Какими свойствами обладает индукционное электрическое поле — MOREREMONTA
Весь мир в твоих руках — все будет так, как ты захочешь
| Адрес: г. Новороссийск | Телефон: Номер телефона | Почта: [email protected] |
|---|
Весь мир в твоих руках — все будет так, как ты захочешь
Как сказал.
Стремись не к тому, чтобы добиться успеха, а к тому, чтобы твоя жизнь имела смысл.
Альберт Эйнштейн
Тестирование
Вихревое электрическое поле
Вихревое электрическое поле — это электрическое поле, которое порождается переменным магнитным полем и линии напряженности которго замкнуты.
Переменное магнитное поле порождает индуцированное электрическое поле. Если магнитное поле постоянно, то индуцированного электрического поля не возникнет. Следовательно, индуцированное электрическое поле не связано с зарядами, как это имеет место в случае электростатического поля; его силовые линии не начинаются и не заканчиваются на зарядах, а замкнуты сами на себя, подобно силовым линиям магнитного поля. Это означает, что индуцированное электрическое поле
Если неподвижный проводник поместить в переменное магнитное поле, то в нем индуцируется э. д. с. Электроны приводятся в направленное движение электрическим полем, индуцированным переменным магнитном полем; возникает индуцированный электрический ток. В этом случае проводник является лишь индикатором индуцированного электрического поля. Поле приводит в движение свободные электроны в проводнике и тем самым обнаруживает себя. Теперь можно утверждать, что и без проводника это поле существует, обладая запасом энергии.
Сущность явления электромагнитной индукции заключается не столько в появлении индуцированного тока, сколько в возникновении вихревого электрического поля.
Это фундаментальное положение электродинамики установлено Максвеллом как обобщение закона электромагнитной индукции Фарадея.
В отличие от электростатического поля индуцированное электрическое поле является непотенциальным, так как работа, совершаемая в индуцированном электрическом поле, при перемещении единичного положительного заряда по замкнутому контуру равна э. д. с. индукции, а не нулю.
Направление вектора напряженности вихревого электрического поля устанавливается в соответствии с законом электромагнитной индукции Фарадея и правилом Ленца. Направление силовых линий вихревого эл. поля совпадает с направлением индукционного тока.
Так как вихревое электрическое поле существует и в отсутствие проводника, то его можно применять для ускорения заряженных частиц до скоростей, соизмеримых со скоростью света. Именно на использовании этого принципа основано действие ускорителей электронов — бетатронов.
Индукционное электрическое поле имеет совершенно другие свойства в отличии от электростатического поля.
Отличие вихревого электрического поля от электростатического
1) Оно не связано с электрическими зарядами;
2) Силовые линии этого поля всегда замкнуты;
3) Работа сил вихревого поля по перемещению зарядов на замкнутой траектории не равна нулю.
Причина возникновения электрического тока в неподвижном проводнике — электрическое поле. Всякое изменение магнитного поля порождает индукционное электрическое поле независимо от наличия или отсутствия замкнутого контура, при этом если проводник разомкнут, то на его концах возникает разность потенциалов; если проводник замкнут, то в нем наблюдается индукционный ток.
Индукционное электрическое поле является вихревым. Направление силовых линий вихревого эл. поля совпадает с направлением индукционного тока Индукционное электрическое поле имеет совершенно другие свойства в отличии от электростатического поля.
индукционное электрическое поле ( вихревое электр. поле )
1. создается неподвижными электр. зарядами
1. вызывается изменениями магнитного поля
2. силовые линии поля разомкнуты — -потенциальное поле
2. силовые линии замкнуты — — вихревое поле
3. источниками поля являются электр. заряды
3. источники поля указать нельзя
4. работа сил поля по перемещению пробного заряда по замкнутому пути = 0.
4. работа сил поля по перемещению пробного заряда по замкнутому пути = ЭДС индукции
Вихревые токи
Индукционные токи в массивных проводниках называют токами Фуко. Токи Фуко могут достигать очень больших значений, т.к. сопротивление массивных проводников мало.Поэтому сердечники трансформаторов делают из изолированных пластин.
Использование вихревых токов: нагрев и плавка металлов в вакууме; демпферы в электроизмерительных приборах.
Вредное действие вихревых токов: потери энергии в сердечниках трансформаторов и генераторов из-за выделения большого количества тепла.
Эдс индукции в движущихся проводниках
Прямолинейный проводник АВ движется в магнитном поле с индукцией В по проводящим шинам, которые замкнуты на гальванометр.
Причина возникновения ЭДС индукции в движущемся проводнике объясняется действием силы Лоренца на свободные заряды.
Готовимся к проверочной работе!
1. При каком направлении движения контура в магнитном поле в контуре будет возникать индукционный ток?
2. Укажите направление индукционного тока в контуре при введении его в однородное магнитное поле.
3. Как изменится магнитный поток в рамке, если рамку повернуть на 90 градусов из положения 1 в положение 2 ?
4. Будет ли возникать индукционный ток в проводниках, если они движутся так, как показано на рисунке?
5. Определить направление индукционного тока в проводнике АБ, движущемся в однородном магнитном поле.
6. Указать правильное направление индукционного тока в контурах.
В это же время американский физик Джозеф Генри также успешно проводил опыты по индукции токов, но пока он собирался опубликовать результаты своих опытов, в печати появилось сообщение М. Фарадея об открытии им электромагнитной индукции.
Вихревое электрическое поле
Вихревое электрическое поле — это электрическое поле, которое порождается переменным магнитным полем и линии напряженности которго замкнуты.
Переменное магнитное поле порождает индуцированное электрическое поле. Если магнитное поле постоянно, то индуцированного электрического поля не возникнет. Следовательно, индуцированное электрическое поле не связано с зарядами, как это имеет место в случае электростатического поля; его силовые линии не начинаются и не заканчиваются на зарядах, а замкнуты сами на себя, подобно силовым линиям магнитного поля. Это означает, что индуцированное электрическое поле, подобно магнитному, является вихревым.
Если неподвижный проводник поместить в переменное магнитное поле, то в нем индуцируется э. д. с. Электроны приводятся в направленное движение электрическим полем, индуцированным переменным магнитном полем; возникает индуцированный электрический ток. В этом случае проводник является лишь индикатором индуцированного электрического поля. Поле приводит в движение свободные электроны в проводнике и тем самым обнаруживает себя. Теперь можно утверждать, что и без проводника это поле существует, обладая запасом энергии.
Сущность явления электромагнитной индукции заключается не столько в появлении индуцированного тока, сколько в возникновении вихревого электрического поля.
Это фундаментальное положение электродинамики установлено Максвеллом как обобщение закона электромагнитной индукции Фарадея.
В отличие от электростатического поля индуцированное электрическое поле является непотенциальным, так как работа, совершаемая в индуцированном электрическом поле, при перемещении единичного положительного заряда по замкнутому контуру равна э. д. с. индукции, а не нулю.
Направление вектора напряженности вихревого электрического поля устанавливается в соответствии с законом электромагнитной индукции Фарадея и правилом Ленца. Направление силовых линий вихревого эл. поля совпадает с направлением индукционного тока.
Так как вихревое электрическое поле существует и в отсутствие проводника, то его можно применять для ускорения заряженных частиц до скоростей, соизмеримых со скоростью света. Именно на использовании этого принципа основано действие ускорителей электронов — бетатронов.
Индукционное электрическое поле имеет совершенно другие свойства в отличии от электростатического поля.
Отличие вихревого электрического поля от электростатического
1) Оно не связано с электрическими зарядами;
2) Силовые линии этого поля всегда замкнуты;
3) Работа сил вихревого поля по перемещению зарядов на замкнутой траектории не равна нулю.
|
электростатическое поле |
индукционное электрическое поле |
| 1. создается неподвижными электр. зарядами | 1. вызывается изменениями магнитного поля |
| 2. силовые линии поля разомкнуты — потенциальное поле | 2. силовые линии замкнуты — вихревое поле |
| 3. источниками поля являются электр. заряды | 3. источники поля указать нельзя |
| 4. работа сил поля по перемещению пробного заряда по замкнутому пути = 0. | 4. работа сил поля по перемещению пробного заряда по замкнутому пути = ЭДС индукции |
Закон электромагнитной индукции. Вихревое электрическое поле. Вихревые токи
Закон электромагнитной индукции. Вихревое электрическое поле. Вихревые токи
Электрический ток в цепи возможен, если на свободные заряды проводника действуют сторонние силы. Работа этих сил по перемещению единичного положительного заряда вдоль замкнутого контура называется ЭДС. При изменении магнитного потока через поверхность, ограниченную контуром, в контуре появляются сторонние силы, действие которых характеризуется ЭДС индукции.
Учитывая направление индукционного тока, согласно правилу Ленца:
ЭДС индукции в замкнутом контуре равна скорости изменения магнитного потока через поверхность, ограниченную контуром, взятой с противоположным знаком.
Почему? — т.к. индукционный ток противодействует изменению магнитного потока, ЭДС индукции и скорость изменения магнитного потока имеют разные знаки.
Если рассматривать не единичный контур, а катушку, где N- число витков в катушке:
Величину индукционного тока можно рассчитать по закону Ома для замкнутой цепи
где R — сопротивление проводника.
ВИХРЕВОЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ
Причина возникновения электрического тока в неподвижном проводнике — электрическое поле.
Всякое изменение магнитного поля порождает индукционное электрическое поле независимо от наличия или отсутствия замкнутого контура, при этом если проводник разомкнут, то на его концах возникает разность потенциалов; если проводник замкнут, то в нем наблюдается индукционный ток.
Индукционное электрическое поле является вихревым.
Направление силовых линий вихревого электрического поля совпадает с направлением индукционного тока
Индукционное электрическое поле имеет совершенно другие свойства в отличии от электростатического поля.
Электростатическое поле — создается неподвижными электрическими зарядами, силовые линии поля разомкнуты — -потенциальное поле, источниками поля являются электрические заряды, работа сил поля по перемещению пробного заряда по замкнутому пути равна 0.
Индукционное электрическое поле ( вихревое электр. поле ) — вызывается изменениями магнитного поля, силовые линии замкнуты (вихревое поле), источники поля указать нельзя, работа сил поля по перемещению пробного заряда по замкнутому пути равна ЭДС индукции.
Вихревые токи
Индукционные токи в массивных проводниках называют токами Фуко. Токи Фуко могут достигать очень больших значений, т.к. сопротивление массивных проводников мало. Поэтому сердечники трансформаторов делают из изолированных пластин.
В ферритах — магнитных изоляторах вихревые токи практически не возникают.
Использование вихревых токов
— нагрев и плавка металлов в вакууме, демпферы в электроизмерительных приборах.
Вредное действие вихревых токов
— это потери энергии в сердечниках трансформаторов и генераторов из-за выделения большого количества тепла.
Электромагнитное поле — Класс!ная физика
Взаимодействие токов. Магнитное поле. Вектор магнитной индукции. Сила Ампера —
Действие магнитного поля на движущийся заряд.Магнитные свойства вещества —
Явление электромагнитной индукции. Магнитный поток. Направление индукционного тока. Правило Ленца —
ЭДС электромагнитной индукции. Вихревое электрическое поле —
ЭДС индукции в движущихся проводниках
—
Самоиндукция. Индуктивность. Энергия магнитного поля. Вопросы к пр/работе
Любознательным
Сальто-мортале жука-щелкуна
Если пощекотать лежащего на спинке жука-щелкуна, он подпрыгивает вверх сантиметров на 25,
при этом раздается громкий щелчок. Ерунда, возможно, скажете вы.
Но, действительно, жучок без помощи ног делает толчок с начальным ускорением 400 g, а затем переворачивается
в воздухе и приземляется уже на ноги. 400 g — удивительно!
Еще более удивительно то, что мощность, развиваемая при толчке, раз в сто больше мощности,
которую может обеспечить какая-либо из мышц жучка. Как удается жучку развить такую огромную мощность?
Часто ли он способен совершать свои изумительные прыжки? Чем ограничена частота их повторения?
Оказывается…
Когда жучок лежит вверх ногами, особый выступ на передней части его тела мешает ему распрямиться,
чтобы совершить прыжок. Какое-то время он накапливает мышечное напряжение, затем, резко изогнувшись, подбрасывает себя вверх.
Прежде чем жучок снова сможет подпрыгнуть, он должен снова медленно «напрячь» мышцы.
Источник: «Физический фейерверк» Дж. Уокер
Вихревое электрическое поле
Причина возникновения электрического тока в неподвижном проводнике — электрическое поле. Всякое изменение магнитного поля порождает индукционное электрическое поле независимо от наличия или отсутствия замкнутого контура, при этом если проводник разомкнут, то на его концах возникает разность потенциалов; если проводник замкнут, то в нем наблюдается индукционный ток.
Индукционное
электрическое поле является вихревым. Направление силовых линий вихревого
эл. поля совпадает с направлением
индукционного тока
Индукционное
электрическое поле имеет совершенно
другие свойства в отличии
от
электростатического поля.
электростатическое поле | индукционное электрическое поле ( вихревое электр. поле ) |
1. создается неподвижными электр. зарядами | 1. вызывается изменениями магнитного поля |
2. силовые линии поля разомкнуты — -потенциальное поле | 2. силовые линии замкнуты — — вихревое поле |
3. источниками поля являются электр. заряды | 3. источники поля указать нельзя |
4. работа сил поля по перемещению пробного заряда по замкнутому пути = 0. | 4. работа сил поля по перемещению пробного заряда по замкнутому пути = ЭДС индукции |
|
|
Вихревые токи
Индукционные токи в массивных проводниках называют токами Фуко. Токи Фуко могут достигать очень больших значений, т.к. сопротивление массивных проводников мало.Поэтому сердечники трансформаторов делают из изолированных пластин. В ферритах -магнитных изоляторах вихревые токи практически не возникают.
Использование вихревых токов: нагрев и плавка металлов в вакууме; демпферы в электроизмерительных приборах.
Вредное действие вихревых токов: потери энергии в сердечниках трансформаторов и генераторов из-за выделения большого количества тепла.
Эдс индукции в движущихся проводниках
Прямолинейный проводник АВ движется в магнитном поле с индукцией В по проводящим шинам, которые замкнуты на гальванометр.
На
электрические заряды, перемещающиеся
вместе с проводником в магнитном поле,
действует
сила Лоренца:
Fл = /q/vB sin
a
Её направление можно определить по
правилу левой руки.
Под действием Fл
внутри проводника происходит распределение
положительных и отрицательных зарядов
вдоль всей длины проводника l. Сила
Лоренца является
в данном случае сторонней
силой, и в проводнике
возникает ЭДС индукции,
а на концах
проводника АВ возникает разность
потенциалов.
Причина
возникновения ЭДС индукции
в движущемся проводнике объясняется
действием силы Лоренца на свободные
заряды.
Готовимся к проверочной работе!
1. При каком направлении движения контура в магнитном поле в контуре будет возникать индукционный ток?
2. Укажите направление индукционного тока в контуре при введении его в однородное магнитное поле.
3. Как изменится магнитный поток в рамке, если рамку повернуть на 90 градусов из положения 1 в положение 2 ?
4. Будет ли возникать индукционный ток в проводниках, если они движутся так, как показано на рисунке?
5. Определить направление индукционного тока в проводнике АБ, движущемся в однородном магнитном поле.
6. Указать правильное направление индукционного тока в контурах.
индуцированное поле — это… Что такое индуцированное поле?
- индуцированное поле
индуцированное поле
—
[Я.Н.Лугинский, М.С.Фези-Жилинская, Ю.С.Кабиров. Англо-русский словарь по электротехнике и электроэнергетике, Москва, 1999 г.]Тематики
- электротехника, основные понятия
Справочник технического переводчика. – Интент. 2009-2013.
- индуцированное поглощение
- индуцированное сопротивление
Смотреть что такое «индуцированное поле» в других словарях:
индуцированное электрическое поле — — [Я.Н.Лугинский, М.С.Фези Жилинская, Ю.С.Кабиров. Англо русский словарь по электротехнике и электроэнергетике, Москва, 1999 г.] Тематики электротехника, основные понятия EN induced electric field … Справочник технического переводчика
индуцированное магнитное поле — Магнитное поле, обусловленное протеканием электрического тока в проводящей среде … Политехнический терминологический толковый словарь
индуцированное электрическое поле — Электрическое поле в проводящей среде, обусловленное изменением магнитного поля во времени и движением среды … Политехнический терминологический толковый словарь
Закон электромагнитной индукции Фарадея — Классическая электродинамика … Википедия
МАГНИТОГИДРОДИНАМИЧЕСКИЙ ГЕНЕРАТОР — (МГД генератор), установка для непосредств. преобразования тепловой энергии в электрическую. Основан на явлении эл. магн. индукции, т. е. возникновении тока в проводнике, пересекающем магн. силовые линии; в кач ве движущегося в магн. поле… … Физическая энциклопедия
Магниторезистивная оперативная память — Типы компьютерной памяти Энергозависимая DRAM (в том числе DDR SDRAM) SRAM Перспективные T RAM Z RAM TTRAM Из истории Память на линиях задержки Запоминающая электронстатическая трубка Запоминающая ЭЛТ Энергонезависимая … Википедия
ОНДУЛЯТОРНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ — электромагнитное излучение, испускаемое ускоренными заряж. ч цами в ондуляторах; излучение равномерно и прямолинейно движущегося осциллятора. Различные типы источников О. и., состоящих из ускорителя или накопителя ч ц (чаще эл нов) и ондулятора,… … Физическая энциклопедия
ТУРБУЛЕНТНОСТЬ ПЛАЗМЫ — явление, родственное обычной турбулентности, но осложнённое специфич. хар ром кулоновского вз ствия ч ц плазмы (эл нов и ионов). Поскольку для плазмы характерно большое разнообразие разл. типов движений и колебаний, в ней могут возникать и даже… … Физическая энциклопедия
АКУСТОЭЛЕКТРОННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ — (АЭВ), вз ствие УЗ волн (с частотой =107 1013 Гц) с эл нами проводимости в металлах и ПП; обусловлено изменением внутрикристаллического поля, при деформации решётки кристалла под действием распространяющейся УЗ волны. АЭВ явл. частным случаем… … Физическая энциклопедия
МАГНИТНЫЕ СВЕРХПРОВОДНИКИ — соединения, к рые обладают как сверхпроводящими, так и магн. свойствами (сверхпроводящим и магн. упорядочением электронной подсистемы). По характеру участия электронов в этих двух типах упорядочения М. с. можно разделить на два класса. К первому… … Физическая энциклопедия
Поле индуцированное — Энциклопедия по машиностроению XXL
Такой эффект был объяснен Борном, дополнившим исходную теорию явления, развитую Ланжевеном. В теории Ланжевена предполагалось возникновение и выстраивание наведенных электрическим полем (индуцированных) дипольных моментов, тогда как в дополнении Борна учитывалась также ориентация постоянных дипольных моментов, которыми обладают некоторые жидкости. Знак постоянной Керра обусловлен относительной ролью этих двух физических процессов. [c.122]В (54) слагаемое Е соответствует полю в неподвижной системе координат, слагаемое Е = [ У X В] — дополнительному полю, индуцированному магнитным полем в движущейся жидкости. [c.191]
Направим ось х вдоль трубы, а магнитное поле — по оси у. Будем считать, что скорость жидкости имеет везде одинаковое направление, совпадающее с направлением оси х, т. е. У,/ = Уг = = Q, = Ух у, z). То же самое относится и к магнитному полю, индуцированному вследствие движения проводящей жидкости, т. е [c.422]
Это предложение в применении к магнитному полю показывает, что магнитное поле, индуцированное замкнутым током, можно рассматривать как магнитное по.ле от системы элементарных магнитов постоянной плотности, распределенных но поверхности 2, натянутой на контур тока, т. е. магнитное поле от магнитного листка. [c.282]
При стационарном течении несжимаемой проводящей жидкости в цилиндрических и призматических трубах в постоянном магнитном поле индуцированное магнитное поле не оказывает обратного влияния на ее течение. Поле скоростей получается при решении задачи в строгой постановке таким же, как и при решении в безындукционном приближении. Поскольку дальше рассматриваются только такие течения, то никаких предполо- [c.62]
ПОЛЯ индуцированных токов, ослабляющих внешнее магнитное поле (путем уменьшения в расчетах числа Гартмана). При этом автор основывается на формальном математическом сходстве уравнений. В работе [28] на ряде примеров показано, что существенное различие физики процессов в этих течениях не дает основания для такого формального переноса результатов. В свою очередь, полученные им результаты по сопротивлению существенно расходятся с результатами исследования [29], определявшими электромагнитный напор другим способом. Отсюда следует, что вопросы течения жидкого металла в бегущем поле требуют дальнейшего экспериментального и теоретического исследования. [c.78]
Пусть две траектории электронов 1 та 2 проходят на мин. расстоянии х от положительно заряженного кулоновского центра С (рис. 1). В зависимости от того, слева (х 0) от центра проходит электрон, он рассеивается соответственно направо или налево. Бели спин электронов направлен вдоль оси -fy, их магн. момент, д направлен вдоль —у (т. к. е спины электронов, движущихся слева и справа от кулоновского центра, действуют противоположно направленные магн. поля, индуцированные относит, движением этого центра. Это приводит к разл. изменению потенц. энергии (х) электронов на траекториях 1 тя. 2 (рис. 1). Для траектории 1 энергия спин-орбитального взаимодействия дН прибавляется к энергии (х) эл.-статич. взаимодействия для траектории 2 вычитается из (ж), Т. о., суммарная потенц. энергия оказывается нечётной ф-цией. При этом электронам, пролетающим слева от С, соответствует больший рассеивающий потенциал, чем для электронов, пролетающих на том же расстоянии справа от С. Различие в потенциалах приводит к увеличению интенсивности рассеяния вправо по сравнению с интенсивностью рассеяния влево. Очевидно, что при изменении ориентации спинов (или скоростей) на противоположную знак асимметрии изменится. [c.215]
Метод манипулирующей катушки. По измерительной катушке, помещенной на поверхность образца, пропускают переменный ток частотой /. При этом измеряют обратное действие на поле манипулирующей катушки (Яр) вторичного переменного поля (//.), индуцированного в образце (рис. 1.517). [c.194]
Метод проходной катушки. Цилиндрический образец вносится в катушку, по которой течет переменный ток. Яр — первичное поле пустой катушки. Н, — напряженность вторичного магнитного поля, индуцированного в образце (рис. 1.518). [c.194]
Система свободных вихрей порождает ноле скоростей, называемое полем индуцированных скоростей, в котором каждый составляющий вихрь с горизонтальной осью вызывает вихревое движение воздуха. Для нас особый интерес представляет вертикальная составляющая скорости в этом ноле, которую мы называем скосом потока. В соответствии с общими принципами механики, каждая сила, действующая на тело, движущееся но воздуху, должна иметь свой аналог в количестве движения, сообщенного воздуху. Таким образом, подъемная снла вызывает движение воздуха вниз позади самолета это и есть скос потока. В то время как самолет продолжает двигаться, вниз выталкиваются новые воздушные массы, и количество движения, созданное в единицу времени, равно подъемной силе. [c.57]
Далее мы часто будем производить разбиение всего поля на два слагаемых на поле заданных токов в вакууме (будем называть это поле падающим) и на поле индуцированных токов в вакууме (это поле будем называть дифракционным). [c.15]
Из проведенного выше рассмотрения видно, что при распространении волны с частотой ( в среде при нелинейном характере взаимодействия волны и среды, т. е. когда волной индуцируется нелинейная поляризация среды Р = возникает поле индуцированной поляризации па частоте V. Это ноле в условиях точного синхронизма к = ку) при любых г, а в услопиях приближенного синхронизма (О длине синхронизма Ь имеет вид волны, амплитуда которой медленно изменяется [c.141]
ПОЛЕ ИНДУЦИРОВАННЫХ СКОРОСТЕЙ И ОТКЛОНЕНИЕ ПОТОКА [c.233]
В данной работе предложена теоретическая модель коронного разряда для случая, когда перенос электрического заряда осуществляется отдельными заряженными сгустками конечных размеров. Сформулирована система уравнений и граничных условий для изучения нестационарных циклических процессов в коронном разряде. Учтены электрическое поле, индуцированное объемным зарядом сгустков, и наличие внешней электрической цепи. Получено решение сформулированной системы уравнений для коронного разряда сферической геометрии. Найдены воль-амперные и амплитудно-частотные характеристики разряда. Теория обобщена на коронный разряд в движущемся газе. Найдены нестационарные характеристики коронного разряда сферической геометрии при движении газа в радиальном направлении. [c.647]
Можно, далее, показать, что в случае линейно упругой модели даже при наличии начальных напряжений и деформаций, вызванных весомостью, нелинейной зависимости 5 от а получить нельзя. В самом деле, для такой модели среды в силу линейности задачи в целом задача определения напряжений, деформаций и т. д., вызванных внешней нагрузкой, полностью отделяется от соответствующей задачи, связанной с весомостью среды. Таким образом, задача определения дополнительной осадки грунта под штампом, вызванной нагрузкой (только об этой осадке и идет речь), ничем не отличается от этой же задачи для невесомой среды. Вывод сводится к тому, что только в рамках нелинейной модели возможна взаимная игра начальных полей напряжений и деформаций, обусловленных весомостью, с полями, индуцированными внешней нагрузкой, и объяснение эффекта затухания роста осадки с ростом размера штампа должно быть связано именно с этим обстоятельством. [c.208]
Физически уравнение (7.13.1) является следствием того, что поле в любой точке, принадлежащей стенкам резонатора (границе), совпадает с полем, индуцированным всей совокупностью пристеночных токов (которые в свою очередь пропорциональны и). Взаимодействие между полем и токами способствует установлению равновесной конфигурации в генерируемой моде, в то время как собственная частота моды определяется фазовым сдвигом между вкладами отдельных элементов тока. [c.526]
Обращаясь к вихревой схеме крыла конечного размаха, вспомним, что сбегающая с крыла вихревая пелена представляет систему полубесконечных прямолинейных вихрей. Для определения поля индуцированных скоростей достаточно определить поле скоростей, возбужденное полубесконечным прямолинейным вихрем, и затем проинтегрировать по всем вихрям. [c.430]
В 1912 г. Н. Е. Жуковский начал опубликование серии статей,.в которых излагалась новая вихревая теория гребного винта. В основу своей теории Жуковский положил подсказанную опытом схему вихревых линий, сходящих с задних кромок лопастей винта и образующих за винтом систему вихревых пелен. Определяя поле индуцированных этими вихрями скоростей и применяя к сечениям лопастей винта свою теорию [c.31]
Точнее надо сказать По отношению к полю и, рассматриваемому па кривой С, И.ЧИ к полю, индуцированному полем V на кривой С . [c.210]
Пусть F (а) — какая-нибудь угловая функция векторного поля, индуцированного на кривой С динамической системой (I). [c.216]
Здесь (](кш)) есть фурье-образ плотности тока частиц, усредненного по всем состояниям электронов в присут- ствии слабого внешнего продольного поля, а Е(кш) представляет собой сумму этого внешнего поля и поля индуцированного заряда [см. (З.ЮОб)]. Беря дивергенцию от обеих частей равенства (3.106) и используя уравнение непрерывности [c.165]
Электростатическое экранирование. Если мы погрузим пробный точечный заряд д в состоянии покоя внутрь металла, то электронная концентрация вблизи этого пробного заряда испытает возмущение, в результате которого электрическое поле заряда окажется в значительной мере скомпенсированным полем, индуцированным нарушением однородности электронной концентрации. В этом случае говорят, что пробный заряд экранируется электронным газом. Для описания этого явления вводится характеристика, именуемая длиной экранирования-, на расстояниях, меньших этой длины, экранирование эффективно не проявляется, а на больших расстояниях становится все бо-лее и более полным. [c.290]
Несостоятельность теории изображений для типичных межатомных расстояний можно объяснить двумя причинами. Во-первых, твердое тело имеет дискретную структуру. Это означает, что аппроксимация гомогенно поляризуемой средой не может применяться в точках, близких к иону. Во-вторых, суш ествует поляризуемость, зависящая от поля. Это означает, что при очень большой напряженности поля индуцированный дипольный момент может не быть пропорциональным полю, т. е. следует рассматривать гиперполяризуемость [47]. Для учета этих явлений удобнее всего обратиться к модели диэлектрика. [c.179]
Нетрудно убедиться в том, что при со оо оба вклада в скорость жидкости V стремятся по своему значению к нулю. При этом, как следует из (6. 8. 6), (6. 8. 7), первый из них (т. е. стационарный) уменьшается как о) , а второй (нестационарный) — как со . Это связано с тем, что при увеличении угловой частоты колебаний напряженности электрического поля локальный заряд, индуцированный этим полем на поверхности пузырька, уменьшается. [c.278]
Кроме спонтанного излучения возбужденного атома существует индуцированное (вынужденное) излучение, когда атомы начинают излучать энергию под действием внешнего электромагнитного поля. Явление вынужденного излучения дает возможность управлять излучением атомов с помощью электромагнитных колебаний и таким путем усиливать или генерировать когерентное световое излучение. [c.119]
На поверхности диэлектрика, расположенной вблизи положительно заряженной обкладки конденсатора, индуцируются отрицательные заряды, и наоборот. Следовательно, напряженность поля Е внутри диэлектрика должна слагаться из напряженности поля Ео зарядов на обкладках конденсатора и напряженности поля индуцированных диполей, имеющей противоположное направление и равной согласно теории электричества —4яР. Тогда Е=Ео—4лР, где Ео — напряженность поля, которое еоздали бы заряды на обкладках конденсатора в отсутствие диэлектрика. Благодаря диэлектрику создается поле с меньшей напряженностью Е. При постоянном потенциале увеличению емкости конденсатора в е раз при наличии диэлектрика отвечает увеличение зарядов на обкладках в е раз. Эти заряды в отсутствие диэлектрика должны создавать поле с напряженностью в е раз большей, чем в присутствии диэлектрика. Следовательно, [c.4]
Диамагнетизм наблюдается во всех веществах и связан с тем. что внешнее магнитное поле оказывает влияние на орбитальное движение электронов, вследствие чего индуцируется магнитный момент, направленный навстречу внешнему полю. После снятия н ешнего магнитного поля индуцированный магнитный момент диамагнетика исчезает. Магнитная восприимчивость диамагнетиков [c.86]
Экранирование. Эффективность АЭВ определяется не только величиной сил, допствующих на электроны, но и характером перестройки электронной подсистемы под действием этих сил, Б результате экранирования эффекты АЭВ зависят от высокочастотной электронно11 проводимости — отклика электронов на переменное и неоднородное электрич. поле, индуцированное УЗ. Зависимость проводимости от частоты, внеш. электрич, и магн. нолей, темн-ры проявляется в акустич. характеристиках проводника. [c.56]
Заключение. Сформулирована физическая модель течения паровоздушной среды при наличии гомогенной конденсации и конденсации на ионах, вводимых в поток при коронном разряде с помощью специальных устройств. Модель основана на теории жидкокапельной конденсации и модифицированной теории жидкокапельной конденсации при наличии заряженных частиц. Используется приближение односкоростного и однотемпературного континуума. Учтены массообмен капель с окружающей средой ионная зарядка капель из-за диффузии ионов и их движения в электрическом поле индуцированное электрическое поле, создаваемое ионной компонентой и заряженными каплями. [c.688]
Напряженности поля, индуцированного на одинаковом расстоя-1НИН от обеих антенн, относятся как [c.248]
ВЫНУЖДЕННОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ — излучение электромагнитных волн атомами и молекулами вещества под действием внешнего электромагнитного поля. Индуцированные колебания характеризуются тем, что их частота, поляризация (см. Поляриэованные электромагнитные волны) и направление такие же, как и внешнего [c.27]
Магнитные фазы характеризуются, параметрами магнитного упорядочения (например, намагниченностью), а по их изменению идентифицируются фазовые переходы. Магнитные фазовые переходы могут быть обусловлены изменением только температуры спонтанные), давления или внещнего магнитного поля индуцированные), концентрации магнитных ионов концентрационные) и других термодинамических параметров. Различают магнитные фазовые переходы 1-го рода, когда параметр магнитного упорядочения изменяется скачком, и 2-го рода — с плавным изменением параметров упорядочения. [c.84]
Физическая природа диамагнетизма может быть понята на основе классической модели атома, в которой считается, что электроны движутся по замкнутым орбитам. Каждая электронная орбита аналогична витку с током. Под действием внешнего магнитного поля электроны в заполненных электронных оболочках начинают прецессироватъ. Электронную прецессию можно рассматривать как круговые токи. Это движение электрического заряда вызывает магнитное поле, которое, по правшу Ленца, будет направлено так, чтобы уменьшить воздействие со стороны внешнего поля. Индуцированный магнитный момент и есть диамагнитный момент, который существует до тех пор, пока существует внешнее поле. Диамагнетизм свойствен всем веществам, кроме атомарного водорода, так как у всех остальных веществ имеются спаренные электроны и заполненные электронные оболочки. Диамагнетики характеризуются малой отрицательной намагниченностью. К ним относятся, например, благородные газы, некоторые металлы (медь, бериллий, цинк, свинец и др.), полупроводники (кремний), диэлектрики (полимеры, стекло). [c.277]
Электрические и оптические свойства молекул. Распределение электронной плотности М. и способность к ое изменению под действием электрич. поля, характеризующие электрич. свойства М., выражаются важными молекулярными постоянными — диполъны.м моментом молекулы и ее поляризуемостью. Постоянным дипольным моментом обладают М. с несимметричным распредолением электронной плотности, т. е. лишенные центра симметрии и не относящиеся к точечным группам и Простейшие М. такого рода НС1, H N и т. д. Такие М. ориентируются в электрич. поле. Все М. приобретают в электрич. поле индуцированный дипольный момент, т. е. обладают поляризуемостью, выражающей способность электронной оболочки М. смещаться под действием внешнего поля. Значения дипольного момента и поляризуемости М. могут быть найдены экспериментально с помощью измерений диэлектрической проницаемости. Порядок величины дипольных моментов М. 10 з ед. СГСЕ, поляризуемости 10 см . Для всех М., за исключением тетраэдрических (напр., I4) и октаэдрических [c.282]
Пусть С — какая-нибудь простая замкнутая кривая, лежащая в области С. В каждой точке этой кривой иоле, соот-ветствующее динамической системе (1), задает определенный вектор, т. е. индуцирует на этой кривой определенное векторное поле. В дальнейшем, говоря об индексе замкнутой криво11 С, мы всегда будем подразумевать индекс этой кривой по отношению к полю, индуцированному полем г (М), соответствующему рассматриваемо динамической системе. Для такого поля, соответствующего динамической системе, сформулируем лемму 4 в виде следующей теоремы [c.214]
Расчет упругого поля, индуцированного петлей дислокации произвольной формы, приводится, например, в [ ], с. 18-30. Там же читатель найдет асимптотики дальнего поля для возму1цения упругого поля, вызванного наличием в теле петли дислокации. [c.293]
В данном разделе будет рассмотрена постановка и решение задачи о течениях внутри и вне пузырька, помеш енного в однородное внешнее электрическое поле с напряженностью Е. Известно, что взаимодействие электрического поля с зарядами, индуцированными на поверхности пузырька газа, приводит к по-яилению дополнительных тангенциальных напряжений, которые создают циркуляционные течения фаз в области, прилегаюш ей к межфазной границе (рис. 28). Изменение характера взаимодействия между сплошной и дисперсной фазами, вызванное воздействием электрического ноля, влияет как на гидродинамические характеристики газожидкостной системы, так и на скорость тепломассообменных процессов, осуш,ествляемых в данной системе. [c.77]
Деполяризация рассеянного света. Иной результат получается в том случае, когда молекула рассеивающей среды анизотропная. Если в первом случае было безразлично, как орнеитирована молекула по отношению к направлению электрического вектора падающего света, то во втором случае оно имеет существенное значение. В зависимости от ориентации молекулы по отношению к возбуждающему полю направление индуцированного колеблющегося диполя может совпадать с направлением электрического поля света (возбуждающего поля). В качестве примера рассмотрим предельный случай — полную анизотропию, т. е. модели так называемой жесткой налочки где поляризуемость во всех направлениях, кроме одного, совпадающего с осью палочки , равна нулю (а = а, [c.316]
Вихревое электрическое поле — Класс!ная физика
Вихревое электрическое поле
«Физика — 11 класс»
Какова причина появления индукционного тока?
Изменение магнитного потока через контур.
Изменение магнитного потока через контур может происходить:
1) в случае неподвижного проводящего контура, помещенного в изменяющееся во времени поле;
2) в случае проводника, движущегося в магнитном поле, которое может и не меняться со временем.
Причем в обоих случаях происхождение ЭДС индукции различно.
Пусть круговой проволочный виток радиусом r находится в переменном во времени однородном магнитном поле.
Пусть индукция магнитного поля увеличивается, тогда будет увеличиваться со временем и магнитный поток через поверхность, ограниченную витком.
Согласно закону электромагнитной индукции в витке появится индукционный ток.
При изменении индукции магнитного поля по линейному закону индукционный ток будет постоянен.
Какие же силы заставляют заряды в витке двигаться?
Само магнитное поле может действовать только на движущиеся заряды, а проводник неподвижен.
Но, на заряды, причем как на движущиеся, так и на неподвижные, может действовать электрическое поле.
Откуда оно здесь взялось?
Изменяясь во времени, магнитное поле порождает электрическое поле — к такому выводу впервые пришел Дж. Максвелл.
Главное в явлении электромагнитной индукции — это процесс порождения меняющимся магнитным полем поля электрического, которое приводит в движение электрические заряды в этом проводнике.
Электрическое поле, возникающее при изменении магнитного поля, имеет совсем другую природу, чем электростатическое.
Оно не связано непосредственно с электрическими зарядами, и его линии напряженности не могут на них начинаться и кончаться.
Они вообще нигде не начинаются и не кончаются, а представляют собой замкнутые линии, подобные линиям индукции магнитного поля.
Это так называемое вихревое электрическое поле.
Чем быстрее меняется магнитная индукция, тем больше напряженность вихревого электрического поля.
По правилу Ленца:
— при возрастании магнитной индукции
направление вектора напряженности электрического поля образует левый винт с направлением вектора магнитной индукции, т.е. при вращении винта с левой нарезкой в направлении линий напряженности электрического поля поступательное перемещение винта совпадает с направлением вектора магнитной индукции.
— при убывании магнитной индукции
направление вектора напряженности образует правый винт с направлением вектора магнитной индукции.
Направление силовых линий напряженности вихревого поля совпадает с направлением индукционного тока.
Сила, действующая со стороны вихревого электрического поля на заряд q (сторонняя сила), равна:
Работа вихревого электрического поля
В отличие от стационарного электрического поля работа вихревого поля по перемещению заряда q на замкнутом пути не равна нулю.
При перемещении заряда вдоль замкнутой линии напряженности электрического поля работа на всех участках пути имеет один и тот же знак, так как сила и перемещение совпадают по направлению.
Работа вихревого электрического поля при перемещении единичного положительного заряда вдоль замкнутого неподвижного проводника численно равна ЭДС индукции в этом проводнике.
Индукционные токи в массивных проводниках.
В массивных проводниках, чье сопротивление мало, индукционные токи очень велики, и вызывают сильный разогрев.
Такие токи называются токами Фуко.
Разогрев на основе индукционных токов используется в индукционных печах (например, в СВЧ-печах), для плавки металлов.
Индукционные токи регистрируются в детекторах металла, устанавливаемых при контроле на входе.
Однако во многих устройствах возникновение токов Фуко приводит к потерям энергии на выделение тепла.
Поэтому железные сердечники трансформаторов, электродвигателей, генераторов и т. д. делают не сплошными, а состоящими из отдельных изолированных пластин, что уменььшает токи Фуко и, следовательно, потери энергии.
На очень высоких частотах применение сердечников катушек из отдельных пластин уже не дает нужного эффекта.
Здесь используют ферриты — магнитные изоляторы, в которых при перемагничивании вихревые токи не возникают. Из ферритов делают сердечники высокочастотных трансформаторов, магнитные антенны транзисторов.
Источник: «Физика — 11 класс», учебник Мякишев, Буховцев, Чаругин
Электромагнитная индукция. Физика, учебник для 11 класса — Класс!ная физика
Электромагнитная индукция. Магнитный поток — Направление индукционного тока. Правило Ленца — Закон электромагнитной индукции — ЭДС индукции в движущихся проводниках. Электродинамический микрофон — Вихревое электрическое поле — Самоиндукция. Индуктивность. Энергия магнитного поля тока — Электромагнитное поле — Примеры решения задач — Краткие итоги главы
