Site Loader

Законы изменения тока и напряжения для участков цепи содержащих элементы: резистор, катушка индуктивности, конденсатор.

Кафедра Физики и математики, информационных технологий

 

 

 
 

Отчет по лабораторной работе №2.2

 

Цепи переменного тока. Реактивные сопротивления

 

 

Выполнила ст. группы СБ-13-15

Пустовая Елена

 

Проверил:

ст. преподаватель Соболева В.В.

 

  Дата Подпись
Допуск    
Результат    
Отчет    

 

Цель работы: Ознакомиться с основными элементами электрических цепей синусоидального тока. Освоить методы электрических измерений в цепях синусоидального тока. Получить экспериментальное подтверждение закона Ома для цепей переменного тока.

 

Требуемое оборудование:

Модульный учебный комплекс: МУК-ЭМ1(2).

Приборы:

1. Генератор звуковых частот ЗГ1 1 шт.

2. Амперметр-вольтметр АВ1 1 шт.

3. Стенд с объектами исследования С3-ЭМ01 1 шт.

4. Комплект проводников 1 шт.

Ответы на контрольные вопросы:

Переменный ток. Мгновенное значение тока. Периодические токи. Период, частота.

Переменным током называют ток, изменяющийся во времени. Значение тока

i(t) в любой момент времени называют мгновенным. Токи, мгновенные значения которых повторяются через равные промежутки времени в той же самой последовательности, называют периодическими, а наименьший промежуток времени T, через который эти повторения наблюдаются, — периодом. Величина, обратная периоду, называется частотой ν=1/T. Частота измеряется в герцах [Гц]. Постоянный ток можно рассматривать как частный случай периодического тока, период изменения которого бесконечно велик, т. е. частота равна нулю.

 

Уравнения мгновенного значения силы тока и напряжения, определение величин, входящих в данные уравнения.

Пусть на некотором участке цепи мгновенные значения тока и напряжения меняются гармонически, т. е по синусоидальному закону (рис. 1)

 

где Im – максимальное или амплитудное значение тока;

ψI – начальная фаза колебаний тока

ψU – начальная фаза колебаний напряжения.

Начальная фаза отсчитывается всегда от момента, соответствующего началу синусоиды (нулевое значение синусоидальной величины при переходе ее от отрицательных к положительным значениям), до момента начала отсчета времени t=0 (начало координат). Если начало синусоиды сдвинуто влево, то начальная фаза имеет положительное значение, а если вправо – отрицательное.

Найти численное значение начальной фазы, например тока (рис. 1), можно путем определения величины ΔtI :

Поскольку начало синусоиды смещено влево, то начальная фаза ψI имеет положительное значение.

Сдвиг фаз.

 

Если у нескольких синусоидальных функций, изменяющихся с одной частотой, начальные фазы не совпадают, то говорят, что они имеют сдвиг фаз (или разность фаз). Сдвиг фаз определяется как разность начальных фаз. Так, например, под разностью фаз ϕ напряжения и тока понимают разность начальных фаз напряжения ψ

U и тока ψI

Физические процессы, протекающие в цепях переменного тока, отличаются от процессов, протекающих в цепях постоянного тока. При переменном токе электрические и магнитные поля изменяются во времени. Изменяющееся магнитное поле наводит ЭДС, изменение электрического поля сопровождается изменением зарядов на проводниках.

Законы изменения тока и напряжения для участков цепи содержащих элементы: резистор, катушка индуктивности, конденсатор.

Основными элементами схем цепей переменного тока являются резисторы, конденсаторы и индуктивности. Рассмотрим законы изменения тока и напряжения для участков цепи содержащих эти элементы.

Резистор

В резистивном элементе с сопротивлением R электромагнитная энергия преобразуется в тепло. Мгновенная мощность, с которой происходит преобразование энергии, определяется соотношением: . Резистивные (или их ещё называют активные) сопротивления вводятся в схемы замещения также для учета необратимого преобразования электромагнитной энергии в другие виды (например, механическую, энергию излучения и т. п.).

В резистивном элементе (рис. 2,а) напряжение связано с током законом Ома: . Если ток в резисторе , то и напряжение

 

имеет синусоидальную форму и такую же фазу, что и ток в резисторе (т. е. ψIU). Говорят, что ток и напряжение совпадают по фазе или синфазны, т. е. ϕ=0 (рис. 2,б).

Если через катушку индуктивности (рис. 3,а) пропустить переменный синусоидальный ток , то он создаст переменный магнитный поток, пронизывающий витки катушки. По закону электромагнитной индукции на зажимах катушки этот переменный поток наведёт синусоидальное напряжение:

где n – число витков катушки;

Ψ=wФ – потокосцепление;

L= потокосцепление;

L=dΨ/di — индуктивность;

xL=Lω= — реактивное индуктивное сопротивление.

В системе единиц СИ индуктивность L имеет размерность Генри (Гн), а индуктивное сопротивление – (Ом).

Индуктивность L учитывает энергию магнитного поля катушки

Из соотношения (4) видно, что ток через индуктивность i(t) отстаёт от напряжения на угол (рис. 4).

Переменный ток, протекая по виткам катушки, создаёт в проводниках тепловые потери мощности

, где — активное сопротивление обмотки. На рис. 3,б показана низкочастотная схема замещения катушки индуктивности, состоящая из индуктивности L и активного сопротивления обмотки . Если сопротивлением обмотки можно пренебречь, то такую катушку считают идеальной индуктивностью (рис. 3,в). Для высоких частот в схеме замещения необходимо учитывать межвитковую ёмкость катушки.

Из (4) следует, что при заданном напряжении можно найти по соотношению

 

 

Конденсатор

Конденсатор является элементом электрической цепи, имеющим две проводящие обкладки, между которыми находится слой диэлектрика (рис. 5,а). Если к зажимам конденсатора (рис. 5,а) подключить источник синусоидального напряжения то на его обкладках возникнет изменяющийся во времени электрический заряд q(t), т. е. через конденсатор будет протекать электрический ток

В (2) ёмкость конденсатора, которая определяет зависимость изменения величины заряда на обкладках конденсатора от изменения напряжения, приложенного к его обкладкам

— реактивное ёмкостное сопротивление.

В системе единиц СИ ёмкость C имеет размерность Фарада (Ф), а ёмкостное сопротивление – (Ом).

Из соотношения (4) видно, что ток через конденсатор i(t) опережает напряжение на угол 90 (рис. 6).

Основной особенностью конденсатора является его способность запасать энергию электрического поля . Кроме того, в конденсаторе имеют место тепловые потери энергии в диэлектрике и обкладках, а также происходит запас энергии в магнитном поле. На рис. 5,б показана низкочастотная схема замещения конденсатора, состоящая из параллельного соединения ёмкости C и активного сопротивления с проводимостью – RД, учитывающей потери в диэлектрике и обкладках. Если потерями можно пренебречь, то конденсатор будет представлять собой идеальную ёмкость (рис. 5,в).

Читайте также:


Рекомендуемые страницы:

Поиск по сайту

Законы изменения токов и напряжения

1 СОДЕРЖАНИЕ ЗАДАНИЯ

         1.1 Дана схема однофазной цепи переменного тока (рисунок 1). Величина напряжения: U=100 В, величина частоты тока f=400 Гц, величины сопротивлений: R1=150 Ом, R2=25 Ом, величины индуктивностей L1=0,15 Гн, L2=0,4 Гн, величина емкости конденсатора C1=100 мкФ.

Рисунок 1 — Схема однофазной цепи переменного тока

         1.2 Требуется:

         -определить токи в ветвях и общий ток, записать законы их изменения;

         -определить напряжения на всех элементах цепи, записать законы их изменения;

         -составить баланс мощностей и определить погрешности расчета;

         -построить векторную диаграмму.

2 ВЫПОЛНЕНИЕ

2.1 Обозначим направления тока в ветвях (рисунок 2). Найдем сопротивление каждого элемента цепи.

Рисунок 2 — Схема цепи с указанием направления тока в ветвях

Сопротивления индуктивностей:

376,99 Ом;

1005,31 Ом.

Сопротивление конденсатора:

3,979 Ом.

         2.2 Найдем комплексные сопротивления участков цепи:

 Ом;

 Ом;

 Ом;

 Ом;

 Ом.

2.3 Представим схему с полными сопротивлениями для каждой ветви (рисунок 3). Укажем направления контурных токов.

Рисунок 3 — Схема цепи с полными сопротивлениями

Полные комплексные сопротивления:

 Ом;

 Ом;

 Ом;

 Ом.

2.4 Используем метод контурных токов. По II закону Кирхгофа получаем:

для I контура:                        ;

для II контура:                      .

Подставляем значения напряжения и полных комплексных сопротивлений.

;

;

Решаем полученную систему с помощью правила Крамера.

;

;

Получили контурные токи:

 А;

 А.

2.5 Найдем токи в каждой ветви цепи:

 А;

 А;

 А.

Закон изменения искомого тока после первой и второй коммутаций. — Студопедия.Нет

 

 (17)

 

 

График изменения искомого тока во времени.

 

Рисунок 9 – Закон изменения тока

МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ К ЗАДАЧЕ 2

Рассчитать операторным методом переходный процесс в цепи индивидуального варианта № 30 (базовые параметры элементов электрической цепи – вариант №7).

 

Исходные данные варианта:

 

№ схемы  КR КL КC      Элементы электрической цепи в схеме рисунка 2   Источник энергии  в схеме  рисунка 2 Определить ток
30 1,50 1,20 1,00 R11, R12, R21, R32, C1, L2         j(t) i3(t)

 

№  варианта  Jm,  A fj,   град. R10, Ом R20, Ом R30, Ом RК, Ом C10,  мкФ  L20,  мГн
  7  6 150  12  11  25 6 60 400

                                   

                              Замыкается ключ К12 = К.

 

Схема электрической цепи, в которой происходит коммутация, показана на рисунке 10.

 

  

                    Рисунок 10 – Схема электрической цепи

 

Параметры элементов схемы электрической цепи (рисунок 10):

   C1 = kC Ч C10 = 1,0 × 60 = 60 мкФ = 60× 106 Ф;                         

   L2 = kL Ч L20 = 1,2 × 400 = 480 мГн = 0,48 Гн;

   R1 = kR Ч R10 = 1,5 × 12 = 18,0 Ом;

            R2  = kR Ч R20 = 1,5 × 11 = 16,5 Ом;                 

           R3  = kR Ч R30  = 1,5 × 25 = 37,5 Ом;                                                         R11 = R1 = 18,0 Ом ;     R12 = 2,0 × R1 = 36,0 Ом;

   R21 = R2 = 22,5 Ом ;    R32 = 3,0 × R3 = 112,5 Ом;

             RК  = 6,0 Ом .

Решение

Указываем на схеме электрической цепи положительные направления токов ветвей.

1. Рассматриваем установившийся режим электрической цепи до коммутации и находим независимые начальные условия – внутренние источники энергии в эквивалентной операторной схеме.

В установившемся  режиме электрической цепи до коммутации токи и напряжения изменяются по синусоидальному закону. Расчёт режима цепи до коммутации выполняем комплексным методом. Расчётная схема в комплексной форме для установившегося режима электрической цепи до коммутации (ключ К разомкнут) приведена на рисунке 11.

 

         Рисунок 11 – Расчётная схема установившегося режима

                                 электрической цепи  до коммутации

 

Угловая частота синусоидального источника энергии:

                                  

Реактивные сопротивления индуктивности и ёмкости токам частоты источника энергии:

         

 

Комплексное действующее значение тока источника тока:

        

 

Комплексные сопротивления ветвей электрической цепи:    

 

По методу двух узлов комплексное действующее значение напряжения между узлами схемы определится:

 

По закону Ома в комплексной форме имеем:

 

Законы изменения тока в индуктивности и напряжения на ёмкости в установившемся режиме до коммутации запишутся:

        

     

Независимые начальные условия для расчёта переходного процесса (законы коммутации) для электрической цепи (рисунок 10) запишутся:

(18)

 

2. Эквивалентная операторная схема замещения электрической цепи после коммутации (ключ К замкнулся).

На операторной схеме замещения электрической цепи после коммутации указываем изображения токов ветвей, тока источника тока, операторные сопротивления элементов электрической цепи, внутренние источники энергии:

                                       

Рисунок 12 – Эквивалентная операторная схема замещения

           

3. По операторной схеме замещения (рисунок 12) находим изображение искомого тока  I3(p).

 

Для упрощения дальнейших преобразований на операторной схеме замещения цепи (рисунок 12) обозначим (рисунок 13):

 

 

Рисунок 13 – Операторная схема замещения цепи

Изображение искомого тока по операторной схеме замещения можно найти методом контурных токов (в случае наличия в схеме источника ЭДС) или методом узловых потенциалов (в случае наличия в схеме источника тока).

При составлении уравнений для изображений по методу контурных токов целесообразно выбирать контуры таким образом, чтобы искомое изображение тока входило только в один контур.

Для полученной схемы замещения найдём выражение для изображения тока с помощью метода двух узлов в операторной форме:

 

 

 Изображение искомого тока определится на основании закона Ома в операторной форме:

                                  

 

После подстановки изображения тока источника тока, преобразования полученного выражения, получим изображение искомого тока в виде правильной несократимой дроби:

 

После преобразований и подстановки числовых значений параметров элементов электрической цепи, имеем:

 (20)

       

                 (21)

 

4. По найденному изображению тока с помощью формулы разложения находим оригинал – закон изменения тока во времени:

                  (22)

 

Корни полинома знаменателя изображения  определятся:

 

           

 

Таким образом, для изображения тока имеем одну пару сопряжённых мнимых корней (определяющих установившуюся составляющую тока), и другую пару сопряжённых комплексных корней (определяющих свободную составляющую тока):

       (23)

 Для случая сопряжённых мнимых и комплексных корней формула разложения (22) упрощается (мнимые части выражений оригинала уничтожаются, а действительные – суммируются):

       (24)

 

Определяем значения выражения числителя в формуле разложения для изображения тока (20, 21) для найденных корней (23):

Значения выражения производной знаменателя (20, 22) в формуле разложения (24) для найденных корней (23) определятся:

 

После подстановки найденных значений в формулу разложения тока (24), получаем закон изменения тока ветви во времени:

 

               

 

5. Закон изменения тока ветви во времени запишется:

 

       (25)

 

6. Проверку найденного операторным методом закона изменения тока ветви выполним с помощью классического метода расчёта переходных процессов в электрической цепи.

 

 Исходя из полученного закона изменения тока ветви (25), принуждённая и свободная составляющие тока ветви запишутся:

 

Классическим методом принуждённая составляющая тока ветви определится из рассмотрения установившегося режима электрической цепи после коммутации. Расчёт этого режима выполняется комплексным методом аналогично расчёту установившегося режима электрической цепи до коммутации:

 

  

 

Закон изменения тока в ветви в установившемся режиме после коммутации (принуждённое значение тока) запишется:

 

Корни характеристического уравнения электрической цепи после коммутации определятся приравниванием к нулю входного операторного сопротивления цепи:

Корни характеристического уравнения комплексные сопряжённые, т.е. переходный процесс после коммутации будет периодическим (колебательным). Коэффициент затухания процесса , частота затухающих колебаний .

Свободная составляющая искомого тока запишется:    

                   

 

Постоянные интегрирования определятся решением системы уравнений:

Зависимые начальные условия определятся из системы уравнений для цепи после коммутации (рисунок 10), записанных по законам Кирхгофа для момента времени :

             

 

С учётом известных независимых начальных условий (18) имеем систему трёх уравнения с тремя неизвестными. Решив полученную систему уравнений, находим для момента коммутации зависимые начальные условия :

 

                       

                  

Для нахождения начальных значений первых производных токов имеем систему уравнений:

Для определения постоянных интегрирования для искомого тока ветви имеем систему уравнений:

 

 

Решение полученной системы уравнений:

                     

Закон изменения искомого тока, найденный классическим методом расчёта:

Полученный закон изменения тока совпал с операторным методом – расчёты, выполненные двумя методами, верны.

 

7. Закон изменения тока ветви во времени после коммутации приведён на рисунке 13. Время переходного процесса определится практическим временем затухания свободной составляющей тока:

 

          

               Рисунок 13 – Закон изменения тока

 

 

Законы переменного тока — Репетитор физики, математики

Напряжение в цепи переменного тока изменяется по гармоническому закону:

   

Сила тока в цепи переменного тока изменяется по гармоническому закону:

   

Действующим значением силы переменного тока называют величину постоянного тока, действие которого произведёт такую же работу , что и переменный ток:

   

Действующее значение напряжения переменного тока:

   

Средняя мощность переменного тока на конденсаторе и катушке индуктивности равна нулю, на резисторе определяется через действующие значения:

   

При последовательном соединении резистора, конденсатора и катушки индуктивности сила тока этих элементов одинакова, а напряжение отличается по фазе от силы тока.
Если сила тока изменяется по закону:

   

То на резисторе напряжение изменяется синхронно с силой тока:

   

На конденсаторе напряжение отстает от силы тока на   :

   

На катушке индуктивности напряжение опережает силу тока на   :

   

З-н Ома для резистора :

   

З-н Ома для конденсатора:

   

где емкостное сопротивление   обратно пропорционально частоте и емкости конденсатора:

   

З-н Ома для катушки индуктивности:

   

где индуктивное сопротивление   прямо пропорционально частоте и индуктивности катушки:

   

Трансформатор представляет собой две катушки с общим сердечником. При подаче переменного напряжения на первичную обмотку во вторичной возникает напряжение .

Мощность идеального трансформатора на входе равна мощности на выходе :

   

Коэффициент трансформации :

   

Амплитуда силы тока во всей последовательной цепи зависит от частоты и определяется по формуле:

   

Полное сопротивление последовательной цепи   :

   

Амплитуда силы тока максимальна при резонансной частоте   :

   

   

2. Закон изменения тока в цепи при подключении

и отключении источника.

Применение закона для определения индуктивности

Найдем изменение тока в цепи, состоящей из последовательно соединенных соленоида, индуктивность которой равна , и резистора, активное сопротивление которого.

Если внешнее магнитное поле отсутствует или постоянно, а контур неподвижен, то индукционные явления обусловлены только самоиндукцией.

Из закона Ома для замкнутой цепи, в которой действует источник ЭДС , а общее активное сопротивление, сила тока равна

Для нахождения зависимости силы тока от времени разделим переменные

.

Полагая постоянными и интегрируя, получаем

где – постоянная интегрирования, значение которой определяется начальными условиями решаемой задачи.

Пусть в момент времени сила тока. Тогда

Выразив силу тока, получим

(15.5)

Из этой общей формулы можно получить зависимость силы тока от времени при замыкании цепи. В этом случае начальный ток равен нулю и выражение (15.5) приобретает вид

(15.6)

Из этой формулы видно, что сила тока при замыкании цепи постепенно увеличивается, стремясь к , соответствующей величине постоянного тока (рис. 15.1). Нарастание тока происходит тем медленнее, чем меньше отношениев показателе степени экспоненты или больше обратное отношение, физический смысл которого обсуждается ниже.

Если же в момент времени при силе токаисточник ЭДС отключить (), сохранив замкнутость цепи, то из формулы (15.5), получим следующую зависимость силы тока от времени:

(15.7)

В этом случае сила тока в цепи постепенно уменьшается от начального значения , стремясь к нулю. При этом за время(время релаксации) сила тока изменяется в раза.

Рис. 15.1

Следует заметить, что в опыте удобнее снимать вместо зависимости силы тока в цепи от времени зависимость напряжения на некотором известном активном сопротивлении, последовательно включенном в цепь, от времени. Напряжение в этом случае будет пропорционально силе тока.

Из сказанного ясно, что, измерив силу токов (или напряжения) в некоторые моменты времени ,и зная, кроме того, величину общего активного сопротивления контура, можно с помощью зависимостей (15.6) или (15.7) определить индуктивность контура.

Особенно просто, зная активное сопротивление цепи , определить её индуктивность, измерив время релаксации,

(15.8)

3. Вынужденные электромагнитные колебания в контуре,

их применение для измерения индуктивности

Рассмотрим контур, состоящий из последовательно соединенных конденсатора емкостью , активного сопротивленияи соленоида индуктивностью.

Для получения незатухающих электромагнитных колебаний необходимо включить в контур источник тока с периодически изменяющейся ЭДС (рис. 15.2).

Рис. 15.2

В этом случае колебания в контуре являются вынужденными.

Пусть внешняя ЭДС изменяется по гармоническому закону

.

Тогда, используя закон Ома, можно получить следующее дифференциальное уравнение вынужденных электромагнитных колебаний

и, решив это уравнение, найти для установившихся вынужденных колебаний связь амплитудных значений силы тока и внешней ЭДС

(15.9)

где величина называется полным сопротивлением электрической цепи переменного тока.

В нее входят активное сопротивление контура, емкостное сопротивление и индуктивное сопротивление .

Если электрическая емкость контура стремится к бесконечности , то есть емкостное сопротивление к нулю, то формула (15.9) упрощается

(15.10)

Используя это выражение, получаем рабочую формулу для экспериментального определения индуктивности соленоида. При этом учтем, что амплитуда падения напряжения на активном сопротивлении R связана с амплитудой силы тока в цепи формулой

(15.11)

Из выражений (15.10) и (15.11) получим

(15.12)

Закон изменения тока в коммутируемой секции


⇐ ПредыдущаяСтр 11 из 15Следующая ⇒

 

Время, в течение которого происходит смена направления тока в коммутируемой секции, называется периодом коммутации — Тк.

,

где к — число коллекторных пластин,

n — частота вращения якоря,

Вш — ширина щетки,

Вк — коллекторное деление.

За начальный момент коммутации примем момент, когда щетка находится на пластине (1), а конец коммутации, когда щетка находится на пластине (2).На рис.59 представлен момент, когда щетка находится на пластине 1 и 2 и секция коммутирует. Сопротивление секции по сравнению с сопротивлениями r1 и r2 невелико и им можно пренебречь.

Рис. 59.

 
 

Определим закон изменения тока i в коммутируемой секции.

По первому закону Кирхгофа:

I1=ia+i,

I2=ia-i.

По второму закону Кирхгофа:

I1r1-i2r2= .

Решив эти уравнения относительно тока коммутируемой секции, получим

I=ia + ,

где -сумма в коммутируемой секции (ЭДС самоиндукции, взаимоиндукции и ЭДС внешнего поля).

Как видим, ток в коммутируемой секции состоит из двух слагаемых: первое — ток прямолинейной коммутации (основной ток), а второе – добавочный ток. Добавочный ток будет влиять на характер коммутации. Она может быть прямолинейной, замедленной и ускоренной.

 

Прямолинейная коммутация

 

Прямолинейная коммутация происходит тогда, когда добавочный ток (rдоб) равен нулю.

Ток в коммутируемой секции равен

i=ia , = , (1)

где S1 — площадь соприкосновения пропорциональная времени оставшегося до конца коммутации — Тк–t;

S2 — площадь соприкосновения пропорциональная времени от начала коммутации — t.

Разделим уравнение (1) на r2

I=ia =ia , = =

Заменим отношение на .

I=ia , после преобразования получим закон изменения тока прямолинейной коммутации , ток в коммутируемой секции. Графически это будет прямая линия.

 
 

На рис.60 на момент времени t показаны токи i1, i2 и i. Эта коммутация самая хорошая, так как плотность тока под щеткой равномерно распределяется под обеими частями щетки.

Рис. 60.

 

tg a2= º =

tg a1=

т.к. a1=a2, то tg a1=tg a2, а, следовательно, D1=D2 (D — плотность тока).

 

 

Замедленная коммутация

 

Так как период коммутации составляет тысячные доли секунды, то от скорости изменения тока в коммутируемой секции наводится ЭДС самоиндукции . Кроме того, в пазу располагается другая активная сто­рона другой секции, которая коммутирует под другим полюсом. Ток этой секции наведет ЭДС взаимоиндукции впервой коммутируемой секции . Обе эти ЭДС по природе одинаковы, поэтому объединим их в одну и назовем реактивной ЭДС — er.

Кроме того, в коммутируемой секции от внешнего поля наведется ЭДС — ek. (ek — ЭДС от внешнего поля или коммутирующая ЭДС). ЭДС er и ek вызовут в секции добавочный ток , где r1+r2 — общее сопротивление под щеткой. Характер тока будет определяться характером суммарного значения ЭДС Se. Конечно, Se тоже меняется, но мы будем брать среднее значение и считать, что Se будет постоянной.

Посмотрим, как будет изменяться добавочный ток iдоб и сопротивление r1+r2 за период коммутации. Исходя из соотношения

, откуда . Аналогично, , откуда . Так как sщºTk, а s2ºt, s1ºTk-t, то r1+r2=rщ .

При t=0, r1+r2=¥, iдоб =0

t=Tk, r1+r2=¥, iдоб=0

t=Tk/2, r1+r2=4rщ, iдоб ¹0.

 
 

На рис.61 представлено изменение суммы сопротивлений r1+r2 добавочному току. Видим, что при t=Tk/2 добавочный ток имеет наибольшее значение.

Рис. 61.

Результирующий ток в коммутируемой секции состоит из тока прямолинейной коммутации (пунктирная прямая) и добавочного тока. Так как при замедленной коммутации преобладает реактивная ЭДС, то процесс коммутации замедляется, т.е. ток в секции изменяет направление позже, чем при прямолинейной коммутации . При замедленной коммутации er>ek и добавочный ток iдоб увеличивает ток i1 и уменьшает ток i2, рис.62.


 
 

Рис. 62.

 

Поэтому равномерное распределение тока под щеткой будет нарушено. Плотность тока на сбегающей части щетки возрастает, и искрение будет наблюдаться на этой части щетки. Замедленная коммутация – это наихудший вид коммутации.

 

 

Ускоренная коммутация

 
 

Ток , при ускоренной коммутации ek>er, т.е. ЭДС от внешнего поля больше реактивной ЭДС и добавочный ток изменит свое направление, что приведет к изменению тока в коммутируемой секции раньше, чем через t =Tk/2, рис.63 (коммутация криволинейная).

Рис. 63.

 

При ускоренной коммутации ток в секции i2 возрастает, а i1 уменьшится. Ток в секции i уменьшится.

Плотность тока на набегающей части щетки возрастает, и искрение будет наблюдаться на этой части щетки, рис.64. Равномерное распределение тока под щеткой также будет нарушено. Этот вид коммутации также неблагоприятный. Иногда специально настраивают коммутацию на ускоренную.

 

 

 
 

Рис. 64.

 

При ускоренной коммутации искрение более вероятное на набегающей части щетки. При наладке коммутации стремятся приблизить криволинейную коммутацию к прямолинейной.

 

 

3.7.5. Определение реактивной ЭДС-er

— это выражение для самоиндукции, но мы примем это выражение для реактивной ЭДС, учитывая разность в коэффициенте L. Это запись мгновенной ЭДС.

Среднее значение ЭДС , где Lc-коэффициент самоиндукции, определение его связано с рядом сложностей. Напомним, что индуктивность секции определяется ее потокосцеплением, т.е. произведением потока на число сцепленных с ним витков, когда по секции протекает ток в 1 ампер.

 
 

В основу определения Ls положено понятие об удельной магнитной прово­димости-l, под которой понимают число потокосцеплений на единицу длины секции, состоящей из одного витка, по которой протекает ток в один ампер. , , где Wc-число витков секции, тогда , поток секции .

Рис. 65.

 

Определим проводимость секции. На длине l может быть проводимость пазовая и зубцовая. И еще есть лобовая проводимость.

Проводимость секции

, где -удельная приведенная магнитная проводимость.

Это было бы справедливо, если бы в пазу лежала только одна секция, но в пазу лежит еще другая активная сторона другой секции, т.е. здесь будет взаимоиндукция. Надо учесть влияние взаимоиндукции.

эта часть удваивается, тогда

.

Перейдем к определению реактивной ЭДС

где Wc — число витков секции, период коммутации , , домножим на , тогда , где — линейная скорость на окружности якоря, величина , окончательно реактивная ЭДС

, где A — линейная нагрузка. гн/м.

ЭДС от внешнего поля — ek

, где Bk, lk — индукция Bk в зоне коммутации и длина lk также в зоне коммутации.

 

 


Рекомендуемые страницы:

Закон изменения силы тока — MatFaq.ru

Закон изменения тока в цепи при подключении

и отключении источника.

Применение закона для определения индуктивности

Найдем изменение тока в цепи, состоящей из последовательно соединенных соленоида, индуктивность которой равна , и резистора, активное сопротивление которого.

Если внешнее магнитное поле отсутствует или постоянно, а контур неподвижен, то индукционные явления обусловлены только самоиндукцией.

Из закона Ома для замкнутой цепи, в которой действует источник ЭДС , а общее активное сопротивление, сила тока равна

Для нахождения зависимости силы тока от времени разделим переменные

.

Полагая постоянными и интегрируя, получаем

где – постоянная интегрирования, значение которой определяется начальными условиями решаемой задачи.

Пусть в момент времени сила тока. Тогда

Выразив силу тока, получим

(15.5)

Из этой общей формулы можно получить зависимость силы тока от времени при замыкании цепи. В этом случае начальный ток равен нулю и выражение (15.5) приобретает вид

(15.6)

Из этой формулы видно, что сила тока при замыкании цепи постепенно увеличивается, стремясь к , соответствующей величине постоянного тока (рис. 15.1). Нарастание тока происходит тем медленнее, чем меньше отношениев показателе степени экспоненты или больше обратное отношение, физический смысл которого обсуждается ниже.

Если же в момент времени при силе токаисточник ЭДС отключить (), сохранив замкнутость цепи, то из формулы (15.5), получим следующую зависимость силы тока от времени:

(15.7)

В этом случае сила тока в цепи постепенно уменьшается от начального значения , стремясь к нулю. При этом за время(время релаксации) сила тока изменяется в раза.

Рис. 15.1

Следует заметить, что в опыте удобнее снимать вместо зависимости силы тока в цепи от времени зависимость напряжения на некотором известном активном сопротивлении, последовательно включенном в цепь, от времени. Напряжение в этом случае будет пропорционально силе тока.

Из сказанного ясно, что, измерив силу токов (или напряжения) в некоторые моменты времени ,и зная, кроме того, величину общего активного сопротивления контура, можно с помощью зависимостей (15.6) или (15.7) определить индуктивность контура.

Особенно просто, зная активное сопротивление цепи , определить её индуктивность, измерив время релаксации,

(15.8

alexxlab

Добавить комментарий

Ваш адрес email не будет опубликован.