урок в 9 классе по теме «Сила Ампера. Сила Лоренца»» Конспект урока «Сила Ампера. Сила Лоренца.»9 класс

Главная / Старшие классы / Физика

Скачать

23.77 КБ, 474705.docx Автор: Дружаева Светлана Васильевна, 21 Мар 2015

Конспект урока «Сила Ампера. Сила Лоренца» 9 класс, общеобразовательный.

Автор: Дружаева Светлана Васильевна

Похожие материалы

Тип	Название материала	Автор	Опубликован
документ	урок в 9 классе по теме «Сила Ампера. Сила Лоренца»»  Конспект урока «Сила Ампера. Сила Лоренца.»9 класс	Дружаева Светлана Васильевна	21 Мар 2015
документ	самостоятельная работа по теме «Сила Ампера. Сила Лоренца» 9 класс	Солдатенко Галина Николаевна	2 Мар 2016
презентация	Презентация к уроку в 9,11 классе «Действие магнитного поля на проводник с током. Сила Ампера. Сила Лоренца»	Желнова Наталья Васильевна	21 Мар 2015
презентация, документ	Урок физики в 9 классе «Сила Ампера»	Анашкина Ирина Владимировна	31 Мар 2015
документ	Разработка урока физики в 11 классе по теме: «Сила Лоренца»	Хвостова Елена Владимировна	21 Мар 2015
презентация, документ	Разработка урока в 11 классе по теме «Сила Лоренца»	Шилова Лариса Петровна	21 Мар 2015
презентация, документ	«Преобразование электрической энергии в механическую. Сила Ампера»	Матвиевский Андрей Александрович	21 Мар 2015
документ	«Методический анализ ошибки». (по теме «Сила Ампера»)	Романовская Галина Александровна	21 Мар 2015
презентация	Презентация к уроку по теме «Сила Лоренца»	Ахметова Нязиля Джафяровна	5 Ноя 2015
презентация	Презентация для 11 класса «Модуль вектора магнитной индукции. Сила Ампера.»	Молочко Лидия Николаевна	21 Мар 2015
документ	Урок физики в 9 классе по теме «Сила трения скольжения»	Полетыко Ирина Алексеевна	21 Мар 2015
документ	открытый урок по физике в 9 классе «Закон Ампера. Электродвигатель»	Демидов Валерий Петрович	21 Мар 2015
разное	Урок + презентация. Тема: Сила Ампера	Синегубова Руслана Михайловна	21 Мар 2015
документ	Технологическая карта урока физики по теме «Сила. Явление тяготения. Сила тяжести». 7 класс	Шемена Валентина Викторовна	7 Ноя 2015
документ	Конкурсный урок музыки в 5 классе по теме: «В чём сила музыки» и анализ урока	Михайлова Татьяна Леонидовна	20 Мар 2015
презентация	Презентация к уроку в 10 классе по теме «Сила упругости и сила трения»	Ахметова Нязиля Джафяровна	20 Ноя 2015
документ	Конспект урока по теме»Сила. Явление тяготения. Сила тяжести».	Чуб Юлия Владимировна	21 Мар 2015
документ	Сила Ампера. Сила Лоренца.Правила левой руки.	Жулина Ольга Евгеньевна	21 Мар 2015
разное	Конспект урока по физике в 8 классе по теме «Линзы. Оптичесая сила линзы»	Кострубова Валентина Михайловна	21 Мар 2015
презентация, документ	конспект урока в 6 классе по теме «Преобразующая сила музыки».	Скоморохова Инна Владимировна	20 Мар 2015
документ	Конспект урока в 8 классе по теме «Сила тока»	Ананьева Олеся Александровна	21 Мар 2015
документ	Конспект урока в 7 классе по теме «Архимедова сила»	Константинова Оксана Александровна	8 Апр 2015
документ	конспект урока по теме «Сила тяжести»»	Мастерова Мария Владимировна	21 Мар 2015
презентация, документ	Урок физики в 7 классе «Давление и сила давления» Урок физики в 7-м классе   Тема: «Давление и сила давления»	Анашкина Ирина Владимировна	31 Мар 2015
разное	Урок по теме «Сила трения» 7 класс	Никитина Марина Борисовна	21 Мар 2015
презентация, документ	Урок по теме «Сила трения», 7 класс	Платова Людмила Юльяновна	21 Мар 2015
презентация, документ	Урок по теме»Архимедова сила», 7 класс.	Вахрушев Максим Юрьевич	21 Мар 2015
документ	урок по теме «Сила трения» 7 класс	Алексеенко Валентина Анатольевна	21 Мар 2015
презентация, документ	Конспект урока в 7 классе «Сила»	Шишкина Надежда Павловна	21 Мар 2015
документ	Конспект урока по теме:»Масса и сила».	Игнатова Ирина Васильевна	21 Мар 2015
документ	Конспект урока по теме: «Архимедова сила» 7класс	Бакланова Вера Николаевна	28 Мар 2016
презентация	тест по теме «Сила. Сила тяжести»	Рассказова Юлия Николаевна	6 Дек 2015
документ	Урок по физике в 7 классе по теме «Сила трения. Трение в природе и технике.»	Токарева Оксана Петровна	31 Мар 2015
разное	Урок по теме «Сила. Сила — причина изменения скорости»	Бондарькова Вера Викторовна	19 Мар 2016
разное	Урок музыки в 6-м классе по теме «В чем сила музыки М.И. Глинки»	Марданшина Елена Александровна	20 Мар 2015
документ	Разработка урока физики в 7 классе по теме «Сила трения. Трение покоя, скольжения, качения»	Захарова Ирина Алексеевна	21 Мар 2015
документ	Разработка урока физики в 7 классе по теме «Архимедова сила»	Шевченко Вера Евгеньевна	21 Мар 2015
разное	Методическая разработка урока физики в 7 классе по теме «Сила»	Киселев Евгений Николаевич	5 Мая 2015
презентация	Презентация по теме «Архимедова сила»	Мучкаева Галина Ивановна	9 Апр 2015
документ	Всекубанский урок «В единстве наша сила»	Мазик Валентина Васильевна	9 Мар 2016

План-конспект урока Сила Ампера

План урока

Тема. Сила Ампера и сила Лоренца

 

Цель урока: рассмотреть действие магнитного поля на проводник с током и на движущиеся заряженные частицы.

Тип урока: урок изучения нового материала.

ПЛАН УРОКА

Контроль знаний	5 мин.	1. Что такое магнитное поле? 2. Как определяют модуль вектора магнитной индукции? 3. Как определяют направление вектора магнитной индукции? 4. Сформулируйте правило буравчика
Демонстрации	5 мин.	1. Действие магнитного поля на проводник с током. 2. Действие магнитного поля на движущиеся частицы
Изучение нового материала	25 мин.	1. Сила Ампера. 2. Действие магнитного поля на рамку с током. 3. Сила Лоренца
Закрепление изученного материала	10 мин.	1. Качественные вопросы. 2. Учимся решать задачи

 

ИЗУЧЕНИЕ НОВОГО МАТЕРИАЛА

1. Сила Ампера

Сила, действующая на проводник с током в магнитном поле, называется силой Ампера FA. Из определения модуля вектора магнитной индукции следует, что если проводник расположен в магнитном поле перпендикулярно вектору магнитной индукции, сила Ампера Fa = lВ, где I — сила тока в проводнике, l — длина проводника, В — модуль вектора магнитной индукции.

Выражение для модуля силы FA, действующей на малый отрезок проводника l, через который течет ток i, со стороны магнитного поля с индукцией , составляющей с элементом тока угол α, имеет следующий вид: FA = IlBsиnα. Это утверждение называют законом Ампера.

Магнитное поле не действует на проводник с током, если он параллелен вектору магнитной индукции. Это следует из закона Ампера, поскольку, если α = 0° или α = 180°, то FA = 0.

Направление силы Ампера определяется по правилу левой руки:

Ø если раскрытую ладонь левой руки расположить так, чтобы вектор магнитной индукции входил в ладонь, а четыре вытянутых пальца указывали направление тока в проводнике, то отогнутый на 90° в плоскости ладони большой палец покажет направление силы, действующей на проводник со стороны магнитного поля.

Сила Ампера максимальна, когда проводник расположен перпендикулярно к линиям магнитной индукции.

2. Действие магнитного поля на рамку с током

Поместим между полюсами магнита проволочную рамку. Пока тока в рамке нет, она может находиться в любом положении, одно из которых показано, например, на рисунке а. После включения тока рамка повернется и займет положение, показанное на рисунке б.

 

 

Поворот рамки с током в магнитном поле объясняется тем, что по противоположных сторонах рамки текут противоположно направленные токи. Поэтому на противоположные стороны рамки с током в магнитном поле действуют противоположно направленные силы. Эти силы и возвращают рамку с током в магнитном поле.

Магнитное поле, действуя на вертикальные стороны рамки, заставляет ее поворачиваться так, что ее плоскость располагается перпендикулярно к силовым линиям поля. При этом по инерции рамка каждый раз проходит немного дальше от положения равновесия. Если в момент прохождения рамкой положения равновесия каждый раз менять направление тока в ней, то она будет непрерывно вращаться.

Необходимо обратить внимание учащихся на то, что вращение рамки происходит в результате действия магнитного поля на проводники с током и что в этом процессе происходит преобразование электрической энергии в механическую. На рассматриваемом явлении основано устройство электродвигателей. При этом для усиления вращательного эффекта в электродвигателях применяют много рамок.

3. Сила Лоренца

Действие магнитного поля на проводник с током обусловлена тем, что это поле действует на движущиеся заряженные частицы в проводнике. Силу, действующую со стороны магнитного поля на заряженную частицу, называют силой Лоренца в честь голландского физика X. Лоренца, изучал движение заряженных частиц в электрическом и магнитном полях.

Расчеты показывают, что модуль силы Лоренца FЛ = qBsinα, где q — модуль заряда частицы,  — модуль ее скорости, В — модуль вектора магнитной индукции, α — угол между скоростью частицы и вектором магнитной индукции.

Направление силы Лоренца, действующей на положительно заряженную частицу, определяют с помощью правила левой руки:

Ø если раскрытую ладонь левой руки расположить так, чтобы вектор магнитной индукции входил в ладонь, а четыре вытянутых пальца указывали направление скорости положительно заряженной частицы, то отогнутый на 90° в плоскости ладони большой палец покажет направление силы, действующей на частицу.

На подвижную отрицательно заряженную частицу (например, электрон) сила Лоренца действует в противоположном направлении.

Поскольку сила Лоренца направлена перпендикулярно скорости частицы и вектора магнитной индукции, то работа силы Лоренца равна нулю.

Если скорость материальной точки перпендикулярна к силе, действующей на нее, то эта точка движется по окружности. Значит, электрический заряд в магнитном поле будет двигаться по окружности. Следует подчеркнуть, что магнитная сила при этом является центростремительной силой, так что  где R — радиус круга. Отсюда 

Таким образом,

Ø магнитное поле действует на частицу с некоторой силой, не изменяет кинетическую энергию частицы, но изменяет только направление ее движения.

Действие магнитного поля на движущийся заряд широко используют в современной технике.

Действие магнитного поля применяют в приборах, позволяющих разделять заряженные частицы по их удельным зарядами (q/m).  Зная радиус, по которому движется частица, и ее скорость, можно найти удельный заряд частицы. Такие приборы получили название масс-спектрографів.

Особенность движения частиц: то, что более быстрые частицы движутся по окружности большего радиуса, используют во время ускорения заряженных частиц в циклотронах.

Также силу Лоренца можно использовать для определения знака заряда и для исследований в ядерной физике.

 

ВОПРОСЫ К УЧАЩИМСЯ В ХОДЕ ИЗЛОЖЕНИЯ НОВОГО МАТЕРИАЛА

Первый уровень

1. Какие опыты доказывают, что в магнитном поле на проводник с током действует сила?

2. Как направлена сила Ампера?

3. Зависит ли направление силы Ампера от направления тока в проводнике?

4. Как зависит сила Ампера от величины силы тока в проводнике?

5. Чем объясняется вращательная действие магнитного поля на помещенную в него рамку с током?

6. Как должен двигаться электрон в однородном магнитном поле, чтобы на него не действовала сила Лоренца?

Второй уровень

1. Магнитное поле не действует на неподвижные заряженные частицы. Каким опытом это можно подтвердить?

2. Почему светлая точка, создаваемая электронным лучом на экране кинескопа, сместится, если вблизи экрана поместить магнит?

3. Почему магнитное поле не действует на проводник без тока? Ведь свободные электроны в проводнике находятся в постоянном тепловом движении.

4. Как движется заряженная частица в однородном магнитном поле, если начальная скорость частицы перпендикулярна к линиям магнитной индукции?

 

ЗАКРЕПЛЕНИЕ ИЗУЧЕННОГО МАТЕРИАЛА

1). Качественные вопросы

1. В каком случае магнитное поле не действует на проводник с током? Объясните схематично свой ответ.

2. Как магнитное поле действует на рамку с током? Где используется это явление?

2). Учимся решать задачи

1. На рисунках представлены проводники с током, находящиеся в магнитном поле. Сформулируйте задачу по каждой из приведенных рисунков и решите ее.

 

 

2. На рисунках схематически изображены различные случаи взаимодействия движущейся заряженной частицы и магнитного поля. Сформулируйте задачу в каждом случае и решите ее.

 

 

3. Какая сила действует на электрон, движущийся со скоростью 60 000 км/с в однородном магнитном поле индукцией 0,15 Тл? Электрон движется перпендикулярно к линиям магнитной индукции поля. (Ответ: 1,44·10-12 Н.)

4. Провод, сила тока в котором равна 10 А, находится в однородном магнитном поле магнитной индукции 20 мТл (см. рисунок). Какие силы действуют на отрезки провода CD , DE , EF ? Длина каждого из этих отрезков равна 40 см. (Ответ: 0; 40 мН; 80 мН.)

 

 

ЧТО МЫ УЗНАЛИ НА УРОКЕ

· Сила Ампера: FA = IlBsinα.

· Направление силы Ампера определяется по правилу левой руки: если раскрытую ладонь левой руки расположить так, чтобы вектор магнитной индукции входил в ладонь, а четыре вытянутых пальца указывали направление тока в проводнике, то отогнутый на 90° в плоскости ладони большой палец покажет направление силы, действующей на проводник со стороны магнитного поля.

· Сила Лоренца: FЛ = qBsinα.

· Направление силы Лоренца, действующей на положительно заряженную частицу, определяют с помощью правила левой руки: если раскрытую ладонь левой руки расположить так, чтобы вектор магнитной индукции входил в ладонь, а четыре вытянутых пальца указывали направление скорости положительно заряженной частицы, то отогнутый на 90° в плоскости ладони большой палец покажет направление силы, действующей на частицу.

 

Домашнее задание

3. Д.: подготовиться к самостоятельной работе

Конспект урока «Действие магнитного поля на движущийся заряд. Сила Лоренца» по физике

Урок № 43-169 Действие магнитного поля на движущийся заряд. Сила Лоренца Сила Лоренца — сила, действующая со стороны магнитного поля на движущуюся электрически заряженную частицу. F_Л= q∙v∙B∙sinα

q — заряд частицы;

V — скорость заряда;

В – вектор индукции магнитного поля;

α — угол между вектором скорости заряда и вектором магнитной индукции.

Направление силы Лоренца определяется по правилу левой руки:

Если левую руку расположить так, чтобы составляющая магнитной индукции В, перпендикулярная скорости заряда, входила в ладонь, а четыре пальца были направлены по движению положительного заря­да (против движения отрицательно­го), то отогнутый на 90° большой палец покажет направление дейст­вующей на заряд силы Лоренца Fл.

Выводы:

1. Так как сила Лоренца всегда перпендикулярна скорости заряда, то она не совершает работы (т.е. не изменяет величину скорости заряда и его кинетическую энергию).

2. Если заряженная частица движется параллельно силовым линиям магнитного поля, то F_Л = 0 , и заряд в магнитном поле движется равномерно и прямолинейно.

3. Если заряженная частица движется перпендикулярно силовым линиям магнитного поля, то сила Лоренца является центростремительной и создает

центростремительное ускорение. В этом случае частица движется по окружности

Согласно второму закону Ньютона: сила Лоренца равна

произведению массы частицы на центростремительное ускорение q∙v∙B = , тогда радиус окружности R= , а период обращения заряда в магнитном поле T =

Так как электрический ток представляет собой упорядоченное движение зарядов, то действие магнитного поля на проводник с током есть результат его действия на отдельные движущиеся заряды

Вопросы.

1. Чему равен модуль силы Лоренца?

2. Как движется заряженная частица в однородном магнитном поле, если началь­ная скорость частицы перпендикулярна ли­ниям магнитной индукции?

3. Как определить направление силы Ло­ренца?

4. Почему сила Лоренца меняет на­правление скорости, но не меняет ее модуль?

Экзаменационный вопрос. Сила Лоренца

50. Чему равна сила, действующая на заряд 10^-7 Кл, движущийся со скоростью 600 м/с в магнитном поле с индукцией 0,02 Тл, если скорость направлена перпендикулярно линиям магнитной индукции?

А. 3  10^-11 Н. Б. 12  10^-11 Н. В. 12  10^-7 Н. Г. 3  10^-7 Н. Д. Сила равна 0.

Задачи

Рис. 1	Рис. 2	Рис. 3	Рис. 4	Рис. 5	Рис 6

№ 1 В каком направлении повернется магнитная стрелка в контуре с током на рисунке.1?

№ 2. Обозначить полюсы источника тока, питающе­го соленоид, чтобы наблюдалось

Взаимодействие, указанное на рисунке 2.

№ 3. Электрон влетает в однородное магнитное поле, индукция которого 0,5 Тл, со скоростью 20000 км/с перпендикулярно линиям индукции. Определить силу, с которой магнитное поле действует на электрон.

№ 4. На рисунке 3 изображены четыре частицы, имеющие одинаковые заряды и вылетающие из точки А в магнитное поле с одинаковыми скоростями. Определить знак заряда частиц и объяснить причину несовпадения траекторий их движения.

№ 5. На рисунке 4 даны направления векторов В и v. Определить направление силы Лоренца,

действующей на отрицательный электрический заряд.

№ 6. Электрон влетает в однородное магнитное поле, индукция которого

0,05 Тл, перпендикулярно линиям индукции со скоростью 40000 км/с. Определить
радиус кривизны траектории электрона.

№ 7. По направлениям векторов В и v, изображенных на рисунке 5, определить направление силы Лоренца, действующей на положительный заряд.

№ 8.Электрон и протон, двигаясь со скоростями, влетают в однородное магнитное поле перпендикулярно линиям индукции. Сравнить радиусы кривизны траекторий протона и электрона, если масса протона 1,67∙10 ^-27 кг, а масса электрона 9,1∙ 10^-31 кг.

№ 9. Определить знак заряда частицы, влетевшей в однородное магнитное поле перпендикулярно линиям индукции, и указать направление силы Лоренца в точках А, В, С и О на рисунке 6.

Задачи трех уровней. Сила Лоренца

1. Электрон движется в однородном магнитном поле с индукцией 0,02 Тл. Скорость электрона равна 10⁷ м/с и электрон Чему равна сила, действующая на электрон?

2. Протон движется со скоростью 5∙10⁶ м/с в однородном магнитном поле с индукцией 0,2 Тл. Определить силу, действующую на протон, если угол между направлением скорости протона и линиями индукции равен 30º.

3. С какой скоростью влетел электрон в однородное магнитное поле с индукцией 10^-2 Тл перпендикулярно линиям магнитной индукции, если сила, действующая на него, равна 4,8∙10 ^-15 Н.

4. В однородное магнитное поле влетает электрон со скоростью 3,2∙10⁷ м/с, направленной перпендикулярно линиям индукции. Определить вектор магнитной индукции, если радиус, по которому движется электрон в магнитном поле, 0,91 мм.

5. С какой скоростью влетел электрон в магнитное поле перпендикулярно линиям индукции с В=0,1 Тл, если радиус его движения равен 0,5 мм?

6. В однородное магнитное поле индукцией 0,8 Тл влетает электрон со скоростью 4∙10⁷ м/с, направленной перпендикулярно линиям индукции. Определить радиус, по которому будет двигаться электрон в магнитном поле.

7. Ионы какого химического элемента разгоняются в электрическом поле с напряжением 800В и затем попадают в однородное магнитное поле с индукцией 0,25 Тл, где движутся в вакууме по окружности радиусом 8см?

8. Из электронной пушки, ускоряющее напряжение которой 600 В вылетает электрон и попадает в однородное магнитное поле с индукцией 1,2 Тл. Направление скорости составляет с направлением линий магнитной индукции угол 30º. Найти ускорение электрона в магнитном поле. Отношение заряда электрона к его массе g/m=1,76∙10¹¹ Кл/кг.

9. Электрон, обладающий кинетической энергией 1,6∙10^-18 Дж влетел в магнитное поле, перпендикулярно линиям индукции В=0,1Тл. Чему равно центростремительное ускорение, которое получает электрон в магнитном поле?

http://landing.megapost.info/phisic/

Здесь представлен конспект к уроку на тему «Действие магнитного поля на движущийся заряд. Сила Лоренца», который Вы можете бесплатно скачать на нашем сайте. Предмет конспекта: Физика Также здесь Вы можете найти дополнительные учебные материалы и презентации по данной теме, используя которые, Вы сможете еще больше заинтересовать аудиторию и преподнести еще больше полезной информации.

сила Абрахама-Лоренца | 233 публикации | 30957 Цитаты | Top Authors

Журнальные статьи•DOI•

Сила Абрахама–Лоренца и электродинамика на классическом радиусе электрона

[…]

Янош Полони ¹ •Институты (

1

3 ) 2019-International Journal of Modern Physics A

Аннотация: Сила Абрахама–Лоренца является конечным остатком УФ сингулярной структуры самодействия точечного заряда с собственным полем. Удовлетворительное описание такого взаимодействия требует …

…читать дальшеЧитать меньше

6 цитирований

---

Размещенный контент•

О силе Абрахама-Лоренца, излучении Унру и Хокинга

[…]

Arbab I. Arbab 7-Arbab

1 Dec 020 4 : General Physics

Аннотация: Предполагая, что излучение ускоряющего заряда следует за излучением Унру, мы получили характеристики волны де Бройля, связанной с ускоряющим зарядом. Установлено, что длина волны де Бройля ускоряющейся заряженной частицы обратно пропорциональна температуре испускаемого излучения. Объединение формул Абрахама-Лоренца и Унру показывает, что длина волны де Бройля частицы изменяется обратно пропорционально ее ускорению. Установлено, что он имеет ту же структуру, что и закон смещения Вина, связывающий максимальную длину волны излучения Черного тела с его температурой. Получено максимальное ускорение, которое может достичь заряженная частица, которое устанавливает предел максимального электрического поля. Установлено, что сила Абрахама-Лоренца для излучения черной дыры пропорциональна скорости ее испарения. Окончательная масса оставшейся черной дыры равна $\sqrt{\frac{\alpha\hbar c}{24 \pi G} }$, где $G$ — гравитационная постоянная, $c$ — скорость света, $h=2\pi\hbar$ — постоянная Планка, $\alpha$ — постоянная тонкой структуры. Минимальные энтропия и спин черной дыры, испускающей излучение Хокинга, равны соответственно $(\alpha/6)k_B$ и $(\alpha/6)\hbar$. {-29.} тыс. $. Это согласуется с температурой излучения черного тела ($T$), относящейся к $TR=const.$, преобладающей со времени Большого взрыва, где $R$ — радиус Вселенной.

…читать дальшечитать меньше

2 цитирования

---

Журнальная статья•DOI•

Электромагнитные поля от квантовых источников в столкновениях тяжелых ионов 1 •Учреждения (

1

)

01 ноября 2017-Ядерная физика

Аннотация: Рассчитано электромагнитное поле, создаваемое ультрарелятивистской заряженной частицей в вакууме на расстояниях, сравнимых с комптоновской длиной волны частицы. Волновая функция частицы определяется уравнением Клейна-Гордона для скалярной частицы или уравнением Дирака для частицы с половинным спином. Создаваемое электромагнитное поле существенно отличается по величине и направлению от кулоновского поля, индуцированного классическим точечным зарядом, за счет эффекта квантовой диффузии. Таким образом, реалистичное вычисление электромагнитного поля, возникающего при столкновениях тяжелых ионов, должно быть основано на полной квантовой обработке валентных кварков.

…читать дальшечитать меньше

2 цитирования

---

Журнальная статья•DOI•

Электромагнитные механизмы самосилы и происхождение термина R-1

[…]

Саид Фатхи, Хамед Разави3

12 May 2017-Journal of Applied Mathematics and Physics

Аннотация: Ускоряющаяся заряженная частица действует на себя с силой. интегрируя по всей частице, на частицу будет действовать результирующая сила из-за нарушения третьего закона Ньютона. Этот механизм нарушения симметрии основан на конечном размере частицы; таким образом, как заявил Фейнман, концептуально этот механизм не имеет смысла для точечных частиц. хорошо известной радиационной реакции, но происхождение члена R-1 неясно. В этом исследовании мы покажем, что этот новый член может быть объяснен индуктивным механизмом, в котором изменяющееся магнитное поле индуцирует индуктивную силу на частицу Используя этот индуктивный механизм, мы получаем член R-1 чрезвычайно простым способом

. ..читать дальшечитать меньше

2 цитирования

---

Журнальная статья•DOI•

Обобщение силового подхода к радиационной реакции

[…]

Gustavo V. López 7-Journal 7-Journal

100003

Прикладной математики и физики

Аннотация: Новый подход к радиационной реакции для коррекции прямолинейного и кругового движения заряженной частицы учитывает испускание электромагнитного излучения за счет ее ускорения. Эта новая формулировка была основана на выражении силы реакции излучения через внешнюю силу, а не через ускорение заряда. В данной работе сформулировано обобщение силы реакции излучения в терминах подхода внешней силы для любого произвольного движения заряженной частицы. Это обобщение включает ранее исследованные случаи линейного и кругового ускорения.

… Прочитайте Moreread Mest

4 Цитации

Нерелятивистские электромагнитные рассеяния: «обратная инженерия» с использованием формлы Lorentz — Аннотация

• DOI: 10. 1163/15693930360681947
• 050484444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444444н4н0нтило. {Censor2002NONRELATIVISTICES, title={НЕРЕЛЯТИВИСТСКОЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ РАССЕЯНИЕ: «РЕВЕРС-ИНЖИНИРИНГ» С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ ФОРМУЛ СИЛ ЛОРЕНЦА — Аннотация}, автор={Дэн Цензор}, journal={Журнал электромагнитных волн и приложений}, год = {2002}, объем = {17}, страницы = {605 — 606} }
  • D. Censor
  • Опубликовано 1 января 2003 г.
  • Физика
  • Журнал электромагнитных волн и приложений

  Вот уже почти столетие задачи рассеяния, зависящие от скорости, решаются в контексте специальной теории относительности Эйнштейна. Наиболее интересные задачи связаны с неравномерным движением, что эвристически оправдывается предположением о справедливости приближения «мгновенной скорости». Настоящее исследование пытается обеспечить последовательную постулатную основу, вводя граничные условия, основанные на формулах силы Лоренца. Используемая здесь методология получила название «реверс-инжиниринг»: Быть… 

  Взгляд Тейлора и Фрэнсиса

  Нерелятивистское рассеяние на изменяющихся во времени телах и средах

  • Д. Цензор

  • Физика

  • 2004
  7 90 Эффекты скорости в рассеянии первого порядка задачи, связанные с движением сред и рассеивателей. Ранее постоянные скорости рассматривались для рассеяния на…

  Отражение и прохождение электромагнитных медленных волн равномерно движущейся диэлектрической пластиной

  • Dan Xia, T. Dong

  • Физика

  • 2010

  Теоретически исследована задача отражения и прохождения электромагнитной медленной волны равномерно движущейся диэлектрической пластиной. Отношения между векторами поля…

  ПОКАЗАНЫ 1-10 ИЗ 17 ССЫЛОК

  СОРТИРОВАТЬ ПОРелевантность Наиболее влиятельные статьиНедавность

  Теория эффекта Доплера: факт, вымысел и приближение

  • D. Цензор

  • Математика

  • 1984

  Теория обобщенного эффекта Доплера, касающаяся рассеяния волн на произвольных изменяющихся во времени объектах, до сих пор остается открытым классом задач. За прошедшие годы появились два основных подхода…

  Эффект Доплера: то видишь, то нет

  • Д. Цензор, Д. Вайн

  • Физика

  • 1984

  Два основных класса выявлены проблемы теории электромагнитного рассеяния в системах, зависящих от скорости. Первый связан с преобразованием пространственно-временных координат и поля…

  Рассеяние электромагнитных волн цилиндром, движущимся вдоль своей оси

  • Д. Цензор

  • Физика

  • 1969

  Рассеяние электромагнитной волны на равномерно поляризованной во времени гармонической плоскости, ось обсуждается. Формализм релятивистски точный и явный…

  ПРИКЛАДНАЯ РЕЛЯТИВИСТСКАЯ ЭЛЕКТРОДИНАМИКА (2)

  • Д. Цензор, Б. Гурион

  • Physics

  • 2000

  Эта статья является исправленным и обновленным изданием предыдущей статьи, опубликованной в этом журнале, отсюда и метка (2), см. раздел «Общие замечания» ниже. Релятивистская электродинамика, в течение многих лет A…

  Квази-допплеровские эффекты, связанные с пространственно-временным транстингом, движущимися и активными границами

  • D. Цензора

  • Физика

  • 1999

  . ДЕЙСТВЕННЫЕ ИСТОРИИ. введены в прошлом, чтобы облегчить анализ так называемого явления «эффекта Доплера». Здесь представлена ​​модель для…

  Scattering by time varying obstacles

  • D. Censor

  • Mathematics

  • 1972

  Scattering in velocity-dependent systems

  • D. Censor

  • Physics

  • 1972

  Scattering of electromagnetic волны произвольными объектами, движущимися в свободном пространстве. Объекты движутся с постоянной скоростью. Формализм релятивистски точен и применим к произвольным…

  Кристиан Доплер и эффект Доплера

  • К. Томан

  • Физика

  • 1984

  Краткое изложение жизни и карьеры Доплера. Он родился 180 лет назад 29 ноября 1803 года в Зальцбурге, Австрия. Он умер 17 марта 1853 года в Венеции. Эффект, носящий его имя, был первым…0125

  • Г. Минковский

  • Физика, математика

  • 1908

  ———————————————- ———————Nutzungsbedingungen DigiZeitschriften e.V. gewährt ein nicht exklusives, nicht übertragbares, persönliches und beschränktes Recht auf Nutzung…

  Оптимизация срабатывания силы Лоренца для микрокориолисова датчика массового расхода — Исследовательская информация Университета Твенте

  В этой статье мы представляем модели конечных элементов для оптимизации Лоренца принудительное срабатывание микрокориолисового датчика массового расхода. В моделях указано несколько различных конфигураций постоянных магнитов, используемых для создания магнитного поля для срабатывания. Модели используются для сравнения различных конфигураций с силой силы Лоренца, используемой для приведения в действие. С помощью этих моделей магнитное поле за пределами области датчика было уменьшено на 6 порядков. Модели проверены измерениями.

  Original language	English
  Pages	1-1
  Number of pages	1
  Publication status	Published — 15 Nov 2011
  Event	Нидерланды MicroNanoConference 2011 — Эде, Нидерланды Продолжительность: 15 ноября 2011 → 16 ноября 2011

  00 9043
  • EWI-21397
  • Микрокориолисовый датчик массового расхода
  • Оптимизация
  • Активация силы Лоренца

  • MicroNanoConference2011_Abstract_Optimization_Lorentz0107

    • АПА
    • Автор
    • БИБТЕКС
    • Гарвард
    • Стандарт
    • РИС
    • Ванкувер

    Groenesteijn, J. , Lammerink, T.S.J., Wiegerink, R.J., Haneveld, J., & Lötters, JC (2011). Оптимизация срабатывания силы Лоренца для микрокориолисова датчика массового расхода . 1-1. Резюме Нидерландской MicroNanoConference 2011, Эде, Нидерланды.

    Гроенстейн, Ярно ; Ламмеринк, Теодорус С.Дж. ; Вигеринк, Ремко Дж. ; Ханевельд, Дж.; Леттерс, Йоост Конрад. / Оптимизация срабатывания силы Лоренца для микрокориолисова датчика массового расхода . Резюме Нидерландской MicroNanoConference 2011, Эде, Нидерланды.1 стр.

    @conference{18b8442e98df446581b265444dc393cb,

    title = «Оптимизация срабатывания силы Лоренца для микрокориолисова датчика массового расхода»,

    abstract = «В этой статье мы представляем модели конечных элементов для оптимизации срабатывания силы Лоренца микрокориолисова датчика датчик массового расхода.Модели определяют несколько различных конфигураций постоянных магнитов, используемых для создания магнитного поля для срабатывания.Модели используются для сравнения различных конфигураций в отношении силы Лоренца, используемой для срабатывания. Используя эти модели, магнитное поле за пределами области датчика было уменьшено на 6 порядков. Модели подтверждены измерениями.»,

    keywords = «METIS-285069, IR-79526, EWI-21397, микрокориолисовый датчик массового расхода, оптимизация, приведение в действие силы Лоренца»,

    author = «Ярно Гроенстейн и Ламмеринк, {Theodorus S.J.} и Wiegerink, {Remco J .} и J. Haneveld and L{\»o}tters, {Joost Conrad}»,

    year = «2011»,

    month = nov,

    day = «15»,

    language = «English» ,

    страницы = «1—1»,

    note = «Netherlands MicroNanoConference 2011 ; Дата проведения конференции: с 15.11.2011 по 16.11.2011,

    }

    Groenesteijn, J, Lammerink, TSJ, Wiegerink, RJ, Haneveld, J & Lötters, JC 2011, «Оптимизация срабатывания силы Лоренца для микрокориолисова датчика массового расхода», Нидерланды MicroNanoConference 2011, Эде, Нидерланды, 11.15.11 — 11.16.11 стр. 1-1.

    Оптимизация срабатывания силы Лоренца для микрокориолисова датчика массового расхода. / Груенштейн, Ярно; Ламмеринк, Теодорус С.Дж.; Вигеринк, Ремко Дж.; Ханевельд, Дж.; Леттерс, Йоост Конрад.

    2011. 1-1 Резюме Нидерландской MicroNanoConference 2011, Эде, Нидерланды.

    Результат исследования: Вклад в конференцию › Резюме › Другие результаты исследования

    TY — CONF

    T1 — Оптимизация срабатывания силы Лоренца для микрокориолисова датчика массового расхода

    AU — Groenesteijn, Jarno

    AU — Lammerink, Theodorus С.Дж.

    AU — Wiegerink, Remco J.

    AU — Haneveld, J.

    AU — Lötters, Joost Conrad

    PY — 2011/11/15

    Y1 — 2011/11/15

    N2 — В этой статье мы представляем модели конечных элементов для оптимизации срабатывания силы Лоренца микрокориолисова датчика массового расхода. В моделях указано несколько различных конфигураций постоянных магнитов, используемых для создания магнитного поля для срабатывания. Модели используются для сравнения различных конфигураций с силой силы Лоренца, используемой для приведения в действие. С помощью этих моделей магнитное поле за пределами области датчика было уменьшено на 6 порядков. Модели проверены измерениями.

    AB — В этой статье мы представляем модели конечных элементов для оптимизации срабатывания силы Лоренца микрокориолисова датчика массового расхода. В моделях указано несколько различных конфигураций постоянных магнитов, используемых для создания магнитного поля для срабатывания. Модели используются для сравнения различных конфигураций с силой силы Лоренца, используемой для приведения в действие. С помощью этих моделей магнитное поле за пределами области датчика было уменьшено на 6 порядков. Модели проверены измерениями.

    кВт — METIS -285069

    кВт — IR -79526

    кВт — EWI -21397

    кВт — Micro Coriolis Массовый датчик потока

    кВт — оптимизация

    кВт — 1

    EP — 1

    T2 — Нидерланды MicroNanoConference 2011

    Y2 — с 15 ноября 2011 г. по 16 ноября 2011 г. Оптимизация срабатывания силы Лоренца для микрокориолисова датчика массового расхода.

    

    alexxlab

    Добавить комментарий Отменить ответ

    Ваш адрес email не будет опубликован. Обязательные поля помечены *

    Комментарий *

    Имя *

    Email *

    Сайт

    Рубрики

    • Прост
    • Радио
    • Разное
    • Своими руками
    • Советы
    • Схем
    • Схемы
    • Транзист
    • Транзисторы
    • Электрон
    • Электроника

  0303
  Страна/Территория	Нидерланды
  Город	EDE
  ПЕРИОД	15/11/11 → 16/11/11