Источник тока. Сторонние силы. Эдс источника тока

Остановимся на отдельных закономерностях тока проводи­мости. Пусть на концах проводника длиной l имеется разность по­тенциалов Δφ=φ₁–φ₂=U, которая создает внутри него электри­ческое поле напряженностью Е, направленное в сторону падения потенциала (рис. 92), . При этом в проводнике возникнет ток от большего потен­циала φ₁ к меньшему φ₂.

l

Рис. 92

Движение зарядов от φ₁ к φ₂ приводит к снижению большего (φ₁) и повышению меньшего (φ₂) потенциала, т.е. к выравниванию потенциалов. Как только потенциалы выравниваются, электрическое поле в проводнике исчезнет и ток прекратится. Таким образом, для поддержания электрического тока необходимо иметь специальные устройства, которые бы поддерживали на его концах разность по­тенциалов. Такое устройство называется

источником тока. Источ­никами тока являются электрические генераторы, гальванические и термоэлементы, аккумуляторы. Направление тока в устройстве про­тивоположно направлению тока в проводнике. Источник тока вы­полняет и другую роль – он замыкает цепь, по которой осуществля­ется непрерывное движение зарядов. Ток течет по внешней части цепи – проводнику и по внутренней – источнику тока. Источник тока имеет два полюса: положительный с более высоким потенциа­лом и отрицательный – с более низким. При разомкнутой цепи на отрицательном полюсе (выводе) источника тока образуется избыток электронов, а на положительном – недостаток. Разделение зарядов в источнике тока производится с помощью внешних сил, так назы­ваемых

сторонних, направленных против кулоновских сил, дейст­вующих на разноименные заряды в проводниках самого источника тока. Природа этих сторонних сил может быть самой различной (химической, механической, электромагнитной).

Рис.93

Если цепь, со­стоящая из проводника и источника тока, замкнута, то по ней про­ходит ток и при этом совершается работа сторонних сил А

ст. (рис. 93). Эта работа складывается из работы, совершаемой против сил электрического поля внутри источника тока ( А_ист.) и работы, совершаемой против механических сил сопротивления среды ис­точника ( А’ ), т.е. А_ст. = А_ист + А’.

Величина, равная отношению работы, которую совершают сторон­ние силы при перемещении точечного положительного заряда Q вдоль всей цепи, (включая и источник тока), к величине заряда Q называют ЭДС источника тока ؏

؏ =

.

Работа против сил электрического поля (по определению) равна

А_ист. = Q ( φ₁ – φ₂).

Если полюсы источника разомкнуты, то А’ = 0, и тогда из формулы для ؏

следует ؏ = φ₁ – φ₂, т.е. ЭДС источника тока при разомкнутой внешней цепи равна раз­ности потенциалов, которая создается на его полюсах.

Сопротивление проводников

Электроны проводимости в отсутствие электрического поля внутри металла хаотически движутся и сталкиваются с ионами кри­сталлической решетки металла. При этом в силу хаотичности про­исходит эквивалентный обмен энергией между ними.

При наложении поля электрон приобретает скорость направ­ленного движения и на длине свободного пробега некоторую кине­тическую энергию. При соударении с ионом электрон теряет часть этой энергии, которая преобразуется во внутреннюю энергию про­водника (он нагревается). Другими словами, электрон испытывает сопротивление своему движению под действием поля. Мерой этого сопротивления у каждого вещества является величина удельного сопротивления ρ [Ом·м].

Сопротивление проводника постоянного сечения определя­ется выражением

R = ,

где l — длина проводника, S — площадь поперечного сечения.

Единица измерения – Ом.

Предположим, что два проводника соединены последовательно (рис. 94). Через оба проходит одинаковый заряд за одно и то же время, т.е.

I₁ = I₂ = I; U₁ = φ₁ – φ₂; U₂ = φ₂ – φ₃;

Рис.94

Отсюда U₁ =I₁ R₁ = I R₁; U₂=I₂ R₂ =I R₂; U₁ + U₂ = I (R₁ + R₂). Но U = U₁ + U₂ = φ₁ – φ₃, следовательно, U =I (R₁ + R₂) и R=R₁+R₂.

Для n последовательно соединенных проводников их суммарное сопротивление R будет равно

.

При параллельном соединении проводников (рис. 95) напряжение на участке АВ для обоих проводников будет оди­наковым U = U₁ = U₂. На входе в группу параллельных про­водников (в точке А) происхо­дит разветвление тока. Из закона сохранения заряда следует, что ток I равен сумме токов I₁ и I₂

I = I₁ + I₂ = .

В свою очередь, на всем участке

,

где R — общее сопротивление проводников. Откуда

.

Для n проводников при их параллельном соединении суммарное со­противление R определяется из выражения

1.2. Источник эдс и источник тока

Представим простейшую электрическую цепь схемой рис.1.3, на которой указан реальный источник ЭДС, например аккумулятор.

Свойства источника электрической энергии определяет вольт-амперная характеристика (рис.1.4) — зависимость напряжения U от тока :

. (1.15)

Рис.1.4. Вольт-амперая характеристика источника ЭДС

Точка = соответствует режиму холостого хода, точка Iк — режиму короткого замыкания реального источника ЭДС. Уменьшение напряжения источника при увеличении тока связано с увеличением падения напряжения . При отрицательных значениях тока, увеличивается напряжение, что соответствует зарядке аккумулятора.

При

= 0 идеализированный источник электрической энергии называется идеальным источником ЭДС, а вольт-амперная характеристика (рис.1.5) определяется выражением:

. (1.16)

Такой источник называется также источником напряжения. На этом же рисунке приведено условное схемное изображение источника напряжения.

Рис.1.5. Идеальный источник ЭДС

В электрических цепях с полупроводниковыми приборами и электронными лампами значительно превышает . Источник электрической энергии, у которого , называется идеальным источником тока с параметром:

. (1.17)

Такому источнику соответствует характеристика рис.1.6:

Рис.1.6. Идеальный источник тока

На этом же рисунке приведено условное схемное изображение источника тока.

Если все слагаемые формулы (1.15) разделить на внутреннее сопротивление источника, то получим выражение:

. (1.18)

Откуда следует, что ток источника тока J складывается из тока I (во внутреннем участке цепи) и тока I (во внешнем участке цепи). Схема с источником тока J приведена на рис.1.7:

Рис.1.7. Электрическая схема цепи с источником тока

1.3. Законы Кирхгофа. Использование законов Кирхгофа для расчета электрических цепей

Электрические цепи делятся на неразветвленные и разветвленные цепи. Неразветвленные цепи представляют собой последовательно соединенные источники и приёмники электрической энергии. При этом источники электрической энергии могут иметь либо согласное включение (одинаковое направление), либо встречное включение (направление разное).

Разветвленными называются цепи, в которых источники и приемники электрической энергии соединены параллельно или имеют смешанное соединение. Такие цепи являются сложными, и для их расчета используются либо законы Кирхгофа, либо другие методы расчёта цепей постоянного тока.

Первый закон Кирхгофа: алгебраическая сумма токов в любом узле электрической цепи равна нулю:

. (1.19)

На схеме рис.1.8 показано параллельное соединение трёх приемников электрической энергии, указано направление токов для узла ‘‘а’’.

Рис.1.8. Электрическая цепь с параллельным соединением приемников

Будем считать направление тока к узлу положительным, а от узла отрицательным. Тогда, используя выражение (1.19), для узла “а” напишем:

или .

Второй закон Кирхгофа: во всяком замкнутом контуре электрической цепи алгебраическая сумма ЭДС равна алгебраической сумме напряжений на резистивных элементах:

, (1.20)

где m — число резистивных элементов, n — число ЭДС в контуре.

При этом необходимо задаться направлением обхода контура, а также направлениями токов в ветвях контура и источников ЭДС.

На схеме рис.1.9. рассмотрим один из контуров сложной электрической цепи с указанным направлением обхода контура. По второму закону Кирхгофа запишем:

Рис.1.9. Пример схемы расчёта по второму закону Кирхгофа

Пусть электрическая цепь представлена в виде схемы (рис.1.10).

Рис.1.10. Электрическая цепь постоянного тока

При заданных значениях ЭДС и сопротивлений, необходимо составить количество уравнений, равное количеству ветвей в цепи. Из всего количества уравнений n-1 уравнений составляются по первому закону Кирхгофа, где n — количество узлов цепи. Остальные уравнения составляются по второму закону Кирхгофа.

Для рассматриваемой цепи количество ветвей равно 5, количество узлов равно 3. По первому закону Кирхгофа составим два уравнения, по второму закону Кирхгофа составим три уравнения.

Произвольно выбираем положительные направления токов ветвей I1, I2, I3, I4, I5, а также направления обводов независимых контуров.

Для узлов “a” и “b” составим уравнения по первому закону Кирхгофа:

(1.21а)

Для независимых контуров составим уравнения по второму закону Кирхгофа:

(1.21б)

Решая систему линейных уравнений (1.21а) и (1.21б) с пятью неизвестными токами, определяем значения токов ветвей.

Целесообразно решать систему уравнений численными методами на ЭВМ с использованием матричной формы:

RI = E, (1.22)

где R — квадратная матрица 5х5 постоянных коэффициентов значений сопротивлений при токах цепи; E — вектор столбец постоянных коэффициентов значений ЭДС цепи.

При отсутствии тех или иных токов и ЭДС в каких либо уравнениях, задаются значениями «ноль» соответствующих элементов матриц. Решение системы (1.22) можно выполнить в компьютерной среде MATLAB:

I = RE, (1.23а)

где I — вектор столбец неизвестных токов ветвей, R — обратная квадратная матрица постоянных коэффициентов значений сопротивлений при токах цепи.

Систему (1.23а) представим в матричной форме:

(1.23б)

В среде MATLAB можно обратную матрицу R представить в виде инверсии матрицы R:

. (1.24)

Тогда выражение (1.23а) будет иметь вид:

, (1.25)

где E — вектор — cтолбец значений ЭДС цепи.

При вводе в компьютер исходных данных системы (1.23б) и выражения (1.25), получим численное решение неизвестных значений токов ветвей I1, I2, I3, I4, I5. При отрицательных значениях токов необходимо изменить их направления в ветвях.

1.6. Источник эдс и источник тока

Рассмотрим процессы в цепи, состоящей из источника электрической энергии, подключенного к резистору с сопротивлением нагрузки r_н.

Представим источник электрической энергии схемой замещения на рис. 1.7, в, а всю цепь — схемой на рис. 1.8, а.

Свойства источника электрической энергии определяет вольт-амперная характеристика или внешняя характеристика — зависимость напряжения между его выводами U_ab = U от тока I источника, т. е. U(I)

U = E — r_втI = Ux — r_втI, (1.2)

которой соответствует прямая на рис. 1.9, а. Уменьшение напряжения источника при увеличении тока объясняется увеличением падения напряжения на его внутреннем сопротивлении r_вт. При напряжении U = 0 ток источника равен току короткого замыкания: I = I_K = Е/r_вт.

Участок внешней характеристики при отрицательных значениях тока соответствует зарядке аккумулятора.

Во многих случаях внутреннее сопротивление источника электрической энергии мало по сравнению с сопротивлением г и справедливо неравенство r_втI < Е. В этих случаях напряжение между выводами источника электрической энергии практически не зависит от тока, т. е. U  Е = const.

Источник электрической энергии с малым внутренним сопротивлением можно заменить идеализированной моделью, для которой г — 0. Такой идеализированный источник электрической энергии называется идеальным источником ЭДС с одним параметром Е = Ux = U. Напряжение между выводами идеального источника ЭДС не зависит от тока, а его внешняя характеристика определяется выражением

U = Е = const, (1.3)

которому соответствует прямая на рис. 1.9, б. Такой источник называется также источником напряжения. На этом же рисунке показано изображение идеального источника ЭДС на схемах.

В ряде специальных случаев, в частности в цепях с полупроводниковыми приборами и электронными лампами, внутреннее сопротивление источника электрической энергии может быть во много раз больше сопротивления нагрузки г (внешней по отношению к источнику части цепи). При выполнении условия г > г в таких цепях ток источника электрической энергии

I  E/r_вт = I_к = J = const,

т. е. практически равен току короткого замыкания источника. Источник электрической энергии с большим внутренним сопротивлением можно заменить идеализированной моделью, у которой ФОРМУЛА и Е -» °° и для которой справедливо равенство E/r_вт=J . Такой идеализированный источник электрической энергии называется идеальным источником тока с одним параметром J = I_к. Ток источника тока не зависит от напряжения между его выводами, а его внешняя характеристика определяется выражением

I = J = const, (1.4)

которому соответствует прямая на рис. 1.9, в. На этом же рисунке дано изображение источника тока на схемах. Участок внешней характеристики с отрицательным значением напряжения соответствует потреблению источником тока энергии из внешней относительно него цепи.

От схемы замещения источника энергии на рис. 1.8, а можно перейти к эквивалентной схеме замещения с источником тока. Для этого разделим все слагаемые выражения (1.2) на внутреннее сопротивление источника r_вт:

U/r_вт=E/r_вт-I, или

E/r_вт=J=U/r_вт + I=I_вт+ I.

Последнее равенство можно истолковать следующим образом: ток источника тока J складывается из тока I в резистивном элементе г (во внешнем участке цепи) и тока I в резистивном элементе с сопротивлением r_вт включенном между выводами а и b источника энергии (рис. 1.8, б).

Отметим, что представление реальных источников электрической энергии в виде двух схем замещения является эквивалентным представлением относительно внешнего участка цепи: в обоих случаях одинаковы напряжения между выводами источника.

Однако энергетические соотношения в двух схемах замещения не одинаковы. Не равны между собой мощности, развиваемые источником ЭДС (рис. 1.8, а) ЕI и источником тока (рис. 1.8,6) UJ, а также мощности потерь r_втI²=r_втI²_вт (см. о мощности ниже, в § 1.15).

В теории цепей различают независимые и зависимые источники ЭДС и тока. В последнем случае источники имеют отличительное изображение на схемах, например E(I’) (рис. 1.9, г), J (U’) (рис. 1.9, д), где I’ U’ — ток и напряжение какой-либо из ветвей цепи, а их параметры зависят от значений других величин.

Кпд источника тока.

Перемещая электрические заряды по замкнутой цепи, источник тока совершает работу. Различают полезную и полную работу источника тока. Полезная работа – это та, которую совершает источник по перемещению зарядов во внешней цепи; полная работа – это работа источника по перемещению зарядов во всей цепи:

— полезная работа;

— полная работа.

Соответственно этому, различают полезную и полную мощность источника тока:

Коэффициентом полезного действия (КПД) источника тока называют отношение:

Выясним, при каком сопротивлении внешней цепи полезная мощностьмаксимальна.

Имеем: , где;

откуда .

Условие называетсяусловием согласования источника и нагрузки. В этом случае мощность, выделяемая источником во внешней цепи, максимальна. Отметим, что при выполнении условия согласования КПД источника тока , то есть максимальная полезная мощность и максимальный КПД несовместимы. Из приведенного графика видно также, что одну и ту же полезную мощность можно получить при двух различных сопротивлениях внешней нагрузки .

3.2. Сторонние силы. Эдс источника тока. Закон Ома для неоднородного участка цепи и для замкнутой цепи.

Для протекания электрического тока в проводнике необходимо, чтобы на его концах поддерживалась разность потенциалов. Очевидно, для этой цели не может быть использован заряженный конденсатор. Действительно, если включить в цепь проводника заряженный конденсатор и замкнуть цепь, то под действием сил электростатического поля заряды придут в движение, возникнет кратковременный ток, после чего установится равновесное распределение зарядов, при котором потенциалы концов проводника выравниваются и ток прекращается. Другими словами, электростатическое поле конденсатора не может осуществить постоянную циркуляцию зарядов в цепи (то есть электрический ток), что является следствием потенциальности электростатического поля – равенства нулю работы сил электростатического поля по замкнутому контуру. Таким образом, для поддержания постоянного тока в замкнутой цепи необходимо действие сторонних сил неэлектростатического происхождения и не являющихся потенциальными силами.

Эти силы могут быть обусловленыхимическими процессами, диффузией носителей заряда через границу двух разнородных проводников, магнитными полями, другими причинами.

Сторонние силы можно охарактеризовать работой, которую они совершают по перемещению зарядов в замкнутой цепи. Величина, равная работе сторонних сил А_ст, отнесенная к единице положительного заряда, называется электродвижущей силой (ЭДС). Единицей измерения ЭДС в СИ (как и напряжения) является В (Вольт).

Работа сторонних сил по замкнутому контуру не равна нулю:

Участок цепи, содержащий источник ЭДС, называется неоднородным. Всякий источник ЭДС характеризуется величиной ЭДС ε и внутренним сопротивлением r.

— напряжение на концах участка цепи.

Закон Ома для неоднородного участка цепи имеет вид:

При соединении концов неоднородного участка цепи идеальным проводником образуется замкнутая цепь, в которойпотенциалыφ₁ и φ₂ выравниваются и мы приходим к закону Ома для замкнутой (или полной) цепи:

Если сопротивление внешней цепи , то имеем случайкороткого замыкания. В этом случае в цепи течет максимальный ток:

При имеем разомкнутую цепь. В этом случае ток в цепи равен нулю:

Обсуждение:Источник ЭДС — Википедия

Материал из Википедии — свободной энциклопедии

Изменения в сторону неидеального источника[править код]

Я не совсем согласен с недавними изменениями (было определение идеального источника, теперь описан реальный и сказано что еще есть понятие идеального). Чтобы мне точнее выразить свою мысль, пусть автор изменений (Участник:Dycros) кратко ответит на три вопроса:

1. Первый рисунок — это эквивалентная схема источника ЭДС (насколько я понял — да, т.к. там есть r₀)?

Это схема замещения реального источника ЭДС. r0 — его внутреннее сопротивление. Dycros 18:52, 11 июня 2008 (UTC)

2. Что такое кружок со стрелкой на схеме замещения?

Кружок со стрелкой — обозначение идеального источника ЭДС. В сумме с r0 является обозначением реального источника ЭДС. Dycros 18:52, 11 июня 2008 (UTC)

3. Что такое внутреннее сопротивление? —Кae 18:27, 11 июня 2008 (UTC)

Внутреннее сопротивление :] … К примеру у гальванического элемента внутренним сопротивлением является взаимное столкновение ионов при их движении в растворе кислоты от одного электрода к другому. Dycros 18:52, 11 июня 2008 (UTC)

Ответы даны, теперь посмотрим, какие недостатки у статьи Источник ЭДС (далее для краткости сабж (subject)) в нынешнем виде.

1. Сабж определен сам через себя: на экв. схеме сабжа есть сабж. Соответственно (если нарисовать полную эквивалентную схему) в нем еще один сабж, в нем еще и т.д.
2. В статье Внутреннее сопротивление определение мое, я думал вы приведете другое, более выгодное для вашей позиции (на самом деле другого нигде нет — все полагают, что это само собой разумеется). Придется пользоваться моим. Если туда посмотреть, то видно, что оно определено через сабж. А сабж через внутреннее сопротивление. Опять заколдованный круг.
3. Само понятие (неидеального) источника ЭДС бесполезно и вводит в заблуждение. Во-первых, деление активных двухполюсников на сабжи и источники тока чисто условное: есть теорема о том, что источник с внутренним сопротивлением можно рассматривать как источник ЭДС с последовательным резистором и как источник тока с параллельным резистором (преобразование одного в другое элементарно). То есть с какой радости мы отнесли некий источник к сабжу? Может это источник тока? Во-вторых, для рассмотрения системы с сабжем нам обязательно нужно разделить его на идеальный источник и внутреннее сопротивление и только потом считать (то есть неидельный источник — искусственное нагромождение двух понятий, их все равно приходится делить).
4. Определение в нынешнем виде нестабильно: «источник электрической энергии, внутреннее сопротивление которого мало по сравнению с сопротивлением нагрузки» — т.е. уменьшили сопротивление нагрузки — и сабж уже не сабж по определению!!!

Теперь задумаемся, почему так и что делать. (сейчас передохну и напишу вторую часть) —Кae 19:25, 11 июня 2008 (UTC)

Дело в том, что первичными (и атомарными) понятиями теории цепей являются 3 вещи: идеальный источник ЭДС, идеальный источник тока, импеданс. Их нельзя свести один к другому, зато все остальное строится из них, любая эквивалентная схема в конечном счете сводится к данным трем элементам, иначе нельзя применить строгую математику. Поэтому определения нужно вводить в первую очередь для этих первичных понятий (и они не будут выражены сами через себя как сейчас с сабжем). По указанным причинам я считаю, что определение сабжа должен быть именно идеальным источником ЭДС, т.к. это понятие первично (а понятие неидеального вообще расплывчато — любой активный двухполюсник можно считать неидеальным сабжем — зачем такой термин вообще нужен?).

А кстати, как с определением сабжа в учебнике, на который данна ссылка? —Кae 20:03, 11 июня 2008 (UTC)

Собственно, из этого учебника суть текста и взята… :] Спорить по приведенным выше аргументам нет смысла, поскольку до степени «кандидата физ.-мат. наук по специальности радиофизика и электроника» мне еще далеко, более того электротехника не является профилирующей на моей специальности («спор — средство постижения истины, но лишь в том случае, когда _обе_ стороны достаточно понимают суть объекта спора» — кто сказал не знаю, но как раз к месту), поэтому если считаете, что содержимое предоставляет неверные (некачественные) сведения, то нажать кнопку «Отменить» не так уж и долго — я особо возражать не стану. 🙂 Dycros 20:15, 11 июня 2008 (UTC)

Ну зря вы так — все эти ярлыки мало что значат :). В дискуссии имеют значение аргументы, а не авторитеты. По сути вопроса: аргументы вроде достаточно сильны, будем двигаться в сторону идеального источника. —Кae 19:50, 12 июня 2008 (UTC)

Обозначение источника напряжения[править код]

Второе предложение статьи противоречит первому:

> Источник ЭДС (идеальный источник напряжения) — двухполюсник, напряжение на зажимах которого постоянно и не зависит от тока в цепи. Напряжение может быть задано постоянным, либо как функция времени, либо по внешнему управляющему воздействию. В простейшем случае напряжение определено как константа \mathcal{E}.

Если напряжение постоянно, то как оно может зависеть от времени? Проще всего убрать слово «постоянно», т. е.: «Источник ЭДС (идеальный источник напряжения) — двухполюсник, напряжение на зажимах которого не зависит от тока в цепи.»

Что такое «напряжение холостого хода»?

— Dbg0 19:20, 2 марта 2015 (UTC)

Напряжение холостого хода — как я понял — при коротком замыкании

Разве в гальваническом элементе водород будет выделяться не на положительном электроде (электроны идут через внешнюю цепь туда, и восстанавливают водород)? — praetor

Обсуждение:Источник тока — Википедия

Материал из Википедии — свободной энциклопедии

Эта статья была переименована по результатам обсуждения от 10 июня 2008 года. Старое название Генератор тока было изменено на новое: Источник тока. Для повторного выставления статьи на переименование нужны веские основания, иначе такое действие будет нарушать правила (см. п. 8).

Не пойму чем рисунок помешал? Все по Бессонову написано —Kostius 06:33, 18 октября 2009 (UTC)

По Бессонову, да не совсем. Вырывание из контекста и небольшие искажения меняют смысл вплоть до полной его потери. Сам Бессонов не идеален по части определений: например, он определяет источники ЭДС и тока через весьма туманный термин «источник питания» (стр. 30 в издании 1996 года), а также «внутреннее сопротивление», определяемое из экспериментального поведения реального источника (!). Если на эти странности закрыть глаза, то в целом изложение Бессонова достаточно последовательное. Он вводит источники путем постепенной идеализации реальных активных двухполюсников.

В статьях википедии об источниках имеют место попытки краткого пересказа Бессонова, и они не очень удачны. Более подробно о таких кратких изложениях Бессонова я уже писал. Объясню, почему я удалил рисунок и текст к нему: потому, что в данном виде — это нонсенс. «Схема источника тока» — это такой же нонсенс, как, например, «схема идеального резистора» или «схема идеального конденсатора». Таких схем быть не может, т.к. это атомарные понятия теории цепей. Далее, определять вполне конечное значение тока источника Ik=E/RB{\displaystyle I_{k}=E/R_{B}} как отношение двух бесконечно больших величин — это тоже нонсенс. И третье: на рисунке 1 не источник тока, а расчетный эквивалент (см. Бессонова), причем термины E и R_B нигде выше не определены и потому непонятны. В результате имеем кашу из определений. И тут так просто не поправить заменой пары слов, нужно более систематическое изложение. —Кae 12:04, 18 октября 2009 (UTC)

P.S. Постараюсь переделать с сохранением рисунка 1, если хватит сил и времени. —Кae 12:09, 18 октября 2009 (UTC)

А мне кажется что впринципе раз источники идеализированные то в них как ни крути конфигурируют нулевые величины — а где нулевые там и бесконечностные тоже бывают — можно сказать что у источника ЭДС нулевое сопротивление а у источника тока бесконечностное И вообще смотрите источника тока в природе не бывает впринципе — потому что источник тока это все равно источник ЭДС но с бесконечным генерируемым напряжением и внутренним сопротивлением — иначе бы подключение внешней нагрузки давало бы изменение тока

94.28.187.208 19:50, 21 января 2010 (UTC)

Условное обозначение источника тока[править код]

Рисунок 2.2 — Условное обозначение источника тока на электрической схеме

Это условное обозначение гальванического элемента (ГОСТ 2.768-90) или как его называют химический источник тока (батарейка, аккумулятор) он не имеет отношения к источникам тока, кроме сходства в названии.

В представлении электротехники то что нарисовано это источник ЭДС с внутренним сопротивлением т.е. это реальный источник ЭДС он отличается от идеального тем что внутреннее сопротивление не равно нулю. Теперь перейдем к источнику тока, источник тока имеет такую характеристику что при любой нагрузке величина тока остается неизменной, естественно что химический источник тока к этому отношения не имеет, поскольку у него фиксированное внутреннее сопротивление и он ведет себя как источник ЭДС. Путаница в том что химический источник тока и источник тока это разные понятия, если в первом случае это реальный источник ЭДС (гальванический элемент) то во втором источник питания который поддерживает постоянный ток при различном сопротивлении нагрузки, и ведут они себя совершенно различно.

Поэтому поместите этот рисунок в химические источники тока и в источники ЭДС. Здесь удаляю.

Обозначение источника тока[править код]

Добавляю обозначения источников тока согласно ГОСТ 2.721-74 и IEC 617-2:1996, а также традиционные обозначения, встречающиеся на схемах. —Hardman Feidlimid (обс) 17:31, 5 октября 2014 (UTC)