Метод наложения токов. Пример решения

ТОЭ примеры решения метод

Наряду с методом контурных токов для анализа электрических цепей используется другой метод – метод наложения. Этот метод основан на  принципе наложения, который применяется только к линейным системам.

Метод наложения относительно прост, и в основном применяется для не сложных электрических цепей.

Его суть заключается в том, что токи в ветвях определяются как алгебраическая сумма их составляющих от каждого источника. То есть каждый источник тока вносит свою часть в каждый ток в цепи, а чтобы найти эти токи, нужно найти и сложить все составляющие. Таким образом, мы сводим решение одной сложной цепи к нескольким простым (с одним источником).

Порядок расчета 

1 – Составление частных схем, с одним источником ЭДС, остальные источники исключаются, от них остаются только их внутренние сопротивления.

2 – Определение частичных токов в частных схемах, обычно это несложно, так как цепь получается простой.

3 – Алгебраическое суммирование всех частичных токов, для нахождения токов в исходной цепи.

Пример решения методом наложения 

1. Для начала произвольно выберем направление токов, если в итоге какой либо ток получится со знаком минус, значит нужно изменить направление данного тока на противоположное.

 

2. Составим частную схему с первым источником ЭДС и рассчитаем частные токи в ней, убрав второй источник. Для удобства частичные токи будем обозначать штрихами. 

Свернем схему к одному контуру, с сопротивлением источника и эквивалентным сопротивлением цепи для нахождения тока источника I

1. Для тех, у кого возникают затруднения с нахождением эквивалентного сопротивления рекомендуем прочесть статью виды соединения проводников.

 

Найдем ток по закону Ома для полной цепи

Найдем напряжение на R₂₃₄₅

 

Тогда ток I₃ равен

А ток I₄

 

Определим напряжение на R₂₅ 

Найдем токи I₂ и I₅

 

3.

 Составим частную схему со вторым источником ЭДС 

Аналогичным образом вычислим все частичные токи от второй ЭДС 

4. Найдем токи в исходной цепи, для этого просуммируем частичные токи, учитывая их направление. Если направление частичного тока совпадает с направлением исходного тока, то берем со знаком плюс, в противном случае со знаком минус.

 

5. Проверим с правильность решения с помощью баланса мощностей. 

Небольшая погрешность связана с округлениями промежуточных значений в ходе выполнения вычислений.

Читайте также — Метод узловых потенциалов

Просмотров: 89698

Метод наложения певая часть

Метод наложения

Метод наложения является одним из методов расчёта сложных электрических цепей с несколькими источниками питания.

Сущность данного метода заключается в следующем:

1. В каждой ветви рассматриваемой цепи направление тока выбирается произвольно.

2. Количество расчётных схем цепи равно количеству источников в исходной схеме.

3. В каждой расчётной схеме действует только один источник, а остальные источники заменяются их внутренним сопротивлением.

4. В каждой расчётной схеме методом свёртывания определяем частичные токи в каждой ветви. Направление частичных токов в ветвях зависит от полярности источника.

5. Искомые токи каждой ветви схемы определяются как алгебраическая сумма частичных токов для этой ветви. Частичный ток, совпадающий по направлению с искомым, считается положительным, а несовпадающий – отрицательным. Если сумма частичных токов имеет положительный знак, то направление искомого тока в ветви совпадает с произвольно выбранным, если же отрицательный, то направление тока противоположно выбранному [4, с. 57].

Данная расчетная схема, рисунок 1, содержит две ЭДС, исключая поочередно каждую ЭДС определяем частичные токи от действия каждой ЭДС в отдельности. Истинные токи в ветвях определяем алгебраическим сложением частичных токов.

Исключим из схемы источник Е₂, приравняв его к нулю и определяем частичные токи I₁^\, I₂^\, I₃^\, I₄^\, I₅^\ от действия источника Е₁.

Схема для определения частичных токов I

1^\, I₂^\, I₃^\, I₄^\, I₅^\, I₆ от действия источника Е₁ представлена на рисунке 2.

Для упрощения расчетов перейдем от трехконтурной схемы к двухконтурной и преобразуем треугольник сопротивлений в эквивалентную звезду R_a, R_b, R_c.

Сопротивления эквивалентной звезды R_А, R_Г, R_В, Ом, вычисляем

2А

Алиева

Гулевский

Савицкий

После расчета сопротивлений R_А, R_Б, R_В упростим схему для расчета R_экв( рисунок 3)

Сопротивление параллельного участка, R_1,В, Ом вычисляем

Эквивалентное сопротивление R_экв, Ом вычисляем

По закону Ома I^\_обш , А вычисляем

Гулевский

2А

Алиева

Напряжение параллельного участка U_3,А5,Г , В вычисляем

U_3,А5,Г =

В

Ток I₁^\будет равен :

I₁^\ = I_В^\ =

I₁^\ =0,386

Вычислим частичные токи в параллельных ветвях , ,

Вычислим потенциалы в узлах A, Б, В, Г, и определим.

φ _В =0

φ _А = φ _Б —

φ _А = 0 — 0,232 32 = -7,424

φ _Г = φ _Б —

φ _Г = 0 – 0,153 61 = -9,333

U_Г,А = φ _{Г —} φ _А

U_Г,А = -7,424 –(-9,333) = 1,9 В

=

Возвращаемся к схеме, рисунок 2, и определяем недостающие токи I₂^\, I₄^\, I₆^\.

Для узла Г составим уравнение по второму закону Кирхгофа и определяем ток I₆^\

Частичный ток I₃^\, А вычисляем

Алиева

Алиева

Гулевский

Закон Фарадея

Закон Фарадея

Давайте сначала внимательно рассмотрим уравнение 2 уравнений Максвелла. Это называется законом индукции Фарадея .

∫ _A B ·d A = Φ _B  является потоком B через площадь, ограниченную кривой Γ.

∂/∂t∫ _A B ·d A = ∂Φ _B /∂t частная производная этого потока по времени.
Взятие частной производной означает взятие производной потока по времени, сохраняя при этом площадь фиксированной.

∮ _Γ E ∙d r – работа, совершаемая на единицу заряда при перемещении пробного заряда один раз вокруг кривая Г.

Закон Фарадея гласит, что абсолютная величина или величина циркуляции электрическое поле E вокруг замкнутого контура равно скорости изменения из магнитный поток через площадь, ограниченную петлей. Приведенное ниже уравнение выражает закон Фарадея в математической форме.

dΦ _B /dt (через фиксированную площадь) = -∫ _{вокруг петли} E ·d r (на фиксированное время)

Знак минус в этом уравнении говорит нам о направлении тираж. (См. ниже.)

Когда магнитный поток через закрытую область заменами петель, ∫ _{вокруг цикла} E ·d r не равно нулю, циркулирует электрическое поле E .
E ∙d r проделанная работа на единицу заряда электрическим полем при перемещении заряда на расстояние d r .
Если петля является реальной проволочной петлей, тогда есть реальная работа, выполненная индуцированным поле на бесплатных сборах.
∫ _{вокруг петли} E ·d r работа на единицу заряда полем при однократном перемещении заряда по контуру.
Это ЭДС индукции равна , и измеряется в вольтах.

dΦ _B /dt (через фиксированную площадь) = ЭДС индукции

Если кривая Γ представляет собой кривую, описываемую проволочной петлей с сопротивлением R, то по проводу будет течь ток I = ЭДС/R.
ЭДС индукции вызывает протекание тока без разность потенциалов из-за разделенных зарядов.

Индуцированное электрическое поле НЕ консервативное поле. Когда вы перемещаете заряд против индуцированного поле один раз вокруг цикла, вы должны сделать работу. Но твоя работа НЕ хранится как потенциальная энергия. Вы не можете позволить электрическому полю выполнять работу по восстановлению энергия, затраченная вами на перемещение заряда. Наведенное электрическое поле исчезает, когда как только магнитный поток перестанет изменяться. Работа, которую вы делаете на заряд против индуцированного поля локально не сохраняется. Энергия может переноситься в виде электромагнитная волна. Электромагнитные волны переносят энергию через свободное пространство.

Каково направление динамического (индуцированного) поля?

Знак минус в уравнении, выражающем закон Фарадея, говорит нам о направление индуцированного поля.
Есть простой способ запомнить это направление. Циркуляция индуцированного поля равна ЭДС.
Любой ток, протекающий в результате этой ЭДС, создает магнитное поле, противодействующее изменения потока, которые его производят.
Это называется Закон Ленца.

ЭДС индукции противостоит ИЗМЕНЕНИЮ потока, который ее вызывает.

Пример:

Магнит быстро движется к проволочной петле, как показано на рисунке.
Поток через проволочную петлю увеличивается в нисходящем направлении.
В контуре начинает течь ток в направлении, указанном стрелкой.
 

Магнитная сила из-за петли на магните замедляет приближающийся магнит.

Прелесть закона Ленца в том, что вам не нужно вглядываться в детали. Если магнитный поток через проводник изменится, токи будут течь в противоположном направлении. все, что вызвало изменение. Если какое-то относительное движение вызывает изменение потока, ток попытается остановить это относительное движение. Если изменение тока в цепь отвечает за изменение потока, то ЭДС индукции будет стремиться предотвратить изменение тока в этой цепи.

Смотрите:  Электромагнитная индукция и Закон Фарадея (Youtube)

Проблема:

Рассмотрим плоскую квадратную катушку с N = 5 витками.
Катушка по 20 см с каждой стороны, имеет магнитное поле через него проходит 0,3 Тл.
Плоскость катушки перпендикулярна магнитное поле: поле направлено за пределы страницы.
(a)  Если ничего не изменить, какова ЭДС индукции?
(б) Магнитное поле равномерно увеличивается от 0,3 Тл до 0,8 Тл за 1 с. Чему равна ЭДС индукции в катушке, пока происходит изменение?
(c) При изменении магнитного поля ЭДС, наводимая в катушке, вызывает ток течь. Течет ток по часовой или против часовой стрелки вокруг катушки?

Решение:

• Рассуждение:
  Если величина магнитного поля B меняется, то поток Φ = BA изменяется, и возникает ЭДС.
• Детали расчета:
  (a) ЭДС индуцируется изменяющимся магнитным потоком. Если ничего изменяется, ЭДС индукции равна нулю.
  (b) Катушка имеет 5 витков. Каждый виток имеет площадь A = (0,2 м) ² . Начальный магнитный поток через каждый виток катушки Φ ₀ = B ₀ A = 0,3*(0,2) ² Тм ² = 0,012 Тм ² .
  Конечный магнитный поток через каждый виток катушки равен Φ _f = B _f A = 0,8*(0,2) ² Tm ² = 0,032 Tm ² .
  Суммарное изменение потока через катушку N(Φ _ф — Φ ₀ ), при N = 5. ЭДС индукции равна
  ЭДС = -N∆Φ/∆t = -N(Φ _f — Φ ₀ )/∆t = [-5*(0,032 -0,012)/1,0] В = -0,1 В.
  (c) При изменении магнитного поля магнитный поток увеличился вне страницы. По закону Ленца ЭДС индукции в контуре благодаря этому изменяющемуся потоку создается ток, который создает поле, противодействующее изменять. Поле, создаваемое током в катушке, направлено в стр., противоположном направлению увеличения потока. Для производства поле на страницу, ток должен течь по часовой стрелке вокруг петли по правилу правой руки.

---

Встроенный вопрос 1

Стержневой магнит расположен перед горизонтальной проволочной петлей так, чтобы его северный полюс указывает на петлю. Затем магнит оттягивается от петля. Наведенный ток в петле течет по часовой стрелке или против часовой стрелки?

Обсудите это со своими однокурсниками на форуме!
Визуализируйте магнитное поле стержневого магнита. Как поток этого поле через проволочную петлю изменить?

---

Самоиндукция

Если длинная катушка провода площадью поперечного сечения A и длиной ℓ с N витками подключен или отключен от батареи, изменение магнитного потока через катушка создает ЭДС индукции. Индуцированный ток создает магнитное поле, противодействующее изменению магнитного потока. Величина ЭДС индукции можно рассчитать по закону Фарадея.

• Магнитное поле внутри длинной катушки B = μ ₀ (Н/л)И.
• Поток через катушку равен NBA = μ ₀ (N ² /л)IA.
• Изменение потока в единицу времени составляет мк ₀ (N ² /л)A ∆I/∆t = L*∆I/∆t, так как I — единственная величина, изменяющаяся со временем.
  L = μ ₀ (N ² /л)А называется собственная индуктивность катушки. Единицы индуктивности: Генри (Гн). 1 Гн = 1 Вс/А.
• ЭДС индукции равна ЭДС = -L*dI/dt, где знак минус является следствием закона Ленца.

ЭДС индукции пропорциональна скорости изменения тока в катушка. Оно может в несколько раз превышать напряжение питания. Когда выключатель в цепи с большим током размыкается, уменьшая ток до ноль за очень короткий промежуток времени, это может привести к искре. Все цепи имеют собственную индуктивность, и у нас всегда есть ЭДС = -L*∆I/∆t. Собственная индуктивность L зависит только по геометрии цепи.

Проблема:

Катушка имеет собственную индуктивность 3 мГн, а ток через нее изменяется от 0,2 А до 1,5 А за время 0,2 с. Найдите модуль средней ЭДС индукции в катушке за это время.

Решение:

• Рассуждение:
  ЭДС самоиндукции равна ЭДС = -L*∆I/∆t.
• Детали расчета:
  L = 3 мГн, ∆I/∆t = (1,5–0,2 А)/0,2 с = 6,5 А/с.
  ЭДС = -L*∆I/∆t = -(0,003 Вс/А)(6,5 А/с) = -0,0195 В.
  Знак минус указывает на то, что ЭДС индукции противодействует изменениям потока, которые произвел его.

Проблема:

Круглая катушка из 25 витков диаметром 1 м. Он размещен со своим ось вдоль направления магнитного поля Земли (величина 50 микроТл), а затем за 0,2 с переворачивается на 180 ^o . Какова средняя ЭДС сгенерировано

Решение:

• Рассуждение:
  Ф _B  = B ∙ A  является потоком B через площадь A. Первоначально B и A выровнены, в конце концов они анти-выровнены. Точка знак изменения продукта.
• Детали расчета:
  ЭДС = -∆Φ _B /∆t. Φ _B (исходный) = NAB = 25*π*(0,5 м) ² 50*10 ^-6 Т = 9,82*10 ^-4 Тм ² .
  Φ _B (конечный)  = -Φ _B (начальный), поскольку катушка перевернута.
  |∆Φ _B | = 2Φ _B (исходное).
  |∆Φ _B /∆t| «=» 2*(9,82*10 ^-4 Тм ² )/(0,2 с) = 9,82*10 ^-3 В.

Проблема:

Катушка радиусом 0,5 м, состоящая из 500 витков, поворачивается на четверть оборота за 4,17 с. мс, первоначально имея плоскость, перпендикулярную однородному магнитному полю. Найти напряженность магнитного поля, необходимую для индукции средней ЭДС 10 000 В.

Решение:

• Обоснование:
  ЭДС = -∆Φ _B /∆t. Φ _B = NABcosθ изменяется от NAB до 0 за 4,17 мс, так как θ изменяется от 0 до 90 ^o за 4,17 мс.
• Детали расчета:
  |∆Φ _В | = NAB = 500*π*(0,5 м) ² *B = (393 м ² ) * Б.
  Хотим
  |ЭДС| = |∆Φ _B /∆t| = (393 м ² )/(4,17*10 ^-3 с) * B = (94174 м ² /с)*B = 10000 ^{В.
  В = 0,1 Вс/м 2 = 0,1 Тл.}

Стереотаксическое парциальное облучение молочной железы при первичном раке молочной железы: всесторонний обзор текущего состояния и будущих направлений

. 2022 13 окт;12:953810.

doi: 10.3389/fonc.2022.953810. Электронная коллекция 2022.

Сильвия Таканен ¹ , Паола Пиннаро ¹ , Илария Фарина ¹ , Франческа Сперати ² , Клаудио Ботти ³ , Патриция Вичи ⁴ , Антонелла Сориани ⁵ , Лаура Маруччи ¹ , Джузеппе Сангинети ¹

Принадлежности

Принадлежности

• ¹ Радиационная онкология, Институт научных исследований и исследований (IRCCS) Национальный институт рака имени Регины Елены, Рим, Италия.
• ² Биостатистика, Istituto di Ricovero e Cura a Carattere Scientifico (IRCCS) Национальный институт рака имени Регины Елены, Рим, Италия.
• ³ Хирургия, Istituto di Ricovero e Cura a Carattere Scientifico (IRCCS) Национальный институт рака имени Регины Елены, Рим, Италия.
• ⁴ Исследования фазы IV, Istituto di Ricovero e Cura a Carattere Scientifico (IRCCS) Национальный институт рака имени Регины Елены, Рим, Италия.
• ⁵ Физика, Istituto di Ricovero e Cura a Carattere Scientifico (IRCCS) Национальный институт рака имени Регины Елены, Рим, Италия.

• PMID: 36313648
• PMCID: PMC9606691
• DOI: 10. 3389/фонц.2022.953810

Бесплатная статья ЧВК

Сильвия Таканен и др. Фронт Онкол. 2022 .

Бесплатная статья ЧВК

. 2022 13 окт;12:953810.

doi: 10.3389/fonc.2022.953810. Электронная коллекция 2022.

Авторы

Сильвия Таканен ¹ , Паола Пиннаро ¹ , Илария Фарина ¹ , Франческа Сперати ² , Клаудио Ботти ³ , Патриция Вичи ⁴ , Антонелла Сориани ⁵ , Лаура Маруччи ¹ , Джузеппе Сангинети ¹

Принадлежности

• ¹ Радиационная онкология, Институт научных исследований и исследований (IRCCS) Национальный институт рака имени Регины Елены, Рим, Италия.
• ² Биостатистика, Istituto di Ricovero e Cura a Carattere Scientifico (IRCCS) Национальный институт рака имени Регины Елены, Рим, Италия.
• ³ Хирургия, Istituto di Ricovero e Cura a Carattere Scientifico (IRCCS) Национальный институт рака имени Регины Елены, Рим, Италия.
• ⁴ Исследования фазы IV, Istituto di Ricovero e Cura a Carattere Scientifico (IRCCS) Национальный институт рака имени Регины Елены, Рим, Италия.
• ⁵ Физика, Istituto di Ricovero e Cura a Carattere Scientifico (IRCCS) Национальный институт рака имени Регины Елены, Рим, Италия.

• PMID: 36313648
• PMCID: PMC9606691
• DOI: 10. 3389/fonc.2022.953810

Абстрактный

У отдельных пациентов с раком молочной железы с низким риском ускоренное частичное облучение молочной железы (APBI) может представлять собой альтернативу облучению всей молочной железы для уменьшения объема облученной молочной железы и общей продолжительности лечения. В последние несколько лет предварительные данные клинических испытаний показали, что стереотаксическая частичная лучевая терапия груди может иметь преимущество в том, что она менее инвазивна по сравнению с другими методами APBI, с предварительными хорошими результатами с точки зрения местной токсичности и косметического эффекта: использование магнитного резонанса, реперных маркеры в ложе опухоли, а новые грудные устройства поддерживают как точное определение мишени, так и планирование облучения.

Регистрация систематического обзора: https://www. crd.york.ac.uk/prospero/display_record.php?ID=CRD42021257856, идентификатор CRD42021257856.

Ключевые слова: АПБИ; СБРТ; СПИ; рак молочной железы; косметика груди; местная токсичность; стереотаксическая парциальная лучевая терапия молочной железы.

Copyright © 2022 Takanen, Pinnarò, Farina, Sperati, Botti, Vici, Soriani, Marucci и Sanguineti.

Заявление о конфликте интересов

Авторы заявляют, что исследование проводилось при отсутствии каких-либо коммерческих или финансовых отношений, которые могли бы быть истолкованы как потенциальный конфликт интересов.

Цифры

Рисунок 1

Блок-схема процесса…

Рисунок 1

Блок-схема процесса идентификации и отбора исследований.

Рисунок 1

Блок-схема процесса идентификации и отбора исследований.

Рисунок 2

Лесные участки с высоким…

Рисунок 2

Лесные участки, показывающие высокую неоднородность адъювантных исследований: первый лесной участок…

Фигура 2

Лесные участки, показывающие высокую гетерогенность адъювантных исследований: первый лесной участок (A) касается острой местной токсичности, оцененной в 8 исследованиях; на двух других лесных участках (Б, В) были включены все 9 исследований по оценке местной косметики.

См. это изображение и информацию об авторских правах в PMC

Похожие статьи

• Осуществимость и краткосрочная токсичность последовательно проводимой схемы стереотаксической лучевой терапии тела из пяти фракций у пациентов с раком молочной железы на ранней стадии, получающих частичное облучение молочной железы.

  Лю Ю., Вил С., Хаблиц Д., Кронтирас Х., Далтон А., Мейерс К., Добельбауэр М., Ланкастер Р., Бредель М., Паркер С., Кин К., Томас Э., Боггс Д. Лю Ю и др. Фронт Онкол. 2022 8 июля;12:

  2. doi: 10.3389/fonc.2022.

  2. Электронная коллекция 2022. Фронт Онкол. 2022. PMID: 35880164 Бесплатная статья ЧВК.

• Тезисы презентаций на собрании Ассоциации ученых-клиницистов 143 ^rd Луисвилл, Кентукки, 11–14 мая 2022 г.

  [Нет авторов в списке] [Нет авторов в списке] Энн Клин Lab Sci. 2022 май; 52(3):511-525. Энн Клин Lab Sci. 2022. PMID: 35777803 Аннотация недоступна.

• 5-летние результаты ускоренного частичного облучения молочной железы (APBI) с SBRT (стереотаксическая лучевая терапия тела) и адаптивного стробирования Exactrac (Novalis ^® ) для пациентов с очень ранним раком молочной железы: оно того стоило?

  Сьервиде Р. , Монтеро А., Потдевин Г., Гарсия Х., Аранда М.Г., Альварес Б., Росси К., Лопес М., Эрнандо О., Валеро Х., Санчес Э., Чен Х., Алонсо Р., Летон П.Ф., Рубио К. Ciérvide R, et al. Clin Transl Oncol. 2021 ноябрь;23(11):2358-2367. дои: 10.1007/s12094-021-02636-3. Epub 2021 27 мая. Clin Transl Oncol. 2021. PMID: 34043153 Клиническое испытание.

• Внедрение стереотаксического ускоренного частичного облучения молочной железы с использованием магнитно-резонансной лучевой терапии.

  Прайс А.Т., Кеннеди В.Р., Хенке Л.Е., Браун С.Р., Грин О.Л., Томас М.А., Джинн Дж., Зобери И. Прайс АТ и др. Радиотер Онкол. 2021 ноябрь; 164: 275-281. doi: 10.1016/j.radonc.2021.090,023. Epub 2021 6 октября. Радиотер Онкол. 2021. PMID: 34624406

• Частичное облучение молочной железы при раннем раке молочной железы.

  Lehman M, Hickey BE, Francis DP, см. AM. Леман М. и др. Cochrane Database Syst Rev. 2014 18 июня; (6): CD007077. doi: 10.1002/14651858.CD007077.pub2. Кокрановская система базы данных, ред. 2014 г. PMID: 24938937 Обновлено. Обзор.

Посмотреть все похожие статьи

Рекомендации

1. 1. Валь Д.Р., Стенмарк М.Х., Тао Ю., Поллом Э.Л., Каойли Э.М., Лоуренс Т.С. и соавт. . Исходы после стереотаксической лучевой терапии тела или радиочастотной абляции при гепатоцеллюлярной карциноме. Дж. Клин Онкол (2016) 34 (5): 452–9. doi: 10.1200/JCO.2015.61.4925 — DOI — ЧВК — пабмед
2. 1. Герман Дж. М., Чанг Д.Т., Гудман К.А., Дхолакия А.С., Раман С.П., Хакер-Приец А. и др. . Многоучрежденческое исследование фазы 2 по оценке гемцитабина и стереотаксической лучевой терапии тела у пациентов с местнораспространенной нерезектабельной аденокарциномой поджелудочной железы. Рак (2015) 121 (7): 1128–37. doi: 10.1002/cncr.29161 — DOI — ЧВК — пабмед
3. 1. Валь Д.Р., Стенмарк М.Х., Тао Ю., Поллом Э.Л., Каойли Э.М., Лоуренс Т.С. и соавт. . Исходы после стереотаксической лучевой терапии тела или радиочастотной абляции при гепатоцеллюлярной карциноме. Дж. Клин Онкол (2016) 34 (5): 452–9. doi: 10.1200/JCO.2015.61.4925 — DOI — ЧВК — пабмед
4. 1. Видмарк А., Гуннлаугссон А., Бекман Л., Телленберг-Карлссон С., Хойер М., Лагерлунд М. и др. . Ультрагипофракционированная лучевая терапия по сравнению с традиционной фракционированной лучевой терапией при раке предстательной железы: 5-летние результаты рандомизированного исследования 3 фазы HYPO-RT-PC, не уступающего по эффективности.