigma _{32}],} ρ 12 = 1 det ( σ ) [ σ 33 σ 12 − σ 13 σ 32 ] , {\displaystyle \rho _{12}={\frac {1}{\det(\sigma )}}[\sigma _{33}\sigma _{12}-\sigma _{13}\sigma _{32}],}

где det ( σ ) {\displaystyle \det(\sigma )} — определитель матрицы, составленной из компонент тензора σ i j {\displaystyle \sigma _{ij}} . Остальные компоненты тензора удельного сопротивления получаются из приведённых уравнений в результате циклической перестановки индексов 1

,
2
и
3
[3].

Удельное электрическое сопротивление некоторых веществ

Металлические монокристаллы

В таблице приведены главные значения тензора удельного сопротивления монокристаллов при температуре 20 °C[4].

Кристалл	ρ1=ρ2, 10−8 Ом·м	ρ3, 10−8 Ом·м
Олово	9,9	14,3
Висмут	109	138
Кадмий	6,8	8,3
Цинк	5,91	6,13
Теллур	2,90·109	5,9·109

Металлы и сплавы, применяемые в электротехнике

Разброс значений обусловлен разной химической чистотой металлов, способов изготовления образцов, изученных разными учеными и непостоянством состава сплавов.

	0,015…0,0162
Медь	0,01724…0,018
Золото	0,023
Алюминий	0,0262…0,0295
Иридий	0,0474
Молибден	0,054
Вольфрам	0,053…0,055
Цинк	0,059
Никель	0,087
Железо	0,098
Платина	0,107
Олово	0,12
Свинец	0,217…0,227
Титан	0,5562…0,7837
Висмут	1,2


Никелин	0,42
Константан	0,5
Манганин	0,43…0,51
Нихром	1,05…1,4
Фехраль	1,15…1,35
Хромаль	1,3…1,5
Латунь	0,025…0,108
Бронза	0,095…0,1

Значения даны при температуре t

= 20 °C. Сопротивления сплавов зависят от их химического состава и могут варьироваться. Для чистых веществ колебания численных значений удельного сопротивления обусловлены различными методами механической и термической обработки, например, отжигом проволоки после волочения.

Другие вещества

Вещество	ρ, Ом·мм²/м
Сжиженные углеводородные газы	0,84·1010

Зависимость от температуры

Удельное электрическое сопротивление зависит от температуры. Но все группы веществ проявляют себя по-разному при ее изменении. Это необходимо учитывать при расчете проводов, которые будут работать в определенных условиях. К примеру, на улице, где значения температуры зависят от времени года, необходимые материалы с меньшей подверженностью изменениям в диапазоне от -30 до +30 градусов Цельсия. Если же планируется применение в технике, которая будет работать в одних и тех же условиях, то здесь также нужно оптимизировать проводку под конкретные параметры. Материал всегда подбирается с учетом эксплуатации.

В номинальной таблице удельное электрическое сопротивление берется при температуре 0 градусов Цельсия. Повышение показателей данного параметра при нагреве материала обусловлено тем, что интенсивность передвижения атомов в веществе начинает возрастать. Носители электрических зарядов хаотично рассеиваются во всех направлениях, что приводит к созданию препятствий при передвижении частиц. Величина электрического потока снижается.

При уменьшении температуры условия прохождения тока становятся лучше. При достижении определенной температуры, которая для каждого металла будет отличаться, появляется сверхпроводимость, при которой рассматриваемая характеристика почти достигает нуля.

Отличия в параметрах порой достигают очень больших значений. Те материалы, которые обладают высокими показателями, могут использовать в качестве изоляторов. Они помогают защищать проводку от замыкания и ненамеренного контакта с человеком. Некоторые вещества вообще не применимы для электротехники, если у них высокое значение этого параметра. Этому могут мешать другие свойства. Например, удельная электрическая проводимость воды не будет иметь большого значения для данный сферы. Здесь приведены значения некоторых веществ с высокими показателями.

Материалы с высоким удельным сопротивлением	ρ (Ом·м)
Бакелит	1016
Бензол	1015…1016
Бумага	1015
Вода дистиллированная	104
Вода морская	0.3
Дерево сухое	1012
Земля влажная	102
Кварцевое стекло	1016
Керосин	1011
Мрамор	108
Парафин	1015
Парафиновое масло	1014
Плексиглас	1013
Полистирол	1016
Полихлорвинил	1013
Полиэтилен	1012
Силиконовое масло	1013
Слюда	1014
Стекло	1011
Трансформаторное масло	1010
Фарфор	1014
Шифер	1014
Эбонит	1016
Янтарь	1018

Более активно в электротехнике применяются вещества с низкими показателями. Зачастую это металлы, которые служат проводниками. В них также наблюдается много различий. Чтобы узнать удельное электрическое сопротивление меди или других материалов, стоит посмотреть в справочную таблицу.

Материалы с низким удельным сопротивлением	ρ (Ом·м)
Алюминий	2.7·10-8
Вольфрам	5.5·10-8
Графит	8.0·10-6
Железо	1.0·10-7
Золото	2.2·10-8
Иридий	4.74·10-8
Константан	5.0·10-7
Литая сталь	1.3·10-7
Магний	4.4·10-8
Манганин	4.3·10-7
Медь	1.72·10-8
Молибден	5.4·10-8
Нейзильбер	3.3·10-7
Никель	8.7·10-8
Нихром	1.12·10-6
Олово	1.2·10-7
Платина	1. 07·10-7
Ртуть	9.6·10-7
Свинец	2.08·10-7
Серебро	1.6·10-8
Серый чугун	1.0·10-6
Угольные щетки	4.0·10-5
Цинк	5.9·10-8
Никелин	0,4·10-6

Тонкие плёнки

Сопротивление тонких плоских плёнок (когда её толщина много меньше расстояния между контактами) принято называть «удельным сопротивлением на квадрат», R S q . {\displaystyle R_{\mathrm {Sq} }.} Этот параметр удобен тем, что сопротивление квадратного куска проводящей плёнки не зависит от размеров этого квадрата, при приложении напряжения по противоположным сторонам квадрата. При этом сопротивление куска плёнки, если он имеет форму прямоугольника, не зависит от его линейных размеров, а только от отношения длины (измеренной вдоль линий тока) к его ширине L/W

: R S q = R W / L , {\displaystyle R_{\mathrm {Sq} }=RW/L,} где
R
— измеренное сопротивление. В общем случае, если форма образца отличается от прямоугольной, и поле в пленке неоднородное, используют метод ван дер Пау.

Ток, проходящий через электрическую изоляцию в установившемся режиме (после достаточно продолжительного промежутка времени после приложения напряжения), является постоянным и называется сквозным током утечки. Величина сопротивления изоляции Rиз равна отношению приложенного напряжения U, В к сквозному току утечки Iиз, А:

Rиз = U/ Iиз

Величина проводимости изоляции Gиз является обратной к Rиз:

Gиз = 1 / Rиз.

Различают объемное сопротивление электрической изоляции, равное сопротивлению через толщу материала, и поверхностное сопротивление, которое определяется наличием загрязнений (влага, растворы солей, кислот), нарушениями структуры поверхности, поскольку поверхность диэлектрика в большей степени подвержена воздействию внешних факторов. Соответственно, различают и токи утечки – на объемный и поверхностный (рис. 1).

Рис. 1. Объемный Iv и поверхностный Is токи утечки через образец изоляции.

Порядок величины токов составляет очень малые величины до10-15 и даже до 10-17 А. Поэтому особое внимание при проведении измерений уделяют устранению паразитных токов утечки, которые могут существенно повлиять на точность получаемых результатов.

Для исключения поверхностного тока утечки при измерении объемного электрического сопротивления диэлектриков применяют специальное охранное кольцо, окружающее измерительный электрод. При этом потенциал охранного кольца равен потенциалу измерительного электрода, именно в этом случае ток утечки между ними будет отсутствовать (рис. 2).

Рис. 2. Расположение концентрических электродов при измерении объемного сопротивления диэлектрика.

1 — охранное кольцо; 2- центральный электрод; 3- нижний электрод.

Для измерений применяют напыленные или фольговые электроды, которые вырезают из оловянной или отожженной алюминиевой фольги толщиной 5–20 мкм. Контакт фольгового электрода с образцом создается путем притирания с помощью тонкого слоя вазелина, трансформаторного, конденсаторного или вазелинового масла, кремнийорганической жидкости или другого аналогичного вещества. Толщина смазки не должна превышать 1 мкм.

Тогда удельное объемное сопротивление материала может быть рассчитано по формуле:

ρV = RV × S / h = U × S/( IV × h),

где IV – измеряемый объемный ток; U – напряжение на электродах; S – площадь центрального измерительного электрода; h – толщина диэлектрика; RV– объемное сопротивление образца.

При измерении поверхностного электрического сопротивления диэлектрика при данной системе электродов напряжение прикладывается между охранным кольцом и центральным электродом.

В такой системе удельное поверхностное сопротивление может быть рассчитано по формуле:

где RS– поверхностное электрическое сопротивление образца диэлектрика, заключенного между электродами; d1 – внутренний диаметр охранного кольца; d2 – диаметр центрального электрода.

Удельное объемное сопротивление имеет размерность [Ом×м], а удельное поверхностное – [Ом]. Это разные физические величины, которые нельзя сравнивать друг с другом.

При измерении сопротивления электрической изоляции следует учесть, что в первый момент времени выдержки под напряжением через нее протекает не только сквозной электрический ток, но и сопровождающий его ток абсорбции (смещения), связанный с установлением замедленных видов поляризации (рис. 3).

Электропроводность диэлектрика определяется при постоянном напряжении по величине сквозного тока, значение сопротивления образца вычисляется по формуле: Rиз = U / Iиз = U / ( IΣ – Iабс), где Iиз – сквозной ток утечки, IΣ – суммарное значение тока, Iабс – ток абсорбции.

Следовательно, если измерить сопротивление изоляции в первый же момент приложения напряжения, то можно получить его завышенное значение.

В связи с тем, что величины токов абсорбции очень малы, измерять их крайне сложно. Поэтому сопротивление изоляции принято измерять после 1 минуты выдержки образца под постоянным напряжением. Считается, что за это время поляризационные процессы, вносящие основной вклад в ток абсорбции диэлектрика, закончатся.

Рис. 3. Зависимость тока через диэлектрик от времени

Iиз – сквозной ток утечки;

IΣ – суммарное значение тока;

Iабс – ток абсорбции.

Вас также может заинтересовать:

Общие сведения о диэлектриках
Электрическое старение изоляции
Частичные разряды
Анализ процесса отверждения
Кинетика отверждения

Примечания

↑ 1 2Деньгуб В. М., Смирнов В. Г.
Единицы величин. Словарь-справочник. — М.: Издательство стандартов, 1990. — С. 93. — 240 с. — ISBN 5-7050-0118-5.
↑ 12Чертов А. Г.
Единицы физических величин. — М.: «Высшая школа», 1977. — 287 с.
Давыдов А. С.
Теория твёрдого тела. — М.: «Наука», 1976. — С. 191—192. — 646 с.
Шувалов Л. А. и др.
Физические свойства кристаллов // Современная кристаллография / Гл. ред. Б. К. Вайнштейн. — М.: «Наука», 1981. — Т. 4. — С. 317.

Удельное электрическое сопротивление — формула, обозначение и физический смысл

При проектировании электронных устройств применяются различные соотношения, позволяющие рассчитать некоторые параметры электрической цепи. Один из них зависит от температуры и называется удельным электрическим сопротивлением, формула которого включает все компоненты, влияющие на искомую величину. Их необходимо разобрать подробно, поскольку это влияет на работоспособность радиокомпонентов, входящих в состав аппаратуры.

Содержание

Общие сведения
Удельное сопротивление
- Проведение опыта
- Температурный коэффициент

Общие сведения

Электрическое сопротивление проводника зависит не только от его геометрических параметров и вещества, а также от температуры. Чтобы выяснить и доказать это, нужно изучить теорию. Электропроводимость — способность проводника пропускать электрический ток.

Следует отметить, что каждое вещество состоит из атомов, образующий узлы кристаллической решетки. Под действием электромагнитного поля происходит упорядоченное движение заряженных частиц (электротока). Последние ударяются об узлы этой решетки, т. е. взаимодействуют с ними. В результате происходит выделение тепловой энергии. После этого они снова «разгоняются» электромагнитным полем до следующего взаимодействия.

Этот процесс и получил название электрического сопротивления. Последнее зависит от нескольких факторов:

Геометрических особенностей проводника.

Количества свободных электронов.

Типа материала.

Если рассмотреть формулу для определения электросопротивления «R=pL/S», то она состоит из трех параметров.

Первый из них — удельное сопротивление (обозначается буквой «р»). Он является параметром, который зависит от типа вещества, а также и от температуры. Для его расчета применяется специальное соотношение, имеющее такой вид: p=p0+aT, где р0 — табличное значение удельного сопротивления, а — константа (для металла равна единице, раствора — «0,5» и других компонентов — «0,25») и T — температура проводника в Цельсиях.

Вторая величина «L» — длина проводника, а третья «S» — величина площади поперечного сечения. Параметр зависит от геометрической формы проводника. Например, если жила имеет форму цилиндра, то значит, необходимо рассчитывать величину по следующей формуле: S= Pi*R², где Pi — постоянная, равная 3,1415, а R — радиус. Кроме того, соотношение возможно записать в другом формате: S= Pi (d²/4), где D — диаметр проводника. Последний рекомендуется измерять при помощи штангенциркуля.

Если проводник имеет форму прямоугольника или квадрата, то площадь сечения находится по формуле «S=mn», где m и n — стороны фигуры.

Кроме того, одним из факторов проводимости является наличие свободных электронов, которое определяется по электронной конфигурации элемента в периодической системе Д. И. Менделеева.

Удельное сопротивление

Физический смысл удельного сопротивления в таблице имеет такую формулировку: величина «р» эквивалентна отношению сопротивления проводника из заданного материала в 1 Ом площадью поперечного сечения 1 мм² к длине 1 м. Математическая форма записи: p=[1 Ом * 1 мм²]/1м.

На основании общего соотношения можно вывести формулу удельного сопротивления: p=(RS)/L. Однако к этому физики пришли не сразу. После открытия закона Ома для полной цепи и ее участка применялись только три составляющих, а именно: сила тока, напряжение и сопротивление.

На протяжении определенного времени физики не могли понять различные измерения параметров (отклонения) в электрических схемах при постоянном напряжении и токе, которые фиксировались приборами. Оказалось, что причиной стала температура окружающей среды. Для обыкновенных металлов (золота, стали и никелина) величина сопротивления при высоком температурном коэффициенте увеличивалась, а при низком — уменьшалась.

Опытным путем был открыт новый параметр, зависящий не только от типа материала, но и от температуры. Его назвали удельным сопротивлением.

Проведение опыта

Опыт позволяет определить зависимость сопротивления от температуры. Для этого подойдет проволока из любого проводника (рекомендуется использовать никелин). Кроме того, понадобится источник питания, напряжение которого составляет примерно от 12 до 24 В постоянного тока. Далее необходимо собрать схему, дополнив ее лампой накаливания и выключателем. Элементы необходимо соединить последовательно.

После сборки схемы выключатель должен быть в положении «отключено». Если его включить, то лампочка будет гореть сначала ярко. Однако это будет длиться недолго — до нагрева спирали. Специалисты рекомендуют следить за техникой безопасности. Схему необходимо собирать, используя негорючие монтажные элементы.

Изменение свечения лампы доказывает, что при нагревании никелиновой проволоки происходит увеличение величины сопротивления. При этом уменьшается сила тока, поскольку она обратно пропорционально зависит от этой величины.

Температурный коэффициент

Формула, связывающая сопротивление и температурный коэффициент выглядит таким образом: (R-R0)/R=at. Она состоит из следующий параметров:

R0 — величины среднего значения сопротивления (при температуре по Цельсию 0 градусов).

а — температурного коэффициента.

t — температуры проводника.

Чтобы рассчитать температурный коэффициент, нужно найти опытным путем величину электросопротивления при нулевом значении температуры. Она измеряется при помощи прибора, который называется омметром. Далее требуется посчитать p через формулу «p=p0+aT».

Нахождение неизвестной величины р0 осуществляется по специальным таблицам, в которых ученые уже позаботились и измерили опытным путем параметр при температуре 20 градусов по Цельсию.

Таким образом, расчет сопротивления проводника производится не только по его геометрическим параметрам и веществу, из какого он состоит, а также по величине температуры.

ФизикаСтроение вещества — первоначальные сведения для учащихся 7 класса

ФизикаОбщее сопротивление цепи — правила, формулы и примеры вычисления

Online Electric | Удельное сопротивление грунта

ОНЛАЙН ЭЛЕКТРИК > БАЗА ДАННЫХ > Удельное сопротивление грунта

Начинаете свою деятельность в сфере проектирования электроснабжения? Возникли сложности с расчетами по электроэнергетике и электротехнике? Свяжитесь с репетитором по электроэнергетике!

Найдено 44 из 44 записей.

Страница: 1 | 2

Материал грунта	Минимальное удельное сопротивление грунта, Ом*м	Максимальное удельное сопротивление грунта, Ом*м	Опции

Кварц	15000	15000
Талый слой (у поверхности) в зонах вечномерзлого грунта	500	1000
Дресва (мелкий щебень/крупный песок)	5500	5500
Известняк поверхностный	3000	5000
Щебень мокрый	3000	3000
Щебень сухой	5000	5000
Песок сухой	1000	4000
Базальт	2000	2000
Гранит	1100	2000
Песчаник	1000	1000
Бетон	40	1000
Гравий однородный	800	800
Песок влажный	500	500
Гравий глинистый, неоднородный	300	300
Гнейс разложившийся	275	275
Песок влажный	130	400
Лёсс (желтозем)	250	250
Каменный уголь	150	150
Супесь (супесок)	150	400
Мергель	150	150
Суглинок при температуре минус 5 С°	150	150
Суглинок полутвердый, лессовидный	100	100
Мел	60	60
Глина полутвердая	60	60
Сланец графитовый	55	55
Мергель глинистый	50	50
Торф при температуре 0 С°	50	50
Вода равнинной реки	50	50
Вода прудовая	40	50
Садовая земля	30	60
Материал грунта	Минимальное удельное сопротивление грунта, Ом*м	Максимальное удельное сопротивление грунта, Ом*м	Опции

Страница: 1 | 2

Источники информации: [62]

Описание справочника:
В базе данных представлено удельное сопротивление грунта в зависимости от материала грунта.

Ключевые слова:
Удельное сопротивление грунта , удельное электрическое сопротивление грунта, удельное сопротивление грунта таблица, измерение удельного сопротивления грунта , удельное сопротивление грунта ом, удельное сопротивление грунта пуэ, удельное сопротивление грунта ом м , удельное сопротивление грунта таблица пуэ, определение удельного сопротивления грунта, расчетное удельное сопротивление грунта, значения удельного сопротивления грунта, коэффициент удельного сопротивления грунта, удельное сопротивление грунта формула, удельное сопротивление грунта суглинок, величина удельного сопротивления грунта

Библиографическая ссылка на ресурс «Онлайн Электрик»:

Алюнов, А.Н. Онлайн Электрик: Интерактивные расчеты систем электроснабжения / А.Н. Алюнов. — Режим доступа: http://online-electric.ru

Journal of the RAS

Asia and Africa Today

asaf-today. ru

Публикует научные статьи о политических, экономических и социальных процессах, происходящих в азиатских и африканских государствах, об их культуре, искусстве и литературе.

Chelovek

chelovek-journal.ru

Журнал «Человек» – научное издание, публикующее результаты изучения человека в социально-гуманитарных и естественных науках в тесной связи с осмыслением человека в философии, изначально стремящейся ответить на вопрос «Что есть человек?». Журнал открыт различным интеллектуальным традициям и теоретическим платформам. Особенно приветствуются работы, развивающие комплексные исследования человека на стыке наук. Статьи журнала адресованы междисциплинарному читательскому сообществу. Наряду с исследовательскими статьями журнал публикует аналитические обзоры дискуссий и научных конференций, полемические эссе, рецензии на книги.

Ekonomika i matematicheskie metody

emm.jes.su

Журнал «Экономика и математические методы» позиционирует себя как открытая площадка межнационального общения и обмена научной информацией, результатами фундаментальных и прикладных исследований специалистов академического и экспертно-аналитического профиля. Журнал стремится поддерживать высокий научный уровень дискуссии о проблемах, методах изучения и развития экономики, вовлекая в этот процесс наиболее квалифицированных экспертов – исследователей и практиков.

Energy law forum

mlcjournal.ru

Цель журнала — повышение качества освещения основных результатов диссертационных работ и создание базовых условий выполнения требований Высшей аттестационной комиссии Министерства образования и науки России, предъявляемых к научным публикациям соискателей ученых степеней кандидатов и докторов юридических наук (5.1.2, 5.1.3, 5.1.5)

Etnograficheskoe obozrenie

«Этнографическое обозрение» — один из старейших российских академических журналов, посвященных исследованиям в области наук о народах. Основан в 1889 г. Журнал специализируется в первую очередь на публикации статей по вопросам этнографии, этнологии и социальной/культурной антропологии, а также обзоров и рецензий научной литературы в данных областях.

Gosudarstvo i pravo

gospravo-journal.ru

В журнале освещаются: теоретические вопросы государства и права; проблемы становления правового государства; права и свободы человека и гражданина; анализ нового законодательства; хроника научной жизни.

Izvestiia Rossiiskoi akademii nauk. Seriia literatury i iazyka

izv-oifn.ru

Журнал охватывает проблемы лингвистики и литературоведения, фольклористику, искусствознание, теорию литературы и историю русской и зарубежной литературы.

Latin America

latamerica-journal.ru

Журнал «Латинская Америка» — уникальное для России и СНГ полноценное мультидисциплинарное профессиональное издание на русском языке, анализирующее актуальные теоретические и научно-практические проблемы Иберо-Америки; — дает читателям широкую панораму иберо-американского мира, печатает эксклюзивные интервью глав государств, министров, политиков, дипломатов, парламентариев и общественных деятелей, видных представителей науки, бизнеса, культуры и искусства, произведения всемирно известных писателей Латинской Америки, Испании и Португалии.

Mirovaia ekonomika i mezhdunarodnye otnosheniia

Ежемесячный журнал “Мировая экономика и международные отношения” создан в 1956 г. и выходит в свет с января 1957 г. Является ведущим мультидисциплинарным изданием в России и СНГ по актуальным теоретическим и научно-практическим проблемам международной политики, мирохозяйственных связей, развития отдельных стран и регионов.

Novaia i noveishaia istoriia

nni.jes.su

В журнале публикуются статьи ведущих российских и зарубежных историков о политических, экономических и социальных процессах, происходящих в странах Западной и Восточной Европы, в США, Канаде и в Латиноамериканских странах. Большое внимание уделяется истории, внешней политике ведущих стран Азии и Африки.

Obshchestvennye nauki i sovremennost

ons-journal.ru

На страницах журнала обсуждаются следующие проблемы: экономика, социум, политика, культура России; построение общенаучной картины мира; особенности и перспективы трансформационных процессов; синергетика и методология обществознания; перспективы человека и мировой цивилизации; регионалистика и модернизационные процессы; межнациональные отношения.

Obshchestvo i ekonomika

oie.jes.su

«Общество и экономика» международный научный и общественно-политический журнал, посвященный экономическим, политическим и социальным процессам, происходящим в постсоциалистических странах.

Problemy Dalnego Vostoka

pdv.jes.su

Журнал предоставляет возможность своим читателям знакомиться с историей, культурой, политикой и экономикой стран АТР, следить за развитием международного сотрудничества в этом динамичном и стратегически важном районе мира, к которому, помимо лидеров современной мировой экономики — Китая и Японии – а также быстро растущих Индии, Вьетнама и других стран АСЕАН, относятся Сибирь и Дальний Восток России с их колоссальным потенциалом.

Psikhologicheskii zhurnal

psy.jes.su

В журнале публикуются статьи по фундаментальным проблемам психологии, ее методологическим, теоретическим и экспериментальным основаниям, а также результаты исследований, связанных с прикладными вопросами общественной и научной жизни. Дискуссии на страницах журнала способствуют выявлению общих тенденций в развитии психологии и ее сближению с практикой.

Rossiiskaia arkheologiia

Журнал насчитывает более 50 лет существования.Журнал ориентирован на профессиональных ученых – археологов, историков материальной культуры, искусства и архитектуры.Как фундаментальное научное издание, журнал принимает к печати только оригинальные авторские произведения (статьи, небольшие заметки, рецензии на книги, хронику проходящих научных форумов.

Rossiiskaia istoriia

russian-history.ru

Научный журнал, публикующий материалы по истории, историографии и методам исторических исследований. Журнал охватывает все области изучения российского исторического процесса с древности до современности, поощряет междисциплинарный и компаративный подходы. Приоритетом журнала является публикация оригинальных материалов, основанных на вводе в научный оборот новых источников и написанных с учётом новейшей отечественной и зарубежной историографии. Также журнал уделяет большое внимание профессиональному обсуждению новых научных изданий (монографий, сборников статей и академических публикаций источников), которое осуществляется как в формате рецензий (отдел критики и библиографии — самый большой из всех аналогичных отделов отечественной исторической периодики), так и в рубрике «Диалог о книге».

Russkaia literatura

На страницах журнала читатель знакомится с работами, посвященными народному творчеству, литературам древнерусской и XVIII века, классическому наследию, литературе Новейшего периода (XX век). Теоретические и историко-литературные исследования соседствуют в нем с разысканиями биографическими и текстологическими, тематическими рубриками, связанными с юбилейными датами писателей-классиков, критическими обзорами, полемикой, атрибуциями, обширной информацией о текущей научной жизни по материалам многочисленных международных конференций.

Russkaya Rech’

Научно-популярный академический журнал о русском языке (о его истории и современном состоянии), о русской культуре и литературе

Slavianovedenie

slav. jes.su

Публикуются проблемно-тематические статьи, материалы дискуссий, круглых столов, документы, критические обзоры, библиография, хроника научной жизни, информация о книгах, выпущенных Институтом славяноведения, и др.

Sotsiologicheskie issledovaniya

Журнал публикует статьи по всему спектру социологической науки: теория, методология и история социологии, методы и результаты социологических исследований в сфере экономической, социальной, политической и духовной жизни общества как в России, так и за рубежом. Среди ведущих рубрик — этносоциология, социология культуры, семьи, образования, науки, религии, управления, права, молодежи, демография и миграция. Новые рубрики — «Историческая социология», “Социология здоровья и медицины”, “Социология международных отношений”, “Социология профессий”.

USA & Canada: ekonomika, politika, kultura

usacanada.jes.su

Журнал «США & Канада: экономика, политика, культура» был основан в 1970 году как “США: экономика, политика, идеология” (с 1998 года была добавлена Канада). Его главная цель была и остается — информировать читателей о всех аспектах внутренней и внешней политики США и Канады, а также актуальным теоретическим и практическим проблемам международной политики, мирохозяйственных связей, развития в разных странах мира. Журнал публикует материалы, представляющие результаты исследований российских специалистов и иностранных аналитиков на российско – американские и российско – канадские отношения.

Vestnik drevnei istorii

Журнал публикует оригинальные научные статьи по всем областям древней истории, классической и древневосточной филологии и археологии античной и древневосточных цивилизаций, на русском, английском, французском и немецком языках.

Voprosy istorii estestvoznaniia i tekhniki

vietmag.org

Основной блок материалов журнала образуют оригинальные статьи, в которых квалифицированные специалисты по истории и философии науки и техники публикуют результаты своих исследований. Журнал издается под руководством Президиума РАН.

Voprosy Jazykoznanija

Тематика журнала: теория языка, ареальное, типологическое и сравнительно-историческое изучение языков мира, а также социолингвистика, корпусная и компьютерная лингвистика, психолингвистика и смежные дисциплины.

Vostok. Afro-Aziatskie obshchestva: istoriia i sovremennost

vostokoriens.jes.su

Журнал издается под руководством Отделения историко-филологических наук РАН. В журнале публикуются статьи по актуальным вопросам истории, экономики, политики, культуры, экономики, социологии, литературы и языка стран зарубежного и российского Востока.

Удельное электрическое сопротивление | Определение, формула, символ, единицы измерения

Что такое удельное электрическое сопротивление?

Удельное электрическое сопротивление – это электрическое сопротивление конкретного образца материала единичной длины и единичной площади поперечного сечения. Удельное электрическое сопротивление показывает сопротивление тока проводника.

Если сопротивление образца материала длиной 1 метр и площадью поперечного сечения 1 квадратный метр составляет 1 Ом. Это означает, что удельное сопротивление материала равно 1 Омметр.

Чем сильнее сопротивление, тем выше удельное сопротивление и меньше ток, проходящий через него. Поэтому удельное сопротивление материала имеет первостепенное значение в электротехнике.

Легко сравнить использование различных материалов на основе их удельного сопротивления.

Удельное сопротивление различных материалов указано в таблице ниже.

Материал	Удельное сопротивление (Ом-м) при 20°C
Silver	1.59×10 ⁻⁸
Copper	1.68×10 ⁻⁸
Gold	2.44×10 ⁻⁸
Aluminum	2. 82×10 ⁻⁸
Tungsten	5.60×10 ⁻⁸
Zinc	5.90×10 ⁻⁸
Nickle	6.99×10 ⁻⁸

Серебро имеет наименьшее удельное сопротивление среди всех металлов. Медь имеет меньшее удельное сопротивление по сравнению с алюминием. Поэтому медь является лучшим проводником электричества.

Удельное сопротивление изоляторов находится в диапазоне от 1012 до 1020 Ом·метров. Таким образом, изоляторы обладают отличным свойством блокирования тока.

Удельное сопротивление проводящих материалов увеличивается с повышением температуры. Электроны сталкиваются и препятствуют прохождению электрического тока при более высоких температурах. В результате удельное сопротивление проводника увеличивается с повышением температуры.

В противоположность этому удельное сопротивление изоляторов и полупроводников уменьшается с повышением температуры. В результате эти материалы начинают легко пропускать через себя электрический ток. Если повышение температуры превышает максимально допустимый температурный предел, изолятор выходит из строя.

Точно так же удельное сопротивление полупроводников уменьшается с повышением температуры. Следовательно, изоляторы и полупроводники надежно функционируют, если температура остается значительно ниже максимально допустимого диапазона температур,

Символ удельного электрического сопротивления

Символ удельного электрического сопротивления , обозначаемый греческой буквой ρ (rho) , численно равен сопротивлению R образца материала, такого как шина, умноженному на площадь поперечного сечения A и на длину L; ( ρ =RA/L).

Формула удельного электрического сопротивления

Сопротивление проводника зависит от следующих параметров.

Resistivity of the material
Cross-sectional area
Length

Derivation of electrical resistivity equation/ Formula

R ∝ ρ ——-(1) R ∝ L -—- (2) R ∝ 1 / A ——- (3)

Таким образом,

R = ρ 110 L / A— —- (4)
ρ = RA/L ——-(5)

Здесь R — сопротивление в Ом ( Ом )
A = Площадь поперечного сечения в см ² или м ²
проводник в сантиметрах (см) или метрах (м)
ρ = Удельное сопротивление материала ( Ом -см) или ( Ом -м)

Единица удельного сопротивления

Удельное электрическое сопротивление материала прямо пропорциональна площади поперечного сечения и обратно пропорциональна длине.

ρ ∝ RA, также ρ ∝ L
Следовательно,
ρ ∝ R (a/l)

Выше надлежащим образом. Сопротивление
ρ 111111111111111111111111111111111111111111111111111111111111111111111111110

. R(A/L)
ρ ∝ Ом(см ² /см) ∝ Ом-сантиметры

Единицей сопротивления является Ом. В системе мкс (метр-килограмм-секунда) соотношение площади и длины упрощается до нескольких метров. Так, в системе МКС единицей удельного сопротивления является ом-метр. Если длина и площадь поперечного сечения выражены в сантиметрах и квадратных сантиметрах соответственно, то единица удельного сопротивления равна 9.0003 Ом-сантиметр.

Обратной величиной удельного сопротивления является проводимость. Электропроводность показывает способность материала пропускать через себя электрический ток.

Решенные задачи по удельному электрическому сопротивлению

Задача 1:

Рассчитайте удельное сопротивление данного материала, сопротивление, площадь поперечного сечения и длина которого равны 4 Ом , 50 см 2

60 ?

Приведены данные,

R = 4 Ом
L = 30 см = 0,3 м
A = 50 см ² = 0,25 м ²

Формула устойчиво
=( 4 x 0,25)/0,3
= 3,33 Ом·м

Задача 2:

Проводник имеет длину, площадь и сопротивление 0,4 м, 1,5 м ² и 2

0,4 м соответственно. Вычислить удельное сопротивление?

Дано
R = 2 Ом
L = 0,4 м и
A = 1,5 м ²

Формула удельного сопротивления

ρ = RA/L
= (2 x 1,5) /0.4
= 7,5 ωm

Задача 3: 44444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444 4.

Рассчитайте сопротивление 100-метрового провода с однородной площадью поперечного сечения 0,2 мм ² , если провод изготовлен из манганина с удельным сопротивлением 50 × 10 ^-8 Ом-м.

ℓ = 100 метров
A = 0,2 мм ² = 0,2 X 10 ^-6 м ²
ρ = 50 × 10 ^-8 Ом-м.

Задача 4

Сопротивление проводника сечением 1 мм2 и длиной 40 м равно 0,692 Ом. Определить удельное сопротивление проводящего материала.

ℓ = 10 м
A = 1 мм ² = 1 X 10 ^-6 м
R = 0,692 Ом
ρ = ?

Читать далее:

Удельное сопротивление

Введение

Понимание того, как удельное электрическое сопротивление (или проводимость) связано с реальными геологическими свойствами земли, имеет важное значение. На следующие вопросы он может помочь ответить:

Если интерпретация геофизических исследований показала наличие слоя вскрышных пород толщиной 10 м с удельным сопротивлением 11 000 Ом·м, лежащим над «фундаментом» с удельным сопротивлением 140 Ом·м, какие геологические материалы соответствовали бы этим двум слоям с разным удельным сопротивлением?
Что, если профиль удельного сопротивления, собранный над рудным телом в Австралии, выявил кажущихся сопротивлений в диапазоне от 40 до 600 Ом-м, а анализ керна скважин показал, что истинных объемных сопротивлений находятся в диапазоне от 80 до >1000 Ом-м. Соответствуют ли эти результаты и указывают ли они на наличие промышленного рудного тела?
Если объемное удельное сопротивление глубоко залегающего песчаника составляет 1000 Ом-м, можно ли извлечь подробную информацию о матрице (единицах горных пород, в которых находятся флюиды) и/или удельном сопротивлении флюидов? Это представляет особый интерес для гидрогеологии, разведки нефти и газа и изучения окружающей среды (загрязнителей).

В этой главе электрические свойства геологических материалов обсуждаются отдельно для металлических минералов, горных пород, почв и электролитов (подземных флюидов).

Что такое

удельное сопротивление ?

Электропроводность (или удельное сопротивление) — это объемное свойство материала, описывающее, насколько хорошо этот материал пропускает через себя электрический ток.

Сопротивление – это измеренное напряжение, деленное на силу тока. Это закон Ома. Сопротивление изменится, если изменится геометрия измерения или объем материала. Следовательно, это НЕ физическое свойство.
Удельное сопротивление — сопротивление на единицу объема. Рассмотрим ток, протекающий через единичный куб материала, показанный справа: удельное сопротивление определяется как напряжение, измеренное по длине единичного куба (Вольт на метр, или В/м), деленное на ток, протекающий через площадь поперечного сечения единичного куба (Амперы). на квадратный метр или А/м ² ). Это приводит к единицам Ом-м ² /м или Ом-м. Греческий символ ро часто используется для обозначения удельного сопротивления.
Проводимость , часто представляемая с помощью сигмы, является обратной величиной удельного сопротивления: = 1/ . Электропроводность выражается в единицах Сименс на метр или См/м. Единицы миллисименс на метр (мСм/м) часто используются для малых значений электропроводности; 1000 мСм/м = 1 См/м. Таким образом, 1 мСм/м = 1000 Ом-м, поскольку удельное сопротивление и проводимость обратно пропорциональны.

Электропроводность земных материалов варьируется на много порядков. Это зависит от многих факторов, в том числе: типа породы, пористости, связности пор, природы жидкости и содержания металлов в твердой матрице. Очень приблизительное указание диапазона проводимости горных пород и минералов показано на следующем рисунке.

Рисунок 2.

Напоминание об этом разделе описывает факторы, влияющие на электропроводность минералов, горных пород, жидкостей в земле, почв

Электропроводность металлических минералов

Металлические рудные минералы встречаются относительно редко по сравнению с другими материалами земной коры. Тем не менее, они часто являются целью разведки полезных ископаемых. Даже в небольших количествах они могут существенно влиять на объемное удельное сопротивление геологических материалов. Большинство металлических рудных минералов являются электронными полупроводниками. Их удельное сопротивление ниже, чем у металлов, и сильно варьируется, поскольку включение примесных ионов в тот или иной металлический минерал оказывает большое влияние на удельное сопротивление. Например, чистый пирит имеет удельное сопротивление около 3×10 ^-5 Ом-м, но смешивание с небольшими количествами меди может увеличить удельное сопротивление на шесть порядков до 10 Ом-м. Свойства электропроводности некоторых важных минералов можно обобщить следующим образом:

Пирротин (FeS) — минерал с неизменно высокой электропроводностью.
Графит ( C ) является настоящим проводником, как металл (т. е. не полупроводник, как рудные минералы), и обладает высокой проводимостью даже в очень низких концентрациях. Он также является платным (другое физическое свойство — см. отдельную главу о заряжаемости), и его, как известно, трудно отличить от металлических рудных минералов.
Пирит (FeS ₂ ) является наиболее распространенным сульфидом металла и имеет самую переменную проводимость. Его проводимость обычно выше, чем у пористых пород.
Галенит (PbS) и магнетит (Fe ₃ O ₄) являются проводящими как минералы, но гораздо менее проводящими, как руда, из-за их рыхлой кристаллической структуры.
Другие проводящие минералы включают Борнит (CuFeS ₄), Chalcocite (CU ₂ S), Covellite (CUS), Ilmenite (Fetio ₃), MolyBenite (FETIO ₃), MOLYBRENITE (FETIO ₃), ). и пиролюзит .
Гематит и цинковая обманка обычно являются почти изоляторами.

Хотя металлические минералы (особенно сульфиды) могут быть проводящими, существуют как минимум две причины, по которым месторождения этих минералов с содержанием руды могут быть не такими проводящими, как ожидалось.

Сульфидные месторождения могут быть вкрапленными или массивными. В первом типе минерал встречается в виде мелких частиц, рассеянных по всей матрице, а во втором минерал встречается в более однородной форме. Рассеянные сульфиды могут быть резистивными или проводящими, тогда как массивные сульфиды, вероятно, будут проводящими.
Химическое и/или термическое изменение может преобразовать металлические минералы в оксиды или другие формы, которые не обладают такой проводимостью, как исходные минералы.

Электрические свойства горных пород

Из всех геофизических свойств горных пород удельное электрическое сопротивление является наиболее изменчивым. Могут встречаться значения в диапазоне до 10 порядков, и даже отдельные типы горных пород могут различаться на несколько порядков. Следующий рисунок представляет собой репрезентативную диаграмму (адаптированную из Palacky , 1987), иллюстрирующую в очень общем виде, как удельные сопротивления важных групп горных пород сравниваются друг с другом. Этот тип рисунка приводится в большинстве текстов по прикладной геофизике.

Рисунок 3.

Почвы и горные породы состоят в основном из силикатных минералов, которые в основном являются изоляторами, а это означает, что они обладают низкой электропроводностью. Наиболее распространенные исключения включают магнетит, зеркальный гематит, углерод, графит, пирит и пирротин. В общем, проводимость в значительной степени электролитическая, и проводимость зависит главным образом от:

Пористость,
гидравлическая проницаемость, которая описывает, как поры взаимосвязаны,
влажность,
концентрация растворенных электролитов,
температура и фаза порового флюида,
количество и состав коллоидов (глинистость).

Рис. 4.

Поровое пространство и геометрия пор являются наиболее важными факторами. Пористость существует в основном в швах, трещинах, кавернах (растворенных карманах в известняках и доломитах) и межзерновых пустотах в осадочных породах. Рисунок вверху и таблицы внизу (с Geonics TN5 , 1980) дают некоторое представление о сложности и возможном диапазоне пористости.

Столбец «Отношение» представляет собой объемное удельное сопротивление, деленное на удельное сопротивление электролита (см. закон Арчи ниже).

Кавернозная пористость (состоящая из более крупных дискретных пустот) может иметь очень низкую проницаемость, что приводит к низкому удельному сопротивлению при измерении с использованием гальванических методов (постоянный ток). Однако удельное сопротивление, измеренное индуктивно (с использованием методов электромагнитной индукции), может быть выше, потому что токи, индуцированные колеблющимися электромагнитными полями, не должны течь на большие расстояния. См. «Фундаменты => Методы съемки» и «Фундаменты => Геофизические исследования» для получения подробной информации об этих методах съемки.

Удельное сопротивление может быть анизотропным в слоистых породах, особенно в сланцах, где коэффициент анизотропии (отношение поперечного удельного сопротивления к продольному удельному сопротивлению) может достигать 4. Дополнительные сведения см. в разделе «Анизотропия» ниже.

Большая часть наших знаний об удельном сопротивлении пористых пород пришла из индустрии каротажа нефтяных и газовых скважин. Влияние жидкостей, отличных от воды, закон Арчи, коэффициент формирования и т. Д. Подробно описаны в следующих нескольких разделах.

Электролиты в земле

Электропроводность жидкостей зависит от количества и подвижности (скорости) носителей заряда. Подвижность зависит от вязкости жидкости (следовательно, температуры) и диаметра носителей заряда. Температурная зависимость существенна. Для растворов хлорида натрия изменение проводимости составляет примерно 2,2% на градус Цельсия. Таким образом, изменение на 40 ^o °С удваивает проводимость. На иллюстрации, показывающей проводимость воды в Великих озерах (ниже), сравните проводимость в изверженных (западных) и осадочных (восточных) регионах и обратите внимание на зависимость проводимости от температуры вод этих озер.

Типичные проводимости электролитов и примеры из Великих озер.

Природный источник	мСм/м
Метеорные воды (от осадков)	от 1 до 30
Поверхностные воды (озера и реки)	0,3 для очень чистых вод 10 000 для соленых озер от 2 до 30 в изверженных районах от 10 до 100 в осадочных районах
Грунтовые воды	До 10 000 в среднем около 10
Грунтовые воды	от 6 до 30 в изверженных регионах 1000 в осадочных районах
Рудничные воды (медь, цинк и т. д., т.е. сульфаты)	обычно не менее 3000
Обратите внимание, что озеро Верхнее является самым западным озером и, следовательно, находится в изверженной области, а озеро Онтарио — самой восточной или осадочной областью. Это может способствовать большей проводимости вод восточных озер. Рис. 5.

Справа показана зависимость проводимости жидкости от солености (концентрация ионов) для различных электролитов. Водопроводная вода обычно имеет минимальное сопротивление около 0,01 См/м (т.е. 100 Ом-м) при солености около 40 частей на миллион, а морская вода составляет примерно 3,3 См/м при солености 30 000 частей на миллион. Сравните эти значения с значениями озерной воды, показанными выше.

Проводимость жидкости также зависит от температуры, поскольку подвижность ионов в растворе увеличивается с температурой. Это поведение противоположно поведению металлических проводников, которые включают электронную проводимость, а не ионную проводимость, и демонстрируют увеличение удельного сопротивления с температурой.

Рисунок 6, адаптировано из Keller and Frischknecht , 1996.

Приблизительная формула зависимости удельного сопротивления от температуры:
, где R — удельное сопротивление, t — температура, а a — приблизительно 0,025, где R _18C — удельное сопротивление при комнатной температуре (18 градусов С). Напомним, что удельное сопротивление = 1/проводимость.
Влияние пористости
Насыщенные чистые (без глины) почвы или горные породы:
Эмпирическая формула Арчи связывает пористость и проводимость воды с объемной проводимостью для различных консолидированных горных пород, а также для рыхлых материалов. Формула Арчи или «закон» выражается несколькими способами. Одна версия – это обычно 1, 9.0428 _x — объемная проводимость, ₁ — проводимость связанной («на месте») воды, n — пористость (представленная в долях от общего объема), м — константа. Значение 90×110 м 90×111, равное примерно 1,2, подходит для сферических частиц, а значение около 1,85 используется для пластинчатых частиц. Этот параметр обычно составляет ~1 для рыхлых материалов, 1,4-1,6 для песчаников и 2,0 для известняков или доломитов.
Другой способ выражения соотношения Арчи, чаще используемый в каротажных работах для нефтегазовых скважин, выглядит следующим образом: F=1/ ^м , где F , «коэффициент формации », равен F = Ro/ Rw , Ro – объемное удельное сопротивление, если поровое пространство на 100% заполнено рассолом (связанной водой), Rw – удельное сопротивление самой связанной воды, и – пористость. Как всегда, не путайтесь с использованием проводимости или удельного сопротивления — они просто обратны друг другу. Легко использовать электронную таблицу, чтобы исследовать, как уравнения Арчи определяют, как связаны пористость и удельное сопротивление в различных материалах.

Рис. 7.
Ненасыщенные чистые (без глины) почвы:
В фуникулярной зоне грунтов (рисунок справа) влага не полностью заполняет поровые пространства, но пути проводимости все же имеются. Можно использовать закон, аналогичный закону Арчи, где n теперь представляет собой долю объема пор, заполненную электролитом, а не пористость, а m = 2 . Используя это, проводимость оказывается очень малой при низком содержании влаги.
Однако «смачивание» материала имеет решающее значение для воздействия на проводимость, а слегка влажные материалы обладают гораздо большей проводимостью, чем сухие материалы. Соотношение, показанное ниже, похоже на формулу Арчи и дает водонасыщенность S _W в чистых (без глины) пластах, где – пористость, _w – удельное сопротивление воды, _t – полное удельное сопротивление. , и a и m являются эмпирически рассчитанными константами. Это соотношение сложно использовать, и оно определенно не применимо к грязному (глинистому) материалу.
Следовательно, водонасыщенность можно оценить, если
можно использовать электрические методы для определения удельного сопротивления пласта,
, если можно протестировать связанную воду, и
.
, если можно оценить пористость.
Это похоже на определение водонасыщенности, Sw , когда часть порового пространства заполнена нефтью или газом, как это часто делается по данным ГИС в углеводородных коллекторах.
Удельное сопротивление грунтов
Электропроводность грунтов довольно сложная, на объемные свойства влияет множество факторов. Следующий материал не освещается в большинстве текстов по прикладной геофизике, но он важен, поскольку грунты обычно (за исключением скважинных работ) являются наиболее близкими материалами к съемочным электродам. Таким образом, почвы оказывают значительное влияние на результаты. Как отмечалось выше, первичная ссылка Geonics TN5, 1980.
Пористость колеблется от 20% до 70% для большинства рыхлых материалов (т.е. для грунтов). Тем не менее, не является обычным иметь большой диапазон пористости в одной ситуации. Как отмечалось выше, пористость является основным свойством, связанным с удельным сопротивлением, поэтому трудно отличить песок от гравия с одинаковой пористостью.
Влияние замерзания на проводимость почв
Снижение температуры снижает электролитическую активность и, следовательно, проводимость. На рисунке справа показан этот эффект с точки зрения удельного сопротивления. При замерзании проводимость воды становится проводимостью льда, что очень мало. Однако замораживание редко бывает простым. Пресная вода замерзает при более высокой температуре, чем соленая. Поэтому растворенные вещества имеют тенденцию концентрироваться в зоне незамерзшей соленой воды, прилегающей к почвенным частицам. Кроме того, электрическое поле катионов a d сорбируется на частицах почвы, локально ориентирует молекулы воды вблизи частицы, предотвращая их замерзание.
Конечным эффектом является небольшое и устойчивое снижение проводимости по мере приближения температуры к температуре замерзания, затем выравнивание до 0 градусов и дальнейшее снижение ниже точки замерзания.
Коллоидная проводимость

(проводимость глины)
Сложность и разнообразие типов почв показаны на тройной диаграмме внизу слева. Не нужно много глины, чтобы изменить электрические свойства почвы. Любой мелкозернистый минерал обладает определенной емкостью катионного обмена (ЕЕС). То есть заряды (катионы) могут быть d сорбируются (прикрепляются к поверхности) на слегка отрицательно заряженной поверхности, и их впоследствии можно заменить или растворить.

Рис. 9. Текстурный классификационный треугольник Министерства сельского хозяйства США (троичная диаграмма). Точка P представляет собой глину (грунт) с 50% глины, 20% ила, 30% песка.
(От Geonics TN-5 , 1980 г.).

Рисунок 10а. Иллит (глинистый минерал) с общей площадью поверхности
из 100 м ² / г (фото предоставлено Р. Найт.)

Рисунок 10б. Кварцевые наросты в песчанике общей площадью
из 0,1 м ² /г (фото предоставлено Р. Найт.)
Поскольку глина имеет огромное отношение площади поверхности к объему, она обладает гораздо более высокой обменной способностью. Особенно это касается глин вермикулита и монтмориллонита. Следовательно, глины могут резко увеличить проводимость связанной воды, особенно пресной воды. Соленые воды могут не обладать большей способностью поглощать дополнительные электролиты.
Анизотропный грунт
Анизотропия означает «зависит от направления». Структурная анизотропия (например, слоистость или трещиноватость) может привести к тому, что электрические свойства грунта станут анизотропными. Это означает, что измеренное кажущееся удельное сопротивление будет зависеть от направления системы измерения, как показано на соседнем рисунке. Анизотропия может быть очень интересной; например, предпочтительные направления потока флюида вполне могут быть определены путем измерения изменения удельного сопротивления в зависимости от ориентации измерительных электродов (например, север-юг по сравнению с восток-запад). Однако, если анизотропия существует, но игнорируется, то истинные удельные сопротивления грунта, которые интерпретируются на основе измеренных кажущихся сопротивлений, могут быть неточными.
Для анизотропных материалов R ₁ НЕ равно R ₂ .
Вертикально анизотропный грунт:
Для обычных съемок удельного сопротивления, проводимых на поверхности, невозможно определить разницу между удельным сопротивлением, измеренным по вертикали, и удельным сопротивлением, измеренным по горизонтали. Следовательно, вертикальная анизотропия не обнаруживается на поверхности. Если такая анизотропия существует, оценки глубины будут ошибочными на коэффициент λ, коэффициент анизотропии, определяемый как λ=(Rv/Rh) ^1/2 , где Rv и Rh представляют собой удельные сопротивления от вертикального к горизонтальному соответственно.
Горизонтально анизотропный грунт:
Горизонтальная анизотропия означает, что удельное сопротивление, измеренное с электродами, ориентированными в одном направлении, будет отличаться от сопротивления, измеренного с использованием того же массива, ориентированного в перпендикулярном направлении (например, «Полевые настройки» на рисунке выше). В общем, «поперечное удельное сопротивление» (как в R ₁ на рисунке, измеренное перпендикулярно плоскости напластования) будет больше, чем «продольное удельное сопротивление» (R ₂ на рисунке, измеренные параллельно плоскости залегания).
Противоречащий здравому смыслу эффект:
Следует отметить, что влияние крутопадающих пластов на измерения поверхностного удельного сопротивления не такое, как можно было бы ожидать на первый взгляд. Если анизотропия имеет крутое падение (и нет перекрывающих пород), можно ожидать, что измеренное удельное сопротивление будет самым низким параллельно простиранию (R ₂ на рисунке выше), поскольку ток имеет тенденцию течь по путям наименьшего сопротивления. На самом деле измеренное удельное сопротивление равно самый высокий по простиранию из-за повышенной плотности течения параллельно съемке. Расчеты кажущегося удельного сопротивления предполагают равномерную плотность тока в трех измерениях. Когда плотность тока выше, чем она была бы в однородном грунте, измеренная разность потенциалов выше для данного источника тока, что приводит к более высокому кажущемуся удельному сопротивлению. Поэтому удельные сопротивления, измеренные с помощью установок, расположенных вдоль простирания, завышаются, а сопротивления, измеренные перпендикулярно простиранию, занижаются.
Почему возникает анизотропия:
Для читателей, желающих более строгого рассмотрения, вот объяснение того, как структурная анизотропия (например, расслоение или трещиноватость) приводит к тому, что простая форма закона Ома становится недостаточной. Поскольку ток не обязательно параллелен силовому электрическому полю, простая форма закона Ома должна быть переписана как
;
где Дж — векторная плотность тока, Дж _i — i ^th компонента плотности тока, E — вектор электрического поля, В — 90 3 напряжение и8 ik ^th компонента тензора проводимости. В однородном грунте с одиночными токовым и потенциальным электродами выражение для В через удельное сопротивление и расстояние от источника тока будет . В анизотропном грунте есть как горизонтальное, так и вертикальное сопротивление. Выражение для напряжения в терминах горизонтально и вертикально ориентированных удельных сопротивлений и расстояния, где называется коэффициентом анизотропии (введенным выше в разделе «Вертикально анизотропный грунт»). См. таблицу справа для некоторых значений лямбда встречается в обычных геологических материалах.
Аспекты почвообразования, влияющие на электрические свойства почв
Стоит обсудить формирование грунтов, чтобы лучше понять, что происходит при прогнозировании электрических свойств приповерхностных материалов и при интерпретации неглубоких геофизических исследований. Это обсуждение не заменяет курс по почвоведению, но некоторые вопросы, влияющие на удельное электрическое сопротивление, должны стать более понятными. Как правило, на электрические свойства влияет различное содержание глины, тип ионов и концентрация ионов в воде. Ниже приводится схема того, как эти факторы развиваются в почвах.
Выветривание включает механические, химические и биологические процессы, которые превращают поверхностные материалы в гумус (вещество органического происхождения), глину и мелкозернистые отложения. В присутствии воды и СО ₂ породы расщепляются на ионы (часто растворяются и удаляются дренажем), образуются глинистые минералы, вода расходуется (входит в состав глинистых соединений), растворы становятся более щелочными (т.е. менее кислый). Этот процесс является самовоспроизводящимся, поскольку тонкий слой почвы вызывает более быстрое протекание соответствующих процессов на поверхности породы. Это потому, что слой удерживает воду и CO ₂, который производит слабую угольную кислоту, которая соединяется с компонентами горных пород с образованием глин.
Скорость выветривания зависит от температуры, вегетативного роста и наличия влаги. Поэтому тропические почвы имеют тенденцию быть толстыми. Хорошо дренированные почвы, как правило, лишены нестабильных минералов (т. е. электролитов), а сухие почвы, как правило, засолены (следовательно, являются проводящими).
На рисунке справа показан типичный профиль почвы.
Зона A обычно сильно подвержена выветриванию, проницаема и не содержит растворенных веществ.
Зона B , как правило, намного плотнее (менее пористая), богаче глинами (как местными, так и привезенными из A ), и контролирует, сколько воды попадает в зону C и нижележащие слои горных пород.
Зона C обычно проницаема и состоит из менее подверженного выветриванию основного материала.
Зона D часто считается непористой и непроницаемой.
Рис. 11.
Рисунок 12.
На влажность почвы влияют несколько факторов. См. рис. 7 выше:
В маятниковой зоне вода существует в виде изолированных колец вокруг узких мест. В зоне фуникулера над поверхностью находится тонкий слой воды. Толщина этого зависит от капиллярных сил.
Если поверх крупнозернистого слоя находится мелкозернистый материал, то в мелкозернистой области может быть флюикулярная вода, а в крупнозернистом слое может быть маятниковая вода, и, следовательно, его проводимость может быть ниже.
Поведение уровня грунтовых вод зависит от многих факторов, включая проницаемость (которая колеблется в пределах 10 ¹⁰ !), и региональную влажность, как показано на рис. 12 справа. Эти факторы могут вызывать различные конфигурации грунтовых вод, некоторые из которых могут быть довольно нелогичными.
ПРИМЕЧАНИЕ: обсуждаемые здесь процессы являются естественными. При наличии конструкционного материала поверхностная слоистость может быть совершенно иной.
Ссылки
Палацкий Г.В. (1987), Характеристики удельного сопротивления геологических объектов , в Электромагнитные методы в прикладной геофизике, Том 1, Теория, 1351
Geonics Ltd. Техническое примечание 5 (1980), Электропроводность почв и горных пород , технические ссылки (см. страницу ссылок).
Келлер, Г.В., и Фришкнехт, Ф.К., (1996) Электрические методы в геофизической разведке, Пергамон, Лондон.

Обзор измерений удельного электрического сопротивления и расчетов Fe и Fe-сплавов, относящихся к планетарным ядрам планетарные ядра. Для планетарных тел земного типа, которые содержат преимущественно ядра Fe, приложениями являются тепловая эволюция ядра, которая включает замораживание внутреннего ядра и поддержание динамо.

Для моделирования тепловой эволюции активной зоны необходим адиабатический тепловой поток, который обычно рассчитывается через коэффициент теплопроводности ( к ). Хотя ρ и k металлов напрямую связаны с переносом заряда и энергии электронами, соответственно, следующая цитата указывает на допустимость изменения каждого из этих свойств в связи с нашим пониманием основных процессов. Фактор неопределенности ρ, равный двум или около того, не кажется критическим для теории динамо, но оказывает сильное влияние на расчеты теплового режима активной зоны. » (Стейси и Андерсон, 2001). Литература по ρ чистого железа богата, и значения разбросаны, в то время как сообщаемые данные по сплавам Fe более скудны, но менее разбросаны. Несоответствия в измерениях и моделировании могут быть результатом различных методов в дополнение к диапазону давлений и температур, приписываемых планетарным ядрам. Большая часть общей работы была выполнена за последнее десятилетие, и на рисунке 1 показано совокупное количество статей, опубликованных по ρ чистого Fe и Fe-сплавов за последние полвека.

На момент написания этой статьи четыре исследования, отмеченные на Рисунке 1, в сумме насчитывали более 1000 цитирований и считаются ответственными за повышенный уровень активности после их публикации. В этом обзоре делается попытка обобщить как более ранние, так и недавние результаты, чтобы определить диапазон надежных и репрезентативных значений ρ ядер планетарных тел земного типа, состоящих из чистого Fe или Fe-сплавов.

РИСУНОК 1 . Совокупное количество публикаций по теоретическим и экспериментальным методам оценки ρ сплавов Fe, Fe-Ni, Fe-O и Fe-Si и S в условиях ядра Земли, Луны, Меркурия, Марса и Ганимеда.

Общая формула адиабатического теплового потока ядра описывается следующим образом: ускорение свободного падения, T – температура в верхней части активной зоны, а Cp – теплоемкость при постоянном давлении ( P ). Прямые измерения k трудно выполнить на соответствующих ядрам P и T . Напротив, прямые измерения электропроводности (σ), которая обратно пропорциональна ρ, достижимы с относительно высокой точностью. Эти две переменные могут быть связаны через электронный компонент k ( k _e ) с законом Видемана-Франца (WFL), где L число Лоренца:

ke=LTσ=LT/ρ(2)

Теплопроводность контролируется электронами и фононами, но фононный вклад пренебрежимо мал в металлах и металлических сплавах (Klemens and Williams, 1986). Соответствующие значения числа Лоренца для конкретных композиций при соответствующих T ограничены недостаточно. Теоретическое значение, значение Зоммерфельда (L0 = 2,44·10 ⁻⁸ Вт·Ом·K ⁻² ), как было показано, составляет более 99% от k _e для Fe, что позволяет предположить, что его использование при высоких T и P < 6 ГПа является разумным (Secco, 2017). В то время как L > L ₀ для сплавов Fe-Si при высоких T и низких P (Secco, 2017), расчеты в условиях ядра Земли P , T 901 L 101111 < L ₀ (de Koker et al. , 2012; Xu et al., 2018). Следующее соотношение было получено на основе измерений коэффициента Зеебека Fe до 6 ГПа и 2 100 K (Secco, 2017):

[dLdP]граница расплава, <5 ГПа=ρkeKTT{13−KTT(dTdP)граница расплава, <5 ГПа} = -3,98⋅10−10WΩK2ГПа(3)

где K объемный модуль. Для металлов в целом ρ определяется скоростью рассеяния электронов проводимости. Точно так же было показано, что число Лоренца может быть как ниже, так и выше L ₀ в зависимости от состояния и состава системы (Pozzo et al., 2012; Pozzo et al., 2013; Pozzo et al., 2014; Поццо и Альфе, 2016а; Поццо и Альфе, 2016б; Пуровский и др., 2020). На скорость рассеяния электронов проводимости влияют электрон-фононные, электрон-магнонные и электрон-электронные взаимодействия. Удельное электрическое сопротивление обратно пропорционально длине свободного пробега электрона ( d ), которая пропорциональна амплитудам колебаний атомов ( A ) и, таким образом, пропорциональна T :

ρ∝ 1d∝A2∝ T(4)

Электрон-фононные взаимодействия – это рассеяние электронов, вызванное колебания решетки и относительно незначительны при низких T . При высоких T заполнение фононной плотности состояний смещается в сторону более высоких энергетических состояний, что увеличивает частоту столкновений с электронами проводимости. Электронно-магнонные взаимодействия или рассеяние спинового беспорядка имеют значение только для ферромагнитных металлов, таких как Fe и их ферромагнитных сплавов. Это взаимодействие увеличивает рассеяние в зависимости от T ² до Кюри T ( T _c ) и доминирует в ρ примерно до 300 K. скорость рассеяния электронов проводимости. Увеличенные дефекты решетки вызывают возмущения электронной структуры и более короткую длину свободного пробега электронов, что приводит к большему ρ. Взаимодействия между электронами и дефектами решетки преобладают над электрон-фононными, электрон-магнонными и электрон-электронными взаимодействиями при низких Т . В целом, чистый эффект T заключается в увеличении ρ, в то время как ρ уменьшается с P , поскольку уменьшенная амплитуда колебаний решетки увеличивает длину свободного пробега электрона. Критерий Иоффе-Регеля утверждает, что рост удельного сопротивления снижается с увеличением T, т. е. достигает насыщения, когда длина свободного пробега электронов приближается к межатомному расстоянию (Mooij, 1973; Wiesmann et al., 1977; Gurvitch, 1981). Боненкамп и др. (2002) оценили значение насыщения 1,68 мкОм·м для Fe при 1 атм и температуре до 1663 К, в то время как значение насыщения сплавов Fe-Si варьируется при высоких температурах P (Kiarasi, Secco, 2015; Gomi et al., 2016). Гоми и др. (2013) были первыми, кто предложил идею насыщения удельного сопротивления Fe в условиях ядра Земли, однако недавняя работа (Zhang et al., 2020) дает противоречивые результаты и предполагает, что поведение насыщения удельным сопротивлением было экспериментальным артефактом.

Методы определения удельного электрического сопротивления

Теория: расчеты из первых принципов

Первоначально предназначенная для описания диффузии газов в атмосфере, Больцман (1894) разработал следующее уравнение, которое учитывает электронную зонную структуру, фононную дисперсию и электрон-фононное взаимодействие:

ρ=πΩkBTN(εF)VF2 λtr(5)

спин на уровне энергии Ферми (ε _F ), kB — постоянная Больцмана, Ω — объем элементарной ячейки, VF — скорость Ферми, λtr — коэффициент переноса. За этой работой последовало введение модели свободных электронов Зоммерфельдом (1928), основанный на классической модели электропроводности Друде (Друде, 1900а; Друде, 1900б) и статистике Ферми-Дирака, описывающей распределение частиц по энергетическим состояниям. Модель предсказывает σ по плотности электронов, среднему времени свободного пробега (время между столкновениями) и заряду электрона. Модель включает множество соотношений, в том числе закон Видемана-Франца, коэффициент Зеебека термоэлектрического эффекта и форму функции электронной плотности состояний. В своем анализе вариаций магнитного поля Земли Эльзассер (1946) оценил ρ ядра из чистого Fe из теории электронной проводимости, которая утверждает, что σ обратно пропорционально абсолютному T и прямо пропорционально квадрату температуры Дебая (Θ _D ).

ρ∝ ΘD−2 (6)

Температура Дебая пропорциональна скорости звука и частоте отсечки акустических фононов и обратно пропорциональна объему (Kittel, 2005). Ziman (1960) позже описал модель почти свободных электронов, которая основана на поведении электронов, ионов и дырок. В модели свободного электрона разрешены все энергетические состояния от 0 до ∞, тогда как модель почти свободного электрона допускает слабые возмущения электронов периодическими потенциальными ионами. Следуя этой идее, Зиман (1961) разработал теорию поведения жидких металлов. Эта модель была модифицирована Evans et al. (1971), чтобы включить матричный член перехода, вводя более сложный метод расчета ρ металлической жидкости для металлов, которые имеют пустые состояния d-зоны, в которые могут перескакивать электроны s-проводимости (переходы s-d):

ρ=3πΩ0e2ℏVF2 ∫01d(q2KF)*4(q2KF)*a(q)*|t(q2KF)|2(7)

где e — заряд электрона, KF — радиус поверхности Ферми, q=K− K’ относится к углу рассеяния поверхности Ферми, Ω0 – атомный объем жидкости, a(q) – структурный фактор, ℏ – модифицированная постоянная Планка, t(K, K’) – матрица перехода, которая описывает сечение рассеяния, связанное с рассеянием s-электронов в d-диапазоне (s-d). Хотя эта формулировка фокусируется на жидком состоянии металла, Мотт (1972) и Мотт (1980) вывели соотношение для твердого состояния металла. Теория Мотта учитывает тепловой и примесный вклады, а также магнитный вклад в ферромагнитных металлах. Теория описывает связь между ρ и площадью поверхности Ферми ( S _F ). Соотношение можно записать следующим образом:

ρ=12π3ℏSFe2d(8)

Более сложная и часто используемая формула Кубо-Гринвуда (Kubo, 1957; Greenwood, 1958) описывает частотно-зависимую электронную проводимость и дает линейный вклад к текущему ответу. T зависимость ρ, связанная с электрон-фононным взаимодействием, описывается уравнением Блоха–Грюнайзена. В сочетании с уравнением Блоха–Грюнайзена для ρ как функции объема ( V ) и T уравнение Кубо–Гринвуда можно записать следующим образом:

ρ(V,T) = ρ0R[VVR]a+ ρ1R[VVR]bTTR(9)

где a и b – константы, относящиеся к объемной зависимости частот колебаний, индекс R относится к эталонному состоянию, а ρ0R и ρ1R — параметры модели, зависящие от состава (de Koker et al. , 2012). Электронная структура системы может быть исследована с помощью теории функционала плотности (DFT), которая в основном описывает потенциальные энергии системы. Подход DFT исследует приближенное решение уравнения Шрёдингера в 3D на основе плотности электронов, что приводит к решениям для потенциальных энергий ион-электрон, ион-ион и электрон-электрон (Аргаман и Маков, 2000). Теория динамического среднего поля (DMFT), часто используемая в сочетании с DFT, представляет собой мощную численную аппроксимацию потенциала системы многих частиц, такой как электроны в твердых телах. Сложная многочастичная система изучается путем сведения ее к более простой одночастичной системе с внешним средним полем. Внешнее поле по существу объясняет другие частицы в дополнение к взаимодействиям и локальным квантовым флуктуациям, которые могут иметь место в системе многих частиц (Vollhardt et al., 2012). Дрчал и др. (2019) и Корелл и др. (2019) исследовали влияние магнетизма на электронные свойства металлов с помощью уравнения Кубо-Гринвуда наряду с DFT и методом Tight-Binding Linear Muffin-Tin Orbital (метод расчета короткодействующих переходов между электронами в s-, d — и f- орбитали) соответственно. Корелл и др. (2019) предположили, что необходимо учитывать спиновую поляризацию, чтобы согласовать расчеты ρ из первых принципов с измерениями. Помимо аналогичного вывода, Drchal et al. (2019) предположил, что вклады различных механизмов рассеяния (вызванных электрон-фононными взаимодействиями, электрон-магнонными взаимодействиями, электрон-электронными взаимодействиями и дефектами электрон-решетки) сравнимы, но не аддитивны. Благодаря этим расчетам из первых принципов, для которых требуются значения тепловых свойств при эталоне P и T , теоретические исследования могут оценить ρ любого металла или металлических сплавов.

Эксперименты

Статика: Пресс с несколькими наковальнями

Статические эксперименты обычно проводятся в прессе с несколькими упорами. Типичный пресс с несколькими упорами использует гидравлические насосы для одноосного привода гидравлического плунжера для сжатия ячейки давления, расположенной в центре набора упоров из карбида вольфрама (WC). Например, в 3000-тонном прессе в Университете Западного Онтарио есть три стальных клина в нижней и три клина в верхней части модуля давления. Клинья обеспечивают гнездо для восьми усеченных кубов туалета, которые вмещают и сходятся на восьмигранной сборке камеры давления. Октаэдрическая ячейка может различаться по размеру в зависимости от длины ребра усечения (TEL) кубов WC. TEL может варьироваться от 3 до 25 мм, а наименьшие размеры используются для достижения более высоких P , хотя и на меньших объемах выборки. Октаэдрические ячейки давления обычно состоят из оксида магния (MgO), который обеспечивает баланс между обрабатываемостью, низкой k и твердостью, что позволяет эффективно преобразовывать приложенную силу к образцу внутри. При сжатии октаэдрическая ячейка выдавливается между кубами туалета, создавая прокладки. Точно так же другие конструкции устройств с несколькими наковальнями, такие как пресс с кубическими наковальнями, который состоит из шести наковален WC, которые сжимают сборку кубических ячеек давления, обычно изготовленную из минерального пирофиллита, создают прокладки, когда ячейка выдавливается между наковальнями. Изоляционный материал, печь, образец и электроды помещаются внутрь ячейки и располагаются коаксиально в отверстии, соединяющем две противоположные стороны. Повышенные температуры создаются джоулевым нагревом электростойкой печи, обычно сделанной из графита, хромита лантана или рениевой фольги, окружающей образец. Электрическое сопротивление ( R ) образца измеряют четырехпроводным методом, при котором пара проводов термопары размещается на каждом конце образца. Каждая пара действует как датчик температуры, а противоположные пары назначаются как потенциальные и токовые выводы в переключаемой конфигурации схемы. Затем рассчитывается удельное электрическое сопротивление с использованием следующего уравнения, которое объединяет закон Ома и закон Пуйе:

ρ=ΔEI⋅Al(10)

, где Δ E — падение напряжения на образце, I — входной ток, A — площадь поперечного сечения проволочного образца и l — длина образца. Общие экспериментальные методы для аппаратов с несколькими наковальнями более подробно описаны Либерманном (2011) и Ито (2015).

Статика: эксперименты с ячейкой с алмазной наковальней

Ячейка с алмазной наковальней (DAC) состоит из двух противоположных алмазов ювелирного качества, которые позволяют сжимать небольшие (∼10 ⁻⁴ мм в масштабе ³) образцы, помещенные между две алмазные калеты. Приложение умеренной силы создает высокое давление из-за небольшого диаметра, обычно 50–250 мкм, стеклобой. Учитывая, что P применяется одноосно, металлическая прокладка с отверстием, просверленным для формирования камеры для образца, обеспечивает боковую поддержку. Среда, передающая давление, такая как газ (Ne, Ar, He, N ₂ ) в камеру для образца, должна быть добавлена для получения гидростатического давления, но для высоких T экспериментов твердая среда (SiO ₂ , KCl, Al ₂ O ₃ , KBr, NaCl). Таким образом, система является полупрозрачной и позволяет использовать XRD для определения кристаллографической структуры образца. Двумя основными шкалами давления являются уравнение состояния эталонного вещества и сдвиг линий флуоресценции рубина, хотя последний менее надежен при высоких Т . Уравнение состояния описывает соотношение между P , T и V . Измерения изменений V сравнивают с известной зависимостью V-P для определения экспериментального P . Вторая шкала давления основана на P -зависимом смещении длины волны флуоресценции облученного рубина, находящегося в камере для образцов. Образец изолируют от прокладки, добавляя слой изоляционного материала, такого как Al 9.0438 2 О ₃ . Высоких температур можно достичь с помощью одностороннего или двустороннего лазерного нагрева или внутреннего резистивного нагрева металлического элемента, которым может быть сам образец. Резистивное нагревание позволяет точно измерять Тл с помощью термопар, но оно ограничено окислением алмаза в воздухе при температуре приблизительно 973 К. Лазерный нагрев может достигать гораздо более высоких значений Тл (до 7000 К), хотя большие градиенты Тл могут существовать, и необходимо позаботиться о расположении измерений образца в относительно однородном Т-поле. Распространенным методом измерения сопротивления образца в экспериментах с DAC является метод Ван дер Пау. Этот метод используется для образцов произвольной формы, если образец является приблизительно двумерным, таким как лист или фольга. Четыре электрода присоединены к периметру образца. Два противоположных электрода служат потенциальными выводами, которые могут быть изготовлены из той же фольги, что и образец, или аккуратно соединены вручную и зафиксированы путем приложения давления. ρ образца в конкретном P можно рассчитать следующим образом:

ρ=ρ0(VV0)13RR0(11)

, где нулевой индекс относится к условиям окружающей среды. Экспериментальные методы DAC более подробно описаны Mao and Mao (2007) и Anzellini and Boccato (2020).

Динамика: эксперименты по ударному сжатию

Ударное сжатие — это динамический метод создания высоких давлений, который можно использовать в сочетании с экспериментальной конфигурацией, позволяющей определить физические свойства образца, обычно проводимой в вакууме. Этот аппарат состоит из использования сжатого газа и/или пороха для запуска металлического снаряда в неподвижный образец. Столкновение создает сильную ударную волну, которая приводит к одновременному высокому уровню P и высокий T по всей выборке. Снаряд, обычно называемый летательной пластиной и сделанный из W или Fe, разгоняется до желаемой скорости порядка нескольких км/с (Bi et al., 2002). Зона высокой проводимости P , T распространяется по образцу при ударном сжатии. σ образца можно измерить контактным или бесконтактным методами. Бесконтактный метод требует дистанционного зондирования образца источниками оптического и электромагнитного полей, в результате чего получаются значения скорости удара летательного аппарата и скорости удара. Приход ударных волн создает две электродвижущие силы, которые связаны с произведением σ и толщины образца (Гилев, 2011). Контактный метод обычно требует четырех электродов, помещенных в контакт с образцом. Два электрода обеспечивают измерение напряжения, а два других используются для ввода постоянного тока. Температуры интерфейсов обычно измеряются оптическим пирометром (Гилев, 2011). Наиболее фундаментальной ударно-волновой характеристикой образца является его главная кривая Гюгонио, образованная геометрической формой ударных состояний вдоль пути сжатия от начальных P , T и плотность. P , T и свойства плотности в конечном состоянии получены с использованием стандартного метода согласования импеданса (Bi et al., 2002). В обоих методах σ можно рассчитать по формуле:

σF= (ΔE0/ΔEF)(V0/ΔEF)σ0(12)

, где индексы 0 и F относятся к начальному и конечному состояниям соответственно. V – удельный объем. Экспериментальные методы для экспериментов по ударному сжатию более подробно описаны Аренсом (2007) и Асимовым (2015).

Удельное электрическое сопротивление ядер тел земного типа

Земля

Общепризнано, что состав ядра Земли должен состоять из Fe, Ni и некоторых легких элементов, чтобы удовлетворить плотность ядра (Birch, 1961; Birch , 1964; Жанло, 1979; Мао и др., 1990). Во внешнем ядре ожидается около 10 % масс. легких элементов (Пуарье, 1994; Литасов, Шацкий, 2016). Предполагается, что во внутреннем ядре содержится примерно 3–8 % масс. легких элементов (Alfe et al., 2007; Badro et al., 2007; Mao et al., 2012). В дополнение к примерно 5–10 % масс. Ni в ядре легкие элементы включают C, H, Si, O и S (Пуарье, 1994; Стиксруд и др., 1997; Ли и Фей, 2003 г.; Альфе и др., 2007). Соответственно, необходимо исследовать ρ множественных бинарных, тройных и даже четверных сплавов Fe.

Гардинер и Стейси (1971) использовали имеющиеся в литературе измерения ρ жидкого Fe для исследования влияния T , P и состава. Они сообщили о ρ 0,25 мкОм·м при 2500 К и 3000 км, что соответствует границе ядра и мантии (CMB). Точно так же они сообщили о 0,69 мкОм·м при 5 500 К и 5 000 км, что соответствует границе внутреннего ядра (ICB). Эти экстраполяции были достигнуты путем применения P — зависимость ρ твердого Fe (Bridgeman, 1957) от измерений жидкого Fe при 1 атм (Baum et al., 1967), как показано ниже:

ρP(T)= ρ0(T)(ΘD0ΘDP) 2DPD0(13)

, где нижний индекс P относится к конечному давлению, нижний индекс 0 относится к нулевому давлению, а D — к плотности. Эксперименты с ударной волной, проведенные Киллером и Ройсом (1971), показали аналогичное значение 0,67 мкОм·м при 140 ГПа, что соответствует условиям реликтового излучения. Однако это было предложено Bi et al. (2002), что предыдущие эксперименты по ударному сжатию выше 50 ГПа занижали ρ из-за шунтирующего эффекта эпоксидной смолы, которая используется для заполнения зазоров между образцом и изолятором. Би и др. (2002) провели измерения ударного сжатия σ Fe до 208 ГПа, с поправкой на шунтирующий эффект и предложили значение ρ, равное 0,69.мкОм·м в условиях, близких к CMB (2010 К, 101 ГПа), и 1,31 мкОм·м для условий, близких к ICB (5 220 K, 208 ГПа). Хотя эти значения представляют собой поправку к ранее заниженным значениям, они остаются ниже значений, указанных Джейном и Эвансом (1972). Джейн и Эванс (1972) выполнили расчеты из первых принципов с использованием модели почти свободных электронов и сообщили, что ρ ядра из чистого железа составляет от 1,00 до 2,00 мкОм·м. Эти более высокие значения согласуются с прямыми измерениями Секко и Шлессина (1989), который с помощью пресса большого объема измерил ρ Fe до 7 ГПа и выше плавления T . Сходство их измерений с расчетами плотности функций состояния при низком и высоком P позволяет предположить, что ρ растворителя Fe, вероятно, находится между 1,2 и 1,5 мкОм·м во внешнем ядре.

Стейси и Андерсон (2001) разработали теорию, предполагающую постоянную величину ρ вдоль границы плавления чистых металлов, таких как Fe, на основе устранения уменьшающих эффектов P на ρ возрастающим влиянием T на ρ. Описание их анализа, основанного главным образом на термоупругих соображениях, начинается с теории электронной проводимости, как упоминалось ранее Эльзассером (1946), при этом также рассматривается энергия электронов. Согласно модели свободных электронов и аппроксимации энергии электрона на поверхности Ферми, полная энергия зависит от объема как В ^-2/3 . Этот член умножается на обратный квадрат числа Дебая T в уравнении 6 для расчета ρ. Стейси и Андерсон (2001) затем экстраполировали ρ Fe при 140 ГПа (Матасов, 1977) и 2180 К (Андерсон, 1998) на температуру ядра и сообщили о значениях 1,22 мкОм·м в CMB и 1,12 мкОм·м в ICB, что согласуется с более ранними оценками ( Джейн и Эванс, 1972 г.; Секко и Шлоссин, 1989 г.; Стейси и Андерсон, 2001 г.). Стейси и Лопер (2007) пересмотрели теорию постоянного ρ вдоль границы плавления и предположили, что постоянное поведение применимо только к электронно простым металлам с заполненными d-зонами, таким как Cu, но не к Fe. Они сообщили о пересмотренном значении ρ Fe, равном 3,62 мкОм·м в CMB и 4,65 мкОм·м в ICB, что выше, чем значения, о которых сообщалось до сих пор. Эксперименты с несколькими простыми металлами показали, что предсказание Stacey and Loper (2007) инвариантности ρ чрезмерно упрощено, поскольку ρ Cu (Ezenwa et al., 2017), Ag (Littleton et al., 2018), Au (Berrada et al. ., 2018), все они уменьшаются на границах плавления, зависящих от давления, тогда как Zn (Ezenwa and Secco, 2017a), Co (Ezenwa and Secco, 2017b), Ni (Silber et al., 2017) и Fe (Silber et al., 2018 г., Йонг и др., 2019 г.) все показывают инвариант ρ вдоль границы плавления. Точно так же Davies (2007) пересмотрел результаты Stacey and Anderson (2001) и Bi et al. (2002) путем поправки на T в верхней части ядра (∼4023 K, 135 ГПа), что предполагает ρ 1,25–1,9 мкОм·м для Fe в условиях реликтового излучения.

Расчеты из первых принципов с использованием уравнения Больцмана показали, что ρ составляет 0,75 мкОм·м для твердого ε-Fe в условиях ICB (Sha and Cohen, 2011), а использование уравнения Кубо–Гринвуда через уравнение Блоха–Грюнайзена для жидкого Fe предполагает ρ ~0,61–0,69мкОм·м в основных условиях (de Koker et al. , 2012). Эти результаты сопоставимы с первопринципными расчетами транспортных свойств на основе DFT для жидких смесей сплавов Fe Pozzo et al. (2012), которые сообщили о значении 0,64 мкОм·м на ICB и 0,73–0,74 мкОм·м на CMB. Вскоре после этой работы Pozzo et al. (2013) использовали моделирование из первых принципов из расчетов DFT с соотношением Кубо-Гринвуда, чтобы получить k , в то время как ρ был рассчитан независимо от σ. Соответствующее число Лоренца для жидкого Fe (2,47–2,51·10 ⁻⁸ WΩ K ⁻² ) затем рассчитывали с использованием закона Видемана-Франца. Их результаты также показали 0,64 мкОм·м для Fe в ICB и 0,747 мкОм·м в CMB. Расчеты из первых принципов в сочетании с молекулярно-динамическим моделированием твердого Fe Pozzo et al. (2014) предложили более низкие значения 0,50–0,53 мкОм·м в условиях ICB. Поццо и Альфе (2016a) расширили набор расчетов ядра ρ ε-Fe, проведенный Pozzo et al. (2014) к более низким температурам, чтобы исследовать зависимость T от ρ. Их результаты показали, что ρ линейно увеличивается с T и, в конечном итоге, достигает насыщения при высоких значениях T , что означает ρ Fe примерно 0,72 мкОм·м недалеко от условий реликтового излучения (4350 K, 97 ГПа) и ∼0,54 мкОм·м в центре Земли (6 350 K, 365 ГПа), что сравнимо с предыдущим упомянутые выше результаты. Это исследование также согласуется с экспериментами ЦАП до 70 ГПа и 300 К, проведенными Гоми и Хиросе (2015), которые предложили значения 0,537 (+0,049/–0,077) мкОм·м и 0,431 (+0,058/–0,095) мкОм·м при реликтовом излучении ( 3750 К, 135 ГПа) и ICB (4971 К, 330 ГПа) соответственно. Напротив, экстраполяция измерений DAC от 26 до 51 ГПа до 2 880 K, предполагая насыщение удельным сопротивлением, показала, что ρ Fe составляет 0,404 (+0,065/-0,09).7) мкОм·м в условиях реликтового излучения (Охта и др., 2016). Однако в первом исследовании по измерению тыс. Fe в условиях реликтового излучения Konopkova et al. (2016) измерили распространение тепловых импульсов по фольге Fe в ЦАП до 130 ГПа и 3000 К, а затем смоделировали зависимости ρ T и P . Они получают ρ Fe 3,7 ± 1,5 мкОм·м во внешнем ядре. Хотя это согласуется с высокими значениями, указанными Стейси и Лопер (2007), это значение выше, чем удельное сопротивление насыщения 1,43 мкОм·м, предложенное Xu et al. (2018). Сюй и др. (2018) рассчитали электрон-фононный и электрон-электронный вклады в ρ твердого ε-Fe на основе расчетов из первых принципов и молекулярной динамики. Они предложили значения 0,998 мкОм·м и 1,008 мкОм·м при ICB (6000 K, 330 ГПа) и CMB (4 000 K, 136 ГПа) соответственно. Их результаты также показали, что предыдущие данные DAC (Ohta et al., 2016) могли переоценивать эффект насыщения. Чжан и др. (2020) предположили, что эффект насыщения, наблюдаемый при высоких значениях T Ohta et al. (2016) следует считать экспериментальным артефактом из-за неправильного позиционирования лазера над образцом при нагреве и неточной геометрии четырехзондового метода. Во-первых, смещение лазера при нагреве приводит к большому T градиент по образцу. Затем в измерениях ρ при высоких значениях T преобладают более холодные регионы, что приводит к более низким значениям ρ. Во-вторых, ожидается, что погрешности измерения будут значительно больше, чем сообщаемые значения, учитывая небольшой размер образца по сравнению с расположением электродов. Геометрия сборки по существу приводит к методу с двумя зондами. При рассмотрении этих ключевых факторов Zhang et al. (2020) использовали расчеты из первых принципов для сравнения с их измерениями ρ ε-Fe до ~ 170 ГПа и ~ 3000 К в ЦАП с лазерным нагревом с использованием метода Ван дер Пау. Их анализ показал, что ρ составляет 0,80 ± 0,05 мкОм·м в условиях реликтового излучения (4000 К, 136 ГПа). Таким образом, ожидается, что значения, полученные из измерений DAC, экстраполированных на основе модели насыщения удельного сопротивления (Gomi and Hirose, 2015; Ohta et al., 2016), почти удвоятся в соответствии с результатами Zhang et al. (2020). Тем не менее, эти результаты остаются ниже результатов, экстраполированных из измерений пресса с несколькими упорами (Secco and Schloessin, 19).89; Йонг и др., 2019). Например, сообщаемое значение Yong et al. (2019) в 1,6 раза выше, чем у Zhang et al. (2020). В то время как Йонг и др. (2019) сообщили об измеренных значениях ρ Fe на жидкой стороне границы плавления, их сообщенное значение ρ на CMB было линейно экстраполировано до 200 ГПа на основе зависимости P , наблюдаемой между 14–24 ГПа. Чжан и др. (2020) предположили, что удельное сопротивление при плавлении увеличится на 10%, но экстраполировали только от 133 до 136 ГПа. В целом, различия в значениях ρ в реликтовом излучении, зарегистрированные в экспериментальных исследованиях с несколькими наковальнями и DAC, могут возникать из-за неопределенностей из-за больших экстраполяций, из-за предрасположенностей, характерных для каждого метода, таких как ошибки в геометрии образца, температурная однородность нагретой области образца, отсутствие симметрии образца, возможных термоэлектрических эффектов и других паразитных напряжений и др.

Силбер и др. (2018) сообщили об инвариантном поведении Fe ρ при ~1,2 мкОм·м по результатам прямых измерений в прессе с несколькими упорами до 12 ГПа и при температуре жидкости T . Аналогичный метод использовали Yong et al. (2019), которые проводили статические эксперименты на 3000-тонном прессе с несколькими упорами при давлении 14–24 ГПа в жидкость. Их результаты показали, что инвариант ρ жидкого Fe составляет 1,20 ± 0,02 мкОм·м вдоль границы плавления. Однако статистическая линейная регрессия их измерений для учета эффекта P , предполагал небольшое отклонение от инвариантного поведения до 1,28 ± 0,09 мкОм вдоль границы плавления Fe при 200 ГПа. Wagle и Steinle-Neumann (2018) сосредоточились на поведении жидкого Fe на основе расчетов из первых принципов, основанных на теории Зимана о жидких металлах. Сочетая их значение ICB 0,58 мкОм·м для ε-Fe с литературными значениями жидких сплавов Fe-Si/S (de Koker et al., 2012; Pozzo et al., 2014), ожидается, что ρ внешнего ядра будет до на 36% больше, чем у внутреннего ядра. Напротив, оценки чистого Fe с помощью DFT и молекулярной динамики не показали почти никакого увеличения между условиями ICB и CMB, с 0,60 ± 0,27 мкОм·м до 0,67 ± 0,27 соответственно (Wagle et al. , 2019).). Недавнее моделирование DFT, проведенное Pourovskiy et al. (2020) объяснили электрон-электронные взаимодействия при высоких температурах Тл и предложили внутреннее ядро ρ 0,637 мкОм·м для чистого Fe, что в целом согласуется с более низкими значениями, упомянутыми выше. Пуровский и др. (2020) применили DFT и DMFT к Fe и пришли к выводу, что тепловой беспорядок подавляет нефермижидкостное поведение ОЦК Fe, что снижает электрон-электронное рассеяние при высоких T . Вариации среди результатов чистого Fe, по-видимому, находятся в диапазоне от 0,25 мкОм·м (Гардинер и Стейси, 1971) и 3,7 ± 1,5 мкОм·м (Конопкова и др., 2016), и это может быть связано не только с используемым методом.

Тепловые свойства сплавов Fe-Ni демонстрируют аналогичные изменения. Гардинер и Стейси (1971) также оценили ρ Fe с содержанием до 25% легкого элемента (Ni, S, Si, MgO). Их результаты указывают на верхнюю границу 2,77 мкОм·м в условиях CMB и 6,03 мкОм·м в условиях ICB. Прямые измерения при 1 атм до ~1373 К, проведенные Джонстоном и Стренсом (1973), показывают сопоставимые результаты. Предполагая, что ρ при давлении в керне меньше, чем при 1 атм, Джонстон и Стренс (1973) предположил, что ρ не должно превышать 2,0 мкОм·м для Fe-10% масс. Ni-2,6% масс. C-15% масс. S (далее Fe10Ni2,6C15S) при начальном давлении. Стейси и Андерсон (2001) предсказали, что добавление 23 % масс. и 15 % масс. Si (или Fe23Ni15Si) увеличит ρ до 2,12 мкОм·м при CMB и 2,02 мкОм·м при ICB, в согласии с Johnston and Strens (1973). Дэвис (2007) также сообщил о ρ в диапазоне 2,15–2,8 мкОм·м для Fe23Ni15Si в условиях реликтового излучения. Напротив, эксперименты DAC в сочетании с уравнением Блоха-Грюнайзена предложили значения 0,675 мкОм·м для ε-Fe10Ni, 1,26 (+0,05/-0,17) мкОм·м для ε-Fe5Ni4Si и 1,77 (+0,05/-0,25) мкОм·м для ε-Fe5Ni8Si при Условия CMB (4000 K, 140 ГПа) (Zhang et al., 2021). Гоми и Хиросе (2015) предложили аналогичные значения ρ для Fe-Ni с содержанием легких элементов (O, Si, S, C) до 13,4 мас.%: 0,53–1,19.мкОм·м при CMB и 0,39–0,96 мкОм·м при ICB. Точно так же Охта и соавт. (2016) объединили свои измерения DAC с правилом Маттиссена и моделью насыщения удельного сопротивления, чтобы получить ρ Fe11,9Ni13,4Si, равное 0,869 (+0,154/-0,216) мкОм·м при 140 ГПа и 3750 К. Gomi et al. (2016) оценили ρ Fe12Ni15Si (или Fe ₆₅ Ni ₁₀ Si ₂₅ ) между 1,12 и 1,16 мкОм·м при 4000–5500 K и 156–175 ГПа по формуле Кубо–Гринвуда. Как и ожидалось от дополнительного рассеяния примесей, предыдущие значения Fe-сплавов (Gomi and Hirose, 2015; Gomi et al., 2016) выше, чем у чистого Fe (Ohta et al., 2016) с использованием аналогичных методов. Первопринципные расчеты электронной зонной структуры сплавов Fe с учетом теории насыщения предложили значения в диапазоне от 0,58–0,74 мкОм·м для Fe-(от 5,4 до 31,6 мас.%) Ni в условиях реликтового излучения (Gomi and Yoshino, 2018). В соответствии с этими исследованиями Zidane et al. (2020) также использовали расчеты из первых принципов, основанные на соотношении Кубо-Гринвуда, и сообщили значения 0,62–1,22 мкОм·м для Fe-Ni с 2,7–37,7% масс. легких элементов (O, Si, S) в условиях ICB (5500 K, 360 ГПа).

Результаты Gomi and Yoshino (2018) также предполагают значения в диапазоне от 0,71–0,88 мкОм·м для Fe-(от 1,6 до 11,7 масс. %)O в условиях реликтового излучения. Точно так же де Кокер и соавт. (2012) сообщили о диапазоне 0,67–0,82 мкОм·м для сплавов Fe-O в основных условиях, в то время как Pozzo et al. (2012) также сообщили о значении ~0,80 мкОм·м для Fe-O-S/Si (2,7–3,5% масс. O и масс.% S/Si от 9,1 до 11,4) в ICB и 0,90 мкОм·м в CMB. Уэгл и др. (2019) сообщили о значениях ρ, которые очень хорошо согласуются с de Koker et al. (2012) для тех же сплавов. Их результаты показали, что в условиях ICB ρ составляет 0,65 ± 0,24 мкОм·м и 0,71 ± 0,27 мкОм·м, а в условиях реликтового излучения ρ составляет 0,74 ± 0,24 мкОм·м и 0,81 ± 0,27 мкОм·м для Fe3.9.O (или Fe ₇ O) и Fe8.7O (или Fe ₃ O) соответственно (Wagle et al., 2019). Точно так же Pozzo et al. (2013) reported a calculated ρ of ∼0.79 µΩm for Fe2.7O6Si (or Fe _0.82 O _0.08 Si _0.10 ) and ∼0.80 µΩm for Fe4.6O4.9Si (or Fe _0.79 O _0.13 Si _0,08 ) в ICB, что мало чем отличается от прямых расчетов удельного сопротивления для Fe-O-S/Si Pozzo et al. (2012). Они также сообщают о числе Лоренца для жидких сплавов Fe в диапазоне от 2,17 до 2,24·10 9 .0036 −8 WΩK ⁻² из закона Видемана-Франца (Pozzo et al., 2013).

Недавние эксперименты с DAC, проведенные Zhang et al. (2021) предложил значение 1,00 мкОм·м для ε-Fe1,8Si в условиях реликтового излучения. Гоми и Йошино (2018) рассмотрели более высокое содержание Si и сообщили значения в диапазоне от 0,71–1,13 мкОм·м для Fe-(от 2,8 до 18,8% масс.%)Si и 0,72–0,94 мкОм·м для Fe-(от 3,1 до 20,9% масс.%)S в условиях реликтового излучения. . Первопринципные расчеты и моделирование молекулярной динамики на Fe4,5Si (или Fe _0,92 Si _0,08 ) и Fe3,9Si (или Fe _0,93 Si _0,07 ) предполагали ρ 0,65–0,66 мкОм·м в ICB (Pozzo et al., 2014). Согласие с указанными значениями Fe3.9O (de Koker et al., 2012) и Fe (Keeler and Royce, 1971) позволяет предположить, что вклад Si и O в общее ρ во внутренних условиях ядра может быть незначительным. Хотя было показано, что при более низких давлениях увеличение содержания Si с 2 до 17 мас.% увеличивает ρ (Berrada et al., 2020), однако Wagle et al. (2019) сообщили о более низких значениях, чем Zhang et al. (2021) для более высокого содержания Si. В условиях CMB и ICB расчетное значение ρ для Fe6,7Si (или Fe ₇ Si) составляет 0,81 ± 0,5 мкОм·м и 0,73 ± 0,5 мкОм·м, а для Fe14,4Si (или Fe ₃ Si) составляет 1,02 ± 0,5 мкОм·м и 0,92 ± 0,5 мкОм·м (Wagle et al., 2019). Уэгл и др. (2019) также пересмотрели предыдущие оценки Wagle et al. (2018) для Fe7.6S (или Fe ₇ S) и Fe16.1S (или Fe ₃ S) и зарегистрированных значений 0,82 ± 0,22 мкОм·м и 1,01 ± 0,42 мкОм·м в условиях реликтового излучения и 0,75 ± 0,22 мкОм·м и 0,95 ± 0,42 мкОм·м в условиях ICB соответственно. Гоми и др. (2013) оценили, что ρ ε-Fe13.2Si (или Fe ₇₈ Si ₂₂ ) составляет 1,02 (+0,04/-0,11) мкОм·м в реликтовом излучении и 0,820 (+0,054/-0,131) мкОм·м в ICB. Их результаты очень хорошо согласуются с Wagle et al. (2019) и были экстраполированы на основе комбинации измерений DAC до 100 ГПа и расчетов из первых принципов с учетом влияния насыщения ρ. Силбер и др. (2019) провели прямые измерения ρ Fe4.5Si от 3 до 9ГПа и до жидкого T и постулировал, что ρ жидкого Fe, легированного легкими элементами, остается неизменным по сравнению с Fe в условиях внутреннего ядра, но изменение T в реликтовом излучении предполагает, что ρ может увеличиться до ∼1,50 мкОм. Только во втором исследовании по экспериментальному измерению 90 110 k 90 111 состава в системе Fe в условиях ядра Земли Hsieh et al. (2020) использовали импульсный лазерный метод с ЦАП для измерения k сплавов Fe-Si с давлением до 144 ГПа и 3300 К. Расчеты ρ с использованием закона Видемана-Франца, со значением Зоммерфельда числа Лоренца и экстраполяциями до высокого T предполагает приблизительно 4,6 мкОм·м (или 20 Вт·м ⁻¹ K ⁻¹) при ~136 ГПа и 3750 K для ε-Fe8,7Si (или Fe _0,85 Si _{4,39 90 , 2020). Хси и др. (2020) отмечают, что расхождение с ранее упомянутыми результатами может быть вызвано предположениями, сделанными в исследованиях, которые не измеряли напрямую k . Как смоделированная T-зависимость ρ, так и использование значения Зоммерфельда числа Лоренца при высоких P и T приводят к недооценке k в условиях ядра Земли. Эксперименты Матасова (1977) по ударному сжатию сплавов Fe-Si при давлении до 140 ГПа и 2700 К показали, что ρ составляет 1,12 мкОм·м для ядра Fe33,5Si, что находится в пределах ранее опубликованных значений по измерениям ударной волны. Как упоминалось ранее, это значение может быть занижено из-за шунтирующего эффекта эпоксидной смолы при давлении выше 50 ГПа (Bi et al., 2002). Результаты de Koker et al. (2012) также предложили более низкий диапазон 0,74–1,03 мкОм·м для сплавов Fe-Si в условиях сердцевины. Подобно результатам de Koker et al. (2012), измерения DAC до 60 ГПа и 300 К указывают значения ρ для Fe9.Si 0,6–1,3 мкОм·м в реликтовом излучении (Seagle et al. , 2013). Их измерения были экстраполированы на условия реликтового излучения с использованием модели зависимости ρ от T , V и температуры Дебая. Эти результаты согласуются с измерениями в прессе с кубическими наковальнями при давлении до 5 ГПа и 2200 К, показывая, что ρ Fe17Si находится в диапазоне 0,90–0,94 мкОм·м в условиях внешнего ядра (Kiarasi, 2013). Для сравнения, Suehiro et al. (2017) сообщили о значениях реликтового излучения примерно 0,699 мкОм·м для Fe12,8S (или Fe _80,8 S _19,2), 0,741 мкм для Fe6,1SI6,7S (или FE _79,7 SI _10,3 S ₁₀) и 0,784 µωmm для Fe13.5SI (OR FE _{888.88.88.88. Суэхиро и др. (2017) провели измерения в ЦАП с лазерным нагревом до 110 ГПа и 300 К и использовали правило Маттиссена и значение удельного сопротивления насыщения 1,68 мкОм·м, чтобы получить ρ сплавов Fe-Si-S в условиях активной зоны. Таким образом, вклад S в ρ сплавов Fe оказывается более слабым, чем вклад Si. Гоми и Хиросе (2015) предложили более высокие значения ρ для Fe13,5Si, равные 1,02 (+0,04/-0,13) мкОм·м и 0,820 (+0,055/-0,130) мкОм·м в CMB и ICB соответственно. Эти более высокие значения согласуются с Zhang et al. (2018), которые применили свою модель k до Fe13,5Si и сообщил значения ρ 0,92 мкОм·м в условиях реликтового излучения (4050 K, 136 ГПа). Недавно удельное сопротивление насыщения сплавов ε-Fe-Si было дополнительно исследовано в DAC с внутренним нагревом до 117 ГПа и 3120 К (Inoue et al., 2020). Результаты показывают, что удельное сопротивление насыщения сплавов ε-Fe-Si сравнимо с сопротивлением чистого Fe при ~100 ГПа (Inoue et al., 2020). Они получили значения ρ для ε-Fe12,7Si, равные 1,040 (+0,126/-0,212) мкОм·м и 0,775 (+0,150/-0,231) мкОм·м при ICB (3760 K, 135 ГПа) и CMB (5 120 K, 330 GPa) соответственно. Все рассмотренные выше значения приведены в таблицах 1–4. Изменения ρ, организованные по составу, представлены на рис. 2.9.0009}}

ТАБЛИЦА 1 . Значения удельного электрического сопротивления Fe в условиях реликтового излучения Земли (4000 К, 136 ГПа) и ICB (5000 К, 330 ГПа), определенных разными методами.

ТАБЛИЦА 2 . Значения удельного электрического сопротивления сплавов Fe-Ni в условиях земного реликтового излучения (4000 К, 136 ГПа) и ICB (5000 К, 330 ГПа), определенных разными методами.

ТАБЛИЦА 3 . Значения удельного электрического сопротивления сплавов Fe-O в условиях земного реликтового излучения (4000 К, 136 ГПа) и ICB (5000 К, 330 ГПа), определенных разными методами.

ТАБЛИЦА 4 . Значения удельного электрического сопротивления сплавов Fe-Si/S в условиях земного реликтового излучения (4000 К, 136 ГПа) и ICB (5000 К, 330 ГПа), определенных разными методами.

РИСУНОК 2 . Комбинированные значения ρ из литературы, примененные к ядру Земли, представлены в порядке дат. Синяя пунктирная линия представляет средние значения (без значений > 3 мкОм·м) в CMB, а красная пунктирная линия представляет средние значения в ICB. Среднее значение всех зарегистрированных значений в условиях CMB (4000 K, 136 ГПа) составляет 1,07 мкОм·м, а при ICB (5 000 K, 330 ГПа) — 0,9. 7 мкОм·м. * обозначает теоретические исследования. Повторяющиеся ссылки указывают на разные композиции.

Рассмотрено большое количество теоретических и экспериментальных оценок ρ земного ядра из чистого Fe. В целом, значения ρ для Fe составляют около 1,05 и 1,08 мкОм·м в CMB и ICB, соответственно, без учета высоких значений (>3 мкОм·м) из Stacey and Loper (2007) и Konopkova et al. (2016). Высокие значения, указанные в теоретической работе Стейси и Лопер (2007), и очень сложная экспериментальная работа Конопковой и др. (2016) вряд ли можно объяснить выбором P и T , поскольку они аналогичны тем, о которых сообщается в исследованиях, сообщающих о более низких значениях ρ. Однако значения, указанные Конопковой и соавт. (2016) являются прямыми измерениями k , которые включают фононный вклад. Таким образом, ожидается, что их значения будут выше, чем измерения или расчеты k _e , хотя такое большое расхождение (в 3,5 раза выше среднего) не может быть объяснено понятой в настоящее время физикой относительных вкладов электронов и фононов. компоненты к в металлах. Среднее значение ρ сплавов Fe-Ni составляет 1,35 и 1,22 мкОм·м в условиях CMB и ICB соответственно, без учета высокого значения, полученного Гардинером и Стейси (1971) в условиях ICB. В теоретической работе Гардинера и Стейси (1971) сообщалось о самых высоких значениях, соответствующих расчетным значениям ρ для Fe-25Ni,S,Si,MgO. Сообщаемые данные о сплавах Fe-Ni разрознены, и нельзя сразу увидеть четкую связь между содержанием легких элементов и ρ или даже между теоретическими и экспериментальными методами. Среднее значение ρ сплавов Fe-O составляет 0,80 и 0,74 мкОм·м при CMB и ICB соответственно. Теоретические и экспериментальные значения ρ для сплавов Fe-Si/S составляют примерно 1,08 и 0,83 мкОм·м в CMB и ICB соответственно, без учета высокого значения из Hsieh et al. (2020) в условиях ICB. Действительно, ожидается, что значение ρ для Fe8,7Si (Hsieh et al., 2020) будет выше, чем для Fe7,6Si (Wagle et al., 2019).), но ниже, чем у Fe9Si (Seagle et al. , 2013) и сплавов с более высоким содержанием Si. Средние значения всех исследований, в которых сообщаются значения для Земли, составляют 1,07 и 0,97 мкОм·м в условиях CMB и ICB соответственно. Более высокое содержание P и более низкое содержание легких элементов обычно приводит к более низкому ρ для данного состава ядра, в то время как высокое T приводит к увеличению ρ. Тем не менее, постоянно более высокие средние значения в условиях CMB, которые учитывают более высокое содержание легких элементов и более низкое P , предполагают, что эффекты содержания легких элементов и P преобладают над эффектами T .

Луна

Комбинация лунных сейсмических профилей (Weber et al., 2011) и измерений скорости звуковых волн в сплавах Fe (Antonangeli et al., 2015) указывает на то, что Луна в настоящее время состоит из жидкого внешнего ядра и твердое внутреннее ядро. Точное количество и природа легких элементов в активной зоне не ограничены, но ожидается S, C и Ni (Wieczorek et al. , 2006; Steenstra and van Westrenen, 2017). Присутствие Si в лунном ядре также считается возможным, поскольку лунный изотопный состав Si предполагает состав мантии, аналогичный земному (Armytage et al., 2012; Nazarov et al., 2012; de Meijer et al., 2013; Zambardi et al. др., 2013). Szurgot (2017) сообщил о не менее 2,7 мас.% Si в лунном ядре, учитывая несжатую плотность Луны.

Рассчитанное Андерсоном (1998) и Стейси и Андерсоном (2001) значение k Fe (25–50 Вт·м ⁻¹ K ⁻¹ ) широко использовалось в моделях тепловой эволюции лунного динамо ( Stegman et al., 2003; Zhang et al., 2013; Evans et al., 2014; Laneuville et al., 2014; Scheinberg et al., 2015; Laneuville et al., 2018). Однако соответствующее ρ по закону Видемана-Франца варьируется от исследования к исследованию из-за больших вариаций T , приписываемых лунному реликтовому излучению. Прямые измерения удельного сопротивления Fe в прессе с несколькими наковальнями от 3–12 ГПа и в жидком состоянии показали, что ρ составляет 1,23–1,31 мкОм·м на центральной стороне реликтового излучения (1687–1800 К, 4,9ГПа) (Silber et al. , 2018). Используя аналогичный метод, Pommier (2018) измерил ρ в аппарате с несколькими наковальнями до 10 ГПа и в широком диапазоне T . Их результаты предполагают значение 0,66 мкОм·м, или чуть больше половины значения, измеренного Силбером и соавт. (2018). Кроме того, Pommier (2018) сообщил о значении ρ, равном 2,15 мкОм·м, для Fe5S при 4,5 ГПа и 1700 К. Согласно их результатам, влияние серы даже при таком малом весовом % нельзя пренебрегать. Недавно Инь и др. (2019) сообщили об измерениях ρ Fe35.7P (или FeP), Fe21.7P (или Fe₂ P) и Fe15.6P (или Fe ₃ P) в прессе с несколькими упорами при 3,2 ГПа. Эти авторы относят P к возможному легкому элементу в ядре Луны, учитывая его большую растворимость в жидком Fe и сплавах Fe-S (Зайцев и др., 1995; Stewart, Schmidt, 2007). Их результаты показывают, что ρ Fe35.7P примерно в четыре раза выше, чем у Fe. Инь и др. (2019) заключают, что ожидается, что ρ будет ниже 1,65 мкОм·м для лунного ядра с Fe15,6P. Кроме того, прямые измерения Berrada et al. (2020) ограничили ρ сплавов Fe-Si (2, 8,5, 17 мас.% Si) между 1,17–1,66 мкОм·м в верхней части лунного внешнего ядра (1600 K, 5–7 ГПа). Во всех этих исследованиях для измерения ρ использовался прибор с несколькими наковальнями и четырехпроводным методом измерения. Значения, обсуждаемые в этом разделе, сведены в Таблицу 5, а изменения ρ показаны на Рисунке 3.

ТАБЛИЦА 5 . Значения удельного электрического сопротивления Fe и Fe-сплавов по разным методикам на лунном реликтовом излучении.

РИСУНОК 3 . Комбинированные значения ρ из литературы, примененные к ядру Луны, представлены в порядке дат. Синяя пунктирная линия представляет средние значения CMB. Среднее значение всех зарегистрированных значений в условиях реликтового излучения (1687–1800 К, 4,5 ГПа) составляет 1,40 мкОм·м. Повторяющиеся ссылки указывают на разные композиции.

Хотя точная идентичность и количество легких элементов в лунном ядре не ограничены, насколько нам известно, только в нескольких исследованиях сообщалось о значениях ρ для соответствующих P и T условия лунного ядра. В условиях реликтового излучения измеренное значение ρ Fe15.6P ниже, чем указанное для сплавов Fe-Si (до 17 мас.% Si) и Fe5S, что позволяет предположить, что влияние P на ρ ядра относительно незначительно. Сообщаемые сплавы Fe показывают большее значение ρ, чем у Fe, как и ожидалось, учитывая дополнительный механизм рассеяния, вызванный взаимодействием электронов с примесями. Среднее значение всех исследований, сообщающих о значениях в условиях CMB, составляет 1,40 мкОм·м.

Меркурий

Наше понимание содержания легких элементов в Меркурии в основном основано на химическом содержании Солнечной системы, моделях, основанных на составе Земли и Луны, и данных, полученных с рентгеновского спектрометра MESSENGER (Harder and Schubert, 2001; McCubbin и др., 2012). Ранние оценки состава ядра Меркурия предполагают, что примерно 99 % по массе составляют металлы (Fe, Ni, Co) и примерно 1 % по массе составляют Fe36,5S (или FeS) (Морган и Андерс, 1980). Ниттлер и др. (2017) утверждал, что ядро, содержащее Si, может содержать небольшое количество S и C, в то время как Rivoldini et al. (2009 г.) предполагают минимум 5 % масс. S. Различные модели термической эволюции рассматривают ядро Fe-Si с неопределенностью относительно точного состава Si (Knibbe and van Westrenen, 2017; Knibbe and van Westrenen, 2018). Оценки содержания Si колеблются от 5 до 25 мас.% Si (Malavergne et al., 2010; Chabot et al., 2014), хотя недавние исследования показывают, что 10,5 мас.% Si обеспечивает наилучшие результаты моделирования упругих свойств керна и данных геодезии. (Terasaki et al., 2019; Steinbrügge et al., 2021).

Ранние модели формирования ядра Меркурия обычно рассматривают k при 40–43 Вт·м ⁻¹ K ⁻¹ , что соответствует 1,06–1,15 мкОм·м, при 1880 K для ядра, состоящего в основном из Fe с 1–5 % масс. S (Stevenson et al., 1983). ; Christensen, 2006; Tosi et al., 2013). В моделях тепловой эволюции Knibbe and van Westrenen (2018) рассматривался диапазон k от 30 до 60 Вт·м ⁻¹ K ⁻¹ для ядра Fe-Si с T между 1800–2200 K, что соответствует 0,73–1,79 мкОм·м по закону Видемана-Франца . Напротив, прямые измерения ρ γ-Fe при 5, 7 и 15 ГПа в жидком состоянии в прессе с несколькими упорами показали значения ~ 0,36 мкОм·м и ~ 0,44 мкОм·м при ICB (2200–2500 К, 36 ГПа) и Условия CMB (1800–2000 K, 5–7 ГПа) соответственно (Deng et al., 2013). Прямые измерения ρ для γ-Fe при температуре ядра Меркурия в ЦАП с лазерным нагревом показали значения 1,08–2,44 мкОм·м (или 35 ± 10 Вт·м ⁻¹ K ⁻¹ ) при 2200–2500 K и ~40 ГПа (Конопкова и др., 2016). Учитывая изменения числа Лоренца с T , Secco (2017) сообщил, что ρ для Fe составляет 1,044 мкОм · м при 1823 K и 5,5 ГПа. Силбер и др. (2018) использовали прямые измерения ρ Fe от 3–12 ГПа и до жидкости T и предложили значение 0,87 ± 0,10 мкОм·м для Fe в условиях реликтового излучения (1900 K, 5 ГПа). Эзенва и Секко (2019) пересмотрели предыдущие измерения ρ Fe в условиях реликтового излучения Меркурия (1880 К, 5 ГПа) до 1,18 мкОм·м на твердой стороне непосредственно перед плавлением и 1,24 мкОм·м на жидкой стороне. Беррада и др. (2021) сообщили о более высоких значениях ρ Fe8,5Si в диапазоне 1,40–1,44 мкОм·м в условиях реликтового излучения (1600–2100 К, 5–7 ГПа) по результатам измерений в прессе с несколькими наковальнями до 24 ГПа и выше жидкости Т . Точно так же Pommier et al. (2019) провели прямые измерения в аппарате с несколькими наковальнями до 10 ГПа и в широком диапазоне T . Их результаты показали приблизительно 0,35 мкОм·м для Fe10Si, 0,49 мкОм·м для Fe33,5Si и 0,33 мкОм·м для Fe8Si3S в условиях реликтового излучения (2000 К, 6 ГПа). Напротив, Manthilake et al. (2019) представили данные σ из измерений сопротивления Fe36,5S, которые преобразуются в 8,01 мкОм·м вблизи условий реликтового излучения (1300 K, 8 ГПа). Этот результат значительно больше, чем для любой композиции, о которой сообщалось в литературе до сих пор при аналогичных P и T условия. Значения, обсуждаемые в этом разделе, суммированы в таблице 6, а изменения ρ показаны на рисунке 4.

ТАБЛИЦА 6 . Значения удельного электросопротивления Fe и Fe-сплавов по разным методикам в условиях ртутного реликтового излучения и ICB.

РИСУНОК 4 . Комбинированные значения ρ из литературы, примененные к ядру Меркурия, представлены в порядке дат. Синяя пунктирная линия представляет средние значения в CMB, а красная пунктирная линия представляет средние значения в ICB. Среднее значение всех сообщаемых значений в CMB (1,900 К, 5 ГПа) составляет 0,88 мкОм·м, а при ICB (2 200–2 500 К, 36 ГПа) составляет 1,12 мкОм·м.

Сообщаемые теоретические и экспериментальные значения ρ Fe применительно к условиям реликтового излучения и ICB Меркурия показывают важное расхождение. Денг и др. (2013) сообщили о более низких значениях (примерно на 35% меньше), чем те, о которых сообщил Konôpkova et al. (2016), Secco (2017), Silber et al. (2018 г.) и Эзенва и Секко (2019 г.). Таким расхождением нельзя пренебречь при расчете q _и в верхней части внешнего ядра. прямой k измерений Konopkova et al. (2016) преобразуют значения ρ в значения, аналогичные прямым измерениям ρ, проведенным Secco (2017), Silber et al. (2018) и Эзенва и Секко (2019). Значения, указанные для сплавов Fe-Si/S, также демонстрируют две отчетливые тенденции. Беррада и др. (2021) сообщили о более высоких значениях, чем Pommier et al. (2019), хотя Pommier (2018) считал более высокое содержание легких элементов (до 33,5 мас.% Si). Действительно, ожидается, что содержание легких элементов увеличит вклад рассеяния и, следовательно, измеренное значение ρ. Значения, указанные Pommier (2018), согласуются с более низкими значениями ρ для Fe, указанными Deng et al. (2013) и Konopková et al. (2016). Точно так же значения, указанные Berrada et al. (2021) согласуются с высокими значениями ρ Fe, о которых сообщают Secco (2017), Silber et al. (2018 г.) и Эзенва и Секко (2019 г.). Средние значения всех исследований, сообщающих о значениях для Меркурия, составляют 0,88 и 1,12 мкОм·м в условиях CMB и ICB соответственно, без учета высоких значений (>3 мкОм·м) из Manthilake et al. (2019). Хотя все представленные данные в ICB состоят только из измерений чистого Fe, среднее значение ρ в условиях ICB больше, чем в условиях CMB, в которых учитываются сплавы Fe. Этот контраст с наблюдениями в условиях ядра Земли можно объяснить сильным влиянием T на эффекты легких элементов и P в основных условиях Меркурия, хотя необходимы дальнейшие исследования, чтобы сделать надежные выводы.

Марс

На основании анализа марсианских метеоритов предполагается, что химический состав марсианского ядра представляет собой Fe14.2S (Wänke et al., 1988). Эксперименты DAC с лазерным нагревом и рентгеновская дифракция in situ подтверждают фазовую стабильность Fe36.5S в керновых условиях (Kavner et al., 2001). В моделях термической эволюции также рассматривается ядро, состоящее в основном из Fe с содержанием 6–8 % масс. Ni и 10–17 % масс. S, а также содержащего меньшее количество O, C, H и P (Rivoldini et al., 2011).

Стивенсон и др. (1983) исследовали модели эволюции ядра Марса, объединив теории геомагнетизма и гидродинамики. В их модели значение k Fe, используемое для Земли, Меркурия, Марса и Венеры, составляет 40 Вт·м ⁻¹ K ⁻¹ , что соответствует 1,15 мкОм·м при 1880 K (Stevenson et al., 1983). ). Модели тепловой эволюции, основанные на измерениях Андерсона (1998), предложили диапазон 43–88 Вт·м ^–1 K ^–1 при марсианских условиях реликтового излучения (25 ГПа, 1 800 К) (Ниммо и Стивенсон, 2000). Используя закон Видемана-Франца, это предложило значения ρ для Fe в диапазоне 0,50–1,02 мкОм·м, что ниже, чем упоминалось ранее. На самом деле Дэн и др. (2013) оценили ρ γ-Fe не более 0,40 мкОм·м в самой внешней части марсианского ядра (2000 K, 24 ГПа) на основе их измерений при 7 ГПа. Недавние измерения Silber et al. (2018) сообщил, что ρ Fe составляет 1,7 мкОм·м в условиях реликтового излучения (1770 K, 23 ГПа), что выше, чем сообщалось ранее. Аналогичные эксперименты Эзенвы и Йошино (2021 г.) в аппарате с несколькими наковальнями от 14 до 22,5 ГПа и выше жидкости T , расчетное значение ρ составляет 0,68 ± 0,03 мкОм·м в условиях реликтового излучения (2106 K, 23 ГПа). Измерения, проведенные Эзенва и Йошино (2021 г.), согласуются с первопринципными расчетами чистого железа, сообщающими о значениях от 0,74 ± 0,29 мкОм·м до 0,75 ± 0,29 в ICB и CMB соответственно (Wagle et al., 2019). Уэгл и др. (2019) также рассчитали ρ Fe3.9O, Fe8.7O, Fe7.6S, Fe16.1S, Fe6.7Si и Fe14.4Si в марсианских условиях ICB и CMB, как указано в таблице 7. Прямые измерения ρ до 110 ГПа при 300 К. Предлагаемые значения от 1,064 мкОм·м в CMB до 0,952 мкОм·м в центре ядра Fe15S (или Fe _77,7 S _22,3) (Suehiro et al., 2017). Значения, обсуждаемые в этом разделе, суммированы в таблице 7, а изменения ρ показаны на рисунке 5.

ТАБЛИЦА 7 . Значения удельного электрического сопротивления Fe и Fe-сплавов по разным методикам в условиях марсианского CMB (1770 К, 23 ГПа) и ICB (2 000 K, 40 ГПа).

РИСУНОК 5 . Комбинированные значения ρ из литературы, примененные к ядру Марса, представлены в порядке дат. Синяя пунктирная линия представляет средние значения в CMB, а красная пунктирная линия представляет средние значения в ICB. Среднее значение всех зарегистрированных значений в условиях реликтового излучения (1770 K, 23 ГПа) составляет 0,9.5 мкОм·м, а при ICB (2000 К, 40 ГПа) — 0,93 мкОм·м. * обозначает теоретические исследования. Повторяющиеся ссылки указывают на разные композиции.

Литературы по значениям ρ в условиях марсианского ядра недостаточно, чтобы определить разумное значение в условиях CMB и ICB. В то время как Дэн и соавт. (2013) и Silber et al. (2018) сообщили значения для твердого Fe, значение, указанное Deng et al. (2013) лучше всего согласуется с опубликованными значениями жидкого Fe (Wagle et al., 2019; Ezenwa and Yoshino, 2021). Однако Зильбер и соавт. (2018) считается ниже T на CMB, чем Ezenwa and Yoshino (2021). Поэтому ожидается, что их измеренный ρ будет ниже, чем у Ezenwa and Yoshino (2021), хотя наблюдается обратное. Согласно результатам Wagle et al. (2019), влияние O на увеличение ρ, по-видимому, меньше, чем влияние Si и S, хотя все сплавы, по-видимому, согласуются в пределах неопределенности. Значения для Fe15S (Suehiro et al., 2017) согласуются со значениями для Fe16.1S (Wagle et al., 2019). Среднее значение всех исследований, сообщающих о значениях в условиях CMB, составляет 0,9.5 мкОм·м, а в условиях ICB – 0,93 мкОм·м. Большее среднее значение в условиях CMB по сравнению с условиями ICB сравнимо со средним значением, наблюдаемым в условиях ядра Земли.

Ганимед

Присутствие Fe36.5S в метеоритах указывает на то, что S, вероятно, является основным легким элементом в ядре Ганимеда (Крот, 2005). Водород также является кандидатом на роль легкого элемента, учитывая, что был предложен слой H ₂ O в недрах Ганимеда (Anderson et al., 1996). Хотя точный состав не ограничен, содержание легких элементов сильно зависит от размера ядра и степени окисления внутренней части во время дифференциации. Ожидается, что условия реликтового излучения будут около 2000 К и 7 ГПа в случае низкого содержания серы (1 % масс.), а в случае почти эвтектического содержания серы (36,5 % масс. ) – около 1400 К и 5 ГПа (Hauck и др., 2006 г., Бланд и др., 2008 г., Кимура и др., 2009 г.).

Силбер и др. (2018) измерили ρ Fe на уровне 1,20 мкОм·м при 1500 К (Shibazaki et al., 2011) и 5,9 ГПа (Hussmann et al., 2007), в то время как Pommier (2018) предложил значительно более низкое значение 0,59 мкОм·м при 1400 К. К и 4,5 ГПа. Аналогично измерениям Silber et al. (2018), Ezenwa и Secco (2019) оценили значения 1,17 мкОм·м и 1,38 мкОм·м на твердой и жидкой сторонах ICB (2200 K, 9 ГПа) соответственно. Независимо от различий в этих результатах Fe, ожидается, что добавление S увеличит ρ, что согласуется с прямыми измерениями Pommier (2018). Pommier (2018) сообщил о значениях 2,23 мкОм·м для Fe5S при 1880 К и 4,5 ГПа и 4,32 мкОм·м для Fe20S при 1 400 К и 4,5 ГПа. Насколько нам известно, только в двух исследованиях сообщалось об измерениях Fe36,5S при соответствующих P и T условия. Во-первых, результаты Manthilake et al. (2019), примененные к условиям Ганимеда, предполагают 8,01 мкОм·м вблизи реликтового излучения. Напротив, прямые измерения ρ Fe36.5S от 2 до 5 ГПа и до 1785 К в прессе с несколькими наковальнями показали значение 4,13 ± 0,07 мкОм·м в условиях реликтового излучения (1411 К, 5 ГПа) (Littleton et al. ., 2021). Значения, обсуждаемые в этом разделе, суммированы в таблице 8, а изменения ρ показаны на рисунке 6.

ТАБЛИЦА 8 . Значения удельного электрического сопротивления Fe и Fe-сплавов по разным методикам на реликтовом излучении Ганимеда.

РИСУНОК 6 . Комбинированные значения ρ из литературы, примененные к ядру Ганимеда, представлены в порядке дат. Синяя пунктирная линия представляет средние значения в CMB, а красная пунктирная линия представляет средние значения в ICB. Среднее значение всех зарегистрированных значений при условиях CMB (1400–2000 K, 5–7 ГПа) составляет 1,90 мкОм·м, а при ICB (2200 K, 9 ГПа) — 1,28 мкОм·м. Повторяющиеся ссылки указывают на разные композиции.

Как и в случае с другими рассмотренными малыми планетными телами, доступная литература скудна и недостаточна, чтобы определить разумное значение ρ в условиях ядра. В целом, добавление рассеяния примеси S увеличивает ρ, как и ожидалось. Однако ρ Fe36.5S, измеренный Littleton et al. (2021) больше, чем у Fe20S (Pommier, 2018). Ожидается, что давление уменьшит ρ, но ρ Fe36.5S из Manthilake et al. (2019) при 8 ГПа почти вдвое больше, чем у Littleton et al. (2021) при 5 ГПа. Хотя общее количество измерений 90 110 k 90 111 включает фононный вклад в проводимость, это, вероятно, не объясняет степень расхождения между этими двумя исследованиями. Среднее значение всех исследований, сообщающих о значениях в условиях реликтового излучения, составляет 1,90 мкОм·м, что больше, чем у других рассмотренных планетарных тел, в то время как среднее значение в условиях ICB составляет 1,28 мкОм·м.

Контурные карты ρ(

P , T )

На рисунке 7 показаны контурные карты, созданные на основе доступной литературы по ρ для Fe, сплавов Fe-Ni, сплавов Fe-O и сплавов Fe-Si/S, не исключая высоких значений (>3 мкОм·м). Контурные карты предполагают, что ρ( P , T ) уникален для каждого состава и вряд ли может быть определен линейной функцией P и T . Обширная литература по Fe в условиях реликтового излучения Земли и Меркурия и ICB дает точную контурную карту в соответствующих P и Т . Точно так же результаты контурной карты ρ Fe в лунном и марсианском реликтовом излучении состоят из среднего значения нескольких зарегистрированных значений. Однако о сплавах Fe-Ni сообщалось только в условиях P и T , относящихся к ядру Земли. Таким образом, результаты контурной карты для сплавов Fe-Ni для ядер Луны, Меркурия, Марса и Ганимеда являются ненадежными экстраполяциями. Контурная карта сплавов Fe-Ni показывает, что ρ при низких P и T значительно выше, чем значения, указанные при высоких Р и Т . Это означало бы, что эффект уменьшения P , который действует на увеличение ρ, доминирует над эффектом уменьшения T , который действует на уменьшение ρ. В той же идее ρ сплавов Fe-O сообщалось только в условиях ядра Земли и Марса, что означает, что наиболее надежные области контурной карты находятся в пределах этих границ P и T . Контурная карта сплавов Fe-Si/S согласуется с представленными данными в условиях планетарного ядра Земли, Луны, Меркурия, Марса и Ганимеда. Преимущество контурных карт в том, что они учитывают различные 9Значения 0110 P и T , используемые для условий ядра планеты, позволяют получить общую оценку для конкретной комбинации P и T . Например, контурная карта Fe-Si/S показывает ρ около 1,70 мкОм·м в лунном реликтовом излучении (при 1750 К, что соответствует среднему диапазону 90 110 T 90 111, и 4,5 ГПа), в то время как среднее значение из зарегистрированных значений составляет 1,66 мкОм·м. без учета различий условий P и T .

РИСУНОК 7 . 3D-визуализация сообщаемого ρ с P и T из сплавов (A) Fe, (B) сплавов Fe-Ni, (C) сплавов Fe-O и (D) сплавов Fe-Si/S. Исследования, в которых не указаны точные условия P , T для реликтового излучения Земли и ICB, относятся к 4000 K и 136 ГПа и 5000 K и 330 ГПа соответственно. Точно так же лунное реликтовое излучение находится при температуре 1750 К (что соответствует среднему диапазону 1687–1800 К) и 4,5 ГПа. CMB и ICB Меркурия находятся на уровне 1900 K и 5 ГПа, а также 2 350 K (что соответствует середине T в диапазоне 2200–2500 К) и 36 ГПа соответственно. Марсианские реликтовое излучение и ICB находятся при 1770 К и 23 ГПа и 2000 К и 40 ГПа соответственно. Реликтовое излучение Ганимеда находится при 1700 К (что соответствует среднему диапазону T 1 400–2 000 К) и 6 ГПа (что соответствует среднему диапазону P 5–7 ГПа), в то время как ICB находится при 2 200 К. и 9 ГПа. Области, охватывающие отчетные данные, выделены полным цветом, а бледные цвета — это области экстраполяции.

Обсуждение

Интерес к определению q _и вызван именно моделированием тепловой эволюции. Прямые измерения тепловых свойств, и в частности k , металлов и металлических сплавов в условиях планетарного ядра сложны, а экстраполяции относительно низких P и T условий не всегда согласуются. Экспериментальный прогресс, достигнутый к настоящему времени в измерении k в условиях ядра, является очень многообещающим, и необходимы будущие исследования, чтобы окончательно установить это важное свойство ядра. Доступная литература по ρ в условиях ядра Земли сосредоточена на чистом Fe, в то время как в нескольких исследованиях рассматривались различные легкие элементы и диапазон концентраций. Результаты показывают, что ρ Fe-сплавов в реликтовом излучении Земли и ICB существенно не отличается от чистого Fe. Скудная литература по ρ в лунном ядре предполагает, что влияние фосфора незначительно по сравнению с влиянием кремния и серы при аналогичном весовом %. Напротив, влияние Si и S на условия ядра Меркурия остается неясным, поскольку литература, кажется, разделена на две отдельные группы ρ с разницей примерно 35%. В ядре Марса ρ сплавов Fe находится в пределах вариаций ρ чистого Fe. Напротив, сообщаемое ρ сплавов Fe-S в условиях реликтового излучения Ганимеда показывает большое отклонение от измерений чистого Fe. В целом, рассчитанный ρ из сообщенных 9Значения 0110 k по закону Видемана-Франца со значением Зоммерфельда для L существенно не отличаются от прямых измерений ρ. Результаты расчетов из первых принципов находятся в пределах отклонений от результатов прямых измерений пресса с несколькими упорами, DAC и экспериментов по ударному сжатию. Хотя значения ρ зависят от P и T , различия в выборе P и T в условиях планетарного ядра в литературе, по-видимому, оказывают незначительное влияние на средние значения ρ. Контурные карты обеспечивают интерполяцию ρ как функции P и T в границах сообщаемых значений.

Дальнейшие экспериментальные исследования ρ должны быть сосредоточены на различных составах легких элементов, особенно в Fe со сплавами из нескольких легких элементов, чтобы надежно ограничить ρ для вероятных составов ядра в условиях планетарного ядра. Потребуется больший набор данных по измерениям k для проверки как теоретически определенных значений числа Лоренца при экстремальных условиях Р и Т для чистого Fe и его многочисленных сплавов, так и для обоснования использования данных ρ для расчета0110 к . Недавно были разработаны расчеты, учитывающие спиновую поляризацию и влияние магнетизма на рассеяние электронов, и вероятен дальнейший прогресс в этой области для количественной оценки этого важного вклада в электрические и тепловые свойства в условиях планетарного ядра.

Очевидно, что предстоит еще многое сделать в области определения свойств ρ и k для применения в тепловом моделировании планетарных тел земного типа в нашей Солнечной системе. Однако еще большая проблема, появляющаяся на горизонте, заключается в том, чтобы аналогичные исследования проводились в еще более высоких P, T условиях экзопланет земного типа, где внутреннее давление на порядок выше, чем на Земле. Исследования этих систем, которые в настоящее время находятся на начальной стадии описания уравнения состояния и других структурных характеристик железа (Smith et al., 2018) и сплавов Fe (Wicks et al., 2018), затем обратятся к изучению внутренних моделирование теплового потока и динамики ядра для понимания динамо-машин в суперземлях, для чего потребуются знания ρ и k поведение в гораздо большем пространстве P, T.

Вклад авторов

МБ отвечает за формальный анализ, написание и редактирование. RS отвечает за надзор, рецензирование, редактирование и финансирование.

Финансирование

Эта работа была поддержана средствами RS от Совета по естественным наукам и инженерным исследованиям Канады (номер гранта 2018-05021).

Конфликт интересов

Авторы заявляют, что исследование проводилось при отсутствии каких-либо коммерческих или финансовых отношений, которые могли бы быть истолкованы как потенциальный конфликт интересов.

Примечание издателя

Все претензии, изложенные в этой статье, принадлежат исключительно авторам и не обязательно представляют претензии их дочерних организаций или издателя, редакторов и рецензентов. Любой продукт, который может быть оценен в этой статье, или претензии, которые могут быть сделаны его производителем, не гарантируются и не поддерживаются издателем.

Благодарности

Мы очень благодарны доктору Герду Штайнле-Нойманну и доктору Монике Поццо за их проницательные комментарии к рукописи и двум рецензентам за их конструктивные комментарии.

Ссылки

Ahrens, TJ (2007). «Эксперименты с ударными волнами», в Энциклопедии геомагнетизма и палеомагнетизма . Редакторы Д. Габбинс и Э. Эрреро-Бервера (Дордрехт: Springer Netherlands), 912–920.

Google Scholar

Альфе, Д., Гиллан, М. Дж., и Прайс, Г. Д. (2007). Температура и состав ядра Земли. Контемп. физ. 48 (2), 63–80. doi:10.1080/00107510701529653

CrossRef Full Text | Академия Google

Андерсон, Дж. Д., Лау, Э. Л., Шегрен, В. Л., Шуберт, Г., и Мур, В. Б. (1996). Гравитационные ограничения на внутреннюю структуру Ганимеда. Природа 384 (6609), 541–543. doi:10.1038/384541a0

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Андерсон, О.Л. (1998). Параметр Грюнайзена для железа во внешнем сердечнике и результирующие кондуктивные тепло и мощность в сердечнике. Физ. Планета Земля. Интерьеры 109 (3), 179–197. дои: 10.1016/s0031-9201(98)00123-x

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Антонангели Д. , Морар Г., Шмерр Н. К., Комабаяши Т., Криш М., Фике Г. и др. (2015). На пути к эталонной модели по физике минералов для ядра Луны. Проц. Натл. акад. науч. 112 (13), 3916–3919. doi:10.1073/pnas.14174

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

Анцеллини С. и Боккато С. (2020). Практический обзор ячейки с алмазной наковальней с лазерным нагревом для университетских лабораторий и синхротронных применений. Crystals 10 (6), 459. doi:10.3390/cryst10060459

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Аргаман Н. и Маков Г. (2000). Теория функционала плотности: введение. 90 110 утра. Дж. Физ. 68 (1), 69–79. doi:10.1119/1.19375

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Armytage, RMG, Georg, RB, Williams, HM, and Halliday, AN (2012). Изотопы кремния в лунных породах: значение для формирования Луны и ранней истории Земли. Geochimica et Cosmochimica Acta 77, 504–514. doi:10.1016/j.gca. 2011.10.032

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Asimow, PD (2015). «Динамическое сжатие», в Трактате по геофизике . Редактор Г. Шуберт, второе издание (Оксфорд: Elsevier), 393–416. doi:10.1016/b978-0-444-53802-4.00050-6

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Бадро Дж., Фике Г., Гайо Ф., Грегорьянц Э., Окчелли Ф., Антонанджели Д. и др. (2007). Влияние легких элементов на скорость звука в твердом железе: влияние на состав ядра Земли. Планета Земля. науч. лат. 254 (1), 233–238. doi:10.1016/j.epsl.2006.11.025

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Баум Б., Гельд П., Тягунов Г. (1967). Удельное сопротивление сплавов ферросилиция в интервале температур 800–1700 С. 90–110 Физ. Встретились. Металлография 24 (181), 52–57. doi:10.1016/0016-2361(73)-4

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Беррада М., Секко Р. А. и Йонг В. (2021). Адиабатический тепловой поток в ядре Меркурия по данным измерения удельного электрического сопротивления жидкого Fe-8,5 мас. % Si до 24 ГПа. Планета Земля. науч. лат. 568, 117053. doi:10.1016/j.epsl.2021.117053

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Беррада М., Секко Р. А. и Йонг В. (2018). Снижение удельного электрического сопротивления золота по границе плавления до 5 ГПа. Высокий пресс. Рез. 38 (4), 367–376. doi:10.1080/08957959.2018.1493476

CrossRef Full Text | Google Scholar

Беррада М., Секко Р. А. и Йонг В. (2020). Измерения удельного электрического сопротивления Fe-Si с учетом раннего лунного динамо. Ж. Геофиз. Рез. Планеты 125 (7), e2020JE006380. doi:10.1029/2020je006380

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Bi, Y., Tan, H., and Jing, F. (2002). Электропроводность железа при ударном сжатии до 200 ГПа. J. Phys. Конденсированные вещества 14 (44), 10849–10854. doi:10.1088/0953-8984/14/44/389

CrossRef Full Text | Google Scholar

Берч, Ф. (1961). Состав мантии Земли. Геофиз. Дж. Междунар. 4 (Прил._1), 295–311. doi:10.1111/j.1365-246x.1961.tb06821.x

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Берч, Ф. (1964). Плотность и состав мантии и ядра. Ж. Геофиз. Рез. 69 (20), 4377–4388. 1896-1977 гг. doi:10.1029/jz069i020p04377

CrossRef Full Text | Google Scholar

Бланд, М. Т., Шоумен, А. П., и Тоби, Г. (2008). Создание магнитного поля Ганимеда. Икар 198 (2), 384–399. doi:10.1016/j.icarus.2008.07.011

CrossRef Полный текст | Академия Google

Боненкамп, У., Сандстрем, Р., и Гримвалл, Г. (2002). Удельное электрическое сопротивление сталей и гранецентрированного кубического железа. Дж. Заявл. физ. 92 (8), 4402–4407. doi:10.1063/1.1502182

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Больцман, Л. (1894 г.). Zur Integration der Diffusionsgleichung bei variabeln Diffusionscoefficienten. Энн. физ. 289 (13), 959–964. doi:10.1002/andp.189428

CrossRef Full Text | Google Scholar

Бриджмен, П. В. (1957). Влияние давления на бинарные сплавы. VI. Системы большей частью из разбавленных сплавов тугоплавких металлов. Проц. Являюсь. акад. Искусство. науч. 84, 179–216.

Google Scholar

Шабо, Н. Л., Воллак, Э. А., Клима, Р. Л., и Минитти, М. Э. (2014). Экспериментальные ограничения на состав ядра Меркурия. Планета Земля. науч. лат. 390, 199–208. doi:10.1016/j.epsl.2014.01.004

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Christensen, UR (2006). Глубокое динамо, генерирующее магнитное поле Меркурия. Природа 444 (7122), 1056–1058. doi:10.1038/nature05342

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

Дэвис, Г. Ф. (2007). Мантийное регулирование охлаждения ядра: геодинамо без радиоактивности ядра? Физ. Планета Земля. Интерьеры 160 (3), 215–229. doi:10.1016/j.pepi.2006.11.001

Полный текст CrossRef | Google Scholar

де Кокер Н., Штайнле-Нойманн Г. и Влчек В. (2012). Удельное электрическое сопротивление и теплопроводность жидких сплавов Fe при высоких P и T и тепловой поток в ядре Земли. Проц. Натл. акад. науч. 109 (11), 4070–4073. doi:10.1073/pnas.1111841109

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

де Мейер, Р. Дж., Анисичкин, В. Ф., и ван Вестренен, В. (2013). Формирование Луны из земного материала, богатого силикатами. Хим. Геология. 345, 40–49. doi:10.1016/j.chemgeo.2012.12.015

CrossRef Full Text | Google Scholar

Дэн Л., Сигл К., Фей Ю. и Шахар А. (2013). Удельное электрическое сопротивление железа при высоких давлениях и температурах и последствия для планетарных ядер. Геофиз. Рез. лат. 40 (1), 33–37. doi:10.1029/2012gl054347

Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

Дрчал В., Кудрновский Дж., Вагенкнехт Д. и Турек И. (2019). Сплавный беспорядок и флуктуирующие магнитные моменты в ядре Земли. Дж. Магнетизм Magn. Матер. 475, 767–771. doi:10.1016/j.jmmm.2018.11.112

CrossRef Full Text | Google Scholar

Друде, П. (1900a). Zur Elektronentheorie der Metalle. Энн. физ. 306 (3), 566–613. doi:10.1002/andp.160312

Полнотекстовая перекрестная ссылка | Google Scholar

Друде, П. (1900b). Zur Elektronentheorie der Metalle; II. Тейл. Гальваномагнитные и термомагнитные эффекты. Энн. физ. 308 (11), 369–402. doi:10.1002/andp.181102

CrossRef Full Text | Google Scholar

Эльзассер, В. М. (1946). Индукционные эффекты в земном магнетизме. Часть II. Светская вариация. Физ. Ред. 70 (3–4), 202–212. doi:10.1103/physrev.70.202

Полный текст CrossRef | Академия Google

Эванс, А. Дж., Зубер, М. Т., Вайс, Б. П., и Тикоо, С. М. (2014). Влажный, гетерогенный лунный интерьер: нижняя мантия и эволюция основного динамо. Ж. Геофиз. Рез. Планеты 119 (5), 1061–1077. doi:10.1002/2013je004494

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Эванс Р. , Гринвуд Д. А. и Ллойд П. (1971). Расчеты транспортных свойств жидких переходных металлов. Физ. лат. А 35 (2), 57–58. дои: 10.1016/0375-9601(71)-3

Полнотекстовая перекрестная ссылка | Google Scholar

Эзенва, И. К., и Секко, Р. А. (2017a). Постоянное удельное электрическое сопротивление Zn по границе плавления до 5 ГПа. Высокий пресс. Рез. 37 (3), 319–333. doi:10.1080/08957959.2017.1340473

CrossRef Full Text | Google Scholar

Эзенва, И. К., и Секко, Р. А. (2019). Переход плавления Fe: удельное электрическое сопротивление, теплопроводность и тепловой поток на внутренних границах ядра Меркурия и Ганимеда. Кристаллы 9 (7). doi:10.3390/cryst59

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Эзенва, И. К., и Секко, Р. А. (2017b). Инвариантное удельное электрическое сопротивление Co вдоль границы плавления. Планета Земля. науч. лат. 474, 120–127. doi:10.1016/j.epsl.2017.06.032

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Эзенва И. К., Секко Р. А., Йонг В., Поццо М. и Альфе Д. (2017). Удельное электрическое сопротивление твердой и жидкой меди до 5 ГПа: уменьшение вдоль границы плавления. J. Phys. хим. Сол. 110, 386–393. doi:10.1016/j.jpcs.2017.06.030

CrossRef Full Text | Google Scholar

Эзенва, И. К., и Йошино, Т. (2021). Тепловой поток марсианского ядра: удельное электрическое сопротивление и теплопроводность жидкого Fe в марсианском ядре P-T условиях. Icarus 360, 114367. doi:10.1016/j.icarus.2021.114367

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Гардинер Р. Б. и Стейси Ф. Д. (1971). Удельное электрическое сопротивление активной зоны. Физ. Планета Земля. Интерьеры 4 (5), 406–410. doi:10.1016/0031-9201(71)-7

CrossRef Full Text | Google Scholar

Гилев С. Д. (2011). Измерение электропроводности конденсированных веществ в ударных волнах (обзор). Воспламенение Взрывы Ударные волны 47 (4), 375–393. doi:10.1134/s0010508211040010

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Гоми Х. , Хиросе К., Акаи Х. и Фей Ю. (2016). Удельное электрическое сопротивление неупорядоченных по замещению ГПУ сплавов Fe-Si и Fe-Ni: химически индуцированное насыщение удельного сопротивления в ядре Земли. Планета Земля. науч. лат. 451, 51–61. doi:10.1016/j.epsl.2016.07.011

CrossRef Full Text | Google Scholar

Гоми, Х., и Хиросе, К. (2015). Удельное электрическое сопротивление и теплопроводность сплавов Fe-Ni с ГПУ под высоким давлением: влияние на тепловую конвекцию в ядре Земли. Физ. Планета Земля. Интерьеры 247, 2–10. doi:10.1016/j.pepi.2015.04.003

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Gomi, H., Ohta, K., Hirose, K., Labrosse, S., Caracas, R., Verstraete, M. J., et al. (2013). Высокая проводимость железа и тепловая эволюция ядра Земли. Физ. Планета Земля. Интерьеры 224, 88–103. Статья. doi:10.1016/j.pepi.2013.07.010

CrossRef Full Text | Google Scholar

Гоми Х. и Йошино Т. (2018). Удельное сопротивление примесей ГЦК и ГПУ сплавов на основе Fe: тепловое расслоение в верхней части ядра суперземли. Фронт. наук о Земле. 6 (217). Оригинальное исследование. doi:10.3389/feart.2018.00217

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Гринвуд, Д. А. (1958). Уравнение Больцмана в теории электропроводности металлов. Проц. физ. соц. 71 (4), 585–596. doi:10.1088/0370-1328/71/4/306

CrossRef Full Text | Google Scholar

Гурвич, М. (1981). Критерий Иоффе-Регеля и удельное сопротивление металлов. Физ. Ред. B 24 (12), 7404–7407. doi:10.1103/physrevb.24.7404

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Хардер, Х., и Шуберт, Г. (2001). Сера в ядре Меркурия? Икар 151 (1), 118–122. doi:10.1006/icar.2001.6586

CrossRef Full Text | Академия Google

Хаук, С.А., Орну, Дж.М., и Домбард, А.Дж. (2006). Влияние серы на эволюцию ядра и генерацию магнитного поля на Ганимеде. Ж. Геофиз. Рез. Планеты 111 (E9). doi:10.1029/2005je002557

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Се В.-П., Гончаров А. Ф., Лаброс С., Хольтгрю Н., Лобанов С.С., Чувашова И. и др. (2020). Низкая теплопроводность железо-кремниевых сплавов в условиях ядра Земли с последствиями для геодинамо. Нац. коммун. 11 (1), 3332. doi:10.1038/s41467-020-17106-7

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

Хуссманн Х., Сотин К. и Лунин Дж. И. (2007). «Внутренности и эволюция ледяных спутников», в Трактате по геофизике . Редактор Г. Шуберт (Амстердам: Elsevier), 509–539. doi:10.1016/b978-044452748-6.00168-1

CrossRef Full Text | Google Scholar

Иноуэ Х., Суэхиро С., Охта К., Хиросе К. и Охиши Ю. (2020). Насыщение удельного сопротивления сплавов Hcp Fe-Si в ячейке с алмазной наковальней с внутренним подогревом: ключ к оценке проводимости ядра Земли. Планета Земля. науч. лат. 543, 116357. doi:10.1016/j.epsl.2020.116357

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Ито, Э. (2015). «Ячейки с несколькими наковальнями и экспериментальные методы высокого давления», в «Трактате по геофизике и физике минералов» . Редакторы Р.Б.Г. Шуберт и А. Дзиевонски Второе издание (Elsevier), 233–261. doi:10.1016/b978-0-444-53802-4.00035-x

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Джейн А. и Эванс Р. (1972). Расчет удельного электрического сопротивления жидкого железа в ядре Земли. Нац. физ. науч. 235 (61), 165–167. doi:10.1038/physci235165a0

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Жанло Р. (1979). Свойства железа при высоких давлениях и состояние активной зоны. Ж. Геофиз. Рез. 84 (В11), 6059–6069. doi:10.1029/jb084ib11p06059

CrossRef Full Text | Google Scholar

Johnston, MJS, and Strens, RGJ (1973). Электропроводность расплавленной керновой смеси FeNiSC. Физ. Планета Земля. Интерьеры 7 (2), 219–222. doi:10.1016/0031-9201(73)

-7
Полный текст CrossRef | Google Scholar
Кавнер А., Даффи Т.С. и Шен Г. (2001). Фазовая стабильность и плотность FeS при высоких давлениях и температурах: последствия для внутренней структуры Марса. Планета Земля. науч. лат. 185 (1), 25–33. doi:10.1016/s0012-821x(00)00356-3
Полнотекстовая перекрестная ссылка | Google Scholar
Киллер Р. Н. и Ройс Э. Б. (1971). Ударные волны в конденсированных средах. Физ. Высокая энергия. Плотность , 51–150.
Google Scholar
Киараси, С. (2013). . Лондон, Онтарио: Школа аспирантуры и докторантуры Университета Западного Онтарио.
Киараси, С., и Секко, Р. А. (2015). Насыщение удельного электрического сопротивления Fe17Si под давлением. Физ. Статус Solidi B 252 (9), 2034–2042. дои: 10.1002/pssb.201552029
Полнотекстовая перекрестная ссылка | Google Scholar
Кимура Дж., Накагава Т. и Курита К. (2009). Размер и композиционные ограничения металлического ядра Ганимеда для приведения в действие динамо-машины. Икар 202 (1), 216–224. doi:10.1016/j.icarus.2009.02.026
Полный текст CrossRef | Google Scholar
Киттель, К. (2005). Введение в физику твердого тела . 8-е изд. Нью-Йорк: Дж. Уайли.
Клеменс, П.Г., и Уильямс, Р.К. (1986). Теплопроводность металлов и сплавов. Междунар. Встретились. 31 (1), 197–215. doi:10.1179/imtr.1986.31.1.197
CrossRef Full Text | Google Scholar
Книббе, Дж. С., и ван Вестренен, В. (2017). Тепловая эволюция Меркурия и генерация магнитного поля с помощью базового материала Fe-Si, представленного на 48-й Лунной и планетарной научной конференции . Вудлендс, Техас. Вклад ФИАН № 1964, ид. 1094.
Книббе, Дж. С., и ван Вестренен, В. (2018). Термическая эволюция ядра Fe-Si Меркурия. Планета Земля. науч. лат. 482, 147–159. doi:10.1016/j.epsl.2017.11.006
Полный текст CrossRef | Google Scholar
Конопкова З., Маквильямс Р. С., Гомес-Перес Н. и Гончаров А. Ф. (2016). Прямое измерение теплопроводности в твердом железе в условиях планетарного ядра. Природа 534 (7605), 99–101. doi:10.1038/nature18009
PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar
Корелл, Дж. А., Френч, М., Стейнле-Нойманн, Г. и Редмер, Р. (2019). Парамагнитный переход в диамагнитный в плотном жидком железе и его влияние на электронные транспортные свойства. Физ. Преподобный Летт. 122 (8), 086601. doi:10.1103/PhysRevLett.122.086601
PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar
Крот А. Н. (2005). Классификация метеоритов. Метеориты, кометы и планеты , 83–142. doi:10.1007/978-3-642-65863-1_2
CrossRef Full Text | Google Scholar
Кубо, Р. (1957). Статистико-механическая теория необратимых процессов. I. Общая теория и простые приложения к задачам магнитного поля и проводимости. J. Phys. соц. Япония. 12 (6), 570–586. doi:10.1143/jpsj.12.570
Полный текст CrossRef | Google Scholar
Ланевиль, М., Тейлор, Дж., и Вечорек, Массачусетс (2018). Распределение радиоактивных источников тепла и тепловая история Луны. Ж. Геофиз. Рез. Планеты 123 (12), 3144–3166. doi:10.1029/2018je005742
CrossRef Полный текст | Google Scholar
Ланевиль М. , Вечорек М. А., Брейер Д., Обер Дж., Морар Г. и Рюкримен Т. (2014). Долгоживущее лунное динамо, работающее за счет кристаллизации ядра. Планета Земля. науч. лат. 401, 251–260. doi:10.1016/j.epsl.2014.05.057
Полный текст CrossRef | Google Scholar
Ли, Дж., и Фей, Ю. (2003). «2.14 — Экспериментальные ограничения на состав керна», в «Трактат по геохимии ». Редакторы Х. Д. Холланд и К. К. Турекян (Оксфорд: Пергамон), 1–31.
Полнотекстовая перекрестная ссылка | Google Scholar
Liebermann, RC (2011). Аппарат высокого давления с несколькими наковальнями: полвека развития и прогресса. Высокое давление. Рез. 31 (4), 493–532. doi:10.1080/08957959.2011.618698
CrossRef Full Text | Google Scholar
Литасов К.Д., Шацкий А.Ф. (2016). Состав ядра Земли: обзор. рус. Геология. Геофиз. 57 (1), 22–46. doi:10.1016/j.rgg.2016.01.003
Полный текст CrossRef | Google Scholar
Литтлтон, Дж. А. Х., Секко, Р. А., и Йонг, В. (2018). Снижение удельного электрического сопротивления серебра по границе плавления до 5 ГПа. Высокое давление. Рез. 38 (2), 99–106. doi:10.1080/08957959.2018.1435786
CrossRef Полный текст | Google Scholar
Литтлтон, Дж. А. Х., Секко, Р. А., и Йонг, В. (2021). Удельное электрическое сопротивление FeS при высоких давлениях и температурах: последствия теплового переноса в ядре Ганимеда. Ж. Геофиз. Рез. Планеты 126 (5), e2020JE006793. doi:10.1029/2020je006793
Полный текст CrossRef | Google Scholar
Малаверн В., Топлис М. Дж., Бертет С. и Джонс Дж. (2010). Сильно восстановительные условия во время формирования ядра на Меркурии: последствия для внутренней структуры и происхождения магнитного поля. Икар 206 (1), 199–209. doi:10.1016/j.icarus.2009.09.001
CrossRef Полный текст | Google Scholar
Manthilake, G., Chantel, J., Monteux, J., Andrault, D., Bouhifd, M.A., Bolfan Casanova, N., et al. (2019). Теплопроводность FeS и ее влияние на длительное магнитное поле Меркурия. Ж. Геофиз. Рез. Планеты 124 (9), 2359–2368. doi:10.1029/2019je005979
Полный текст CrossRef | Google Scholar
Мао, Х.-К., и Мао, В.Л. (2007). «Теория и практика: ячейки с алмазными наковальнями и зонды для изучения физики минералов с высоким P-T», в Трактат по геофизике . Редактор Г. Шуберт, второе издание (Оксфорд: Elsevier), 263–291. doi:10.1016/b978-0-444-53802-4.00036-1
Полный текст CrossRef | Google Scholar
Мао Х.К., Ву Ю., Чен Л.К., Шу Дж.Ф. и Джефкоут А.П. (1990). Статическое сжатие железа до 300 ГПа и сплава Fe0,8Ni0,2 до 260 ГПа: влияние на состав активной зоны. Ж. Геофиз. Рез. 95 (B13), 21737–21742. doi:10.1029/jb095ib13p21737
Полный текст перекрестной ссылки | Академия Google
Мао, З., Линь, Дж.-Ф., Лю, Дж., Алатас, А., Гао, Л., Чжао, Дж., и другие. (2012). Скорости звука Fe и сплава Fe-Si в ядре Земли. Проц. Натл. акад. науч. 109 (26), 10239–10244. doi:10.1073/pnas.1207086109
PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar
Матасов Г. (1977). Электропроводность железокремниевых сплавов при высоких давлениях и ядро Земли . Калифорнийский университет.
МакКаббин, Ф. М., Ринер, М. А., Вандер Кааден, К. Э., и Буркемпер, Л. К. (2012). Является ли Меркурий богатой летучими планетами? Геофиз. Рез. лат. 39 (9), L09202. doi:10.1029/2012gl051711
Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar
Mooij, JH (1973). Электропроводность в концентрированных неупорядоченных сплавах переходных металлов. Физ. Стат. Сол. (А) 17 (2), 521–530. doi:10.1002/pssa.2210170217
CrossRef Полный текст | Google Scholar
Морган, Дж. В., и Андерс, Э. (1980). Химический состав Земли, Венеры и Меркурия. Проц. Натл. акад. науч. 77 (12), 6973–6977. doi:10.1073/pnas.77.12.6973
PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar
Мотт, Н. Ф. (1980). ЖИДКИЕ И АМОРФНЫЕ МЕТАЛЛЫ. J. Phys. Коллоки 41 (C8), C1–7. doi:10.1051/jphyscol:1980801
CrossRef Full Text | Google Scholar
Мотт, Н. Ф. (1972). Удельное электрическое сопротивление жидких переходных металлов. Фил. Маг. 26 (6), 1249–1261. doi:10.1080/14786437208220339
CrossRef Full Text | Академия Google
Назаров М.А., Демидова С.И., Аносова М.О., Костицын Ю.А., Нтафлос Т. и Брандштеттер Ф. (2012). Самородные силициды кремния и железа в лунном метеорите Dhofar 280. Петрология 20 (6), 506–519. doi:10.1134/s08695060021
CrossRef Full Text | Google Scholar
Ниммо Ф. и Стивенсон Д. Дж. (2000). Влияние ранней тектоники плит на тепловую эволюцию и магнитное поле Марса. Ж. Геофиз. Рез. 105 (Е5), 11969–11979. doi:10.1029/1999je001216
CrossRef Full Text | Google Scholar
Ниттлер Л. Р., Шабо Н. Л., Гроув Т. Л. и Пепловски П. Н. (2017). «Химический состав ртути», в Mercury: The View after MESSENGER (Cambridge University Press).
Google Scholar
Охта К., Куваяма Ю., Хиросе К., Симидзу К. и Охиши Ю. (2016). Экспериментальное определение удельного электрического сопротивления железа в условиях ядра Земли. Природа 534 (7605), 95–98. doi:10.1038/nature17957
PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar
Пуарье Ж.-П. (1994). Легкие элементы во внешнем ядре Земли: критический обзор. Физ. Планета Земля. Интерьеры 85 (3), 319–337. doi:10.1016/0031-9201(94)-1
Полный текст CrossRef | Google Scholar
Поммье, А. (2018). Влияние серы на удельное электрическое сопротивление кристаллизующегося ядра в малых земных телах. Планета Земля. науч. лат. 496, 37–46. doi:10.1016/j.epsl.2018.05.032
Полный текст CrossRef | Google Scholar
Поммье А., Лейненвебер К. и Тран Т. (2019). Термическая эволюция Меркурия контролируется изолирующей жидкостью в самом внешнем ядре? Планета Земля. науч. лат. 517, 125–134. doi:10.1016/j.epsl.2019.04.022
CrossRef Full Text | Google Scholar
Пуровский Л.В., Мравлье Дж., Поццо М. и Альфе Д. (2020). Электронные корреляции и транспорт в железе в условиях ядра Земли. Нац. коммун. 11 (1), 4105. doi:10.1038/s41467-020-18003-9
PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar
Поццо М. и Альфе Д. (2016b). «Удельное электрическое сопротивление насыщения твердого железа в условиях ядра Земли на основе теории функционала плотности», в AGU Abstract DI13A-2356 (Сан-Франциско, Калифорния): Осеннее совещание AGU).
Google Scholar
Поццо М. и Альфе Д. (2016a). Насыщение удельного электрического сопротивления твердого железа в условиях ядра Земли. SpringerPlus 5 (1), 256. doi:10.1186/s40064-016-1829-x
CrossRef Полный текст | Google Scholar
Поццо М., Дэвис К., Габбинс Д. и Альфе Д. (2012). Тепло- и электропроводность железа в условиях ядра Земли. Природа 485 (7398), 355–358. doi:10.1038/nature11031
PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar
Поццо М., Дэвис К., Габбинс Д. и Альфе Д. (2014). Тепло- и электропроводность твердого железа и железо-кремниевых смесей в условиях ядра Земли. Планета Земля. науч. лат. 393, 159–164. doi:10.1016/j.epsl.2014.02.047
CrossRef Full Text | Google Scholar
Поццо, М., Дэвис, К., Губбинс, Д., и Алфе, Д. (2013). Транспортные свойства жидких кремний-кислород-железных смесей в условиях ядра Земли. Физ. Rev. B 87 (1), 014110. doi:10.1103/physrevb.87.014110
CrossRef Полный текст | Google Scholar
Риволдини А., Ван Хулст Т., Верховен О., Мокке А. и Дехант В. (2011). Геодезические ограничения внутренней структуры и состава Марса. Икар 213 (2), 451–472. doi:10.1016/j.icarus.2011.03.024
Полный текст CrossRef | Google Scholar
Риволдини А., Ван Хулст Т. и Верховен О. (2009). Внутренняя структура Меркурия и содержание серы в его ядре. Икар 201 (1), 12–30. doi:10.1016/j.icarus.2008.12.020
Полный текст CrossRef | Google Scholar
Шейнберг А., Содерлунд К. М. и Шуберт Г. (2015). Генерация магнитного поля в ядре Луны: роль роста внутреннего ядра. Икар 254, 62–71. doi:10.1016/j.icarus.2015.03.013
CrossRef Полный текст | Google Scholar
Сигл, К. Т., Коттрелл, Э., Фей, Ю., Хаммер, Д. Р., и Пракапенка, В. Б. (2013). Электрические и тепловые транспортные свойства железа и сплава железо-кремний при высоком давлении. Геофиз. Рез. лат. 40 (20), 5377–5381. doi:10.1002/2013gl057930
Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar
Секко, Р. А., и Шлессин, Х. Х. (1989). Удельное электрическое сопротивление твердого и жидкого Fe при давлениях до 7 ГПа. Ж. Геофиз. Рез. 94 (В5), 5887–5894. doi:10.1029/jb094ib05p05887
Полный текст CrossRef | Google Scholar
Секко, Р. А. (2017). Теплопроводность и коэффициент Зеебека сплавов Fe и Fe-Si: последствия для переменного числа Лоренца. Продлить. Энерг. 113, 23–34. doi:10.1016/j.pepi.2017.01.005
Полный текст CrossRef | Google Scholar
Ша, X., и Коэн, Р. Э. (2011). Первые принципы исследования удельного электрического сопротивления железа под давлением. J. Phys. Конденс. Matter 23 (7), 075401. doi:10.1088/0953-8984/23/7/075401
CrossRef Полный текст | Google Scholar
Шибазаки Ю., Отани Э., Терасаки Х., Татеяма Р., Сакамаки Т., Цучия Т. и др. (2011). Влияние водорода на температуру плавления FeS при высоком давлении: значение для ядра Ганимеда. Планета Земля. науч. лат. 301 (1), 153–158. doi:10.1016/j.epsl.2010.10.033
CrossRef Full Text | Академия Google
Зильбер, Р. Э., Секко, Р. А., и Йонг, В. (2017). Постоянное удельное электрическое сопротивление никеля по границе плавления до 9 ГПа. Ж. Геофиз. Рез. Твердая Земля 122 (7), 5064–5081. doi:10.1002/2017jb014259
Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar
Зильбер, Р. Э., Секко, Р. А., Йонг, В., и Литтлтон, Дж. А. Х. (2018). Удельное электрическое сопротивление жидкого железа до 12 ГПа: значение для теплового потока в ядрах земных тел. науч. 8 (1), 10758. doi:10.1038/s41598-018-28921-w
Реферат PubMed | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar
Зильбер, Р. Э., Секко, Р. А., Йонг, В., и Литтлтон, Дж. А. Х. (2019). Тепловой поток в ядре Земли от инвариантного удельного электрического сопротивления Fe-Si на границе плавления до 9 ГПа: имеют ли значение легкие элементы? Ж. Геофиз. Рез. Solid Earth 124 (6), 5521–5543. doi:10.1029/2019jb017375
CrossRef Полный текст | Google Scholar
Smith, R. F., Fratanduono, D. E., Braun, D. G., Duffy, T. S., Wicks, J. K., Celliers, P. M., et al. (2018). Уравнение состояния железа в условиях ядра крупных каменистых экзопланет. Нац. Астрон. 2 (6), 452–458. doi:10.1038/s41550-018-0437-9
CrossRef Full Text | Google Scholar
Зоммерфельд, А. (1928). Zur Elektronentheorie der Metalle auf Grund der Fermischen Statistik. Z. für Physik 47 (1), 1–32. doi:10.1007/bf013
Полный текст CrossRef | Google Scholar
Стейси Ф.Д. и Андерсон О.Л. (2001). Электрическая и теплопроводность сплава Fe–Ni–Si в основных условиях. Физ. Планета Земля. Интерьеры 124 (3), 153–162. doi:10.1016/s0031-9201(01)00186-8
CrossRef Full Text | Google Scholar
Стейси, Ф. Д., и Лопер, Д. Э. (2007). Пересмотренная оценка проводимости сплава железа при высоком давлении и последствия для энергетического баланса активной зоны. Физ. Планета Земля. Интерьеры 161 (1), 13–18. doi:10.1016/j.pepi.2006.12.001
Полный текст CrossRef | Google Scholar
Стинстра, Э. С., и ван Вестренен, В. (2017). «Сульфиды на Луне», в Энциклопедия лунной науки . Редактор Б. Кудник (Cham: Springer International Publishing), 1–6. doi:10.1007/978-3-319-05546-6_119-1
CrossRef Полный текст | Google Scholar
Стегман Д. Р., Еллинек А. М., Затман С. А., Баумгарднер Дж. Р. и Ричардс М. А. (2003). Раннее динамо-ядро Луны, движимое термохимической мантийной конвекцией. Природа 421 (6919), 143–146. doi:10.1038/nature01267
PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Академия Google
Steinbrügge, G., Dumberry, M., Rivoldini, A., Schubert, G., Cao, H., Schroeder, D.M., et al. (2021). Проблемы внутренней структуры Меркурия, связанные с новыми измерениями его наклона и приливов. Геофиз. Рез. лат. 48 (3), e2020GL089895. doi:10.1029/2020gl089895
CrossRef Полный текст | Google Scholar
Стивенсон Д. Дж., Спон Т. и Шуберт Г. (1983). Магнетизм и тепловая эволюция планет земной группы. Икар 54 (3), 466–489. doi:10.1016/0019-1035(83)-5
CrossRef Full Text | Google Scholar
Стюарт, А. Дж., и Шмидт, М. В. (2007). Сера и фосфор в ядре Земли: система Fe-PS при 23 ГПа. Геофиз. Рез. лат. 34 (13), L13201. doi:10.1029/2007gl030138
Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar
Стиксруд Л. , Вассерман Э. и Коэн Р. Э. (1997). Состав и температура внутреннего ядра Земли. Ж. Геофиз. Рез. 102 (В11), 24729–24739. doi:10.1029/97jb02125
Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar
Суэхиро С., Охта К., Хиросе К., Морар Г. и Охиши Ю. (2017). Влияние серы на удельное электрическое сопротивление железа с ГПУ: последствия для проводимости ядра Марса и Земли. Геофиз. Рез. лат. 44 (16), 8254–8259. doi:10.1002/2017gl074021
CrossRef Полный текст | Google Scholar
Шургот, М. (2017). Несжатая плотность Луны, лунной мантии и ядра . Будапешт, Венгрия: применение аналитических методов к Земле. Документ, представленный на семинаре по модерну.
Терасаки Х., Ривольдини А., Симояма Ю., Нисида К., Уракава С., Маки М. и др. (2019). Влияние давления и состава на скорость звука и плотность образующих ядро жидкостей: влияние на состав ядер земных планет. Ж. Геофиз. Рез. Планеты 124 (8), 2272–2293. doi:10.1029/2019je005936
Полный текст CrossRef | Google Scholar
Този Н. , Гротт М., Плеса А.-К. и Брейер Д. (2013). Термохимическая эволюция недр Меркурия. Ж. Геофиз. Рез. Планеты 118 (12), 2474–2487. doi:10.1002/jgre.20168
Полный текст CrossRef | Google Scholar
Фоллхардт Д., Бычук К. и Коллар М. (2012). «Динамическая теория среднего поля», в сильно коррелированных системах . Редакторы М. Ф. Авелла, (Берлин, Гейдельберг: Springer), 171. doi:10.1007/978-3-642-21831-6_7
CrossRef Полный текст | Google Scholar
Вагле Ф., Штайнле-Нойманн Г. и де Кокер Н. (2019). Насыщение удельного сопротивления в жидких сплавах железа с легкими элементами в условиях планетарных ядер из расчетов из первых принципов. Comptes Rendus Geosci. 351 (2), 154–162. doi:10.1016/j.crte.2018.05.002
Полный текст CrossRef | Google Scholar
Вагле Ф., Штайнле-Нойманн Г. и де Кокер Н. (2018). Насыщение и отрицательный температурный коэффициент удельного электрического сопротивления в жидких сплавах железо-сера при высоких плотностях из расчетов из первых принципов. Физ. Rev. B 97 (9), 094307. doi:10.1103/physrevb.97.094307
CrossRef Полный текст | Google Scholar
Вагл Ф. и Штайнле-Нойманн Г. (2018). Неоднородность удельного электрического сопротивления железа вдоль кривой плавления. Геофиз. Дж. Междунар. 213 (1), 237–243. doi:10.1093/gji/ggx526
Полный текст CrossRef | Google Scholar
Wänke, H., Dreibus, G., Runcorn, S.K., Turner, G., and Woolfson, M.M. (1988). Химический состав и история аккреции планет земной группы. Фил. Транс. Р. Соц. Лонд. А. 325 (1587), 545–557. doi:10.1098/rsta.1988.0067
Полный текст CrossRef | Google Scholar
Weber, R.C., Lin, P.-Y., Garnero, E.J., Williams, Q., and Lognonné, P. (2011). Сейсмическое обнаружение лунного ядра. Наука 331 (6015), 309–312. doi:10.1126/science.1199375
PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar
Уикс Дж. К., Смит Р. Ф., Фратандуоно Д. Э., Коппари Ф., Краус Р. Г., Ньюман М. Г. и др. (2018). Кристаллическая структура и уравнение состояния сплавов Fe-Si в условиях сверхземного ядра. науч. Доп. 4 (4), eaao5864. doi:10.1126/sciadv.aao5864
Резюме PubMed | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar
Wieczorek, M.A., Jolliff, B.L., Khan, A., Pritchard, M.E., Weiss, B.P., Williams, J.G., et al. (2006). Конституция и структура лунного интерьера. Ред. Минералогия Геохим. 60 (1), 221–364. doi:10.2138/rmg.2006.60.3
Полный текст CrossRef | Google Scholar
Wiesmann, H., Gurvitch, M., Lutz, H., Ghosh, A., Schwarz, B., Strongin, M., et al. (1977). Простая модель для характеристики удельного электрического сопротивления в сверхпроводниках A-15. Физ. Преподобный Летт. 38 (14), 782–785. doi:10.1103/physrevlett.38.782
Полный текст CrossRef | Google Scholar
Сюй Дж., Чжан П., Хауле К., Минар Дж., Виммер С., Эберт Х. и др. (2018). Теплопроводность и удельное электрическое сопротивление твердого железа в условиях ядра Земли из первых принципов. Физ. Преподобный Летт. 121 (9), 096601. doi:10.1103/PhysRevLett.121.096601
PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar
Инь Ю., Чжай К., Чжан Б. и Чжай С. (2019). Удельное электрическое сопротивление фосфидов железа в условиях высокого давления и высокой температуры с учетом теплопроводности лунного ядра. Ж. Геофиз. Рез. Solid Earth 124 (6), 5544–5556. doi:10.1029/2018jb017157
CrossRef Полный текст | Академия Google
Йонг, В., Секко, Р. А., Литтлтон, Дж. А. Х., и Силбер, Р. Э. (2019). Инвариантность железа: последствия для тепловой конвекции в ядре Земли. Геофиз. Рез. лат. 46 (20), 11065–11070. doi:10.1029/2019gl084485
CrossRef Полный текст | Google Scholar
Зайцев А.И., Доброхотова З.В., Литвина А.Д., Могутнов Б.М. (1995). Термодинамические свойства и фазовые равновесия в системе Fe-P. J. Chem. соц. Фарадей Транс. 91 (4), 703–712. Дои: 10.1039/FT995
03
Полнотекстовая перекрестная ссылка | Google Scholar
Zambardi, T. , Poitrasson, F., Corgne, A., Meheut, M., Quitte, G., and Anand, M. (2013). Вариации изотопов кремния во внутренней Солнечной системе: значение для формирования, дифференциации и состава планет. Geochimica et Cosmochimica Acta 121, 67–83. doi:10.1016/j.gca.2013.06.040
Полный текст CrossRef | Google Scholar
Чжан С., Лин Дж. Ф., Лю Ю., Фэн С., Джин С., Хоу М. и др. (2018). Удельное электрическое сопротивление сплава Fe-C при высоком давлении: влияние углерода как легкого элемента на теплопроводность ядра Земли. Ж. Геофиз. Рез. Solid Earth 123 (5), 3564–3577. doi:10.1029/2017jb015260
Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar
Чжан Н., Парментье Э. М. и Лян Ю. (2013). Трехмерное численное исследование тепловой эволюции Луны после кумулятивного переворота мантии: важность реологии и затвердевания ядра. Ж. Геофиз. Рез. Планеты 118 (9), 1789–1804 гг. doi:10.1002/jgre.20121
Полный текст CrossRef | Google Scholar
Zhang, Y. , Hou, M., Liu, G., Zhang, C., Prakapenka, B.B., Greenberg, E., et al. (2020). Согласование экспериментов и теории транспортных свойств железа и геодинамо. Физ. Преподобный Летт. 125 (7), 078501. doi:10.1103/PhysRevLett.125.078501
PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar
Zhang, Y., Hou, M., Driscoll, P., Salke, N.P., Liu, J., Greenberg, E., et al. (2021). Транспортные свойства сплавов Fe-Ni-Si в условиях ядра Земли: понимание жизнеспособности тепловой и композиционной конвекции. Планета Земля. науч. лат. 553, 116614. doi:10.1016/j.epsl.2020.116614
CrossRef Полный текст | Академия Google
Зидан М., Салмани Э. М., Маджумдар А., Эз-Захрауи Х., Беньюссеф А. и Ахуджа Р. (2020). Электрические и тепловые транспортные свойства тройных сплавов на основе Fe-Ni во внутреннем ядре Земли: исследование Ab Initio. Физ. Планета Земля. Interiors 301, 106465. doi:10.1016/j.pepi.2020.106465
CrossRef Полный текст | Google Scholar
Зиман, Дж. М. (1961). Теория электрических свойств жидких металлов. I: Одновалентные металлы. Фил. Маг. 6 (68), 1013–1034. doi:10.1080/14786436108243361
CrossRef Full Text | Google Scholar
Зиман, Дж. М. (1960). Электроны и фононы; Теория явлений переноса в твердых телах . Оксфорд: Кларендон Пресс.
Удельное электрическое сопротивление Cu и Au при высоком давлении выше 5 ГПа: последствия для теории постоянного электрического сопротивления вдоль кривой плавления простых металлов
. 2021 сен 22;14(19):5476.
дои: 10.3390/ma14195476.
Инносент С Эзенва ^1
2 , Такаси Ёсино ¹
Принадлежности
¹ Институт планетарных материалов, Университет Окаяма, 827 Yamada Street, Misasa, Тоттори 682-0193, Япония.
² В настоящее время находится в лаборатории Земли и планет Научного института Карнеги, Вашингтон, округ Колумбия, 20015, США.
PMID: 34639875
PMCID: PMC8509151
DOI: 10.3390/ma14195476
Бесплатная статья ЧВК
Innocent C Ezenwa et al. Материалы (Базель). 2021 .
Бесплатная статья ЧВК
. 2021 сен 22;14(19):5476.
дои: 10.3390/ma14195476.
Авторы
Иннокентий К. Эзенва ^1
2 , Такаси Ёсино ¹
Принадлежности
¹ Институт планетарных материалов, Университет Окаяма, 827 Yamada Street, Misasa, Тоттори 682-0193, Япония.
² В настоящее время находится в лаборатории Земли и планет Научного института Карнеги, Вашингтон, округ Колумбия, 20015, США.
PMID: 34639875
PMCID: PMC8509151
DOI: 10. 3390/ma14195476
Абстрактный
Удельное электросопротивление твердых и жидких Cu и Au измеряли при высоких давлениях от 6 до 12 ГПа и температурах на ~150 К выше плавления. Также измеряли удельное сопротивление металлов в зависимости от давления при комнатной температуре. Их удельное сопротивление уменьшалось и увеличивалось с увеличением давления и температуры соответственно. С повышением давления при комнатной температуре мы наблюдали резкое уменьшение величины удельного сопротивления на ~4 ГПа в обоих металлах. По сравнению с данными 1 атм и данными относительно более низкого давления из предыдущих исследований, наши измеренные сопротивления в зависимости от температуры в твердом и жидком состояниях показывают аналогичную тенденцию. Наблюдаемые температуры плавления при различных фиксированных давлениях находятся в разумном согласии с предыдущими экспериментальными и теоретическими исследованиями. Настоящее исследование показало, что вдоль кривой плавления удельное сопротивление остается постоянным в диапазоне исследованных нами давлений (6-12 ГПа) в соответствии с теоретическим предсказанием. Наши результаты показывают, что теория инвариантного удельного сопротивления может применяться к простым металлам, но при более высоком давлении выше 5 ГПа. Эти результаты обсуждались с точки зрения насыщения доминирующего эффекта ядерного экранирования, вызванного возрастающей разницей в уровне энергии между уровнем Ферми и д -лента с повышением давления.
Ключевые слова: постоянное удельное сопротивление; электрическое сопротивление; взаимодействия электронов и фононов; высокое давление и температура; кривая плавления; теплопроводность.
Заявление о конфликте интересов
gov/pub-one»> Авторы заявляют об отсутствии конфликта интересов.
Цифры

Рисунок 1

3D-эскиз SolidWork…

Рисунок 1

3D-эскиз узла датчика давления в SolidWork и 2D-эскиз…
фигура 1
3D-эскиз узла датчика давления в SolidWork и 2D-эскиз внутренних частей узла вместе с установкой для измерения сопротивления. Изменено из Ezenwa and Yoshino 2020a [19].

Рисунок 2

Изображение в обратно рассеянных электронах (BSE)…

Рисунок 2

Изображение в обратно рассеянных электронах (BSE) восстановленного образца меди ex-situ при 8 ГПа и…
фигура 2
Изображение в обратно рассеянных электронах (BSE) извлеченного ex-situ образца меди при 8 ГПа и ~1800 K вместе с графиком линейного профиля результатов электронного микрозонда (EPMA). Линия от точки 1 до 90 был разделен на единицы, каждая из которых имела размеры около 10–14 мкм. Четвертый электрод был потерян во время разрезания, чтобы обнажить центральную часть образца.

Рисунок 3

Изображение в обратно рассеянных электронах (BSE)…

Рисунок 3

Изображение в обратно рассеянных электронах (BSE) извлеченного ex-situ образца золота при 10 ГПа и…
Рисунок 3
Изображение в обратно рассеянных электронах (BSE) извлеченного ex-situ образца золота при 10 ГПа и ∼1800 K вместе с графиком линейного профиля результатов электронного микрозонда (EPMA). Линия от точки 1 до 69 была разделена на единицы, каждая из которых имела размеры около ~10–14 мкм.

Рисунок 4

Удельное электрическое сопротивление, зависящее от температуры…

Рисунок 4

Зависящее от температуры удельное электрическое сопротивление меди, измеренное при фиксированном давлении в сравнении с…
Рисунок 4
Зависимое от температуры удельное электрическое сопротивление меди, измеренное при фиксированном давлении, по сравнению с предыдущими исследованиями [10,19].

Рисунок 5

Удельное электрическое сопротивление, зависящее от температуры…

Рисунок 5

Зависимое от температуры удельное электрическое сопротивление золота при фиксированном давлении по сравнению с…
Рисунок 5
Зависимое от температуры удельное электрическое сопротивление золота при фиксированном давлении по сравнению с предыдущими исследованиями [12,19].

Рисунок 6

( a ) это…

Рисунок 6

( a ) — удельное сопротивление Cu, зависящее от давления, измеренное до…
Рисунок 6
( a ) — удельное сопротивление Cu, зависящее от давления, измеренное до 17 ГПа, а ( b ) — сопротивление Au, измеренное до 16 ГПа при комнатной температуре по сравнению с экспериментальными [10,12] и теоретическими [20]. данные.

Рисунок 7

Натуральный логарифм…

Рисунок 7

Натуральный логарифм удельного электрического сопротивления Cu ( a ) и…
Рисунок 7
Натуральный логарифм электрического сопротивления Cu ( a ) и Au ( b ) по границе плавления, зависящей от давления. Линия соответствия имеет наклон (-1,77782 × 10 ^-4 ± 0,00344) ГПа-1 для Cu и (7,05413 × 10 ^-4 ± 0,00141) ГПа-1 для Au. Данные по более низкому давлению на вставке взяты из [10,12] для Cu и Au соответственно.

Рисунок 8

Температура плавления Cu (…

Рисунок 8

Температура плавления Cu ( a ) и Au ( b ) как…
Рисунок 8
Температура плавления Cu ( a ) и Au ( b ) в зависимости от давления по сравнению с предыдущими исследованиями. Температуру плавления при фиксированном давлении принимали за зарегистрированную температуру в начале плавления.

Рисунок 9

Термозависимый электронный компонент…

Рисунок 9

Зависящая от температуры электронная составляющая теплопроводности Cu ( a )…
Рисунок 9
Температурно-зависимая электронная составляющая теплопроводности Cu ( a ) и Au ( b ) в диапазоне давлений от 6 до 5 ГПа, рассчитанная по данным электросопротивления по закону Видемана–Франца со значением Зоммерфельда числа Лоренца. Данные сравниваются с данными, рассчитанными по удельному электрическому сопротивлению, зарегистрированному при 1 атм, и данными, измеренными при относительно более низком давлении по сравнению с измеренной общей теплопроводностью.
См. это изображение и информацию об авторских правах в PMC
Похожие статьи
Плавление лития под высоким давлением.
Шеффер А.М., Талмадж В.Б., Темпл С.Р., Димиад С. Шеффер А.М. и соавт. Phys Rev Lett. 2012 2 ноября; 109(18):185702. doi: 10.1103/PhysRevLett.109.185702. Epub 2012 2 ноября. Phys Rev Lett. 2012. PMID: 23215297
Электрические свойства и поведение кубов закиси меди под высоким давлением.
Лю CL, Sui YM, Ren WB, Ma BH, Li Y, Su NN, Wang QL, Li YQ, Zhang JK, Han YH, Ma YZ, Gao CX. Лю С.Л. и соавт. Неорг хим. 2 июля 2012 г .; 51 (13): 7001-3. дои: 10.1021/ic3007662. Epub 2012 21 июня. Неорг хим. 2012. PMID: 22721445
Методика, сборка ячейки и измерение Т-зависимого удельного электрического сопротивления жидкого Fe, не содержащего примесей, в условиях P, T.
Эзенва И.С., Йошино Т. Эзенва И.С. и соавт. Преподобный Научный Инструм. 2020 1 февраля; 91 (2): 023903. дои: 10.1063/1.5112045. Преподобный Научный Инструм. 2020. PMID: 32113395
Удельное электрическое сопротивление жидкого Fe до 12 ГПа: последствия для теплового потока в ядрах земных тел.
Зильбер Р.Э., Секко Р.А., Йонг В., Литтлтон Дж.А.Х. Зильбер Р.Э. и соавт. Научный представитель 2018 г. 17 июля; 8 (1): 10758. дои: 10.1038/s41598-018-28921-ж. Научный представитель 2018. PMID: 30018313 Бесплатная статья ЧВК.
Разработка одновременного измерения Гюгонио и температуры для ударных экспериментов с предварительно нагретым металлом: температуры плавления Та при давлении 100 ГПа.
Ли Дж. , Чжоу С., Ли Дж., Ву К., Кай Л., Дай С. Ли Дж. и др. Преподобный Научный Инструм. 2012 май;83(5):053902. дои: 10.1063/1.4716459. Преподобный Научный Инструм. 2012. PMID: 22667628
Посмотреть все похожие статьи
использованная литература
Ли Дж., Фей Ю. Экспериментальные ограничения состава активной зоны. Трактат Геохим. 2003; 2:568.
Шенберг Д. Поверхности Ферми меди, серебра. и золото. I. Эффект де Гааза-ван Альфена. Филос. Транс. Р. Соц. Лонд. сер. Математика. физ. науч. 1962;255:85–133.
Бейм Г. Прямой расчет электронных свойств металлов по данным рассеяния нейтронов. физ. 1964; 135:A1691. doi: 10.1103/PhysRev.135.A1691. — DOI
Миллер Дж. К. Оптические свойства жидких металлов при высоких температурах. Филос. Маг. 1969; 20: 1115–1132. дои: 10.1080/147864368198. — DOI
Эзенва И.С., Секко Р.А. Переход плавления железа: удельное электрическое сопротивление, теплопроводность и тепловой поток на внутренних границах ядра ртути и ганимеда. Кристаллы. 2019;9:359. doi: 10.3390/cryst59. — DOI
Грантовая поддержка
15H05827/Министерство образования, культуры, спорта, науки и технологий правительства Японии
Удельное электрическое сопротивление и вызванная поляризация
ЧТО ТАКОЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ И ВЫНУЖДЕННАЯ ПОЛЯРИЗАЦИЯ?
Методы удельного электрического сопротивления направляют электрический ток в землю, а затем сопоставляют сопротивление с этим потоком тока. Сопротивление может быть преобразовано в удельное сопротивление, свойство, используемое для прогнозирования состава, структуры и/или прочности нижележащих материалов. Например, разные геологические материалы имеют разное удельное сопротивление, присутствие воды или минеральных руд обычно снижает удельное сопротивление материала, а загрязняющие вещества также влияют на регистрируемые значения. Как правило, более прочные и твердые отложения будут иметь более высокое удельное сопротивление, связанное с ними, по сравнению с породой со слабой структурой.
Методы индуцированной поляризации (IP) измеряют заряжаемость земли, которая, как и удельное электрическое сопротивление, будет различаться в зависимости от текущего состояния почвы.
ОБЛАСТИ ПРИМЕНЕНИЯ МЕТОДОВ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ
ЗАЧЕМ МНЕ НУЖНА СИСТЕМА ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ?
Система удельного электрического сопротивления может быть эффективным инструментом для картографирования подземных условий, таких как коренная порода или уровень грунтовых вод, когда вам нужен неразрушающий метод исследования и/или требуется улучшенный охват данных по сравнению с традиционным точечным, интрузивные методы (например, бурение или копание). Ассортимент моделей и аксессуаров в линейке продуктов ABEM Terrameter LS 2 делает его подходящим для многих приложений и бюджетов. ABEM Terrameter LS 2 также можно использовать для измерения эффекта IP (индуцированной поляризации), а также SP (собственного потенциала). Измерения могут быть простыми зондированиями (просто измерение удельного сопротивления по глубине), 2D-профилями (так называемая ERT, электротомография) или даже 3D-объемами. Данные могут быть собраны на суше, в воде или в скважинах и могут быть однократными измерениями «на момент времени» или повторными показаниями для удовлетворения потребности в мониторинге изменений в недрах.
Методы удельного электрического сопротивления чаще всего применяются для исследования водоносных горизонтов подземных вод и для картирования отходов (свалок) и загрязнителей подземных вод (включая проникновение соленой воды). Геологические исследования для картирования типов почвы и коренных пород или изменений почвы и коренных пород также являются обычными приложениями. Измерения удельного электрического сопротивления широко используются для исследования глубины коренных пород, топографии коренных пород и идентификации зон трещин и разломов.
Метод удельного электрического сопротивления также эффективно работает для обнаружения и картирования полостей, а также для исследования руд и месторождений полезных ископаемых. Подробнее об использовании удельного сопротивления в горных работах читайте здесь:
Разведка полезных ископаемых
Добыча полезных ископаемых
Операции после добычи

Картирование изменения удельного сопротивления в недрах
Поскольку измерение удельного сопротивления является «гальваническим» методом, для него требуется физическое электрическое соединение с землей. Обычно это означает, что стальные электроды должны быть вставлены в исследуемый материал, хотя на некоторых твердых поверхностях можно использовать пластинчатые электроды. Два электрода используются для подачи тока («токовые электроды»), и как минимум два электрода используются для считывания напряжения («потенциальные электроды»). Зная введенный ток и измеренное напряжение, можно рассчитать сопротивление земли.
Затем значение сопротивления пересчитывается в кажущееся сопротивление. Кажущееся удельное сопротивление является результатом тока, протекающего через всю землю под электродами, а не просто информацией от отдельной точки или слоя. Эти значения сами по себе не подходят для интерпретации, поэтому требуется дополнительный этап обработки, называемый инверсией. В этом процессе программное обеспечение используется для поиска модели распределения удельного сопротивления, которая дала бы тот же результат, что и данные, записанные в полевых условиях. Значения удельного сопротивления в возвращенной модели станут основой для интерпретации.
В гидрогеофизических исследованиях, таких как картирование подземных вод, глину (низкое сопротивление) можно отличить от песка (высокое сопротивление), соленую воду (низкое сопротивление) от пресной воды (высокое сопротивление) или влажный песок (низкое сопротивление) от сухого песка. (высокое сопротивление).
Однако удельное сопротивление перемещению материала не является уникальным, и диапазоны удельного сопротивления различных геологических компонентов перекрываются, поэтому, возможно, придется иметь дело с определенным уровнем неоднозначности. Кроме того, совершенно разные геологические слои в совершенно разных геологических сценариях могут иметь одинаковое удельное сопротивление, поэтому некоторые предварительные знания о геологических условиях из местных знаний, геологических карт и/или скважин всегда должны способствовать геологической интерпретации геофизических исследований.
Использование исследований IP (индуцированной поляризации) может облегчить различение некоторых из этих материалов из-за различий в их способности заряжаться.
Узнайте больше о расследованиях в области интеллектуальной собственности
точки, данные 1D, 2D или 3D?
В зависимости от положения электродов тока и потенциала данные будут собираться на разных глубинах (координата z) и под разными поверхностями (координаты X и Y) в виде отдельных точек. Затем их можно комбинировать для создания 1D-звучания или профиля, 2D-профиля или 3D-объема.
Одномерное зондирование (ВЭЗ) и профилирование
Вертикальное электрическое зондирование (ВЭЗ) представляет собой сбор данных с разных глубин под фиксированной точкой на поверхности. Это означает, что все точки данных будут иметь одинаковое положение на поверхности (координаты X и Y), но будут измерены на разных глубинах (координата Z). Размещение электродов основано на средней точке. Чем дальше от средней точки расположены электроды, тем глубже будет измерение. Для каждой точки данных электроды необходимо перемещать вручную. Данные обычно представлены в виде графика с глубиной на одной оси и кажущимся удельным сопротивлением на другой. Эти необработанные данные затем выдвигаются для инверсии.
ABEM Terrameter LS 2 Компоновка VES с двумя электродами для измерения потенциала и двумя электродами для измерения тока, сдвинутая дальше для каждой глубины измерения.

Исследование удельного сопротивления также можно проводить на постоянной глубине, но при различных положениях на поверхности, что обычно называется профилированием. Эти данные обычно не подвергаются инверсии, и конечным результатом является график зависимости сопротивления или кажущегося удельного сопротивления от расстояния по профилю.
2D и 3D измерения (ERT)
Путем объединения измерений как на разных глубинах, так и в латеральных положениях завершается исследование ERT (электросопротивление томографии), также иногда называемое визуализацией. Поскольку ERT является многомерным методом, точки данных можно измерять в 2D-профиле или в 3D-сетке. Для 2D-профиля несколько электродов располагаются в линию на заданном расстоянии. Система автоматически выбирает, какие электроды использовать для подачи тока и считывания напряжения, и за короткое время может измерить большое количество точек данных. Точки данных будут иметь различные координаты X и Z, но фиксированную координату Y. Для крупномасштабной 3D-съемки данные нескольких (в идеале параллельных) 2D-профилей могут быть объединены в программном обеспечении для одновременного моделирования вариаций удельного сопротивления по осям X, Y и Z; этот процесс формирования набора 3D-данных конкретно относится к съемке 2. 5D. Для меньших площадей съемки электроды могут располагаться в виде сетки, а набор 3D-данных формируется непосредственно на приборе; это «настоящая» 3D съемка.
Схема ABEM Terrameter LS 2 ERT. В зависимости от расстояния между потенциальным и токовым электродами измеряются разные объемы 2D-профиля.
Запись изменений состояния грунта с течением времени (мониторинг)
Удельное сопротивление — отличный метод для использования в качестве инструмента мониторинга для регистрации изменений состояния грунта. Типичные области применения включают мониторинг грунтовых вод вокруг полигонов, чтобы увидеть распространение фильтрата или мониторинг просачивания воды через земляные дамбы. Измерения можно проводить, несколько раз возвращаясь в одно и то же место для повторения измерений, или оборудование можно оставлять на месте в рамках проекта автоматизированного мониторинга.
ВАРИАНТЫ МЕТОДА СОПРОТИВЛЕНИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ
Варианты метода определения удельного электрического сопротивления: IP (индуцированная поляризация) и SP (самопотенциал).
IP (Индуцированная поляризация) — активная модель (т. е. модель, требующая подачи тока), в которой мы записываем, как напряжение в земле реагирует на подачу и снятие тока; эта реакция называется поляризуемостью материала. Данные о заряжаемости могут быть собраны в течение того же цикла измерения, что и данные об удельном сопротивлении, и наличие этого дополнительного набора данных может помочь нам в интерпретации материалов. Например, минеральные руды и месторождения глины обладают высокой способностью к заряду, связанной с ними.
Эти электрические методы (исследования удельного сопротивления и ВП) не ограничиваются измерениями на поверхности земли, они также могут применяться в водоемах для исследования отложений и лежащей под ними геологии, а также в скважинах, что позволяет улучшить разрешение на глубине.
Существуют и другие наборы данных, которые можно собирать с помощью того же оборудования. SP (самопроизвольный или собственный потенциал) — это средство регистрации естественных напряжений в земле без подачи тока от прибора. Это чаще всего используется в качестве средства идентификации крупных сульфидных рудных тел, но также имеет применение для выявления просачивания воды и выявления шлейфов загрязнения.
Узнать больше о SP

УЗНАТЬ БОЛЬШЕ О ABEM TERRAMETER LS 2
Другие аспекты методов удельного электрического сопротивления
Измерения удельного сопротивления работают в огромном диапазоне различных грунтовых условий, но метод имеет некоторые ограничения: забить электроды, и их нужно будет просверлить, что является трудоемким процессом. Иногда можно заказать изготовленные на заказ пластинчатые электроды.
Если глубина исследования превышает 500 метров, следует рассмотреть другой метод геофизических исследований.
Длина используемых кабелей может быть значительной; отношение глубины к длине кабеля составляет примерно 1 к 5, поэтому для максимальной глубины 100 м системе потребуется растянуть кабель на 500 м.
Для получения результатов с высоким разрешением требуется очень плотная установка электродов, что увеличивает время поля. Эмпирическое правило заключается в том, что теоретическое боковое разрешение ERT-съемки составляет примерно половину расстояния между электродами.
Справочные статьи по удельному сопротивлению
Связаться с нами
Связаться с отделом продаж
Чтобы связаться с отделом продаж, пожалуйста, заполните форму ниже. Поскольку все наши продукты являются модульными, включите любую имеющуюся у вас информацию о предполагаемом применении, геологии/рельефе, конструкционных/грунтовых условиях, требованиях к глубине и предыдущем опыте использования нашего оборудования – и мы свяжемся с вами с рекомендацией.
Full Name*
Company/Organization*
Existing client?*
Existing client?YesNo
Country*
CountryAfghanistanAlbaniaAlgeriaAmerican SamoaAndorraAngolaAntigua and BarbudaArgentinaArmeniaAustraliaAustriaAzerbaijanBahamasBahrainBangladeshBarbadosBelarusBelgiumBelizeBeninBermudaBhutanBoliviaBosnia and HerzegovinaBotswanaBrazilBruneiBulgariaBurkina FasoBurundiCambodiaCameroonCanadaCape VerdeCayman IslandsCentral African RepublicChadChileChinaColombiaComorosCongo, Democratic Republic of theCongo, Republic of theCosta RicaCôte d ‘IvoireCroatiaCubaCyprusCzech RepublicDenmarkDjiboutiDominicaDominican RepublicEast TimorEcuadorEgyptEl SalvadorEquatorial GuineaEritreaEstoniaEthiopiaFaroe IslandsFijiFinlandFranceFrench PolynesiaGabonGambiaGeorgiaGermanyGhanaGreeceGreenlandGrenadaGuamGuatemalaGuineaGuinea-BissauGuyanaHaitiHondurasHong KongHungaryIcelandIndiaIndonesiaIranIraqIrelandIsraelItalyJamaicaJapanJordanKazakhstanKenyaKiribatiNorth Ko reaSouth KoreaKosovoKuwaitKyrgyzstanLaosLatviaLebanonLesothoLiberiaLibyaLiechtensteinLithuaniaLuxembourgMacedoniaMadagascarMalawiMalaysiaMaldivesMaliMaltaMarshall IslandsMauritaniaMauritiusMexicoMicronesiaMoldovaMonacoMongoliaMontenegroMoroccoMozambiqueMyanmarNamibiaNauruNepalNetherlandsNew ZealandNicaraguaNigerNigeriaNorthern Mariana IslandsNorwayOmanPakistanPalauPalestine, State ofPanamaPapua New GuineaParaguayPeruPhilippinesPolandPortugalPuerto RicoQatarRomaniaRussiaRwandaSaint Kitts and NevisSaint LuciaSaint Vincent and the GrenadinesSamoaSan MarinoSao Tome and PrincipeSaudi ArabiaSenegalSerbiaSeychellesSierra LeoneSingaporeSint MaartenSlovakiaSloveniaSolomon IslandsSomaliaSouth AfricaSpainSri LankaSudanSudan, SouthSurinameSwazilandSwedenSwitzerlandSyriaTaiwanTajikistanTanzaniaThailandTogoTongaTrinidad and TobagoTunisiaTurkeyTurkmenistanTuvaluUgandaUkraineUnited Arab EmiratesUnited KingdomUnited StatesUruguayUzbekistanVanuatuVatican CityVenezuelaVietnamVirgin Islands, BritishVirgin Острова, СШАЙеменЗамбияЗимбабве
Номер телефона, включая код страны*
Электронная почта*
Введите Emailconfirm Email
Связаться со мной. узнать о нас?
РекламаGoogleLinkedInFair/ExpoRecommendationДругое
Согласие*
Я даю свое согласие Guideline Geo на обработку моих персональных данных, как описано в политике конфиденциальности Guideline Geo.
CAPTCHA
Комментарии
Это поле предназначено для проверки и должно быть оставлено без изменений.
Каротаж удельного электрического сопротивления как помощь в определении некоторых характеристик коллектора | Транзакции AIME
Skip Nav Destination
01 декабря 1942 г.
Г.Е. Арчи
Транс. 146 (01): 54–62.
Номер бумаги: СПЭ-942054-G
https://doi.org/10.2118/942054-G
Разделенный экран
PDF
Цитировать
Делиться
Получить разрешения
Поиск по сайту
Цитирование
Арчи, Г. Э.. «Карта удельного электрического сопротивления как помощь в определении некоторых характеристик коллектора». Транс. 146 (1942): 54–62. doi: https://doi.org/10.2118/942054-G
Скачать файл цитирования:
Рис (Зотеро)
Менеджер ссылок
EasyBib
Подставки для книг
Менделей
Бумаги
Конечная примечание
РефВоркс
Бибтекс
панель инструментов поиска
Расширенный поиск
Полезность каротажа удельного электрического сопротивления при определении характеристик резервуара в значительной степени определяется:
точностью, с которой может быть определено истинное удельное сопротивление пласта;
объем подробных данных, касающихся связи измерений удельного сопротивления с характеристиками пласта;
имеющаяся информация о электропроводности сопутствующих или пластовых вод;
объем геологических знаний о возможных изменениях фаций в пределах заданных горизонтов, как по вертикали, так и по латерали, особенно в отношении результирующего воздействия на электрические свойства коллектора.
На следующих страницах приведены простые примеры, иллюстрирующие использование каротажа удельного сопротивления при решении некоторых задач, связанных с нефтяными и газовыми коллекторами. Из имеющейся информации становится очевидным, что следует проявлять большую осторожность при применении предложенных методов к более сложным случаям. Следует помнить, что приведенные уравнения не являются точными и представляют собой лишь приблизительные соотношения. Однако считается, что при благоприятных условиях их применение находится в допустимых пределах точности.
Введение
Электрический каротаж широко использовался для качественной корреляции пластов, вскрытых буром при разработке нефтяных и газовых месторождений, и для получения некоторых указаний на содержание коллектора. Однако его использование в количественном отношении было ограничено из-за различных факторов, которые, как правило, затемняют значимость полученных электрических показаний. Некоторыми из этих факторов являются размер ствола скважины, удельное сопротивление бурового раствора в стволе скважины, эффект проникновения фильтрата бурового раствора в пласт, отношение зарегистрированной мощности пластов к расстоянию между электродами, неоднородность геологических формаций, соленость или проводимость реликтовых пород. вода, и, что, пожалуй, самое важное, отсутствие данных, свидетельствующих о зависимости удельного сопротивления пласта in situ от его характера и содержания флюидов.
На побережье Мексиканского залива было обнаружено, что влияние размера скважины и удельного сопротивления бурового раствора, как правило, не имеет большого значения, за исключением случаев, когда речь идет о высоком удельном сопротивлении пласта или чрезвычайно низком удельном сопротивлении бурового раствора. зафиксированы значения более высоких удельных сопротивлений. Низкое удельное сопротивление бурового раствора встречается нечасто, но когда это происходит, его можно исправить, заменив столб бурового раствора. Имея передовые знания о борьбе с буровым раствором, проникновение фильтрата бурового раствора в пески можно свести к минимуму, тем самым повысив надежность электрического каротажа. Влияние расстояния между электродами на зарегистрированную толщину пласта часто подлежит компенсации или может быть учтено в достаточной степени, чтобы обеспечить приемлемое приближение к истинному удельному сопротивлению пласта.

Удельное сопротивление меди, алюминия, нихрома, стали и других проводников

Что означают показатели удельного сопротивления?

Таблица удельного сопротивления для распространенных проводников

Список использованной литературы

Удельное электрическое сопротивление – формула, таблица

Напряжение, сила тока, сопротивление

Как рассчитать сопротивление

Единицы измерения удельного сопротивления

Проводники, полупроводники, диэлектрики

Что мы узнали?

Тест по теме

Оценка доклада

Удельное электрическое сопротивление

Единицы измерения

Обобщение понятия удельного сопротивления

Использование в электротехнике

Связь с удельной проводимостью

Удельное электрическое сопротивление некоторых веществ

Металлические монокристаллы

Металлы и сплавы, применяемые в электротехнике

Другие вещества

Зависимость от температуры

Тонкие плёнки

Вас также может заинтересовать:

Примечания

Удельное электрическое сопротивление — формула, обозначение и физический смысл

Общие сведения

Удельное сопротивление

Проведение опыта

Температурный коэффициент

Online Electric | Удельное сопротивление грунта

Journal of the RAS

Удельное электрическое сопротивление | Определение, формула, символ, единицы измерения

Похожие сообщения:

Удельное сопротивление

Введение

Что такое

Электропроводность металлических минералов

Электрические свойства горных пород

Электролиты в земле

Влияние пористости

Удельное сопротивление грунтов

Влияние замерзания на проводимость почв

Коллоидная проводимость

Анизотропный грунт

Аспекты почвообразования, влияющие на электрические свойства почв

Ссылки

Методы определения удельного электрического сопротивления

Теория: расчеты из первых принципов

Эксперименты

Статика: Пресс с несколькими наковальнями

Статика: эксперименты с ячейкой с алмазной наковальней

Динамика: эксперименты по ударному сжатию

Удельное электрическое сопротивление ядер тел земного типа

Земля

Луна

Меркурий

Марс

Ганимед

Контурные карты ρ(

Обсуждение

Вклад авторов

Финансирование

Конфликт интересов

Примечание издателя

Благодарности

Ссылки

Принадлежности

Авторы

Принадлежности

Абстрактный

Заявление о конфликте интересов

Цифры

Похожие статьи

использованная литература

Грантовая поддержка

Удельное электрическое сопротивление и вызванная поляризация

ЧТО ТАКОЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ И ВЫНУЖДЕННАЯ ПОЛЯРИЗАЦИЯ?

ОБЛАСТИ ПРИМЕНЕНИЯ МЕТОДОВ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ

ЗАЧЕМ МНЕ НУЖНА СИСТЕМА ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ?