1.1. Последовательный колебательный контур

Рис. 1. Последовательный

колебательный контур

Рассмотрим последовательный колебательный контур, схема которого приведена на рис. 1. Его комплексное сопротивление определяется выражением

.

(1)

Резонансной частотой контура ₀ называют частоту, на которой реактивная составляющая x = Im(Z) его полного сопротивления обращается в ноль. Как следует из выражения (1), резонансная частота последовательного контура равна

,

(2)

а реактивные сопротивления индуктивности и емкости на этой частоте совпадают 

0L = 1/₀C. Значения реактивных сопротивлений на частоте резонанса называют характеристическим сопротивлением контура:

.

(3)

Пусть напряжение на зажимах контура имеет вид

.

Если амплитуда напряжения U не изменяется, амплитуда тока в контуре на резонансной частоте имеет наибольшее значение, равное I = U/R и не зависящее от значений реактивных сопротивлений. Если характеристическое сопротивление контура  превосходит по значению его активное сопротивление

r, то напряжения на зажимах реактивной катушки и конденсатора могут превосходить (иногда – весьма значительно) напряжение на зажимах цепи. Поэтому резонанс при последовательном соединении называют резонансом напряжений.

Добротностью контура называют отношение

,

(4)

где W₀ – энергия, запасенная в контуре на резонансной частоте; W_r – энергия, рассеиваемая в контуре за период колебания.

Для последовательного контура при токе рассеянная на активном сопротивлении энергия составляет

,

где T₀ = 2/₀. Запасенная в контуре энергия складывается из энергии электрического поля конденсатора и энергии магнитного поля катушки, то есть

.

Таким образом, добротность контура равна

.

Еще одной величиной, характеризующей резонансные свойства контура, является его декремент затухания – величина, обратная добротности  = 1/Q.

При произвольной частоте гармонического напряжения u(t

) мгновенные мощности на зажимах катушки и конденсатора составляют:

.

Поскольку при резонансе U_L = U_C, эти мощности в любой момент времени равны и противоположны по знаку. Это значит, что происходит обмен энергией между магнитным полем катушки и электрическим полем конденсатора. Энергия переходит из конденсатора в катушку в течение четверти периода, когда напряжение на конденсаторе по абсолютному значению убывает, а ток по абсолютному значению возрастает. В течение следующей четверти периода, когда напряжение на конденсаторе по абсолютному значению растет, а ток по абсолютному значению убывает, энергия переходит обратно из катушки в конденсатор. Источник энергии, питающий цепь, только покрывает расход энергии на участке с сопротивлением

R.

Рис. 2. Зависимость полного сопротивления z, реактивного сопротивления x и сдвига фаз  между током и напряжением от частоты для последовательного контура

Зависимости полного z и реактивного сопротивлений x цепи и сдвига фаз  между током и напряжением от частоты для последовательного колебательного контура приведены на рис. 2. Заметим что на частоте резонанса происходит изменение характера реактивного сопротивления – если при 

< ₀ реактивное сопротивление имеет емкостной характер (x < 0,  < 0), то при  > ₀ оно принимает индуктивный характер (х > 0,  > 0).

Амплитудно-частотной характеристикой (АЧХ) последовательного контура называют зависимость амплитуды тока, нормированной на максимальное значение, от частоты при постоянной амплитуде напряжения U, то есть

.

(5)

Ширина резонансной кривой  определяется обычно по уровню от максимального значения. В окрестности резонансной частоты можно приближенно считать   ₀ :

и представить выражение (5) в виде

,

(6)

который позволяет получить простую оценку ширины резонансной кривой (в случае высокой добротности Q >> 1)

.

(7)

Типичный вид АЧХ последовательного контура показан на рис. 3.

Последовательный колебательный контур — Спектральный анализ (Инженерия)

4. Последовательный колебательный контур

4.1. Схема последовательного колебательного контура

Последовательным колебательным контуром называют электрическую цепь, представляющую собой последовательное соединение катушки индуктивности и конденсатора. Его возможные варианты включения как четырехполюсника показа- ны на  рис. 4.1 (выход-

ное  напряжение  сни-                             Рис. 4.1

мается с конденсатора

или с катушки индуктивности).

 Конденсатор и катушка индуктивности имеют внутренние потери энергии, которые учитываются последовательно соединенными с ними эквивалентными сопротивлениями потерь  и  соответственно. На практике в керамических конденсаторах всегда  и потерями в них пренебрегают, тогда эквивалентные схемы последовательных колебательных контуров рис. 4.1 примут вид, показанный на рис. 4.2.

Рис. 4.2

    

В дальнейшем будем рассматривать схему на рис. 4.2а, в которой выходное напряжение  снимается  с  емкости, а  схему

71

на рис. 4.2б аналогично рассмотрите самостоятельно.

4.2. Входное сопротивление последовательного

        колебательного контура

Определим входное сопротивление последовательного колебательного контура показанного на рис. 4.3. Полное комплексное сопротивление  равно

.      (4.1)

     Рис. 4.3                 Его модуль , аргумент  , активная

                                    и реактивная  составляющие соответственно равны:

Зависимости этих функций от частоты сигнала при Ом, мГн, нФ показаны на рис. 4.4. На частоте

                                 (4.2)

реактивное сопротивление  и   принимает  минималь-

72

ное значение,  равное ,

.                                     (4.3)

Рис. 4. 4

При отклонении частоты от  модуль сопротивления контура резко возрастает. В области  реактивное сопротивление положительно, то есть контур имеет индуктивный характер сопротивления, сдвиг фаз между напряжением и током . В области  реактивное сопротивление отрицательно и сопротивление контура имеет емкостный характер .

4.3. Ток и напряжения в контуре, резонансные явления

      

Подключим к контуру рис. 4.2а идеальный источник гармонического напряжения, получим схему на рис. 4.5.

73

Комплексная амплитуда ЭДС  источника равна , тогда для комплексной амплитуды тока в контуре получим

              Рис. 4.5                           ,    (4.4)

а для его амплитуды  и начальной фазы  соответственно

,                         (4.5)

.                      (4.6)

Зависимости амплитуды и начальной фазы тока от частоты при Ом, мГн, нФ, В и  представлены на рис. 4.6.

Рис. 4.6

74

Ток в контуре резко нарастает при приближении частоты источника к частоте  (4. 3), его максимальное значение равно

.                                         (4.7)

Однако резонанс тока в последовательном колебательном контуре отсутствует, так как ток в контуре равен току источника, а не возрастает по сравнению с ним.

Так как изменения тока происходят в малой окрестности около частоты , то целесообразно строить графики в координатах абсолютной расстройки, равной

,                                    (4.8)

то есть производится смещение начала координат  в  точку .

Те же графики, что и на рис. 4.6, но в координатах , показаны на рис. 4.7.

Рис.4.7

Как видно, координаты абсолютной расстройки удобны для построения графиков частотных характеристик колебательного контура.

75

Определим комплексные амплитуды напряжений на элементах контура:

,                          (4.9)

,                        (4.10)

.                        (4.11)

Тогда для амплитуд этих напряжений получим:

,                          (4. 12)

,                        (4.13)

.                        (4.14)

76

а их начальные фазы равны

,                      (4.15)

,                      (4.16)

.                      (4.17)

      

На рис. 4.8 показаны зависимости амплитуд напряжений на элементах контура при Ом, мГн, нФ, В и  (обратите внимание, что сопротивление потерь в 10 раз больше, чем в предыдущем примере)

Рис. 4.8

77

На рис. 4.8а кривые представлены в широком диапазоне частот, а на рис. 4.8б – в координатах абсолютной расстройки и узком частотном интервале в окрестности .

Как видно на частоте  напряжения на индуктивности и емкости резко возрастают по сравнению с напряжением (ЭДС) источника (становятся много больше ), то есть в последовательном колебательном контуре имеет место резонанс напряжений на реактивных элементах. Напряжение на сопротивлении  не превышает входной ЭДС, поэтому о его резонансе говорить не приходится.

Частоты, на которых напряжения  и  максимальны, примерно равны , поэтому частоту (4.2)

называют резонансной.

Точные значения резонансных частот нетрудно найти, определив производные  и  по частоте  и приравняв результат нулю (проделайте это самостоятельно). Как видно из  кривых рис. 4.8б, эти частоты отличаются от  весьма незначительно (резонансная частота напряжения емкости меньше , а индуктивности – больше)  и тем сильнее, чем больше сопротивление  (для того, чтобы это увидеть графически и было выбрано Ом).

Принимая резонансную частоту равной , определим резонансные амплитуды напряжений,

,                                    (4.18)

,                                (4.19)

78

.                                 (4.20)

Подстановкой  нетрудно убедиться, что

,                                   (4.21)

тогда резонансные напряжения на реактивных элементах одинаковы и равны

.                              (4. 22)

Величину

                            (4.23)

называют добротностью колебательного контура. Согласно (4.22) добротность является важнейшей характеристикой резонансных явлений.

На рис. 4.9 приведены зависимости от частоты сдвигов фаз напряжений на элементах контура относительно фазы ЭДС источника,

,

,                             (4.24)

 , 

начальные фазы напряжений определяются из (4.15)-(4.17). Как видно, напряжение на индуктивности  опережает  по  фазе

79

напряжение на сопротивлении на , а на емкости – отстает  от него на . Напряжение на индуктивности  опережает по фазе напряжение на емкости  на , то есть эти напряжения противофазны.

Рис. 4.9

4.4. Вторичные параметры колебательного контура

Последовательный колебательный контур полностью описывается своими первичными параметрами ,  и . Однако их численные значения малоинформативны, и на практике широко используются дополнительные (вторичные) параметры.

Резонансная частота контура

                                 (4.25)

измеряется в радианах делить на секунду, или

,                             (4.26)

80

которая измеряется в герцах. Ее значение сразу определяет частоту настройки колебательного контура.

Характеристическое сопротивление контура

                          (4.27)

измеряется в Омах  и численно равно модулю реактивного сопротивления индуктивности или емкости (отдельно) на резонансной частоте .

Добротность контура

                     (4.28)

— величина безразмерная, характеризует резонансные свойства колебательного контура. Физический смысл добротности – это отношение максимальной энергии, накапливаемой в реактивных элементах, к энергии потерь в контуре за период колебаний на резонансной частоте.

Как видно из (2.28), добротность возрастает с уменьшением сопротивления потерь контура, которое практически полностью определяется потерями мощности сигнала в катушке индуктивности. На практике добротность . В большинстве случаев добротность составляет 70-100. Для получения высоких добротностей 150-300 используют специальный провод (покрытый тонким слоем серебра – «серебрянку»), вжигание серебряного проводника в керамический каркас и ряд других инженерных решений. Более высокие значения добротности LC колебательных контуров получить не удается.

Явление  резонанса  и  понятие  добротности  используются  и  в   механических   колебательных   системах.   Например,

81

в кристаллах кварца (горного хрусталя) очень малы потери энергии механических колебаний, то есть они имеют высокую добротность. Поэтому изготовленные из него бокалы при слабом ударе издают продолжительный звон. В железе, алюминии или пластмассе эти потери велики, поэтому сделанные их них бокалы не обладают соответствующим звучанием.

Помимо малых потерь энергии механических колебаний монокристаллы кварца характеризуются явлением пьезоэффекта (повторите материал по физике): при возникновении в кварцевой пластине механических колебаний на ее гранях возникает переменное напряжение и наоборот, приложенное к кристаллу переменное напряжение вызывает механические колебания кристалла. Из кварцевых пластин изготавливают электронные устройства — кварцевые резонаторы. С электрической точки зрения они эквивалентны последовательному колебательному контуру с очень высокой добротностью .

4.5. Частотные характеристики контура

Под частотными характеристиками последовательного колебательного контура (рис. 4.2) понимают зависимость от частоты характеристик комплексного коэффициента передачи по напряжению вида

                                      (4.29)

или

,                                    (4.30)

где  — комплексная амплитуда напряжения на емкости (обычно полагают, что потери в емкости отсутствуют),  — комплексная амплитуда напряжения на  последовательном  со-

82

единении индуктивности  с ее сопротивлением потерь  (напряжение на реальной катушке индуктивности).

Рассмотрим комплексный коэффициент передачи напряжения емкости  (аналогичный анализ  проведите самостоятельно). Из (4.29) с учетом (4.11) получим

.                              (4.31)

Из (4.31) АЧХ  и ФЧХ  контура имеют вид

,                            (4.32)

.                     (4.33)

Частотные характеристики последовательного колебательного контура при мГн, нФ для двух значений Ом (сплошные линии) и Ом (пунктир) в различных масштабах показаны на рис. 4.10 в координатах абсолютной расстройки. Кривые резко возрастает при приближении частоты сигнала  к резонансной частоте контура  (4.25). Максимум коэффициента передачи имеет  место приближенно

83

на частоте  и равен добротности контура,

.                           (4.34)

Рис. 4.10

На рис. 4.10а приведены АЧХ в абсолютном, а на рис. 4.10б в относительном масштабах по оси ординат. На рис. 4.11 показаны ФЧХ этих контуров.

Рис. 4.11.

Как видно, с  ростом  сопротивления  потерь    в   колеба-

84

тельном контуре максимум АЧХ падает (так как уменьшается добротность) и кривая АЧХ становится «шире», а ФЧХ – более пологой.

По форме АЧХ видно, что последовательный колебательный контур является узкополосным частотным фильтром.

4.6. Обобщенная расстройка

Исследование частотных характеристик колебательного контура удобнее всего проводить в координатах обобщенной расстройки , равной

.                                   (4.35)

Как видно, она зависит от частоты сигнала и параметров контура. Проведем преобразования

. (4.36)

Обозначая абсолютную расстройку

,                                   (4.37)

85

и приближенно полагая в первой дроби , получим

.                            (4.38)

      

Из (4.38) видно, что обобщенная расстройка прямо пропорциональна абсолютной расстройке, то есть частоте сигнала (начало координат смещено в точку ).

4.7. Частотные характеристики в координатах обобщенной

       расстройки

 Комплексное входное сопротивление контура (4.1) в координатах  можно записать в виде

,             (4. 39)

а его модуль, аргумент, активную и реактивную составляющие соответственно

                                (4.40)

Эти характеристики как функции обобщенной расстройки показаны на рис. 4.12. Сплошной линией показаны точные, а пунктирной – приближенные значения, полученные из (4.40).

86

Рис. 4.12

Проведем расчет комплексного коэффициента передачи, приближенно заменив в числителе (4.31)  на ,

.          (4.41)

Частотные характеристики последовательного колебательного контура в координатах обобщенной расстройки имеют вид

,                                (4.42)

                           (4.43)

Зависимости АЧХ  и ФЧХ  показаны на рис. 4.13 пунктирными линиями. Их точные значения показаны сплошными кривыми.

Как видно, расчеты частотных характеристик в координатах обобщенной расстройки  имеют  вполне   удовлетворитель-

87

ную точность в достаточно широкой окрестности резонансной частоты, то есть там, где они и представляют практический интерес.

Рис. 4.13

С помощью обобщенной расстройки можно проводить расчеты токов и напряжений в контуре:

,                                    (4.44)

,                                    (4.45)

,                                    (4.46)

,                                  (4.47)

Выражения и вычисления существенно упрощаются.

Запишите самостоятельно выражения для амплитуд и начальных фаз тока и напряжений на элементах контура. Постройте их зависимости от частоты и обобщенной расстройки, оцените погрешность вычислений в координатах .

88

4.8. Полоса пропускания и коэффициент

       прямоугольности

Определим полосу пропускания контура, расчет  проведем в координатах обобщенной расстройки (рис. 4.14).

Максмум АЧХ контура равен добротности , тогда полоса пропускания    определяется на    уровне

      .

С учетом (4.42)      урав-

нение     имеет

вид                                                        Рис. 4.14                                                                     

                                (4.48)

и его решения равны

Интервал обобщенной расстройки в полосе пропускания

,

с другой стороны из (4.38)

,

89

тогда получим уравнение

,

а полоса пропускания будет равна

.                                    (4.49)

      

Как видно, полоса пропускания контура с заданной частотой настройки  определяется только его добротностью. Высокодобротный контур позволяет реализовать узкополосный частотный фильтр. Как уже отмечалось, большие значения  обеспечить достаточно сложно.

Для определения коэффициента прямоугольности  необходимо найти полосу пропускания контура  на уровне 1/10 от максимума. Для этого составим уравнение в координатах ,

,                                  (4.50)

решения которого равны

90

Интервал величин обобщенной расстройки в полосе пропускания на уровне 1/10 от максимума равен

,

тогда получим уравнение

,

а полоса пропускания  будет равна

.                                    (4.51)

      

В результате коэффициент прямоугольности колебательного контура оказывается равным

.

Как видно, последовательный колебательный контур является полосовым частотным фильтром с низкой избирательностью.

4.9. Влияние внутреннего сопротивления источника

       сигнала и нагрузки на резонансные свойства контура

Рассмотрим контур с подключенным реальным источником напряжения  (- его внутреннее сопротивление) и сопротивлением нагрузки  (рис. 4.15). Можно провести анализ этой цепи отдельно, однако целесообразнее  преобразовать

91

ее к уже рассмотренной цепи вида рис. 4.5 (с идеальным источником напряжения и без нагрузки) и воспользоваться уже полученными результатами анализа.

Рис. 4.15

Как видно, сопротивление источника  просто складывается с , увеличивая сопротивление потерь контура. Нагрузка же подключена параллельно емкости, и тогда параллельное соединение  необходимо эквивалентно преобразовать в последовательное соединение элементов  (как  по-

                 Рис. 4.16                        казано на рис. 4.16).    Эти

                                                        цепи эквивалентны, если равны их полные комплексные сопротивления, тогда получим

.

Преобразуя дроби и приводя обе части равенства к алгебраической форме записи комплексных чисел, можно записать

.

92

Комплексные числа равны тогда и только тогда, когда равны отдельно их действительные и мнимые части, поэтому после алгебраических преобразований получим два уравнения для неизвестных ,

,                              (4.52)

.                            (4.53)

Проделайте необходимые преобразования самостоятельно.

Как видно, эквивалентные параметры последовательной цепи зависят от частоты и, строго говоря, такое преобразование возможно только на фиксированной частоте. При анализе колебательного контура интерес представляет окрестность его резонансной частоты , поэтому в (4.52) и (4.53), приняв  и условие

,                                    (4. 54)

получим

,                              (4.55)

.                                     (4.56)

Эти равенства является точными на частоте  и приближенными в ее окрестности. На рис. 4.17 показаны зависимости эквивалентных сопротивления  и емкости  от абсолютной

93

расстройки при нФ и рад/с и различных значениях сопротивления нагрузки . Как видно, при больших , и особенно при выполнении условия (4.54), величины  и  практически постоянны в широкой окрестности резонансной частоты.

Рис. 4.17

       Таким образом эквивалентная схема последовательного колебательного контура с реальным источником сигнала и нагрузкой имеет вид, показанный на рис. 4.18, где  — эквивалентное  сопротивление  потерь,  рав-

            Рис. 4.18                 ное

.            (4.56)

      

Контур рис. 4.18 уже изучен, его резонансные свойства определяются эквивалентной добротностью ,

94

.   (4.57)

Как видно, внутреннее сопротивление источника сигнала  снижает эквивалентную добротность, его влияние будет мало, если

  или  ,                       (4. 58)

Собственное сопротивление потерь  достаточно мало (доли Ома — единицы Ом), поэтому источник сигнала для последовательного колебательного контура должен быть практически идеальным.

Нагрузка контура также снижает его добротность, чем больше , тем меньше падает . Для того, чтобы влияние нагрузки было невелико, необходимо выполнение условия

  или  .                      (4.59)

На практике величина характеристического сопротивления  составляет сотни Ом – килоОмы, добротность лежит в пределах от нескольких десятков до 150, тогда произведение  составляет десятки — сотни килоОм. С учетом сделанных оценок необходимое сопротивление нагрузки при условии (4.59) оказывается достаточно большим, например, 1 МОм, что крайне сложно обеспечить на практике.

Для ослабления влияния нагрузки на добротность контура используют ее неполное включение, один из вариантов схемы показан на рис. 4.19.

95

Рис. 4.19

Проведите самостоятельно анализ этой цепи аналогично предыдущей, преобразовав параллельное соединение  в последовательное, получите выражение для эквивалентной добротности, в результате можно записать

,              (4. 60)

где — коэффициент включения нагрузки в контур, равный

.                              (4.61)

      

Требования к сопротивлению нагрузки определяются неравенством

,                            (4.62)

что значительно слабее (4.59). Например, при кОм и  (типичное значение) необходимо выполнение условия кОм, что вполне приемлемо на практике.

96

4.10. Расчеты цепей с последовательными

         колебательными контурами

Расчет гармонических токов и напряжений в электрических цепях с колебательными контурами проводится методом комплексных амплитуд чаще всего в координатах обобщенной расстройки.

Рассмотрим пример, показанный на рис. 4.20, в котором на заданной частоте рад/с при Ом, мГн, нФ, Ом и В необходимо определить комплексную амплитуду напряжения на нагрузке . Расчет в координатах частоты  будет достаточно громоздким (проведите его самостоятельно, чтобы убедиться в этом).                                                        Рис. 4.20

Резонансная частота

контура равна

,

а добротность соответственно

.

В  координатах  обобщенной расстройки , равной

,

97

сопротивление  последовательного колебательного контура  равно  Ом.

Сопротивление  параллельного соединения контура с нагрузкой определяется выражением

Ом.

Вычислим общее сопротивление цепи,

,

в результате получим

Ом.

Комплексная амплитуда тока в цепи равна

а напряжения на нагрузке соответственно

В.

Переход к координатам обобщенной расстройки существенно упрощает расчеты цепей с колебательными контурами. При расчетах широко используют известные выражения для коэффициента передачи и других характеристик контура.

98

Рассмотрим пример, показанный на рис.4.21 при В рад/с, Ом, мГн и нФ. Необходимо рассчитать мгновенные значения напряжения на емкости последовательного колебательного контура    .

Резонансная частота  и добротность  равны                                   Рис. 4.21

,   ,

тогда для обобщенной расстройки получим

.

Комплексный коэффициент передачи  определяется выражением

,

тогда комплексная амплитуда напряжения на емкости равна

В,

а для его мгновенных значений получим

В.

99

        4.11. Моделирование последовательного колебательного

                 контура

На рис. 4.22 показана модель последовательного колебательного контура Ом, мГн и пФ с нагрузкой МОм в пакете программ MicroCAP7. На рис. 4.23 приведены результаты моделирования в АЧХ и ФЧХ режиме «Stepping» при изменении сопротивления потерь        от 50 Ом (верхние кривые)  до 150 Ом (нижние

кривые) с шагом 50 Ом.

             Рис.4.22                                        На  рис. 4.24   пока-

                                                          заны аналогичные зависимости при Ом и изменении сопротивления нагрузки от МОм (нижние кривые) до МОм верхние кривые) с шагом 1МОм .

Как видно по результатам моделирования, максимум АЧХ снижается с ростом сопротивления потерь и уменьшением сопротивления нагрузки, причем даже при большом МОм добротность контура существенно уменьшается. При этих условиях АЧХ и ФЧХ становятся более пологими.

На рис. 4.25 представлены результаты моделирования контура при изменении его емкости от 100пФ (правая кривая) до 200пФ (левая кривая) с шагом 50 пФ для Ом. Такие изменения происходят при настройке колебательного контура в радиоприемнике с помощью конденсатора переменной емкости.

Проведите расчеты, подтверждающие результаты моделирования, например, вычислите максимальные значения АЧХ при соответствующих параметрах цепи.

100

101

102

103

        4.12. Применение последовательного колебательного

          контура

Последовательный колебательный контур широко используется как узкополосный частотный фильтр. Таким фильтром является преселектор (предварительный селектор), который присутствует в любом супергетеродинном радиоприемнике (факультативно поинтересуйтесь у преподавателя, как работает супергетеродинный радиоприемник), его условная схема показана на рис. 4.26. Антенна приемника включена в контур как источник сигнала, а напряжение с емкости  подается на вход усилителя высокочастотного сигнала (УВЧ), входное сопротивление которого является нагрузкой колебательного контура. Так как транзисторный УВЧ имеет невысо-

           Рис. 4.26                         кое  входное сопротивление,

                                                    то используется неполное включение нагрузки. Задача преселектора – фильтрация «зеркального канала» приема в супергетеродинном приемнике.

На базе последовательного колебательного контура можно реализовать режекторный фильтр, пример которого показан на рис. 4.27. На рис 4.28 показана его модель при мГн, нФ и  Ом, сопротив-

лении потерь катушки ин-

дуктивности   Ом и сопротивлении нагрузки 

              Рис. 4.27                         кОм, а на рис. 4.29 –

                                                       АЧХ и ФЧХ.

104

Рис. 4.28

Рис. 4.29

Как видно, фильтр подавляет сигнал в окрестности частоты 160 кГц. Нетрудно спроектировать такой фильтр на частоту 50 или 100 Гц, что часто необходимо в биомедицинской аппаратуре, питающейся от силовой сети переменного тока 220В с частотой 50 Гц (проведите необходимые расчеты и схемотехническое моделирование).

105

4.13. Задания для самостоятельного решения

Задание 4.1. Определите сопротивление потерь колебательного контура при , рад/с и мГн.

Задание 4.2. Определите сопротивление потерь колебательного контура при полосе пропускания рад/с и мГн.

Задание 4.4. Определите полосу пропускания колебательного контура при рад/с, нФ и сопротивлении потерь Ом.

Задание 4.4. Определите добротность  колебательного контура при рад/с и полосе пропускания рад/с.

Задание 4.5. Определите напряжение на катушке индуктивности контура  рис. 4.30   при   мГн,    пФ,

Ом,  В, Ом и рад/с. Расчет проведите обычным методом комплексных амплитуд и используя теорию колебательных контуров в координатах обобщенной расстройки, сравните результаты.

           Рис. 4.30

Задание 4.6. Определите напряжение на емкости  контура рис. 4.31  при мГн, нФ, Ом,  В,   Ом и    рад/с.  Расчет  проведите   обычным

106

методом комплексных амплитуд и используя теорию колебательных контуров в координатах      обобщенной    расстройки

сравните результаты.                             Рис. 4.31

Рекомендуем посмотреть лекцию «9. Районирование в экономической и социальной географии».

                                                      

Задание 4.7. Вычислите резонансные значения тока и  напряжение на емкости контура при мГн, нФ, Ом и ЭДС идеального источника напряжения В.

     Задание 4.8. В координатах обобщенной расстройки вычислите напряжение  на нагрузке  в цепи на  рис. 4.32 при В, мГн,  нФ,  Ом,                       Рис. 4.32                                    

Ом,                                                                          кОм и    рад/с.

     Задание 4. 9. Получите выражение для АЧХ цепи, показанной на рис. 4.33, постройте ее график. Проанализируйте влияние нагрузки  и сопротивлений  и  на форму АЧХ.

                                                           Рис. 4.33

Резонансный контур RLC серии

— цепи переменного тока

Цепи переменного тока

Было показано, что индуктивное сопротивление прямо пропорционально частоте, а емкостное сопротивление обратно пропорционально частоте. С индуктивное сопротивление и емкостное сопротивление противоположны друг другу другой, видно, что цепь, содержащая как индуктивность, так и емкость будет иметь импеданс, который зависит от частоты. Схема содержащий индуктивность и емкость, кажется емкостным в одном диапазоне частот и индуктивная на других частотах. На некоторой частоте реактивные сопротивления будут точно уравновешены друг другом, и цепь будет казаться чисто резистивный. Частота, на которой цепь RLC появляется как сеть сопротивление обозначается как

резонансная частота . Зависимые от частоты свойства цепи RLC можно использовать для выбора полезные сигналы или отклонить нежелательные сигналы на основе частоты. Тюнинг цепи, схемы фильтров и ряд других типов схем используют свойства резонансных цепей.

Серии R, L и C цепи.

R, L и C соединены последовательно, как показано на рисунке выше. Уравнение Кирхгофа для контура напряжения:

С текущего I — общий множитель,

Чтобы вектор напряжения в приведенном выше уравнении был равен 0 °, сумма реактивных капель должна равняться нулю.

и    

Поэтому    

Вышеупомянутое уравнение утверждает, что когда индуктивное и емкостное реактивное сопротивление цепь последовательного RLC равна, цепь оказывается чисто резистивной. Когда цепь последовательного RLC кажется чисто резистивной, говорят, что цепь быть в 9Резонанс серии 0018 .

Частоту, при которой возникает последовательный резонанс, можно определить из предыдущее уравнение как функция реактивных компонентов L и C.

Последовательно-резонансная частота f _r получается в следующим образом.

Приведенное выше уравнение можно использовать для определения резонансной частоты, если элементы последовательной цепи известны. Это продемонстрировано в Примере 1.

Пример 1 : Элементы схемы на рисунке выше: L = 8 мГн, C = 0,5 нФ, R = 500 Ом, и В = 300∠0° В. Найти (1) резонансную частоту, (2) ток и (3) напряжение на каждом компоненте.

Решение:

1. Используя приведенное выше уравнение,

2. Сумма реактивных напряжений равна нулю при резонансе. Поэтому,

3. Теперь можно рассчитать напряжение на каждом компоненте с помощью общий ток ступени 2.

Из шага 3 примера 1 видно, что падение напряжения на индуктивность и емкость больше приложенного напряжения В . Энергия, подаваемая источником, рассеивается сопротивление, а емкость и индуктивность просто обмениваются энергией.

На резонансной частоте импеданс последовательного RLC-контура чисто резистивный и по минимуму. Следовательно, ток максимален в резонансе. Когда частота снижается ниже резонанса, емкостное сопротивление увеличивается. и индуктивное сопротивление уменьшается. Чистое реактивное сопротивление на частотах ниже резонансная частота емкостная, и она увеличивается по величине по мере дальнейшего снижения частоты ниже резонансной частоты.

Полное сопротивление цепи ниже резонанса представляет собой векторную сумму сопротивления и чистое емкостное сопротивление. Так как реактивная составляющая цепи является емкостным, ток опережает приложенное напряжение на возрастающий угол по мере снижения частоты. Величина тока уменьшается по мере частота снижается ниже резонанса.

Если частота увеличивается выше резонансной частоты, индуктивная реактивное сопротивление увеличивается, а емкостное сопротивление уменьшается. Чистое реактивное сопротивление выше резонансной частоты является индуктивным и увеличивается по величине по мере того, как частота увеличивается. Сопротивление увеличивается, а ток уменьшается по мере частота возрастает выше резонанса. Текущие отставания приложенное напряжение на увеличивающийся угол по мере того, как частота выше резонансной частоты.

Понимание резонансной цепи RLC в последовательном и параллельном соединении

В радиочастотных системах пассивные сети и пассивные цепи используются для согласования или преобразования импеданса. Пассивные сети также используются для настройки ВЧ-блоков, получения желаемого входного и выходного импеданса и разработки различных фильтров. Поэтому важно понимать основные принципы преобразования импеданса и принципы работы пассивной сети.

Компоненты, не способные управлять током с помощью другого электрического сигнала, называются пассивными компонентами, включая резисторы, катушки индуктивности и конденсаторы.

Параллельная резонансная цепь RLC

На следующем рисунке показана параллельная цепь RLC:

Найдем входной импеданс (Z _в ) этой цепи. jwL и 1/jwC — импедансы катушки индуктивности и конденсатора соответственно. Эквивалентный импеданс катушки индуктивности и конденсатора, соединенных параллельно Z _LC , можно представить, как показано в уравнении (2) ниже. Условие: если знаменатель ( 1-w ² LC ) становится равным 0 при настройке резонансной частоты w до 1/√LC, тогда наша схема становится бесконечной по резонансной частоте.

Поведение параллельной RLC-цепи

Как показано на рисунке ниже, максимальная величина импеданса равна R. Когда мы уменьшаем частоту, у нас нет резонанса, импеданс будет уменьшаться при как индуктивной, так и емкостной области.

Для индуктивной области w низкий, поэтому w ² LC<<1 и может быть проигнорирован. Входное сопротивление Zin = jLw, если частота меньше резонансной, схема действует как индуктор.

Когда w ² LC>>1, тогда Zin = 1/jCw, что означает, что эквивалентное сопротивление действует как емкость.

Аналогичное поведение можно отметить в фазе. Как известно, фаза индуктора всегда 90 град. В области индуктора R | | jLw, при уменьшении частоты jLw становится низким, поэтому область становится равной jLw. В емкостной области R | | 1/jwC, при увеличении частоты 1/jwC становится малым, и область будет равна 1/jwC.

При очень высокой частоте цепь является емкостной, а при низкой частоте — как индуктивная.

Резонансный контур серии RLC

На резонансной частоте входное сопротивление станет равным R. последовательная схема.

Моделирование последовательной цепи RLC в программном обеспечении ADS

Последовательная цепь RLC моделируется с помощью программного обеспечения ADS, и ее поведение можно отметить при построении графика. Это противоположно тому, что происходит в параллельной цепи. Резонансная частота здесь составляет 5 ГГц, а величина равна 50. Когда L и C становятся равными 0, единственным оставшимся компонентом является резистор.