Site Loader

Содержание

Расцепитель автоматического выключателя | Полезные статьи

Электрическую цепь от возникающих при перегрузке и коротком замыкании сверхтоков защищает автоматический выключатель: при возникновении аварийного режима встроенный в него расцепитель реагирует на превышение номинального тока и приводит в действие механизм взвода-расцепления, в результате срабатывания которого отключается питание цепи. 

За номинальный ток расцепителя автоматического выключателя принимается бесконечно долго протекающий в защищаемой цепи ток, не вызывающий срабатывание расцепителя при температуре 30° С.

Электромагнитный расцепитель автоматического выключателя

Электромагнитный расцепитель – это катушка индуктивности (соленоид) с подвижным сердечником: при многократном мгновенном возрастании проходящего по обмотке катушки тока образуется мощное магнитное поле, под воздействием которого сердечник перемещается внутри катушки и нажимает на рычаг механизма взвода-расцепления, выключая аварийный участок цепи. 

Минимальный ток отключения автоматического выключателя определяет тип мгновенного расцепления, зависящий от чувствительности электромагнитного расцепителя (ток мгновенного расцепления кратен номинальному току):

  • от 3 до 5 In – тип В;
  • от 5 до 10 In – тип С;
  • от 10 до 20 In –тип D;
  • от 2 до 4 In – тип Z;
  • от 10 до 14 In – тип K.

Представленные на графике кривые наглядно показывают пределы токов мгновенного отключения для типа B, C, D и время срабатывания расцепителей, зависящее от величины превышения фактического тока над номинальным. 

Тепловой расцепитель автоматического выключателя

Тепловой расцепитель – это биметаллическая пластина, один конец которой закреплен в токопроводящем кронштейне, к другому концу присоединен гибкий медный проводник. При прохождении тока полосы металла с разным линейным коэффициентом теплового расширения неравномерно нагреваются, вызывая изгибание пластины. При воздействии тока, превышающего номинальный в 1,13–1,45 раз, незакрепленный конец биметаллической пластины изгибается достаточно сильно, чтобы достичь рычага механизма взвода-расцепления и вызвать срабатывание выключателя. 

Нагрев биметаллической пластины происходит не мгновенно – тепловой расцепитель автоматического выключателя срабатывает с некоторой задержкой.

Чаще всего в автоматических выключателях используются два вида расцепителей. Наличие двух видов расцепления обозначается буквенно-числовой маркировкой (В16 или С32), нанесенной на автоматические выключатели, характеристики срабатывания расцепителя разного типа определяют времятоковую характеристику:

  • латинская буква – тип электромагнитного расцепителя по току мгновенного расцепления;
  • цифра – номинальный ток, при превышении которого сработает тепловой.

Электронный расцепитель автоматического выключателя

Принцип действия электронного расцепителя основан на обработке информации от датчиков (в сети переменного тока – измерительные трансформаторы тока, в сети постоянного тока – магнитные усилители) электронной частью (аналоговой или цифровой схемами). Если параметры контролируемой сети отличаются от заданных, на отключающую катушку расцепителя подается сигнал, активирующий срабатывание механизма расцепления. 

Электронный расцепитель позволяет регулировать параметры автоматического выключателя в процессе эксплуатации в соответствии с требованиями защищаемой цепи.

Регулировка автоматических выключателей с тепловым и электромагнитным расцепителями, которые настраиваются на определенную величину тока срабатывания (уставку) на заводе-изготовителе, потребителями не производится.

10.3. Техническое применение теплового действия тока

10.3. Техническое применение теплового действия тока

Примеры использования электрического тока для освещения, рассмотренные выше, также представляют собой тепловое действие тока, получившее самое широкое распространение. Остальные виды применения этого теплового действия значительно уступали первому не потому, что их было труднее осуществлять в техническом отношении или пользоваться ими, а по очень простой, но важной причине: добываемое электрическим путем тепло обходилось слишком дорого.

Теплота, добываемая электрическим путем, обходится намного дороже теплоты, получаемой непосредственным сжиганием угля. Однако в первом случае, пользуясь полученной теплотой для разных целей, можно ее эксплуатировать со значительно большей пользой, чем во втором случае. Расчеты показывали, что в некоторых условиях потери тепла при непосредственном нагревании углем так велики, что это нагревание может обойтись дороже нагревания током. Впрочем, справедливость подобных заключений окончательно могла быть выяснена лишь опытным путем. Опыты же в этом направлении предпринимались с самого момента создания мощных источников электрического тока. Из того, что уже было сделано к началу ХХ века, вытекает, что электричество не может конкурировать с огнем в тех случаях, когда речь идет о получении невысокой температуры, как, например, при отоплении. Но при необходимости получения очень высоких температур потери тепла при нагревании огнем настолько значительны, что вопрос о том, не будет ли электрическое нагревание обходиться дешевле, является вопросом уместным и очень серьезным.

Исследования показывали, что для того, чтобы, например, накалить железный стержень в кузнечном горне, приходилось использовать почти в сто раз большее количество тепла, чем то, которое действительно необходимо для самого накаливания. При этом 99% тепловой энергии, не сообщающихся стержню, теряются в дымовых газах через лучеиспускание и отдачу теплоты стенками печи. При электрическом накаливании, наоборот, 80% доставляемой динамо-машиной электрической энергии передаются стержню в виде теплоты. Однако при электрическом накаливании необходимо устройство обширной и дорогой станции для добывания тока, тогда как при накаливании пламенем ограничивались устройством относительно дешевой печи.

Оставляя в стороне экономическую точку зрения, во многих случаях приходится принимать во внимание лишь надежность, применимость и степень накаливания.

Электрическое отопление. Нагревание током достигается очень просто, так как ток нагревает каждый проводник, по которому он проходит. Количество тепла, выделяемого в проводнике, зависит от его сопротивления и силы проходящего через него тока, а потому имеется возможность получить не только какую угодно температуру, но и какое угодно сосредоточение теплового действия. Для этого необходимо только подбирать соответственно сопротивление проводника и его поперечное сечение. Таким образом, как теоретически утверждали исследователи, в очень малом пространстве можно получить любое количество теплоты. Ниже будет показано, что это достижимо и на практике.

Сегодня электрическое отопление широко применяется в развитых странах, производящих большое количество так называемой первичной электроэнергии на ГЭС и АЭС. Например, в Норвегии электричеством отапливается 60% жилого фонда, в США – 30%, а в штате Флорида – 92% жилья. Выработка первичной электроэнергии не сопровождается загрязнением атмосферы вредными продуктами сгорания топлива и является существенно более дешевой (в 2–4 раза), чем электроэнергия, получаемая из угля или природного газа.

Рис. 10.8. Электрический нагреватель для комнат и вагонов

Рис. 10.9. Внутреннее устройство электрического нагревателя

Если речь идет об отоплении, то нет надобности сильно повышать температуру нагревателя, так как понятие «отопление» в нашем разговорном языке обозначает нагревание до сравнительно невысокой температуры – все равно, необходима ли она для защиты от холода или для кулинарии. Поэтому под электрическим отоплением будут подразумеваться все те процессы нагревания, при которых температура не превышает 200°С.

У нагревателя должно быть определенное сопротивление и, кроме того, он должен быть по возможности небольших размеров. Для получения требуемого нагрева следует только расположить в необходимом месте проводник соответствующего сопротивления. При этом нагревателю придавали различные формы.

Отопление с помощью тока в начале ХХ века оказалось очень дорогим, а в России при сильных зимних холодах оно было совершенно немыслимым. Несмотря на это, много раз пытались придать ему практическое применение. Первые попытки, а также и первые приборы для этого появились в Европе.

В Америке предлагали отапливать с помощью тока вагоны электрических железных дорог. Подобные предложения делались во Франции и в других странах для отопления пассажирских вагонов.

На рис. 10.8 показан общий вид электрического нагревателя для пассажирских вагонов. Внутри него был расположен ряд проволочных спиралей, по которым ток проходил последовательно и нагревал их. На рис. 10.9 показана внутренняя конструкция такого простого нагревателя. На крепком асбестовом шнуре навивалась проволочная спираль, по которой проходил ток. В качестве материала для проволоки использовали металлический сплав большого удельного сопротивления, например «круппин», производившийся на литейных заводах Круппа.

Если бы требовалось устроить электрический нагреватель для отопления большой комнаты, то пришлось бы взять проволоку толще и длиннее и расположить ее в закрытом железном футляре.

Электрические нагреватели воздуха в техническом отношении не представляли такого интереса, как устройства, служащие для нагревания, например, воды. Такой электрический кипятильник состоял из платиновой проволоки, плотно навитой вокруг широкой и короткой стеклянной трубки. В этом виде он опускался в нагреваемую воду и с помощью тока доводил ее до кипения. Преимуществом устройства было то, что вода воспринимала всю выделяющуюся теплоту. Но эта конструкция не отвечала гигиеническим требованиям чистоты. Поэтому в некоторых электрических кипятильниках нагревающаяся проволока располагается сбоку или снизу резервуара для воды. Пример такого электрического чайника показан на рис. 10.10. Если бы не дороговизна пользования, то это был бы прекрасный безопасный и бесшумный кипятильник. Там, где дешевый ток производился с помощью водяной силы, эти приборы получили распространение.

Рис. 10.10. Электрический чайник

Рис. 10.12. Электрический инкубатор Шторбека

В Америке серьезно занялись вопросом применения электрических печей для кухни. Полагали, что электрическая печь, подобно газовой печи, экономична в том отношении, что ее приводят в действие исключительно на время, в течение которого она нужна. Такая печь безопасна, изящна, и в ней меньше тепла, чем в обычной печи, тратится бесполезно. На рис. 10.11 показана одна из первых электрических кухонных печей начала ХХ века.

На рис. 10.12 приведен пример еще одного оригинального применения электричества для нагревания – электрический инкубатор. Здесь требовалось сравнительно незначительное количество тепла и электрическое нагревание оказалось особенно удобным благодаря легкой и надежной регулировке. Введя в цепь термометр, можно легко замыкать ток при понижении температуры в нагреваемом помещении и затем прерывать его снова при повышении температуры.

Первым применил для этой цели электричество еще в 1883 г. немецкий инженер Шторбек. Его электрический инкубатор (см. рис. 10.12) состоял из большой плоской корзины, которая выкладывалась сеном и превращалась в гнездо. На эту корзину накладывалась электрическая насадка, т.е. крышка корзины, которая также набивалась сеном и имела по внутренней стороне спиралеобразно свитую нагревающую проволоку. Сквозь крышку внутрь корзины проходил термометр, и в соответствии с его показаниями регулировали силу тока. Изобретатель остановился на этом устройстве, чтобы получить возможно близкое подражание природе.

Во всех рассмотренных аппаратах телом, непосредственно нагреваемым током, являлась металлическая проволока. Обычно это была платиновая проволока, обмотанная поверх асбестовой прослойки. Иногда проволоку (даже платиновую) заключали в огнеупорную глину и в таком виде прикрепляли к сосуду. Более современный способ заключался в нанесении на нагреваемую проволоку эмали. При этом железную пластинку покрывали основным слоем эмали с возможно более высокой точкой плавления. На этом слое располагали зигзагообразно проволоку, которую закрепляли тонким слоем легкоплавкой эмали. Так как было трудно покрыть проволоку эмалью настолько равномерно, чтобы она нигде не соприкасалась с воздухом, то поверх всего накладывали еще и третий слой эмали. В связи с тем, что тепловое расширение проволоки иное, чем у слоя эмали, последняя со временем растрескивается, и между проволокой и пластинкой могут возникать короткие замыкания.

Рис. 10.11. Электрическая кухонная печь начала ХХ века

Совсем иную систему для электрического нагревания создали Фуа и Геффнер во Франкфурте-на-Майне. Вместо нагревающих проволок они стали применять совсем тонкие, подобные употребляемым при фарфоровой и декоративной живописи слои благородных металлов. При ничтожном поперечном сечении, составляющем 0,001 мм2, эти слои могли пропускать сравнительно большой силы ток. Представляя из себя широкую, тонкую ленту, они прилегали настолько плотно к подложке, что вся подводимая током энергия превращалась в теплоту и передавалась массе сосуда.

Золотые или платиновые слои помещались внутри сосуда в прямом соприкосновении с нагреваемой жидкостью. Таким образом, они непосредственно нагревали его содержимое, тогда как стенки сосуда получали сравнительно немного теплоты.

Электрическая сварка и пайка. Одно из самых интересных применений теплового действия тока представляют собой электрическая сварка и пайка металлов. Эти процессы вызывали всеобщий интерес со времени изобретения технологии получения больших токов и в начале ХХ века с технической стороны были доведены до известного совершенства. Данная технология позволяет соединять куски металла без всякого припоя, что ранее было возможно только для немногих из металлов. Указанное обусловлено тем, что при помощи тока металлы в местах сваривания нагреваются настолько, что они достигают размягчения, при котором делается возможным их соединение под давлением. При нагревании на огне столь высокое местное нагревание неосуществимо, так как подобное нагревание сопровождалось бы плавлением всего куска или значительной его части.

Николай Николаевич Бенардос (1842–1905) – всемирно известный изобретатель, создатель электрической дуговой сварки – родился в 1842 году на юге Украины. Учился в Киевском университете и Петровской земледельческой и лесной академии в Москве (будущей Тимирязевке). Начиная с 1865 года Бенардос запатентовал свыше двух сотен изобретений и проектов (в области железнодорожного и водного транспорта, в энергетике, аккумуляторостроении, сельском хозяйстве, бытовой технике, военном деле). В 1882 году он предложил изобретенный им «способ соединения и разъединения металлов непосредственным действием электрического тока». Бенардосу принадлежит приоритет в изобретении сварки косвенно действующей дугой, сварки в струе газа, дуговой резки как в обычных условиях, так и под водой, электролитического способа покрытия больших поверхностей слоем меди. Он изобрел «способ электрического паяния накаливанием», создал угольные электроды самых разнообразных форм, а затем комбинированные из угля и металла. Н.Н. Бенардос предложил собственный проект преобразования водной энергии в электрическую: ему принадлежит один из первых проектов гидроэлектростанции переменного тока на р. Неве (1892). Значение для человеческой цивилизации открытия Н.Н. Бенардоса, которое позже усовершенствовал на Пермских пушечных заводах инженер Н.Славянов, было столь велико, что через целое столетие, в 1981 году, это событие по решению ЮНЕСКО отмечалось мировым сообществом, а в Фастове Киевской области, где умер Н.Н.Бенардос, ему был поставлен памятник.

Вначале были известны два способа сваривания металлических поверхностей с помощью тока. При первом теплота создавалась вольтовой дугой, которую заставляли действовать на свариваемое место. Этот способ можно назватьэлектрической пайкой.При другом способе ток из одного куска металла в другой пропускается через место соприкосновения. Вследствие сравнительно большого сопротивления последнего в нем создается высокая температура, которая расплавляет исвариваетприлегающие металлические части. Итак, разница между двумя способами заключалась только в том, что теплота или доставляется соединяемым частям извне, или развивается внутри них. Общее в них то, что соединение производится расплавляющимся металлом обоих свариваемых кусков.

Опыты электрической пайки предпринимали еще задолго до ХХ века, но первую попытку поставить ее на практическую основу сделал Н.Н. Бенардос.

Его способ состоял в том, что между соединяемыми металлическими частями и угольным стержнем, играющим роль паяльника, создавали вольтову дугу и действовали ею на соединяемые места. Теплота дуги сплавляет соприкасающиеся края и соединяет оба куска. Итак, надо только соединить оба или один из металлических кусков с одним полюсом генератора тока, а угольную палочку – с другим. Затем, прикоснувшись концом этой палочки к соединенному с генератором тока куску металла, удаляют ее от последнего на несколько миллиметров, вследствие чего образуется вольтова дуга, которую двигают соответствующим образом по соединяемому месту.

На рис. 10.13 показан общий вид цеха электрической пайки с помощью вольтовой дуги. В качестве генератора тока при этом способе использовать динамо-машину было неудобно, потому что ее нагрузка подвергалась быстрым и большим колебаниям. При соприкосновении угольного электрода с металлическими кусками ток сильно возрастал и оставался сравнительно сильным при существовании вольтовой дуги, а затем при удалении электрода и гашении дуги сразу падал до нуля. Такие внезапные и большие колебания действовали крайне отрицательно на паровой двигатель и динамо-машину. Поэтому в качестве генератора тока использовали специальную батарею аккумуляторов, при которых необходимо было следить только за тем, чтобы короткое замыкание между углем и металлом происходило лишь на одно мгновение. Применение аккумуляторов приводило к значительному удорожанию и усложнению данного способа электрической пайки, а, кроме того, сама пайка была некачественной. В самом деле, вольтова дуга соединяла только наружные кромки соприкасающихся поверхностей, тогда как более глубокие части были скрыты от ее действия. Поэтому такой способ давал удовлетворительные результаты лишь при пайке тонких листов и применялся главным образом для изготовления металлических бочек.

Дальнейшее применение этого способа, несмотря на затраченные для опытов усилия и средства, оказалось невозможным, так что мечты о полном устранении заклепочных швов в паровых котлах, на металлических судах и т.п. до определенного времени оставались только мечтами. К этому можно добавить, что вольтова дуга изменяет невыгодным образом нагретое железо, вследствие чего крепость металла на месте спайки становится меньше, чем на нетронутых частях.

Применялся и видоизмененный способ пайки, когда вольтова дуга образовывалась не между металлом и углем, а между двумя угольными остриями. Для того, чтобы при этом направить дугу на спаиваемое место, пользовались явлением, происходящим с вольтовой дугой под действием сильного магнита: если приблизить к вольтовой дуге полюс магнита, то она отклоняется. Таким образом, вольтову дугу можно направлять на соединяемое место.

Рис. 10.13. Цех для паяния с помощью вольтовой дуги

 

Рис. 10.14. Малая сварочная машина Томсона

Более практичным следует признать способ электрической сварки американского профессора Томсона. Этот способ заключался в том, что два металлических куска, прижатых один к другому, сваривались пропусканием через место соприкосновения тока определенной силы. Оставалось нерешенным, производить ли здесь сварку металла при полном его расплавлении в месте соединения или доводить металл до полурасплавленного состояния.

Электрическая сварка отличается от механической тем, что посредством тока можно сваривать почти все: неметаллы, металлы и даже куски из различных металлов, значительно отличающихся друг от друга по точкам плавления.

Сварку можно производить как постоянным, так и переменным током, так как тепловое действие тока не зависит от его направления. Для сварки тонких предметов, требующих сравнительно слабой силы тока, применяют постоянный ток. При значительных свариваемых поверхностях, когда применяется ток величиной в тысячи ампер, создание такого сильного тока и его подведение сопровождаются крупными потерями, если не сделать путь тока возможно коротким. Поэтому в таких случаях пользовались переменным током, который трансформировался из тока высокого напряжения в ток большой силы.

На рис. 10.14 показана малая сварочная машина постоянного тока для легких работ, а именно для сварки железных стержней диаметром до 12 мм. Она состоит из динамо-машины и стола, установленного на ее раме. Динамо-машина построена для очень сильного тока. Ее напряжение было небольшим, так как в цепь введено очень малое сопротивление. При сварке железных стержней диаметром 12 мм сила тока составляла 2000 А. Соединяемые стержни располагались точно один против другого в двух зажимах. Один из них можно было передвигать винтом и тем самым прижимать конец зажатого им стержня к концу другого. Полюсы машины соединены с этими изолированными зажимами и таким образом ее ток пропускался через место соприкасания основания стержней, которое при этом накалялось из-за большого сопротивления, и под действием давления оба стержня сваривались в несколько секунд. Сварка распространялась по всей поверхности, а не ограничивалась только отдельными точками, как при пайке вольтовой дугой. Это происходило вследствие того, что сопротивление металлического проводника возрастало с возрастанием температуры. Когда по тому месту, где стержни лучше соприкасались, проходила сравнительно большая часть тока, чем через другие места с высоким сопротивлением, то это место нагревалось сильнее других, его сопротивление увеличивалось в сравнении с сопротивлением в других местах, ток усиливался и нагревал их больше. Благодаря этому развитие теплоты распределялось в течение времени сварки равномерно по всей поверхности соприкосновения.

Мощность при этой сварке, несомненно, требуется очень большая. Например, для железных стержней диаметром в 12 мм требуется 10 л.с., но всего на 10 секунд, которых достаточно для соединения. Если затрачивать 50 секунд на вставление и вынимание стержней, то окажется, что машина может произвести в час 60 сварок, т.е. гораздо больше, чем механическими способами, не говоря уже о большей прочности, обеспечиваемой электрическим способом. Места сварки, выполненной электрическим способом, получались такой же крепости, как и сам стержень. Это было возможно благодаря тому, что материал при таком способе не изменяется и нагревание очень мало распространяется вне места сварки.

Если приходилось сваривать толстые предметы, то требовался столь сильный ток, что его невыгодно было бы брать от самой динамо-машины, потому что или в самой машине терялось слишком много энергии, или ей надо было бы придать очень малое сопротивление и, следовательно, слишком большие размеры. Поэтому применяли ток высокого напряжения, который преобразовывали трансформатором непосредственно перед сварочным станком в ток большой силы. Для этой цели проф. Томсон пользовался прибором, который состоял из трансформатора и непосредственно перед ним расположенного станка (рис. 10.15). Последний принципиально был похож на описанный выше, но только все его части, входящие в цепь тока, были сделаны гораздо толще в соответствии с большей силой тока. Вторичная обмотка трансформатора состояла из одного витка, выполненного из медных полос.

В самом большом из устроенных в то время станков для возбуждения трансформатора служила машина переменного тока, которая при напряжении в 200 В создавала ток в 120 А. Этот ток преобразовывался трансформатором в ток силой 24000 А при напряжении в 1 В. Таким большим током можно было сваривать за 1 минуту железные стержни диаметром в 50 мм.

Совершенно своеобразным оказался изобретенный Лагранжем и Гоо в Брюсселе способ электрического нагревания, предназначенный для замены кузнечного горна при нагревании металлических частей, которым, однако, с успехом можно пользоваться и для плавки. Удивительным оказалось при этом то обстоятельство, что подлежащий нагреванию металл опускают в воду, в которой он за несколько секунд нагревается до белого каления (рис. 10.16). Мы привыкли употреблять воду для охлаждения металла, в настоящем же случае имеет место как раз обратное явление – холодный металл нагревается водой! Это явление происходит под воздействием электрического тока, который играет здесь двойную роль.

Если опустить металлический, например железный, стержень, соединив его предварительно с отрицательным полюсом генератора тока, в сосуд с водой, которая соединена с помощью лежащей на дне свинцовой пластины с положительным полюсом, то в момент соприкосновения железного стержня с водой вокруг стержня образуется слой водорода. Этот тонкий покрывающий стержень слой водорода является как бы оболочкой, отделяющей его от воды. Разделяющий слой, само собой разумеется, весьма тонок, и все же он представляет для проходящего тока очень значительное сопротивление. Так как сопротивление при проходе тока в воду весьма значительно, то развивается большое количество теплоты, причем настолько интенсивно, что, несмотря на близость охлаждающей воды, погруженный конец железного стержня быстро накаляется. Для применения этого способа на практике пользовались чаном или ванной из камня или дерева длиной в 1,5 м и шириной и глубиной около 0,75 м. На дне ванны или на одной из стенок укреплялась свинцовая пластина, соединенная с помощью изолированного проводника с положительным полюсом генератора тока. В качестве генератора использовалась динамо-машина постоянного тока или аккумуляторная батарея. Применение батареи давало то преимущество, что она не так чувствительна к быстрым изменениям нагрузки, которые имели место при погружении и вынимании стержня из воды. Подлежащий нагреванию металлический брусок брали щипцами, соединенными с помощью гибкого провода с отрицательным полюсом генератора. При этом вода в ванне предварительно нагревалась до 70°С. Что касается количества энергии, то изобретатели определили, что при напряжении в 150 В и токе в 5 А на каждый квадратный сантиметр погруженной поверхности накаливаемого тела белое каление достигается за 8 с, т.е. в очень короткое время.

Рис. 10.15. Сварочный станок для толстых стержней

Рис. 10.16. Электрический кузнечный горн

Рис. 10.17. Электрическая плавильная печь Муассана

Понятно, что ванной можно пользоваться в качестве кузнечного горна и она имеет перед последним то несомненное преимущество, что нагревание достигается гораздо быстрее.

Электрическая плавка. Вернер Сименс первым пытался применить тепловое действие тока для плавления. Для этого он пользовался вольтовой дугой, заставляя ее действовать на куски стали в примитивном приборе – тигле, в дно которого был вставлен провод из платины или угля. Тигель наполняли кусками стали, которые приходили в соприкосновение с проводом, соединяющимся с положительным полюсом динамо-машины. Другой полюс соединялся с угольным стержнем, подвешенным вертикально над кусками стали и прикасающимся к ним своим нижним концом. При пропускании через прибор тока угольный стержень поднимался на несколько миллиметров таким образом, что образовывалась вольтова дуга, которая поддерживалась регулятором в процессе расплавления кусков стали.

Для тугоплавких веществ Дюкрете и Лежен изобрели электрическую плавильную печь, известную под названием печи Муассана (рис. 10.17). При высокой температуре вольтовой дуги, доходящей до 4000°С, способной легко расплавить все плавящиеся тела, даже такие тугоплавкие металлы, как платина и хром, очень скоро обращались в этой печи в жидкое состояние. Печь состояла из железного ящика, изнутри выложенного толстым слоем шамота. В верхней части помещались изолированные держатели, в которые вставлялись угольные стержни, удерживаемые в своем положении с помощью винтов. В печи устанавливался тигель из огнеупорного материала, в который помещались плавящиеся вещества. Угли устанавливались так, чтобы вольтова дуга образовывалась как раз над тиглем. Действием магнита дуга оттягивалась вниз, на плавящиеся вещества. Передняя открытая сторона печи закрывалась заслонкой из темного стекла, благодаря чему можно было наблюдать дугу и плавление. Температура в этой печи доходила до 3500°С, так что все плавящиеся тела расплавлялись, а некоторые даже улетучивались.

Муассан производил с этой печью множество опытов. С ее помощью он даже получал искусственные алмазы. Для этого он плавил железо, к которому примешивался порошок древесного угля. Расплавленное железо поглощало углерод, выделяя избыток последнего при охлаждении в кристаллизованном виде. После нескольких опытов Муассану удалось получить прозрачные кристаллы небольшого размера, обладающие всеми свойствами алмаза. Появилась надежда, что впоследствии можно будет получать алмазы искусственным путем для промышленных целей.

(PDF) Электрический ток, термоток и тепловой поток в нано- и микроэлектронике: специальные вопросы

МАТЕРИАЛОВЕДЕНИЕ

ISSN 1726-7692 Термоэлектричество №6, 2014 29

УДК 537.9

Кругляк Ю.А.

Факультет информационных технологий, Одесский государственный

экологический университет, ул. Львовская, 15, Одесса, 65016, Украина

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК, ТЕРМОТОК И ПОТОКИ

ТЕПЛА В НАНО- И МИКРОЭЛЕКТРОНИКЕ:

СПЕЦИАЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ

Современная модель переноса электронов и тепла Ландауэра-Датты-Лундстрома (ЛДЛ)

резюмирована в [1]: Если зонная структура задана аналитически или численно, можно

оценить число мод проводимости. Далее следует задаться моделью для средней длины

свободного пробега. В итоге можно вычислить термоэлектрические транспортные

коэффициенты для 1D, 2D и 3D проводников любого масштаба в баллистическом,

квазибаллистическом или диффузионном режимах линейного отклика при наличии

перепада напряжения и/или температуры на концах проводника. Далее обсуждаются

следующие вопросы в концепции ЛДЛ: биполярная проводимость, теплопроводность

массивных проводников, удельная теплота и теплопроводность, дебаевская модель,

рассеяние фононов, зависимость решеточной теплопроводности от температуры,

квантование теплопроводности. В приложении даются окончательные выражения для

термоэлектрических транспортных коэффициентов через интегралы Ферми-Дирака для

1D, 2D и 3D проводников с параболической зонной структурой и для 2D графена с

линейной дисперсией в баллистическом и диффузионном режимах со степенным законом

рассеяния.

Ключевые слова: наноэлектроника, микроэлектроника, биполярная проводимость,

теплопроводность, дебаевская модель, квазиравновесный транспорт, рассеяние фононов,

квантование теплопроводности, термоэлектрические транспортные коэффициенты.

The modern Landauer-Datta-Lundstrom (LDL) electron and heat transport model was briefly

summarized in [1], namely: if a band structure is chosen analytically or numerically, the number

of conduction modes can be evaluated and, if a model for a mean-free-path for backscattering

can be established, then the near-equilibrium thermoelectric transport coefficients can be

calculated for 1D, 2D, and 3D resistors of any size in ballistic, quasi-ballistic, and diffusive

linear response regimes when there are differences in both voltage and temperature across the

device. The following topics are discussed now in the LDL approach: bipolar conductivity,

thermal conductivity of the bulk conductors, specific heat versus thermal conductivity, Debye

model, phonon scattering, lattice thermal conductivity versus temperature, difference between

Кругляк Ю.А.

Тепловое действие тока

 

Электрический ток, проходя через любой проводник, сообщает ему некоторое количество энергии. В результате этого проводник нагревается. Передача энергии происходит на молекулярном уровне, т. е., электроны взаимодействуют с атомами или ионами проводника и отдают часть своей энергии.

В результате этого, ионы и атомы проводника начинают двигаться быстрей, соответственно можно сказать, что внутренняя энергия увеличивается и переходит в тепловую энергию.

Данное явление подтверждается различными опытами, которые говорят о том, что вся работа, которую совершает ток, переходит во внутреннюю энергию проводника, она в свою очередь увеличивается. После этого уже проводник начинает отдавать её окружающим телам в виде тепла. Здесь уже в дело вступает процесс теплопередачи, но сам проводник нагревается.

Этот процесс рассчитывается по формуле: А=U·I·t

А – это работа тока, которую он совершает, протекая через проводник. Можно также высчитать количество теплоты, выделяемое при этом, ведь это значение равно работе тока. Правда, это касается, лишь неподвижных металлических проводников, однако, такие проводники встречаются чаще всего. Таким образом, количество теплоты, также будет высчитываться по той же форме: Q=U·I·t.

История открытия явления

В своё время свойства проводника, через который протекает электрический тока, изучали многие учёные. Особенно среди них были заметны англичанин Джеймс Джоуль и русский учёный Эмилий Христианович Ленц. Каждый из них проводил свои собственные опыты, а вывод они смогли сделать независимо друг от друга.

На основе своих исследований, они смогли вывести закон, который позволяет дать количественную оценку выделяемого тепла в результате воздействия электрического тока на проводник. Данный закон получил название «Закон Джоуля-Ленца». Джеймс Джоуль установил его в 1842 году, а примерно через год Эмиль Ленц пришёл к тому же выводу, при этом их исследования и проводимые опыты никак не были связаны друг с другом.

Применение свойств теплового действия тока

Исследования теплового воздействия тока и открытия закона Джоуля-Ленца позволили сделать вывод, подтолкнувший развитие электротехники и расширить возможности применения электричества. Простейшим примером применения данных свойства является простая лампочка накаливания.

Устройство её заключается в том, что в ней применяется обычная нить накаливания, сделанная из вольфрамовой проволоки. Этот металл был выбран не случайно: тугоплавкий, он имеет довольно высокое удельное сопротивление. Электрический ток проходит через эту проволоку и нагревает её, т. е. передаёт ей свою энергию.

Энергия проводника начинает переходить в тепловую энергию, а спираль разогревается до такой температуры, что начинает светиться. Главным недостатком такой конструкции, конечно, является то, что происходят большие потери энергии, ведь только небольшая часть энергии преобразуется в свет, а остальная уходит в тепло.

Для этого вводится такое понятие в техники, как КПД, показывающее эффективность работы и преобразования электрической энергии. Такие понятия как КПД и тепловое воздействие тока применяются повсеместно, так как существует огромное количество приборов основанных подобном принципе. Это в первую очередь касается нагревательных приборов: кипятильников, обогревателей, электроплит и т. д.

Как правило, в конструкциях перечисленных приборах присутствует некая металлическая спираль, которая и производит нагревание. В приборах для нагревания воды она изолирована, в них устанавливается баланс между потребляемой из сети энергией (в виде электрического тока) и тепловым обменом с окружающей средой.

В связи с этим, перед учёными стоит нелёгкая задача по снижению потерь энергии, главной целью является поиск наиболее оптимальной и эффективной схемы. В данном случае тепловое воздействие тока является даже нежелательным, так как именно оно и ведёт к потерям энергии. Самым простым вариантом является повышение напряжения при передаче энергии. В результате снижается сила тока, но это приводит к снижению безопасности линий электропередач.

Другое направление исследований – это выбор проводов, ведь от свойств проводника зависят и тепловые потери и прочие показатели. С другой стороны, различные нагревательные приборы требуют большого выделения энергии на определённом участке. Для этих целей изготавливают спирали из специальных сплавов.

Для повышения защиты и безопасности электрических цепей применяются специальные предохранители. В случае чрезмерного повышения тока сечение проводника в предохранителе не выдерживает, и он плавится, размыкая цепь, защищая, таким образом, её от токовых перегрузок.

3к. \end{уравнение}

Зависимость между плотностью электрического тока и температурным градиентом может быть записана в виде матрицы,

\[\начало{уравнение} \осталось[ \begin{массив}{cccc} j_ {х} \\ j_ {у} \\ j_{z} \\ \end{массив} \right]= \осталось[ \begin{массив}{cccc} \каппа_{xx} & \каппа_{xy} & \каппа_{xz} \\ \каппа_{ух} и \каппа_{уу} и \каппа_{ух} \\ \kappa_{zx} & \kappa_{zy} & \kappa_{zz} \\ \end{массив} \right]\left[ \begin{массив}{cccc} \ гидроразрыва {\ парциальное Т} {\ парциальное х} \\ \ гидроразрыв {\ парциальное Т} {\ парциальное у} \\ \ гидроразрыв {\ парциальное Т} {\ парциальное г} \\ \end{массив} \right].3к. \end{уравнение}

Как правило, взаимосвязь между плотностью теплового тока и температурным градиентом описывается матрицей теплопроводности,

\[\начало{уравнение} \осталось[ \begin{массив}{cccc} j_{Qx} \\ j_{Qy} \\ j_{Qz} \\ \end{массив} \right]= — \осталось[ \begin{массив}{cccc} К_{хх} и К_{ху} и К_{хз} \\ К_{ух} и К_{уу} и К_{ух} \\ K_{zx} & K_{zy} & K_{zz} \\ \end{массив} \right]\left[ \begin{массив}{cccc} \ гидроразрыва {\ парциальное Т} {\ парциальное х} \\ \ гидроразрыв {\ парциальное Т} {\ парциальное у} \\ \ гидроразрыв {\ парциальное Т} {\ парциальное г} \\ \end{массив} \right].2 тенге$$

База знаний PowerFactory — DIgSILENT

Результаты расчета допустимого теплового эквивалента тока короткого замыкания следующие:

— Ithr: номинальный тепловой ток короткого замыкания в течение 1 секунды (вводится в данные типа).

— Ith: фактический тепловой ток короткого замыкания за 1 секунду.

— Ithrtk: номинальный тепловой ток короткого замыкания при заданной продолжительности короткого замыкания (Tk).Затем это значение можно сравнить с пороговым значением Ithmax.

— Ithmax: фактическое значение эффективного теплового тока короткого замыкания по IEC, оно применяется к длительности короткого замыкания (Tk), заданной в диалоговом окне расчета короткого замыкания.

I-й расчет:

Точный расчет будет учитывать перемещение короткого замыкания по линии. Максимальные частичные токи короткого замыкания являются ближайшими правыми и левыми вкладами в неисправность. Максимальный частичный ток короткого замыкания зависит от конструкции кабеля.В следующем описании показано, как работает оценка в Power Factory . Обсуждаемая конфигурация показана на прикрепленном изображении.

— Предполагается, что наибольшие частичные токи короткого замыкания возникают при повреждении, расположенном близко к сборной шине.

— Расчет короткого замыкания выполняется на сборных шинах/клеммах для определения вклада токов короткого замыкания ветвей.

— Для примера конфигурации ток короткого замыкания Ik» равен 10 кА = (2 +6 +2) кА.

Расчет Ithmax:

Ithmax будет учитывать наихудший вклад тока короткого замыкания.

— Наихудший вклад тока короткого замыкания вносит L3. L3 находится непосредственно под шиной, тогда ток, втекающий в место повреждения из нижней части цепи, равен Ik»(шина)-I»3 = (10-2) кА. По этой причине мы определили Ikmax» = max {Ik»(bus)-Ik3″, Ik3″}, отсюда и название Ikssmax.

— Ikssmax рассчитывается для каждого конечного узла ответвления, этот максимум соответствует расчетному тепловому значению.На основе периода отключения КЗ определяется Ikssmax и с соответствующими коэффициентами m + n рассчитывается Ithmax.

Два дополнительных примечания:

1. Наихудший случай оценки теплового тока:

Наихудший случай оценки теплового тока – это когда перегрузка рассчитывается как отношение между током короткого замыкания на клемме и Ithr. В примере это будет 10 кА / 5 кА (Iпор (1 с) линии) в результате дает 200% нагрузки. Это приближение используется, когда опция «Рассчитать макс.«Токи ответвления = токи шин» активируется в дополнительных параметрах меню расчета КЗ.

2. Чтобы определить допустимую максимальную продолжительность короткого замыкания для кабеля.

В сети для каждого кабеля допустимая продолжительность определяется в соответствии с:

— Точное решение

Учитывая, что два фактора m + n (тепловой эффект компонентов постоянного и переменного тока) определены в стандарте IEC для продолжительности короткого замыкания, точный расчет возможен только после изменение параметра (развертка) времени отказа (т.грамм. от 100 до 1000 мс с шагом 20 мс). Затем для каждого кабеля будет фиксироваться момент достижения максимальной нагрузки. Эта проверка должна быть частью сценария DPL.

— Приблизительное решение

Для длительности короткого замыкания более 200 мс эффект увеличения длительности Ithrtk обычно приводит к очень низкой ошибке. Поэтому обычно можно определить приблизительный эквивалентный тепловой ток короткого замыкания для типичной продолжительности неисправности (например, для неисправности продолжительностью 300 мс можно рассчитать Ithrtk (300 мс)).Тогда: Tk (разрешено) = 300 мс * Ithr / Ithtk (300 мс). Для практической реализации в PowerFactory рекомендуется, чтобы значения Ithr и Ithrtk были экспортированы в электронную таблицу (например, Excel) с гибкой страницы данных. Тогда вычисление может быть выполнено легко.

Деформационное переключение направления теплового тока, вызванное магнитотермоэлектрическими эффектами

Деформационная модуляция поля переключения теплового тока

Сначала мы показываем экспериментальные результаты индуцированной деформацией модуляции 180° переключения J q с использованием намагниченного в плоскости образца Ni.Тепловые изображения этого образца были получены путем подачи переменного тока заряда с амплитудой Дж c 10 мА в приложенном магнитном поле вдоль оси y ( H y ). Деформация растяжения ε x была введена в пленку Ni вдоль оси x путем изгиба подложки с помощью трехточечной гибочной машины из латуни [см. Рис. 3a и Методы]. Деформация, приложенная к поверхности образца, рассчитывалась по смещению центра образца и толщине подложки.Ni имеет отрицательную магнитоупругую постоянную 15 , i . e ., Ni становится легче намагничиваться вдоль оси y , когда подложка изогнута в настоящей конфигурации. Отметим, что начальная магнитная анизотропия областей I и V (определение областей см. на рис. 2e) направлена ​​вдоль оси y , поскольку отдельное измерение подтверждает, что ~10 мТл требуется при ε x  = 0% для полного насыщения M в этих областях в направлении x .Крошечная встроенная деформация, потенциально возникающая во время напыления, может быть связана с начальной магнитной анизотропией образца. В последующем обсуждении мы сосредоточимся на областях I и V, потому что в настоящей конфигурации ожидается, что температурная модуляция, вызванная AEE, будет наблюдаться в этих областях, где вдоль x ( y ) направления 7 .

Рисунок 3

Деформационная модуляция поля переключения теплового тока с использованием образца Ni.( a ) Схематическое изображение экспериментальной установки. ε x наносили на пленку Ni с помощью машины для трехточечной гибки. Электрические соединения опущены на иллюстрации для простоты. ( B , C ) δ T Изображения без изгиба ( ε x = 0%) и с изгибом ( ε x = 0,1%), соответственно. В обоих измерениях μ 0 H y уменьшилось с +5.от 6 мТл до -5,5 мТл, и изображения были получены с использованием метода LIT для каждого H y . ( D , E ) δ T В зависимости от μ 0 H x Для случаев ε x = 0% и 0,1%, соответственно. График Δ T представляет собой среднее значение температурной модуляции по областям L (квадратные графики данных) и R (круговые графики данных), указанные в b и c.Планка погрешности соответствует стандартному отклонению. Хотя переключение на 180° J q вдоль оси z наблюдалось в обоих случаях, поле переключения было различным между ними из-за увеличения коэрцитивной силы, вызванного деформацией.

На рис. 3b,c) показаны изображения Δ T для ε x  = 0 и 0,1%. Пять изображений, представленных в виде серии панелей, были получены путем изменения H y с позитива на негатив.При любом значении H y температура поверхности в областях I и V явно повышается или понижается, указывая на то, что J q находится вдоль оси z . Наблюдалось изменение знака Δ T в этих областях путем изменения направления J c . Это согласуется с симметрией АЭЭ (см. рис. 1). В отрицательной области H y смена знака Δ T происходит как в ε x  = 0, так и в 0.1% случаев. Обращение наблюдается на изображении на уровне μ 0 H Y = -2,5 MT для ε x = 0%, указывающих на то, что принудительная способность ниже 2,5 мт. Для случая ε x = 0,1% необходимо для полного переключения знака δ г = -5,5 мт = -5,5 мт Это различие связано с усилением коэрцитивной силы, вызванным деформацией.Направление J Q между ε x = 0 и 0,1% напротив на уровне μ 0 h y = -2,5 мт, показывая, что напряжение может изменить направление J q на 180°. Обратите внимание, что м разворота только на краю видна на μ 0 H Y = -2,5 МТ и ε x = 0.1%. Скорее всего, это связано с меньшей магнитной анизотропией из-за меньшей толщины на краю. Фигура 3D, E суммирует поведение δ T как функцию μ 0 H y x = 0 и 0,1% случаев соответственно. На рисунках нанесены усредненные значения Δ T по областям L и R, указанным на рис. 3b,c, что ясно показывает вызванное деформацией усиление поля переключения.В области III J c и M должны быть параллельны друг другу, если магнитная анизотропия однородна вдоль всего провода. На самом деле, наблюдается, что величина Δ T для области III намного меньше, чем для областей I и V, что согласуется с симметрией АЭЭ [см. рис. 3b, c].

Деформационное вращение на 90° теплового тока без внешнего магнитного поля

Во-вторых, переключение на 90° Дж q продемонстрировано с использованием перпендикулярно намагниченного образца TbFeCo.В этом эксперименте для растяжения ПЭН-подложки использовалась латунная растягивающая машина с винтовым приводом (рис. 4б]. В этом случае значение приложенной деформации ε x было откалибровано с использованием удлинения образца, измеренного с помощью микроскопа, и числа оборотов шнека.

Рисунок 4

Деформационное переключение потока тепла на 90° с использованием образца TbFeCo. ( a ) Результаты измерения магнитного гистерезиса с использованием аномального эффекта Холла. H z измеряли методом качания, а R Холла измеряли при различных условиях деформации растяжения в плоскости. ( b ) Схематическое изображение экспериментальной установки для измерения LIT. ε x вводили путем растяжения подложки. Электрические соединения опущены на иллюстрации для простоты. ( c e ) Δ T изображения, сделанные при трех различных условиях H z [см. пунктирные линии A-C в a] для ε x 9.6 и 1,2% соответственно. Здесь независимые от магнитного поля фоновые сигналы были вычтены из необработанных изображений LIT, где фон был рассчитан из необработанных изображений на мк x  = 0%. Полное удаление теплового тока в плоскости реализовано на ε x = 1,2% и μ 0 H Z = 0 т из-за легкой оси переключение м от перпендикуляра к плоскости.

На рис. 4а показаны результаты измерения гистерезиса при различных условиях деформации. Сопротивление Холла R Hall , пропорциональное z -компоненте M из-за доминирующего вклада аномального эффекта Холла, было измерено путем сканирования внешнего магнитного поля вдоль z направление ( H z ). В этом эксперименте использовали TbFeCo в форме стержня Холла, сформированный на подложке PEN (см. Методы).Как и в случае с нашим предыдущим отчетом 14 , при увеличении деформации наблюдалось четкое легкое переключение оси с направления, перпендикулярного плоскости, на направление в плоскости. Отдельный эксперимент подтверждает, что ось легкого намагничивания при приложении деформации проходит вдоль направления x , что согласуется с положительной магнитоупругой константой TbFeCo 14,16 . При возвращении деформации к нулю форма петли гистерезиса воспроизводимо возвращалась к форме, аналогичной исходной петле.Отметим, что остаточная намагниченность ε x  = 0% меньше, чем намагниченность насыщения, что, скорее всего, связано с пониженной намагниченностью из-за случайно наклоненных спиновых структур 17 .

Далее обсуждаются результаты измерения ЛИТ с использованием П-образной проволоки TbFeCo. В конфигурации, используемой для настоящего эксперимента [фиг. 4б] области I и V расположены вдоль оси y . Изображения Δ T , полученные при μ 0 H z  = (A) −0.15 T, (B) +0,15 T и (C) 0 T для ε x  = 0, 0,6 и 1,2% соответственно показаны на рис. LIT-изображения этого образца были получены путем подачи переменного зарядного тока с Дж c  = 5 мА. H z был изменен в порядке A   →   B   →   C. Здесь фоновые сигналы, независимые от магнитного поля, были вычтены из необработанных изображений LIT, где фон был рассчитан из необработанных изображений при | μ 0 H z | = 0.15 T и ε x  = 0%. Поскольку образец имеет перпендикулярные м при любой ч ε на ε x = 0% = 0% j Q генерируется перпендикулярно направление провода. На самом деле наблюдается генерация и поглощение тепла по краям проволоки, как показано на рис. 4в, что согласуется с сигналом АЭЭ с перпендикулярно намагниченной конфигурацией 7 .Направление выделения и поглощения тепла противоположно для случаев (A, −0,15 T) и (B, +0,15 T) из-за обратного M . Результат для случая (C, 0 T) почти такой же, как и для случая (B, +0,15 T) из-за отрицательного остатка M .

С увеличением ε x перпендикулярная магнитная анизотропия образца уменьшается, и M указывает в направлении в плоскости при низкой H 9008 как показано на рисунке Инжир.4а (см. кривую для ε x  = 1,2%). В ответ на такое поведение амплитуда вызванного АЭЭ Δ T на краях проволоки для случая (C, 0 T) уменьшилась на ε x , как видно на изображениях на рис. 4c. –э. Важно отметить, что сигнал Δ T на краю проволоки исчез при ε x  = 1,2%, указывая на то, что плоскостные J q практически исчезли.Отметим, что сигнал Δ T на участках I и V при ε x  = 1,2 % подобен таковому в случае образца Ni. Это означает, что переключение 90° J q из плоскостного направления в перпендикулярное осуществляется в результате перпендикулярного к плоскости (по оси x ) M переключения из-за к деформации растяжения. Хотя пятнистый рисунок на рис. 4e отражает случайность x-компоненты намагниченности, знак сигналов AEE указывает на то, что значительная часть намагниченности выровнена вдоль направления +x на панели C рис.4д, что, возможно, связано с небольшим наклоном магнитного поля.

A302LN Пускатель электродвигателя Eaton Cutler-Hammer 10/16A с тепловым током

  • Спасибо за ваши предложения! Мы ценим вашу помощь в улучшении нашего программного обеспечения. Это помогает нам обслуживать вас еще лучше!

    Режим редактирования: Пожалуйста, войдите, чтобы предложить улучшения для этого предмета.Закрывать Помогите улучшить наши данные
    Особенности
    Текущий рейтинг
    25 АМПЕР
    Поляки
    3
    Описания
    Дополнительная информация
    ПРИМЕНЯЕМЫЙ СТАНДАРТ IEC 947-1, IEC 947-2, IEC 947-4; СЕРТИФИКАЦИЯ UL, CSA, CE
    Подробное описание
    РУЧНОЙ СТАРТЕР ДВИГАТЕЛЯ, ЗАЩИТА ДВИГАТЕЛЯ; ТРЕХФАЗНЫЕ МОЩНОСТИ 3 л.с. при 200 В переменного тока, 5 л.с. при 230 В переменного тока, 10 л.с. при 460/575 В переменного тока; 1 ФАЗНЫЙ НОМИНАЛЬНЫЙ 1
    Описание товара
    Стартеры управления двигателем и т. д.- Стартеры и регуляторы управления двигателем
    Дополнительная информация
    1 фаза HP/V
    1 л.с. при 115 В переменного тока, 2 л.с. при 200/230 В переменного тока
    3 фазы HP/V
    3 л.с. при 200 В переменного тока, 5 л.с. при 230 В переменного тока, 10 л.с. при 460/575 В переменного тока
    Тип корпуса
    IP41, DIN РЕЙКА/ПАНЕЛЬ
    Перегрузки
    БИМЕТАЛЛИЧЕСКАЯ КОМПЕНСАЦИЯ ПО ТЕМПЕРАТУРЕ ОКРУЖАЮЩЕЙ СРЕДЫ, КЛАСС 10, ТЕПЛОВАЯ НАСТРОЙКА ОТ 10 ДО 16 А
    Информация производителя
    Марка
    EATON CUTLER-HAMMER
    Модель
    А302
    Номер детали производителя
    А302ЛН
    Таксономии, классификации и категории
    Тип
    ЗАЩИТА ДВИГАТЕЛЯ
    Упаковка
    Вес каждого
    0.55
    Коробка
    1
    Помогите улучшить наши данные
      Режим редактирования: Пожалуйста, войдите, чтобы предложить улучшения для этого элемента.Закрывать
  • У вас должна быть учетная запись клиента, чтобы просматривать наличие на складе во всех местах.
  • Выберите категорию (категории), с которой вы хотите связать этот элемент.

    (Вы можете выбрать несколько категорий, удерживая клавишу Ctrl при нажатии)

    Категория ссылки

* Все цены могут быть изменены.{ \circ} \mathrm{C}$ и помещают в комнату при абсолютной температуре $0 \mathrm{~K}$.{-4}$ (С) $0,079$ (Г) 0,831$ $

Мичиганский университет — Анн-Арбор

Цилиндрический проводник круглого сечения имеет радиус $a$ и удельное сопротивление $\rho$, по которому течет постоянный ток $I$ (а) Каковы величина и направление вектора электрического поля $E$ в точке точка внутри провода на расстоянии $a$ от оси? (b) Каковы модуль и направление вектора магнитного поля $\vec { \boldsymbol { B } }$ в той же точке? $( \mathrm { c } )$ Каковы модуль и направление вектора Пойнтинга $\vec { \boldsymbol { S } }$ в той же точке? (Направление $\vec { \boldsymbol { S } }$ — это направление, в котором электромагнитная энергия течет в проводник или из него.) (d) Используя результат пункта (c), найдите скорость потока энергии в объем, занимаемый проводником длиной $l$. (Подсказка: проинтегрируйте $\vec { S }$ по поверхности этого объема.) Сравните полученный результат со скоростью генерации тепловой энергии в такой же объем. Обсудите, почему энергия, рассеиваемая в проводнике с током из-за его сопротивления, может считаться поступающей через цилиндрические стороны проводника.

Произошла ошибка при настройке пользовательского файла cookie

Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности.Если ваш браузер не принимает файлы cookie, вы не можете просматривать этот сайт.


Настройка браузера на прием файлов cookie

Существует множество причин, по которым файл cookie не может быть установлен правильно. Ниже приведены наиболее распространенные причины:

  • В вашем браузере отключены файлы cookie. Вам необходимо сбросить настройки браузера, чтобы принять файлы cookie, или спросить вас, хотите ли вы принимать файлы cookie.
  • Ваш браузер спрашивает, хотите ли вы принимать файлы cookie, и вы отказались.Чтобы принять файлы cookie с этого сайта, нажмите кнопку «Назад» и примите файл cookie.
  • Ваш браузер не поддерживает файлы cookie. Попробуйте другой браузер, если вы подозреваете это.
  • Дата на вашем компьютере в прошлом. Если часы вашего компьютера показывают дату до 1 января 1970 г., браузер автоматически забудет файл cookie. Чтобы это исправить, установите правильное время и дату на своем компьютере.
  • Вы установили приложение, которое отслеживает или блокирует установку файлов cookie.Вы должны отключить приложение при входе в систему или проконсультироваться с системным администратором.

Почему этому сайту требуются файлы cookie?

Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности, запоминая, что вы вошли в систему, когда переходите со страницы на страницу. Предоставить доступ без файлов cookie потребует от сайта создания нового сеанса для каждой посещаемой вами страницы, что замедляет работу системы до неприемлемого уровня.


Что сохраняется в файле cookie?

Этот сайт не хранит ничего, кроме автоматически сгенерированного идентификатора сеанса в файле cookie; никакая другая информация не фиксируется.

Как правило, в файле cookie может храниться только информация, которую вы предоставляете, или выбор, который вы делаете при посещении веб-сайта. Например, сайт не может определить ваше имя электронной почты, если вы не решите ввести его. Разрешение веб-сайту создавать файлы cookie не дает этому или любому другому сайту доступ к остальной части вашего компьютера, и только сайт, создавший файл cookie, может его прочитать.

Термический спиновый ток в зигзагообразных силиценовых нанолентах с sp2–sp3 краями

Используя расчеты из первых принципов в сочетании с методом неравновесной функции Грина, мы изучаем термоспиновый перенос зигзагообразных силиконовых нанолент (ZSiNR) с несимметричными краями sp 2 –sp 3 в условиях температурного градиента, но без смещения .И в линейном, и в нелинейном режимах отклика мы имеем противоположные направления потока для разных спинов, что однозначно приводит к спиновому току. Наиболее важным является то, что может быть достигнут чистый спиновый ток, и в принципе не требуется настройка химического потенциала μ , поскольку нейтральная точка очень близка к μ = 0 (химический потенциал, расположенный на уровне Ферми), и этот факт выполняется для очень большого исследованного интервала температур (110 ≤ T L ≤ 300 K).Направление зарядного тока, индуцированного температурным градиентом, можно легко изменить, настроив химический потенциал, в то время как спиновый ток почти не меняется в том же процессе, что указывает на то, что спиновый ток является устойчивым и стабильным. Кроме того, как спиновый ток, так и зарядный ток представляют термоэлектрический диод для T L ≤ 200 K в режиме нелинейного отклика. Эти данные свидетельствуют о том, что ZSiNR с несимметричными концами sp 2 –sp 3 являются перспективными материалами для спиновых калоритронных устройств.

Эта статья находится в открытом доступе

Подождите, пока мы загрузим ваш контент… Что-то пошло не так. Попробуйте снова? .

alexxlab

Добавить комментарий

Ваш адрес email не будет опубликован.