1. Первое уравнение Максвелла выражает связь между ротором напряженности магнитного поля и плотностью тока в той же точке поля. Для мгновенных значений первое уравнение Максвелла записывается следующим образом:

.

В первой части уравнения имеются две плотности тока: плотность тока проводимости и плотность тока смещения. Ток смещения возбуждает магнитное поле так же, как и ток проводимости.

При изменении Е и Н во времени по синусоидальному закону можно воспользоваться символическим методом и записать первое уравнение Максвелла в комплексной форме записи

.

2. Второе уравнение Максвелла определяет связь между ротором напряженностью электрического поля и скоростью изменения магнитного поля в той же точке поля. Для мгновенных значений оно записывается следующим образом:

,

т. е. всякое изменение магнитного поля во времени в какой-либо точке поля возбуждает вихрь электрического поля в той же точке поля.

В комплексной форме записи второе уравнение Максвелла имеет вид

3. Уравнение выражающее принцип непрерывности магнитного поля.

4. Уравнение выражает связь между истоком напряженности электрического поля и плотностью свободных зарядов в той же точке поля.

3.Уравнение непрерывности. Линии полного тока являются непрерывны, т.е. на границе проводящей среды и диэлектрика ток проводимости переходит в ток смещения. Уравнение непрерывности записывается следующим образом:

.

Это уравнение можно записывать иначе

.

Это уравнение также называют законом сохранения заряда. Этот закон означает, что электрический заряд неуничтожим, он может только перемещаться из одного места в другое.

4. Теорема Умова-Пойнтинга.

Теорема Умова-Пойнтинга описывает энергетические соотношения в поле. Она имеет две формы записи: первая – для мгновенных значений, вторая – комплексная фора – для синусоидально изменяющихся величин.

Теорема Умова-Пойнтинга для мгновенных значений записывается следующим образом:

.

Левая часть уравнения есть поток вектора Пойнтинга (направленный внутрь объема) сквозь любую замкнутую поверхностьS, ограничивающую некоторый объемV. Размерность вектора Пойнтинга равна произведению размерности Е и Н, т.е.

.

Правая часть уравнения есть энергия , выделяющаяся в виде теплоты в единицу времени в объемеV; иесть скорость изменения запаса электромагнитной энергии в данном объеме.

Теорема Умова-Пойнтинга в комплексной форме записи имеет вид:

.

Первое слагаемое правой части – активная мощность, второе – реактивная. Следовательно, теорему Умова-Пойнтинга можно записать следующим образом:

.

В последних выражениях – комплексный вектор Пойнтинга.

5. Уравнения Максвелла для проводящей среды.

,.

6. Плоская электромагнитная волна.

Под плоской электромагнитной волной понимают волну, векторыкоторой расположены в плоскостиxoy, перпендикулярной направлению распространения волны (осьz) и изменяющиеся только в функции координатыzи времениt.

Напряженность магнитного поля определяется:

,

где – постоянные интегрирования, которые определяются из граничных условий:.

Напряженность электрического поля равна:

,

где – волновое сопротивление.

7. Глубина проникновения и длина волны.

Под глубиной проникновения ∆ понимают расстояние вдоль направления распространения волны (вдоль оси z), на котором амплитуда падающей волны Е (или Н) уменьшится в е = 2,71 раз. Учитывая, что е^-К∆ = е^-1, получим

.

Под длиной волны λ в проводящей среде понимают расстояние вдоль направления распространения волны (вдоль оси z), на котором фаза колебания изменяется на 2π. Учитывая, что λ · κ = 2π, получим

.

Под фазовой скоростью понимают скорость, с которой надо было бы перемещаться вдоль оси z, чтобы колебание имело одну и ту же фазу:

.

8. Магнитный поверхностный эффект.

Явление неравномерного распределения поля по сечению проводящего тепла, вызванное затуханием электромагнитной волны при ее распространении в проводящую среду, при условии, что вдоль листа направлен магнитный поток, называют поверхностным магнитным эффектом. В этом случае:

,

.

Если считать , то напряженность поля на поверхности листа можно определить

.

9. При электрическом поверхностном эффекте вдоль пластины (шины) направлен синусоидальный ток частоты ω. в этом случае поле внутри пластины определяется по формулам:

,,.

Работа, выполненная электрическим полем

Производство плазмы с переменными радиальными электрическими полями | Review of Scientific Instruments

Исследовательская статья| 01 августа 1984 г.

Rev Sci Instrum 55, 1243–1245 (1984)

https://doi. org/10.1063/1.1137929

Получено:

06 марта 1984

Принято:

11 апреля 1984

• Взгляды
  • Содержание артикула
  • Рисунки и таблицы
  • Видео
  • Аудио
  • Дополнительные данные
  • Экспертная оценка
• Делиться
  • Твиттер
  • Фейсбук
  • Реддит
  • LinkedIn
• Инструменты

  • Перепечатки и разрешения

  • Иконка Цитировать Цитировать

• Поиск по сайту

Citation

Бриттан Кустом, Роберт Л. Мерлино, Никола Д’Анджело; Производство плазмы с переменными радиальными электрическими полями. Rev Sci Instrum 1 августа 1984 г .; 55 (8): 1243–1245. https://doi.org/10.1063/1.1137929

Скачать файл цитаты:

• Рис (Зотеро)
• Менеджер ссылок
• EasyBib
• Подставки для книг
• Менделей
• Бумаги
• Конечная примечание
• РефВоркс
• Бибтекс

Расширенный поиск |Поиск по цитированию

Описано стационарное разрядное устройство, подходящее для экспериментов по физике плазмы, требующих относительно больших, переменных, радиальных электрических полей, перпендикулярных статическому магнитному полю. Образуются две независимые коаксиальные плазмы разряда, состоящие из кольцевой плазмы очень низкой плотности, окружающей более плотное плазменное ядро.