Site Loader

Содержание

ОБЩЕСТВО С ОГРАНИЧЕННОЙ ОТВЕТСТВЕННОСТЬЮ «К-ВЕКТОР» ИНН ░░0111░░░░. Реквизиты, контакты, телефон узнать на сервисе «Всем Подряд»

81.10

Деятельность по комплексному обслуживанию помещений

01.11

Выращивание зерновых (кроме риса), зернобобовых культур и семян масличных культур

01.13

Выращивание овощей, бахчевых, корнеплодных и клубнеплодных культур, грибов и трюфелей

01.19

Выращивание прочих однолетних культур

01.24

Выращивание семечковых и косточковых культур

01.25

Выращивание прочих плодовых деревьев, кустарников и орехов

01.29

Выращивание прочих многолетних культур

01.30

Выращивание рассады

01.41

Разведение молочного крупного рогатого скота, производство сырого молока

01.

43

Разведение лошадей и прочих животных семейства лошадиных отряда непарнокопытных

01.44

Разведение верблюдов и прочих животных семейства верблюжьих

01.45

Разведение овец и коз

01.46

Разведение свиней

01.47

Разведение сельскохозяйственной птицы

01.49

Разведение прочих животных

16.10

Распиловка и строгание древесины

16.23

Производство прочих деревянных строительных конструкций и столярных изделий

16.24

Производство деревянной тары

16.29

Производство прочих деревянных изделий; производство изделий из пробки, соломки и материалов для плетения

41.20

Строительство жилых и нежилых зданий

42. 13

Строительство мостов и тоннелей

42.21

Строительство инженерных коммуникаций для водоснабжения и водоотведения, газоснабжения

42.91

Строительство водных сооружений

42.99

Строительство прочих инженерных сооружений, не включенных в другие группировки

43.11

Разборка и снос зданий

43.12

Подготовка строительной площадки

43.21

Производство электромонтажных работ

43.22

Производство санитарно-технических работ, монтаж отопительных систем и систем кондиционирования воздуха

43.29

Производство прочих строительно-монтажных работ

43.31

Производство штукатурных работ

43.32

Работы столярные и плотничные

43. 33

Работы по устройству покрытий полов и облицовке стен

43.34

Производство малярных и стекольных работ

43.39

Производство прочих отделочных и завершающих работ

43.91

Производство кровельных работ

43.99

Работы строительные специализированные прочие, не включенные в другие группировки

45.20

Техническое обслуживание и ремонт автотранспортных средств

45.20.3

Мойка автотранспортных средств, полирование и предоставление аналогичных услуг

46.49

Торговля оптовая прочими бытовыми товарами

46.73

Торговля оптовая лесоматериалами, строительными материалами и санитарно-техническим оборудованием

46.90

Торговля оптовая неспециализированная

68.

20

Аренда и управление собственным или арендованным недвижимым имуществом

81.21

Деятельность по общей уборке зданий

81.22

Деятельность по чистке и уборке жилых зданий и нежилых помещений прочая

81.29

Деятельность по чистке и уборке прочая

96.01

Стирка и химическая чистка текстильных и меховых изделий

Векторантикор — Производитель антикоррозийных покрытий «Вектор» и «Магистраль».

ПК КУРС Производственный комплекс

Мастики «Вектор» и «Магистраль» — выбор профессионалов! Оптовые поставки антикоррозийных материалов: Вектор 1025, Вектор 1214, Вектор 1236, Магистраль противокоррозийная композиция, Магистраль гидроизоляция. Официальный разработчик и производитель «ПК «КУРС»

«ПК «КУРС» предлагает высококачественные противокоррозионные мастики «Вектор» и безрастворительные композиции «Магистраль» для защиты от коррозии трубопроводов, мостов, дымовых труб, различных металлоконструкций и емкостей, гидротехнических сооружений и судов речного флота.

Преимущества

Использования нашей продукции

Гарантии

Практические результаты доказывают эффективность нашей антикоррозионной защиты более 15 лет

Опыт

Ведем научные разработки с 1990 года

Более 3000 компаний

Которые доверяют нашей продукции и ее качеству

7 представительств

Проверенная дилерская сеть представительств

Применение

Сферы применения


Сообщаем вам об участившихся случаях недобросовестной конкуренции.

Веб-сайт vector.in не является официальным разработчиком и производителем мастик «Вектор» и «Магистраль»

Не ведем коммерческой деятельности с интернет ресурсами и организациями, которые представляют данные ресурсы: vektor.in (Центр антикор Вектор), мастика.su

, керамицинк.com, kraska-ekb.ru (ООО «ТД Эмали и краски»), centrsnab66.ru, ecozin.info (ECOPIGMENT), himsnabkomplekt.ru.

г. Екатеринбург ООО «Композит Плюс» kzsk-ural.ru не является официальным представителем и дилером на территории РФ и в странах СНГ.

Обратите внимание:

Перечисленные ресурсы не могут предоставить полный пакет документов подтверждающие надежность продукции (см. вкладку «Осторожно мошенники» и «Фальсификат»), запрашивайте информацию у производителя.

Просим вас сообщать обо всех подобных случаях противоправных действий по телефону 8 (800) 333-06-42 или электронной почте [email protected]

реквизиты, телефон, адрес, ОГРН, ОКПО, КПП, руководитель

Общая информация:

Наименование: «Д.

Ю.С.К.ВЕКТОР»

Юридическое наименование: АВТОНОМНАЯ НЕКОММЕРЧЕСКАЯ ОРГАНИЗАЦИЯ «ДЕТСКО-ЮНОШЕСКИЙ СПОРТИВНО-ОЗДОРОВИТЕЛЬНЫЙ КОМПЛЕКС ВЕКТОР»

Руководитель: ГЕНЕРАЛЬНЫЙ ДИРЕКТОР БАК ЛЮДМИЛА ПЕТРОВНА

История смены руководителей

Сайт:

Адрес: 127434, Г МОСКВА,УЛ НЕМЧИНОВА, Д 10

Юридический адрес: 127434, Г МОСКВА, УЛ НЕМЧИНОВА, Д 10

Количество учредителей: 3

Реквизиты (данные из ЕГРЮЛ):

ОГРН:

Дата присвоения:

ИНН:

КПП:

ОКПО:

18497320

ОКОГУ: 4210014 — Организации, учрежденные юридическими лицами или гражданами, или юридическими лицами и гражданами совместно

ОКОПФ:

ОКФС: 16 — Частная собственность

ОКТМО: 45346000

ОКАТО: 45277592 — Тимирязевский (район Северного административного округа г Москвы), Северный (административный округ г Москвы), Москва (адм. центр)

Виды деятельности:

Основной (по коду ОКВЭД): 92.6 — Деятельность в области спорта (Предоставление прочих коммунальных, социальных и персональных услуг)

Найти все ЮЛ из этой же отрасли и региона (с теми же ОКВЭД и ОКАТО)

Дополнительные виды деятельности:

ОКВЭДНаименование ОКВЭДОКВЭД 2
45Строительство41
70.32.2Управление эксплуатацией нежилого фонда68.32.2
73Научные исследования и разработки72
74.14Консультирование по вопросам коммерческой деятельности и управления70.22
74.20.1Деятельность в области архитектуры, инженерно — техническое проектирование в промышленности и строительстве71.11.1
74.40Рекламная деятельность73.11
80.22Начальное и среднее профессиональное образование85. 21

Т.К. Вектор Транс, ООО, транспортно-экспедиторская компания, реквизиты, адрес, телефон, контакты, вакансии, отзывы

Вид деятельности ООО Т.К. Вектор Транс: Транспорт и перевозка грузов: Городские автогрузоперевозки / Междугородные автогрузоперевозки / Экспедирование грузов

ООО Т.К. Вектор Транс: адрес, телефон, факс, email, сайт

Регион: Тула

Адрес: Тула, Московское шоссе, 2а — 17 офис, 2 этаж

Телефон: 8-953-960-61-51

Факс:

E-mail:

Сайт:

Генеральный директор / ответственное лицо / владелец ООО Т.К. Вектор Транс: уточняется

График работы:

Нашли неточность в описании или хотите указать больше информации о компании? — Напишите нам!

Подробная информация об ООО Т. К. Вектор Транс: бухгалтерия, баланс. Скачать банковские реквизиты, тендеры, кредитную историю, налоги ООО Т.К. Вектор Транс.

ООО Т.К. Вектор Транс реквизиты: инн, кпп, окопф, окогу, окпо, огрн\огрнип, окато

ИНН: 1088763242

КПП: 341094970

ОКОПФ: 70279

ОКОГУ: 4012451

ОКПО: 53728332

ОГРН/ОГРНИП: 1080366212230

ОКАТО: 10913536820

Работа в

ООО Т.К. Вектор Транс вакансии

Открытых вакансий нет

Все вакансии ООО Т.К. Вектор Транс

Отзывы и комментарии ООО Т.К. Вектор Транс

Читать отзывы об ООО Т.К. Вектор Транс. Оставить отклик для ООО Т.К. Вектор Транс в социальных сетях

Карта проезда к ООО Т.К. Вектор Транс

ООО «Т.

К. ВЕКТОР ТРАНС», реквизиты, адрес, телефон, контакты, отзывы, вакансии 2022 Все компании • Деятельность сухопутного транспорта • ООО «Т.К. ВЕКТОР ТРАНС»

ООО «Т.К. ВЕКТОР ТРАНС»: адрес, телефон, факс, email, сайт, график работы

ОБЩЕСТВО С ОГРАНИЧЕННОЙ ОТВЕТСТВЕННОСТЬЮ «Т.К. ВЕКТОР ТРАНС»

Регион: Тульская область Тула

Адрес: 300901, г. ТУЛА, п. ГОРЕЛКИ, МОСКОВСКОЕ шоссе, д. 2А

Телефон: нет данных

Факс: нет данных

E-mail: нет данных

Сайт: нет данных

Генеральный директор / ответственное лицо / владелец ООО «Т.К. ВЕКТОР ТРАНС»: нет данных

График работы:

Нашли неточность в описании или хотите указать больше информации о компании? — Напишите нам!

Подробная информация об ООО «Т. К. ВЕКТОР ТРАНС»: бухгалтерия, баланс. Скачать банковские реквизиты, тендеры, кредитная история, налоги ООО «Т.К. ВЕКТОР ТРАНС».

ООО «Т.К. ВЕКТОР ТРАНС» реквизиты: инн, кпп, окопф, окогу, окпо, огрн, окато

ОГРН: 1117154028617

ИНН: 7105513806

КПП:

ОКПО: 37350172

ОКАТО: 70401364000

Получить выписку из ЕГРЮЛ об ООО «Т.К. ВЕКТОР ТРАНС»

Фирма ООО «Т.К. ВЕКТОР ТРАНС» зарегистрирована 17 октября 2011 года. Регистратор – Межрайонная Инспекция Федеральной Налоговой Службы №10 по ТУЛЬСКОЙ области.

Общества с ограниченной ответственностью

Частная собственность

Виды деятельности по ОКВЭД:
Деятельность сухопутного транспорта
Деятельность автомобильного грузового транспорта

Работа в

ООО «Т. К. ВЕКТОР ТРАНС» вакансии, практика, стажировка, карьера

На данный момент открытых вакансий нет. Возможно вас заинтересуют вакансии в других компаниях:

Су-шеф (старший повар)

Заместитель директора аптеки

Комплектовщик на склад запчастей

Замерщик окон ПВХ и светопрозрачных конструкций из алюминия

Монтажник окон ПВХ, балконов, фасадов

Монтажник-сантехник

Слесарь по ремонту гидравлического оборудования

Повар-кассир (с обучением)

Стропальщик

Разнорабочий на склад

Менеджер, консультант в магазин одежды

Торговый представитель

Отзывы об ООО «Т.К. ВЕКТОР ТРАНС»

Отзывы об ООО «Т.К. ВЕКТОР ТРАНС». Оставить отзыв об ООО «Т.К. ВЕКТОР ТРАНС» в социальных сетях

Карта проезда к ООО «Т.К. ВЕКТОР ТРАНС» где находится

Также смотрите компании и организации с похожим видом деятельности, как у ООО «Т. К. ВЕКТОР ТРАНС»: ООО «АВТОТРЕВЭЛ» | ООО «АВТОТРАНССЕРВИС-13» | ООО «ВНЕШПРОМИМПОРТ» | ООО «ТАКСИ ЗВЕЗДА» | ООО АРТРАНС

Компания зарегистрирована 17 октября 2011 года (Межрайонная Инспекция Федеральной Налоговой Службы №10 по ТУЛЬСКОЙ области). Полное название: ОБЩЕСТВО С ОГРАНИЧЕННОЙ ОТВЕТСТВЕННОСТЬЮ «Т.К. ВЕКТОР ТРАНС», ОГРН: 1117154028617, ИНН: 7105513806. Регион: Тульская область, г. Тула. Фирма ООО «Т.К. ВЕКТОР ТРАНС» расположена по адресу: 300901, г. ТУЛА, п. ГОРЕЛКИ, МОСКОВСКОЕ шоссе, д. 2А. Основной вид деятельности: «Деятельность сухопутного транспорта / Деятельность автомобильного грузового транспорта».

Как доехать до Vector Informatik GmbH в Braunschweig на автобусе, трамвае или поезде?

Общественный транспорт до Vector Informatik GmbH в Braunschweig

Не знаете, как доехать до Vector Informatik GmbH в Braunschweig, Германия? Moovit поможет вам найти лучший способ добраться до Vector Informatik GmbH от ближайшей остановки общественного транспорта, используя пошаговые инструкции.

Moovit предлагает бесплатные карты и навигацию в режиме реального времени, чтобы помочь вам сориентироваться в городе. Открывайте расписания, поездки, часы работы, и узнайте, сколько займет дорога до Vector Informatik GmbH с учетом данных Реального Времени.

Ищете остановку или станцию около Vector Informatik GmbH? Проверьте список ближайших остановок к пункту назначения: Braunschweig Luisenstraße; Braunschweig Europaplatz; Braunschweig Holzhof; Braunschweig Cyriaksring; Braunschweig Südstraße.

Вы можете доехать до Vector Informatik GmbH на автобусе, трамвае или поезде. У этих линий и маршрутов есть остановки поблизости: (Поезд) RB40, RB46, RE50 (Трамвай) 3, 5 (Автобус) 413, 429, 480, 560, 620

Хотите проверить, нет ли другого пути, который поможет вам добраться быстрее? Moovit помогает найти альтернативные варианты маршрутов и времени. Получите инструкции, как легко доехать до или от Vector Informatik GmbH с помощью приложения или сайте Moovit.

С нами добраться до Vector Informatik GmbH проще простого, именно поэтому более 930 млн. пользователей доверяют Moovit как лучшему транспортному приложению. Включая жителей Braunschweig! Не нужно устанавливать отдельное приложение для автобуса и отдельное приложение для метро, Moovit — ваше универсальное транспортное приложение, которое поможет вам найти самые обновленные расписания автобусов и метро.

Китайский вектор: как компания «Роснефть» адаптируется к внешним переменам | Российское агентство правовой и судебной информации

Отношения между Россией и Китаем в последние годы развиваются стремительно. Главное доказательство этому – растущий товарооборот между странами. Согласно недавно обнародованным данным Госкомитета по статистике КНР, в 2021 году он вырос на 35,8%, достигнув рекордной отметки в 146,88 миллиарда долларов. Рекордные сделки с представителями китайского бизнеса заключают и российские топливно-энергетические компании. 

О том, как компания «Роснефть» расширяет восточное направление своей деятельности,  в новом материале РАПСИ. 


Смена курса

2014 год стал поворотным для России, и, очевидно, что поворот этот был сделан в восточном направлении. Во многом такие изменения были обусловлены внешнем давлением. Ведь геополитический кризис и введение финансовых и технологических ограничений против России требовали ответных мер. Первым ответным шагом стала обновленная внешнеполитическая концепция страны, которая была подписана Владимиром Путиным в ноябре 2016 года. 

Именно в этом документе были впервые прямо прописаны разногласия, которые возникли у России с западными странами, а также зафиксирован возросший интерес к сотрудничеству с азиатскими государствами. Кроме того, в обновленной версии главного внешнеполитического документа Китай уже начал упоминаться не просто как партнер без разъяснений характера этого партнерства. В новом документе были четко обозначены совместные цели Москвы и Пекина, в частности: противодействие новым вызовам и угрозам, решение острых региональных и глобальных проблем, сотрудничество в международных организациях и многосторонних объединениях. 

Изменения внешнеполитической повестки не могли не сказаться на важнейшей отрасли страны – топливно-энергетической. Так появилась новая Энергетическая стратегия России на период до 2035 года. Она была разработана в соответствии с ФЗ «О стратегическом планировании в РФ» и стала межотраслевым документом для всего энергетического сектора. Стоит подчеркнуть, что новая Энергетическая стратегия также закрепила геополитический сдвиг, показав еще раз – фокус российского сотрудничества переместился на восток. Доказательством этому стал факт того, что одна из трех стратегических задач развития энергетического сектора страны стала предполагать такие направления как: создание новых топливно-энергетических и энергопромышленных комплексов, стимулирующих развитие Восточной Сибири и Дальнего Востока, а также изменение географической структуры экспорта с существенным ростом доли рынка стран азиатско–тихоокеанского региона.

Китайский ответ

Такие изменения основополагающих документов, безусловно, стали сигналом для крупных игроков топливно-энергетического сектора. Многие из них давно были заинтересованы в азиатском рынке, поэтому восприняли новую внешнеполитическую повестку как дополнительный стимул. Новому этапу для сотрудничества России и Китая был дан официальный старт в 2018 году, когда, по поручению Президента РФ Владимира Путина и председателя КНР Си Цзиньпиня, был открыт первый Российско-китайский энергетический бизнес-форум (РКЭБФ). 


«Отношения стратегического партнёрства между Российской Федерацией и Китайской Народной Республикой находятся на подъёме. Важной составляющей этих отношений является энергетическое сотрудничество, получившее за последнее время значительное развитие», — заявил Владимир Путин, давая старт форуму. 


Стоит подчеркнуть, что такой формат взаимодействия пришелся по вкусу как российской, так и китайской сторонам. Об этом говорит тот факт, что бизнес форум с каждым годом набирает обороты. Так, третий РКЭБФ в ноябре 2021 года собрал свыше 300 представителей крупнейших компаний, а участие в нем приняли представители правительств РФ и Китайской Народной Республики. Такое внимание к РКЭБФ со стороны бизнеса не удивительно. Ведь его главные цели это: развитие диалога между Россией и Китаем в области энергетики, повышение эффективности и расширение портфеля совместных проектов, привлечение инвестиций. Кроме того, обе страны заинтересованы не только в развитии традиционной энергетики, но и в современных топливно-энергетических разработках. «Зеленое» направление представляет особый интерес в плане перспективности, о чем в своем выступлении заявил и вице-премьер РФ Александр Новак:


«У нас давнее долгосрочное сотрудничество с нашими китайскими партнерами в традиционной энергетике. Но с учетом тех трендов, которые сегодня есть в рамках климатической повестки и энергоперехода, мы заинтересованы в том, чтобы развивать сотрудничество с нашими китайскими партнерами и в новом направлении, в «зеленой» энергетике», — сказал он.


Атлас инвестиций

Однако главным итогом бизнес-форума в 2021 году стал Атлас инвестиций российско-китайского энергетического сотрудничества. Его представил Главный исполнительный директор компании «Роснефть» Игорь Сечин. 


«В этом году подготовлена первая (российская) часть Атласа инвестиций российско-китайского энергетического сотрудничества. Это пример открытости России, наш ответ на высокую заинтересованность наших китайских партнеров в инвестициях в российскую энергетику и технологии», — сказал Игорь Сечин в своем выступлении. 


Основные задачи первой части Атласа инвестиций – показать состояние и тенденции развития российского топливно-энергетического комплекса, дать представление о возможностях роста и показателях эффективности, институциональных условиях и других аспектах деятельности, которые могут оказаться полезными потенциальным инвесторам.

Атлас инвестиций включает в себя 5 тематических блоков, которые разделены на 10 разделов по темам. Первый раздел является вводным и посвящен инвестиционной среде в отраслях топливно-энергетического комплекса России. Он дает потенциальному инвестору возможность получить общее представление об основных системообразующих факторах ее формирования. В частности, в этом разделе представлена информация об институтах управления топливно-энергетической сферой, основах государственного регулирования, основных программных документах. 

Разделы со 2 по 7 более детализированы. Каждый из них содержит актуальную информацию по отдельным отраслям топливно-энергетической сферы: нефтегазовой, угольной, традиционной энергетике, атомной энергетике, возобновляемой и перспективной водородной энергетике. Раздел 8 посвящен процедурам и бизнес-процессам в проектах сотрудничества в отраслях топливно-энергетического сектора. Предполагается, что эта информация поможет иностранному инвестору лучше понять российскую специфику для успешного участия в совместных проектах. В 9 разделе раскрываются вопросы проектного финансирования и страхования рисков инвестиционных проектов в энергетической области, что является неотъемлемой составляющей инвестиционной деятельности. А 10 раздел содержит информацию с успешными примерами российско-китайского сотрудничества в топливно-энергетической сфере, а также конкретные предложения по дальнейшему развитию отношений двух стран. 

Таким образом, Атлас инвестиций по своей сути стал комплексным документом и практическим руководством по реализации совместных российско-китайских проектов. Он содержит в себе не только обзор текущего состояния, но и намечает дальнейшие перспективы развития. Кроме того, российская сторона и в частности компания «Роснефть», представляя данный документ, еще раз обозначила серьезность своих намерений по развитию взаимодействия с китайскими партнерами. 

Важное партнерство

Еще одним подтверждением таких намерений стала встреча Президента РФ Владимира Путина и председателя КНР Си Цзиньпина. Она состоялась 4 февраля 2022 года и в ее результате стороны подписали совместное заявление о международных отношениях и глобальном устойчивом развитии. В нем лидеры двух стран еще раз подчеркнули, что нацелены на всестороннее укрепление Шанхайской организации сотрудничества и дальнейшее повышение ее роли на мировой арене. Россия и Китай также будут продолжать работу по укреплению роли Азиатско-Тихоокеанского экономического сотрудничества в качестве ведущей многосторонней диалоговой площадки по экономическим вопросам. Кроме того, стороны намерены развивать сотрудничество в рамках формата «Россия – Индия – Китай» и укреплять взаимодействие в экономическом плане. 

Однако встреча представителей двух стран привела не только к подписанию совместного заявления России и Китая. В ходе визита состоялись также переговоры между компанией «Роснефть» и Китайской Национальной Нефтегазовой Корпорацией (CNPC). В их результате было подписано Соглашение о поставках 100 млн тонн нефти в Китай через Казахстан в течение 10 лет. Сырье будет перерабатываться на заводах на северо-западе Китая для удовлетворения нужд страны в нефтепродуктах. 

Стоит отметить, что такая крупная сделка – это результат планомерной работы по сотрудничеству с китайскими партнерами. Компания «Роснефть и CNPC давно выстраивают свое бизнес-партнерство. В частности, являются организаторами Российско-Китайского энергетического бизнес-форума, а также взаимодействуют в рамках Совместного координационного комитета (СКК), который был создан компаниями для развития сотрудничества по ряду стратегических направлений. Среди таких направлений особо стоит отметить взаимодействие в области разведки и разработки нефтегазовых месторождений, нефтепереработки и нефтехимии, торговли нефтью и нефтепродуктами, научно-технических исследований, подготовки кадров, а также реализации перспективных проектов в сфере снабжения и нефтесервиса. 

В целом же сотрудничество «Роснефти» с китайскими партнерами в энергетической сфере носит разносторонний характер, охватывая все сегменты бизнеса. Так, в Удмуртии работает совместное предприятие «Роснефть» и Sinopec – «Удмуртнефть». За 15 лет совместной работы добыча предприятия составила свыше 96 млн тонн, было пробурено более 1,2 тыс. новых скважин. Компания Beijing Gas владеет 20% долей АО «Верхнечонскнефтегаз», которое занимается разведкой и разработкой Верхнечонского месторождения, расположенного в Иркутской области и являющегося одним из крупнейших в Восточной Сибири. Накопленная добыча предприятия составляет более 87 млн тонн нефти. 

Стоит подчеркнуть, что на сегодняшний день компания «Роснефть» занимает лидирующее место среди экспортеров нефти в Китай. По оценкам самой компании ее совокупные поставки в Китай с 2005 года составили 442 млн тонн нефти. В 2021 году компания «Роснефть» экспортировала в Китай 50 млн тонн нефти, а в 2022 году планирует увеличить этот показатель. 


«Объем поставок «Роснефти» в Китай в 2022 году может составить порядка 55 млн тонн. Если это будут именно дополнительные поставки, то можно сказать, что экспорт «Роснефти» в Китай может вырасти более чем на 15%», — прокомментировал ситуацию аналитик Райффайзенбанка Андрей Полищук. 


Очевидно, что перспективы сотрудничества компании «Роснефть» с китайскими компаниями будут только развиваться. Кроме того, смещая фокус своего внимания на восток, «Роснефть» демонстрирует высокую адаптивность к сложившимся внешнеполитическим условиям, своим примером показывая другим отечественным компаниям, что успешное развитие бизнеса возможно, даже не смотря на внешнеполитическое давление.  

перекрестное или векторное произведение единичных векторов

В прошлый раз я писал о скалярном произведении единичных векторов:

i.i=1

j.j=1

к.к=1

i.j=j.k=k.i=0

Сегодня я расскажу о векторном произведении единичных векторов:

я х j = к

j х k=i

к х i =j

j х i= -k

к х j= -i

я х к = -j

и

i x i = j x j = k x k =0

Знаете ли вы, как приходят вышеуказанные результаты? Если ваш ответ нет, то давайте обсудим это:

Я уже объяснял в своих предыдущих статьях, что перекрестное произведение или векторное произведение между двумя векторами A и B задается как:

А . В = АВ sin θ

, где θ — угол между A и B . A и B — величины A и B .

Как i единичный вектор вдоль оси x

Следовательно i x i = 1sin 0

Это потому, что первое i — это единичный вектор A вдоль оси x, а второе i — единичный вектор B вдоль оси x.

Таким образом, два единичных вектора должны быть направлены в одном направлении, то есть в направлении x, поэтому угол между ними будет равен 0 градусов.Поскольку i и i являются единичными векторами, поэтому величины будут равны единице. Поскольку sin 0 равен 0,

Следовательно, приведенное выше уравнение примет вид: i x i =o

Аналогично

Дж х Дж = 0

к х к = 0

Тогда почему i x j =k,

Это потому, что i по оси x и y по оси y, таким образом, угол между ними будет 90 градусов. Поскольку sin 90 = 1. Поскольку поворот или вращение двух векторов дают направление третьего вектора

Следовательно, i x j = 1 sin 90 k

я х j = к

, но j x i = – k, потому что теперь направление изменилось на противоположное или из-за идентичности вектора A x B не равно B x A.

Аналогично

j x k=i и k x j = -i

k x i=j и i x k = -j

Примечание: я надеюсь, что теперь вы можете понять и объяснить все о перекрестном или векторном произведении двух единичных векторов.

Ссылка: Эти статьи взяты из моей авторской книги «Концепции теории электромагнитного поля», имеющей ISBN 978-81-272-5245-8. В случае каких-либо сомнений в этой статье или любой другой статье, связанной с EMFT или физикой, пожалуйста, напишите в разделе комментариев.

Диэлектрическая функция воды, зависящая от частоты и волнового вектора: Коллективные моды и спектры релаксации: Журнал химической физики: Том 109, № 5

Комплексная диэлектрическая функция, зависящая от продольной частоты и волнового вектора −1/ε(k,ω) рассчитывается в широком диапазоне значений k с помощью компьютерного моделирования молекулярной динамики для модели центральной силы воды.Его мнимая часть, т. е. Im{ε(k,ω)}/|ε(k,ω)|2, показывает два основных вклада в области малых значений k: дебаевскую ориентационную релаксацию в низкочастотной части спектр и затухающий либрационный резонанс на высокочастотном крыле. Время дебаевской релаксации не соответствует схеме де Женна, подобной : τ(k) достигает максимума при k≈k*≈1,7 Å−1, в то время как статический полярный структурный фактор S(k) достигает максимума при k≈3. Å−1. Резонансная частота ω(k) и декремент затухания γ(k) показывают закон дисперсии, свидетельствующий о затухающей оптической моде, libron .С приближенным подходом нормальной моды мы анализируем происхождение этой моды на молекулярном уровне, который показывает, что это связано с затухающим распространением молекулярных ориентационных колебаний через сеть водородных связей. При больших k преобладает распад за счет диссипации коллективных движений на одночастичные. Статическая диэлектрическая проницаемость рассчитывается на основе спектров функции отклика с помощью соотношения Крамерса-Кронига. В области малых k ε(k) уменьшается от макроскопического значения ε≈80 до значения ≈15, т.е.е. он демонстрирует поведение лоренцевского типа. Показано, что такое поведение определяется мультипольными корреляционными функциями более высокого порядка. В промежуточном и высоком диапазонах k наши результаты по ε(k) и χ(k) превосходно согласуются с данными, извлеченными из экспериментальных парциальных парных корреляционных функций: ε(k) имеет две точки расхождения на оси k с диапазоном отрицательные значения между ними, где максимум в χ(k) находится при χmax(k)≫1, что указывает на чрезмерный экран . Обсуждаются последствия квантовых поправок к χ(k) применительно к чисто классическому расчету и показаны последствия для энергии взаимодействия между гидратированными ионами.

Кластеризация K-средних и векторное квантование (scipy.cluster.vq) — SciPy v1.8.0 Manual

Предоставляет подпрограммы для кластеризации k-средних, создания кодовых книг из моделей k-средних и квантования векторов путем сравнения их с центроиды в кодовой книге.

Справочная информация

Алгоритм k-средних принимает в качестве входных данных количество кластеров для генерировать, k и набор векторов наблюдений для кластеризации. Это возвращает набор центроидов, по одному для каждого из k кластеров.Ан вектор наблюдения классифицируется с номером кластера или индекс центроида ближайшего к нему центроида.

Вектор v принадлежит кластеру i, если он ближе к центроиду i, чем любой другой центр тяжести. Если v принадлежит i, мы говорим, что центроид i является доминирующий центр тяжести v. Алгоритм k-средних пытается минимизировать искажение, которое определяется как сумма квадратов расстояний между каждым вектором наблюдения и его доминирующим центроидом. Минимизация достигается итеративной реклассификацией наблюдения в кластеры и пересчет центроидов до тех пор, пока достигается конфигурация, в которой центроиды устойчивы.Можно также определить максимальное количество итераций.

Поскольку векторное квантование является естественным применением k-средних, часто используется терминология теории информации. Индекс центроида или кластерный индекс также называется «кодом», а таблица коды отображения в центроиды и, наоборот, часто называют «кодовая книга». Результат k-средних, набор центроидов, может быть используется для квантования векторов. Квантование направлено на то, чтобы найти кодировку векторов, что уменьшает ожидаемое искажение.

Все подпрограммы ожидают, что obs будет массивом M на N, где строки векторы наблюдения. Кодовая книга представляет собой массив k на N, где i-я строка является центром тяжести кодового слова i. Векторы наблюдения и центроиды имеют одинаковую размерность объекта.

В качестве примера предположим, что мы хотим сжать 24-битное цветное изображение. (каждый пиксель представлен одним байтом для красного, одним для синего и один для зеленого) перед отправкой через Интернет. С помощью меньшего 8-битное кодирование, мы можем уменьшить количество данных на два трети.В идеале цвета для каждого из 256 возможных 8-битных значения кодирования должны быть выбраны таким образом, чтобы свести к минимуму искажение цвет. Выполнение k-средних с k=256 генерирует кодовую книгу из 256. коды, которые заполняют все возможные 8-битные последовательности. Вместо отправка 3-байтового значения для каждого пикселя, 8-битного индекса центроида (или кодовое слово) доминирующего центроида передается. Код книга также отправляется по сети, так что каждый 8-битный код может быть переведен обратно в 24-битное представление значения пикселя. Если интересное изображение океана, мы ожидали, что многие 24-битные блюз должен быть представлен 8-битными кодами.Если бы это был образ человеческое лицо, больше телесных цветов будет представлено в кодовая книга.

Семейство VN1600 — Сетевые интерфейсы для CAN, CAN FD, LIN, K-Line, J1708 и IO

Настройки вашего региона/языка отличаются от запрошенного сайта. Вы хотите изменить предложенный регион/язык?

Настройки вашего региона/языка отличаются от запрошенного сайта. Вы хотите изменить предложенный регион/язык?

Настройки вашего региона/языка отличаются от запрошенного сайта.Вы хотите изменить предложенный регион/язык?

Настройки вашего региона/языка отличаются от запрошенного сайта. Вы хотите изменить предложенный регион/язык?

Настройки вашего региона/языка отличаются от запрошенного сайта. Вы хотите изменить предложенный регион/язык?

Настройки вашего региона/языка отличаются от запрошенного сайта. Вы хотите изменить предложенный регион/язык?

Настройки вашего региона/языка отличаются от запрошенного сайта.Вы хотите изменить предложенный регион/язык?

Настройки вашего региона/языка отличаются от запрошенного сайта. Вы хотите изменить предложенный регион/язык?

Настройки вашего региона/языка отличаются от запрошенного сайта. Вы хотите изменить предложенный регион/язык?

Настройки вашего региона/языка отличаются от запрошенного сайта. Вы хотите изменить предложенный регион/язык?

Настройки вашего региона/языка отличаются от запрошенного сайта.Вы хотите изменить предложенный регион/язык?

Настройки вашего региона/языка отличаются от запрошенного сайта. Вы хотите изменить предложенный регион/язык?

Настройки вашего региона/языка отличаются от запрошенного сайта. Вы хотите изменить предложенный регион/язык?

Настройки вашего региона/языка отличаются от запрошенного сайта. Вы хотите изменить предложенный регион/язык?

Переключиться на международный/английский Выберите другой регион/язык Переключиться на немецкий/немецкий Выберите другой регион/язык Переключитесь на китайский/китайский Выберите другой регион/язык Переключитесь на корейский/корейский Выберите другой регион/язык Переключитесь на Японский/японский Выберите другой регион/ язык Переключиться на Austria/English Выбрать другой регион/язык Переключиться на India/English Выбрать другой регион/язык Переключиться на Sweden/English Выбрать другой регион/язык Переключиться на United Kingdom/English Выбрать другой регион/язык Переключиться на USA/English Выбрать другой регион /language Переключиться на Францию/Францию ​​Выбрать другой регион/язык Переключиться на Австрию/Немецкий Выбрать другой регион/язык Переключиться на Италию/Итальянский Выбрать другой регион/язык Переключиться на Бразилию/Португальский Выбрать другой регион/язык Переключиться на Испанию/Испанский Выбрать другой регион /language

Акустическая субволновая визуализация в дальней зоне и обнаружение границ на основе пространственной фильтрации и преобразования волнового вектора

Системный режим л

Рис.1а показана конфигурация системы, которая позволит передатчику/приемнику точно преобразовывать затухающие волны в распространяющиеся волны и наоборот. Для проверки концепции система установлена ​​в воздухе со скоростью звука c воздуха  = 343 м/с. Предполагается, что объект представляет собой акустическую рассеивающую среду с субволновыми деталями и находится в контакте со слоем фильтра в передатчике. Источник звука излучает непрерывную волну с частотой f 0 (соответствует волновому числу k 0 в воздухе) или короткий импульс с центральной частотой f 0 .{j(kx — 2\rm{\pi}f_0t)}{\rm{d}}k\), входит в слой фильтра в передатчике. P 0 выражается как интегрирование спектра Фурье для рассеянной волны от объекта, основанное на принципе пространственного преобразования Фурье 24 . P 0 содержит как распространяющиеся волны (| k | <  k 0 ), так и затухающие волны (| k | ≥  5 4 09093 k 9009). Функция слоя фильтра состоит в том, чтобы усиливать компоненты волны с выбранным диапазоном волновых чисел.{j(kx — 2\rm{\pi}f_0t)}{\rm{d}}k\), где | к | ∈ [ k G  −  k 0 , k G ] или | к | ∈ [ k G , k G  +  k 0 ] (на рис. 1a показан первый случай). k G  = 2/ γ – постоянная решетки, соответствующая периоду решетки γ . Функция слоя решетки состоит в том, чтобы преобразовывать субволновые волновые векторы, выходящие из слоя фильтра, в распространяющиеся волновые векторы путем добавления импульса.{j(k{\prime}x — 2\rm{\pi}f_0t)}{\rm{d}}k{\prime}\). Если k  > 0, преобразование осуществляется посредством дифракции -1-го порядка на решетке и k ′ =  k  −  k G . Если k  < 0, преобразование осуществляется посредством дифракции +1-го порядка на решетке и k ′ =  k  +  k G . Решетка спроектирована так, чтобы иметь только нечетные порядки дифракции, поэтому компоненты, распространяющиеся от слоя фильтра, который представляет собой дифракцию нулевого порядка, дополнительно подавляются.{j(kx — 2\rm{\pi}f_0t)}{\rm{d}}k\). Амплитуды p 1 ( k ), p 2 ( k ′) и p 3 ( k ) и p 3 ( k ) коэффициенты пропускания в слоях фильтра позже ( k ) являются производными в слоях фильтра и коэффициенты пропускания слои решетки. Решетка также будет генерировать дифракции других более высоких нечетных порядков (3-й порядок, 5-й порядок,…). Тогда фильтрующий слой в приемнике будет выполнять постфильтрацию для волн с волновым числом | к | ∈ [ K

3 G — K K

3 0 , K G ] Или [ K G , K G + K 0 ] В первом порядке дифракция.Все другие дифракции более высокого порядка затухают после прохождения через фильтрующий слой в приемнике. Во избежание перекрытия +1-го и -1-го порядков дифракции слоя решетки полосы волновых чисел волны после прохождения слоя фильтра не могут располагаться в [ k G  −  k 0 , k G ] и [ k G , k G  +  k 0 ] одновременно.Изменяя геометрические параметры, полосу фильтрации слоя фильтра и постоянную решетки k G слоя решетки можно отрегулировать в различных местах пространственного спектра. Таким образом, мы можем отдельно проектировать полосы | к | ∈ [ nk 0 , ( n  + 1) k 0 ], n  = 1, 2, 3, 93, … 900 в поле N, показанном далеко от 1, 2, 3, 93 до 900 Рис. 1б. Принятые сигналы обозначаются P 3 n соответственно.N {\kern 1pt} P_{3n}} \right)\). В этом случае будет получено краевое изображение объекта, представленное более высокими пространственными частотами.N {\kern 1pt} P_{ 3n}} \справа)\).N {\kern 1pt} P_{3n}} \right)\)

Передаточные свойства слоя фильтра

Назначение слоя фильтра состоит в том, чтобы соединять падающие волны с определенными волновыми числами от входа к выходу слоя, как почти пространственный фильтр поля. В оптике такая фильтрация реализуется за счет возбуждения поверхностной плазмы в металлическом слое. Однако аналога поверхностной плазмы в акустике пока нет. Пространственную фильтрацию звука в ближней зоне предлагается реализовать с помощью двух одинаковых решеток резонаторов Гельмгольца (ГР), обращенных друг к другу на расстоянии х , образующих волновод высотой х для прохождения волны (рис.2а). Здесь h меньше длины волны λ 0 в свободном пространстве, чтобы гарантировать, что волновой вектор в направлении y равен нулю. Каждая ГР в массивах выполнена с полостью шириной a 1 и c и высотой b 1 и жесткой трубой шириной a 2 и и высота б 2 . Период массива равен d 1 .Резонансная частота HR соответствует длине волны, которая намного больше размера самого HR, поэтому мы можем использовать модель схемы с сосредоточенными параметрами для аппроксимации HR 25 , при этом полость действует как конденсатор, а трубка действует как конденсатор. индуктор.

Рис. 2

Модель и свойства фильтрующего слоя. и Модель для фильтрующего слоя. Геометрические параметры: b 1  = 5 мм, a 2  = 2,5 мм, c  = 2.5 мм, b 2  = 0,75 мм, h  = 5 мм и d 1  = 2,75 мм. Путем изменения a 1 можно настроить отфильтрованный волновой вектор. Выбираем A 1 = 4,5 мм для K E = 1,5 (Filter1), A 1

4 = 6 мм для K E = 2,5 (Filter2), и A 1  = 6,5 мм для k e  = 3,5 (фильтр 3). b Теоретически рассчитанные дисперсионные отношения filter1, filter2 и filter3 в направлении x .Дисперсионные кривые соотношения Filter1, Filter2 и Filter3 проход через K E = 1,5, K = 1,5, K

3 E = 2,5 и K E = 3.5, соответственно на F 0 = 9000 Гц . c Амплитуды и фазы теоретически рассчитанных и смоделированных коэффициентов пропускания фильтрующих слоев

Когда падающее поле распространяется по волноводу, некоторые компоненты с определенными поперечными волновыми числами будут связаны с резонансной модой массивов ВР.ГР в массиве должны иметь гораздо меньшие размеры и периоды по сравнению с рабочей длиной волны, чтобы сделать возможной связь субволновых компонент. Мы выбрали нашу рабочую частоту как f 0  = 9000 Гц, что соответствует длине волны λ 0  = 38,1 мм, для демонстрации. Предлагаемая система может масштабироваться до других размеров и рабочих частот в зависимости от различных приложений.{jk_{\mathrm{e}}k_0x},$$

(1)

, где s 0 — константа, указывающая силу связи, Z — эффективный импеданс, а Y — эффективная проводимость.2}}}\), который определяет волновое число, которое усиливается фильтрующим слоем. Изменяя размер полости A 1 HRS, мы получили, что K E = 1,5 для фильтрующего слоя с A 1 = 4,5 мм (обозначены Filter1), K E = 2,5 для фильтрующего слоя с A 1 = 6 мм (обозначается фильтром2) и K E = 3.5 для фильтрующего слоя с A 1 = 6.5 мм (обозначается фильтром3). Теоретический расчет с 0 в уравнении. 1 нуждается в теории многократного рассеяния и анализе мод для волн внутри HR и волноводов. Вместо этого мы используем полноволновое моделирование COMSOL для расчета с 0 . В моделировании используются два массива HR, каждый из которых содержит 90 HR (подробное описание моделирования COMSOL см. в дополнительном примечании 4). Сопоставляя теоретические и смоделированные T f at k e  = 0, мы получаем с 0  = 2.2}}\). Ни один из этих случаев не считается проигрышем. Усиление, полученное при моделировании, в целом меньше, чем при теоретическом расчете. Это связано с тем, что при моделировании фильтрующий слой имеет конечное число HR, что не может обеспечить резонансную амплитуду, приближающуюся к бесконечности, показанную в теоретическом расчете для бесконечных структур. И теория, и моделирование указывают на фазовый сдвиг π перед резонансным волновым вектором и нулевой фазовый сдвиг после резонансного волнового вектора.

Рассчитаны дисперсионные отношения слоев фильтра в направлении x для трех различных значений a 1 (см. Дополнительное примечание 1) и нанесены на рис. 2b. Кривая дисперсионного соотношения смещается к более низким частотам по мере увеличения a 1 , что приводит к увеличению k e , соответствующему f 0  = 9000 Гц. Путем дальнейшего увеличения a 1 слой фильтра может работать для волновых векторов больше 3.5 к 0 . Наибольший волновой вектор, к которому можно получить доступ, определяется выражением \(k_{\mathrm{e}} \le \frac{\pi }{{d_1k_0}}\), где d 1 — период HR множество. В нашем случае d 1  = 2,75 мм, поэтому k e  ≤ 6,9.

Передаточные свойства слоя решетки

В разработанной нами системе слой решетки помещается рядом со слоем фильтра для преобразования субволновой волны в распространяющуюся волну. Решетка обычно имеет несколько порядков дифракции.Ключевым моментом здесь является установление однозначного соотношения между волновыми векторами до и после преобразования. Наблюдая смоделированные коэффициенты передачи на рис. 2b, мы обнаруживаем, что компоненты распространяющейся волны ( k e  ∈ [0, 1]) все еще велики по сравнению с отфильтрованными субволновыми компонентами, особенно для слоев фильтра с более высокими пространственными частотами. Эти нежелательные распространяющиеся волны будут проходить через слой решетки за счет дифракции нулевого порядка и перекрываться с интересующими субволновыми компонентами, которые проходят за счет дифракции первого порядка.Известно, что бинарная фазовая решетка в оптике не имеет дифракции четного порядка 23 . Таким образом, мы предлагаем конструкцию акустической бинарной фазовой решетки для устранения дифракции нулевого порядка распространяющихся компонентов.

В идеальном случае бинарная фазовая решетка состоит из элементов, обеспечивающих однородную амплитуду передачи и чередующиеся фазовые сдвиги 0 и π . На практике трудно найти материалы или структуры, которые имеют идеальное согласование импеданса с воздухом для обеспечения полной передачи, а также имеют изменение скорости звука для создания фазового сдвига π .Известно, что узкие акустические волноводные каналы с размером поперечного сечения меньше длины волны способны генерировать фазовую задержку, пропорциональную длине пути волны 26 . Для волноводов с длиной пути λ 0 /2 и λ 0 , которые генерируют фазовые сдвиги π и 2 π , резонансы Фабри-Перо могут возбуждаться внутри трубок для достижения высоких эффективность передачи 27 . На основании этих фактов мы строим акустическую бинарную фазовую решетку в нашей системе с прямым каналом длиной 17.5 мм (около λ 0 /2) и изогнутый канал с длиной пути волны около λ 0 , но размером 17,5 мм в направлении z , как показано на рис. 3a. Ширина каналов составляет 1,25 мм, что значительно меньше рабочей длины волны. Высота каналов h  = 5  мм в направлении y равна высоте волновода между двумя массивами HR.

Рис. 3

Модель и свойства слоя решетки. и Модель для решетчатого слоя. Геометрические параметры: w 1  = 1,25 мм, w 2  = 6,95 мм, L  = 18,75 мм. Изменение периода решетки d 2 приведет к другим k G . Мы выбираем D 2 = 18,9 мм для K

3 г = 2 K 0 (Grating1), D 2 = 12,6 мм для K г = 3 K 0 (решетка 2), d 2  = 9.4 мм для k G  = 4 k 0 (решетка3). b , c Амплитуды ( b ) и фазы ( c ) теоретических и смоделированных коэффициентов передачи слоев решетки в передатчике. d , e Амплитуды ( d ) и фазы ( e ) теоретических и смоделированных коэффициентов передачи слоев решетки в приемнике

Для бинарной фазовой решетки с периодом 2 d 2 постоянная решетки равна k G  =  π / d 2 .{\mathrm{r}}(k_{\mathrm{e}})\) рассчитываются методом разложения по плоским волнам 27 (подробные расчеты см.{\mathrm{r}}(k_{\mathrm{e}})\) решетки размером 250 мм в направлении x (см. Дополнительное примечание 4 для подробное описание моделирования COMSOL).{\mathrm{r}}(k_{\mathrm{e}})\) трехфазных решеток с разными периодами решетки, соответствующих 0 и 4 k 0 (обозначены решеткой1, решеткой2 и решеткой3 соответственно). Как теоретический расчет, так и моделирование показывают, что слой решетки демонстрирует большую дифракцию -1-го и +1-го порядков для эффективного преобразования длины волны в распространяющийся волновой вектор, а также почти нулевую дифракцию нулевого порядка для устранения влияния распространяющихся компонентов в падающей волне.{\ mathrm {r}} (k _ {\ mathrm {e}}) \) дает отрицательные фазовые сдвиги.

Меньшая ширина канала w 1 уменьшит размер элементарной ячейки в направлении x , что позволит увеличить k G для преобразования более крупных субволновых волновых векторов в диапазон волновых векторов распространения. Однако меньшая ширина канала будет генерировать большие тепловые вязкие потери внутри каналов. Выбор w 1 здесь является компромиссом между этими факторами на частоте 9000 Гц.

Функция передачи изображения всей системы

Во всей системе, показанной на рис. 1a, приемник будет повторно преобразовывать распространяющиеся волны, преобразованные передатчиком из субволновых волн, обратно в исходные формы. Рассматриваются три комбинации слоя фильтра / решетки: (1) A 1 = 4,8 мм, K

3 г = 2 K

3 0 , (2) A 1 = 5,9 мм , k G  = 3 k 0 , и (3) a 1  = 6.5 мм, k G  = 4 k 0 (обозначаются линзой1, линзой2 и линзой3 соответственно). Расстояние между передатчиком и приемником составляет D во всех трех комбинациях. Волны распространяются в пустом волноводе длиной D с пренебрежимо малыми потерями.

При расчете коэффициента передачи всей системы (обозначаемого как передаточная функция изображения) необходимо рассмотреть два случая. Один случай, когда в качестве источника звука используется непрерывная волна.Необходимо учитывать множественные отражения между двумя решетками. В этом случае метод расширения плоской волны применяется к комбинации двух решеток и пространства между ними (подробный вывод см. в Дополнительном примечании 3). Рассчитанный коэффициент пропускания для комбинации двух решеток обозначается как T g ( k e ). Другой случай, когда в качестве источника звука используется короткий импульс. Подобно «однократному прохождению» сигналов, всеми многократными отражениями пренебрегают, потому что время их прибытия в приемник не перекрывается с прямым пришедшим сигналом.2} }\), \(k_{\mathrm{e}} \in \left[ {\frac{{k_{\mathrm{G}}}}{{k_0}} — 1,\frac{{k_{ \mathrm{G}}}}{{k_0}} + 1} \right]\).

Функция передачи изображения может быть выражена как T Непрерывная = T F T G T T F (при использовании непрерывного источника) или T Pulse = T f D g T f (при использовании источника импульсов), указывает силу связи субволновой составляющей волны с эффективным волновым вектором k e со стороны входа на сторону выхода .При D  = 130 мм (3,4 λ 0 ) амплитуды теоретически рассчитанных T непрерывных и T импульсов и линзы 10424 представлены на рис. Поскольку коэффициент пропускания фильтрующего слоя имеет гораздо большую величину, чем коэффициент пропускания решетчатого слоя вблизи резонанса, обе амплитуды T непрерывных и T импульсных определяются тенденцией амплитудной характеристики фильтрующего слоя.Передаточные функции изображения для трех линз также получены при моделировании в частотной области COMSOL. На рис. 4b показаны амплитуды смоделированных передаточных функций изображения. Рис. 4а, б указывают на то, что субволновые волны с волновым числом k e  ∈ [1, 2], [2, 3] и [3, 4] по отдельности проецируются на выход приемника. Амплитуды смоделированных передаточных функций изображения меньше теоретически рассчитанных в основном из-за разницы между теоретическими и смоделированными амплитудами пропускания фильтрующего слоя, показанной в предыдущем разделе.

Рис. 4

Характеристики передачи всей системы. a Амплитуды теоретически рассчитанных передаточных функций изображения линзы 1, линзы 2 и линзы 3 для случая импульсного источника и случая непрерывного источника. Линза1, линза2 и линза3 соответствуют системам, которые работают для волновых векторов в k e  ∈ [1, 2], [2, 3] и [3, 4] соответственно. b Амплитуды моделируемой передаточной функции изображения линзы 1, линзы 2 и линзы 3. Моделирование выполняется в частотной области с учетом многократных отражений между решетками. c При использовании непрерывного источника теоретически вычисленные амплитуды и фазы передаточных функций изображения для объектива 1, когда D  = 130 мм и D  = 200 мм. D — расстояние между передатчиком и приемником. d При использовании импульсного источника теоретически рассчитаны амплитуды и фазы передаточных функций изображения для объектива 1, когда D  = 130 мм и D  = 200 мм

вычисленные амплитуда и фаза (рис.4C) T Rensous для LENS1 ( A 1 = 4,8 мм, K г = 2 K 0 ) Когда D = 130 и 200 мм. Из рис. 4c видно, что в случае непрерывного источника, в то время как множественные отражения между волноводами вызывают небольшие изменения в амплитудной характеристике, основная тенденция поведения полосовой фильтрации не меняется с расстоянием D . Однако изменение D приведет к большим изменениям фазовой характеристики, в отличие от амплитудной характеристики.Теоретически рассчитанные амплитуды и фазы T импульса для линзы 1, когда D  = 130 и 200 мм, также представлены на рис. 4d. Как видно из выражения D g ( k e ), амплитуда не меняется с D , а фаза изменяется. Из приведенного выше анализа мы заключаем, что изменение D изменит только фазы различных компонентов волнового вектора, но не амплитуды. При правильной фазовой компенсации расстояние между изображением и объектом можно гибко изменять, не влияя на качество изображения.

Субволновая визуализация и обнаружение границ

Разработанная система субволновой визуализации в дальней зоне способна разделять полосы пространственных частот и проецировать их в дальнюю зону. Различные полосы пространственных частот представляют части изображения с разным пространственным разрешением. Управляя этими разделенными полосами, можно реализовать различные функции. Например, если мы сложим все разделенные полосы вместе, можно восстановить полное изображение объекта с субволновыми деталями.Если добавляются только более высокие полосы пространственных частот, может быть достигнуто обнаружение границ объектов, что является важной функцией при обработке изображений 28,29,30,31,32 .

Мы используем 3D-принтер Autodesk Ember для изготовления трех наборов передающих и принимающих пар линз1, линз2 и линз3, которые работают для k e  ∈ [1, 2], [2, 3] и [3, 4 ] соответственно (рис. 5). Каждый комплект помещается в волновод высотой h  = 5 мм и шириной 250 мм для удержания преобразованной распространяющейся волны от передатчика к приемнику.Расстояние распространения составляет D  = 130 мм. Сначала мы используем изготовленную систему для изображения одномерной щели размером d  = 60 мм (1,57 λ 0 ). Выполняются четыре измерения, три из которых от трех устройств (объектив1, объектив2, объектив3), соответствующих k e  ∈ [1, 2], [2, 3] и [3, 4]. Другое измерение выполняется, когда щель помещается на вход того же волновода, что и другие измерения, но без каких-либо HR-решеток и решеток (len0), что соответствует распространяющимся компонентам k e  ∈ [0, 1] .\prime (k_{\mathrm{e}})\), n  = 0, 1, 2, 3, представлены на рис. 6а–г сплошными черными линиями. Измеренный спектр каждой линзы подтверждает способность разработанной нами системы к пространственной фильтрации. Из рис. 6a–d мы также наблюдаем, что все остальные компоненты дифракции более высокого порядка по крайней мере на 15 дБ меньше, чем компоненты дифракции 1-го порядка после прохождения через фильтрующий слой на выходе.

Рис. 5

Экспериментальная установка. a Экспериментальная установка для субволновой визуализации и обнаружения границ одномерных щелей.Динамик находится на расстоянии 20 см от линз. Объекты представляют собой одномерные щели, расположенные на входе передатчика. Микрофон используется для сканирования распределения сигнала на выходе приемника. b Распечатанные на 3D-принтере линзы1, линзы2 и линзы3. Белая шкала в правом нижнем углу представляет собой длину 100  мм. c Фотография экспериментальной системы

Рис. 6

Субволновая визуализация и результаты обнаружения границ одномерной щели диаметром 60 мм (1,57 λ 0 ). a d Когда объектом является щель 60  мм, нормированные пространственные спектры принятых сигналов от пустого волновода ( a ), линзы 1 ( b ), линзы 2 ( c ) и линзы 3 ( д ) соответственно. E , F , F Обратные преобразования Фурье затененных областей K E ∈ [0, 1] ( E ), K E ∈ [1, 2] ( F ) и ) соответственно.{\mathrm{p}}(x)\) дает два края щели на расстоянии 60 мм, как показано на рис. 6i. Каждое ребро обозначено пиком, имеющим полуширину около λ 0 /4. Отношение сигнал/шум (SNR) определяется как отношение высоты пика на краю ко второму по величине высоте пика в пределах [− λ 0 λ 0 ] расстояния от края (без учета высота пика другого края в этом диапазоне, если он существует). SNR для обнаружения края щели 60  мм рассчитывается как 4.{\mathrm{p}}(x)\) для соответствующих трех щелей на рис. 7а–в. Края 30 мм и 15 мм щелей успешно детектируются. Отношение сигнал-шум 30-мм щели составляет 7,5 дБ для левого края и 8,1 дБ для правого края. Отношение сигнал-шум 15-мм щели составляет 7,5 дБ для левого края и 5,7 дБ для правого края. Однако система не может обнаружить края 10-мм щели, поскольку самая высокая пространственная частота, которую мы можем обнаружить, меньше 4 k 0 , что соответствует размеру элемента больше λ 0 /4 = 9.5 мм. 10  мм — это почти ограничение обнаружения в текущей системе. На рис. 7i мы наблюдаем только один пик размером около 10 мм вместо двух краев на расстоянии 10 мм. Затем мы используем четыре линзы для визуализации объектов с двумя щелями. Один объект состоит из одной щели 20 мм (0,52 λ 0 ) и одной щели 30 мм (0,8 λ 0 ) с расстоянием от края до края 20 мм. Другой объект состоит из двух щелей диаметром 10 мм (0,26 λ 0 ), расстояние между краями которых составляет 10 мм.Мы построили экспериментальные полные изображения и краевые изображения для объектов на рис. 7д–г. Четыре линзы успешно захватывают как края, так и полное изображение для двойных щелей 20–30  мм. И, как и ожидалось, наше устройство дает субволновое изображение двух щелей, но не захватывает края из-за верхнего предела диапазона волнового вектора, который составляет 4 k 0 . Можно заметить, что полученные изображения не являются идеальными квадратными функциями объекта, а края имеют ширину около λ 0 /4, а не идеальные импульсы.Эти недостатки связаны с тем, что мы используем только четыре линзы для получения пространственной информации до 4 k 0 . Чтобы полностью восстановить квадратные изображения, похожие на объекты, необходимо более четырех линз, которые могут восстанавливать более глубокую субволновую информацию. Чем меньше или сложнее объект, тем больше полос пространственного волнового вектора необходимо для разрешения изображения.

Рис. 7

Субволновая визуализация и обнаружение границ для одномерных одинарных и двойных щелей. a c Изображения краев одной щели размером 30 мм ( a ), 15 мм ( b ) и 10 мм ( c ) соответственно. d Полное изображение двухщелевого объекта с шириной щели 20 мм и 30 мм и расстоянием от края до края 20 мм. e Краевое изображение двойных щелей 20–30  мм. f Полное изображение двухщелевого объекта с шириной щели 10 мм и 10 мм и расстоянием от края до края 10 мм. г Краевое изображение двойных щелей 10–10 мм.В ( a g ) сплошные черные линии представляют собой экспериментальные измерения, сплошные синие линии представляют собой результаты с ограничением дифракции для пустого волновода, а красные пунктирные линии представляют собой теоретические эталоны

Для того, чтобы лучше оценить характеристики четырех линз. , на рис. 6e–j и 7 в качестве теоретических ссылок. Эти красные пунктирные линии получаются с помощью соответствующих [0, K 0 ], [ K

3 0 , 2 K 0 ], [2 K 0 , 3 K 0 ] или [3 k 0 , 4 k 0 ] полос, непосредственно вырезанных из пространственных преобразований Фурье щелей.Например, красная пунктирная линия на рис. 6f получается с помощью следующих шагов: 1) Выполните пространственное преобразование Фурье для щелей диаметром 60 мм (прямоугольная функция шириной 60 мм), чтобы получить спектр. 2) Используйте оконную функцию, чтобы получить полосу [ k 0 , 2 k 0 ] из спектра. 3) Выполните обратное преобразование Фурье для оконной полосы [ k 0 , 2 k 0 ], чтобы получить красную пунктирную линию на рис. 6f, показывающую пространственное распределение поля [ k 0 ]. , 2 k 0 ] полоса.Мы видим, что экспериментальные результаты линз очень похожи на эти теоретические эталоны. Небольшие различия связаны с неравномерностью амплитуд передачи для разных компонент волнового вектора, проходящих через линзы. Неравномерность амплитуд обусловлена ​​неравномерностью АЧХ системы для разных волновых векторов, а также разным влиянием затухания на разные волновые векторы. Сплошные синие линии на рис. 7 представляют изображения с ограничением дифракции от пустого волновода (линза 0), по которым мы можем проверить улучшение разрешения, добавив сигналы от линз 1, линзы 2 и линзы 3.

2.3: Кривизна и векторы нормали кривой

Для параметрически заданной кривой у нас есть определение длины дуги. Поскольку вектор-функции представляют собой замаскированные параметрически определенные кривые, мы имеем то же самое определение. У нас есть дополнительное преимущество записи с векторными функциями в том, что квадратный корень из суммы квадратов производных является просто величиной вектора скорости.

Определение: длина дуги

Пусть

\[ \textbf{r}(t) = x(t) \, \hat{\textbf{i}} + y(t) \, \hat{\textbf{j}} + z(t) \, \ шляпа {\ textbf {k}} \ не номер \]

— дифференцируемая векторнозначная функция на [a,b].2} \, дт .\номер \]

Обратите внимание, что мы могли бы вычислить этот интеграл вручную, полагая \(t = 9/2 \tan\, q\), однако в вопросе нам предлагалось использовать только машину для аппроксимации интеграла:

\[ с = 5,8386 .\номер\]

Параметризация по длине дуги

Напомним, что, как и параметрические уравнения, векторные функции описывают не только траекторию движения частицы, но и то, как она движется.t || \textbf{v}(и) || \, ду.{-1}(t)\right) = t .\nonumber \]

и \(r(s)\) будут параметризованы длиной дуги. К сожалению, этот процесс обычно невозможен по двум причинам.

  1. Интеграл, определяющий длину дуги, содержит квадратный корень из подынтегральной функции; этот интеграл обычно невозможно определить.
  2. Даже если интеграл можно вычислить, найти обратную функцию часто невозможно. Есть несколько специальных кривых, которые можно параметризовать по длине дуги, и одна из них показана ниже.t \sqrt{2}\,dt = \sqrt{2}\, t .\nonumber \]

    Решение для \(t\) дает

    \[ t= \dfrac{s}{\sqrt2} .\номер\]

    Теперь подставьте обратно в уравнение положения, чтобы получить

    \[ \textbf{r}(s) = \cos \dfrac{s}{\sqrt2} \, \hat{\textbf{i}} + \sin \dfrac {s}{\sqrt2} \, \hat {\textbf{j}} + \dfrac{s}{\sqrt2} \, \hat{\textbf{k}} .\nonumber \]

    Основные понятия: кривизна и вектор нормали

    Представьте, что автомобиль едет по извилистой дороге. Чем круче поворот, тем сложнее вождение.В математике у нас есть число , кривизна , которое описывает эту «герметичность». Если кривизна равна нулю, то кривая выглядит как линия вблизи этой точки. В то время как если кривизна является большим числом, то кривая имеет резкий изгиб.

    Рисунок \(\PageIndex{1}\): Изображение ниже представляет собой часть кривой \(\mathbf{r}(t)\) Красные стрелки представляют единичные касательные векторы, \(\mathbf{\hat{T}}\ ), а синие стрелки обозначают единичные векторы нормалей, \(\mathbf{\hat{N}}\).

    Прежде чем узнать, что такое кривизна кривой и как найти значение этой кривизны, мы должны сначала узнать о единичном касательном векторе .Как следует из названия, единичные касательные векторы — это единичные векторы (векторы длиной 1), которые касаются кривой в определенных точках. Поскольку касательные линии в определенной точке кривой определяются как линии, которые едва касаются кривой в данной точке, мы можем сделать вывод, что касательные линии или векторы имеют наклоны, эквивалентные мгновенному наклону кривой в данной точке. Другими словами,

    \[ \mathbf {T} = \frac{d \mathbf{r}}{dt}\mathrm{,}\nonumber \]

    значит

    \[ \mathbf{\шляпа{T}} = \frac{\mathbf{T}}{\left | \mathbf{T} \right |}= \frac{d\mathbf{r}/dt}{\left | d\mathbf{r}/dt \right|} .\номер\]

    Основываясь на том, что мы узнали ранее, мы знаем, что \(\frac{d\mathbf{r}}{dt} = \mathbf{v} \), где \(\mathbf{v} \) — скорость, при которой точка движется в данный момент времени. Кроме того, абсолютное значение вектора скорости является вектором скорости кривой, что означает \(\left | \frac{d\mathbf{r}}{dt} \right | = \frac{ds}{dt} \) . Таким образом, формулу для единичного касательного вектора можно упростить до:

    .

    \[\mathbf{\шляпа{T}} = \frac{\mathrm{скорость}}{\mathrm{скорость}} = \frac{d\mathbf{r}/dt}{ds/dt} .\номер\]

    А теперь давайте подумаем об единичном касательном векторе, когда кривая объясняется в терминах длины дуги, то есть \(r(s)\) вместо \(r(t)\). Это означает:

    \[\mathbf{T} = \frac{d\mathbf{r}}{ds}\номер \]

    \[\text{и }\mathbf{\шляпа{T}} = \frac{d\mathbf{r}/ds}{ds/ds} = \frac{d\mathbf{r}}{ds} . \номер\]

    С помощью этой информации мы узнаем, что такое кривизна на самом деле и как мы можем вычислить кривизну, обозначаемую как \(\каппа\).2} \право | .\номер\]

    Поскольку мы знаем, что \(\mathbf{\hat{T}} = d\mathbf{r} / ds\), мы можем сформулировать уравнение для \(\kappa\) через \(\mathbf{\hat {Т}}\):

    \[k= \влево | \frac{d\mathbf{\шляпа{T}}}{ds} \right | .\номер\]

    Тем не менее, мы знаем, что большинство кривых записывается параметрическими уравнениями в терминах некоторой фиктивной переменной, чаще всего \(t\). Итак, давайте предположим, что кривая выражена в терминах \(t\), так что \(\mathbf{r}(t)\) является кривой. В таком случае мы должны сформулировать другое уравнение, чтобы найти кривизну, не беря производные через \(s\).

    Во-первых, мы знаем, что

    \[ k= \влево | \frac{d\mathbf{\шляпа{T}}}{ds} \right | \номер\]

    Используя цепное правило, мы получаем

    \[ \begin{align*} k &= \left | \ frac {d \ mathbf {\ hat {T}}} {dt} \ cdot \ frac {dt} {ds} \ right | \\[4pt] &= \frac{1}{\left | ds/dt \right |} \left |\frac{d\mathbf{\hat{T}}}{dt} \right | \end{выравнивание*} \]

    поэтому

    \[k= \frac{1}{\left | \mathbf{v} \право |} \лево | \frac{d\mathbf{\шляпа{T}}}{dt} \right |.\номер\]

    Определение кривизны (повторно)

    Более формально, если \(\textbf{T}(t)\) является функцией единичного касательного вектора , то кривизна \(k\) определяется скоростью, с которой единичный касательный вектор изменяется с относительно длины дуги.

    \[ k = ||\dfrac{d}{ds} (\textbf{T}(t)) || = ||\textbf{r}»(s)||\номер\]

    Как указывалось ранее, это определение не является практичным, поскольку параметризация по длине дуги обычно невозможна.Вместо этого мы используем цепное правило, чтобы получить

    .

    \[ ||\dfrac{d}{ds} (\textbf{T}(t)) || = ||\textbf{T}'(t) \dfrac{dt}{ds}|| \номер\]

    \[ \dfrac{||\textbf{T}'(t)|| }{ ||\dfrac{ds}{dt}|| } = \dfrac{ ||\textbf{T}'(t)||}{ ||\textbf{r}'(t)||}. \номер\]

    Эта формула более практична в использовании, но все же громоздка. \(\textbf{T}'(t)\) обычно беспорядок. Вместо этого мы можем позаимствовать формулу для вектора нормали, чтобы получить кривизну

    \[ K(t) = \dfrac{ ||r'(t) \times r»(t)||}{||r'(t)||^3}.\номер\]

    Нормальный вектор кривой

    Единичный вектор нормали кривой, по определению, перпендикулярен кривой в данной точке. Это означает, что вектор нормали кривой в данной точке перпендикулярен касательному вектору в той же точке. Кроме того, вектор нормали указывает на центр кривизны, и производная вектора касательной также указывает на центр кривизны. Таким образом, вектор нормали кривой является производной касательного вектора кривой.

    \[\mathbf{N} = \frac{d\mathbf{\hat{T}}}{ds}\mathrm{или} \frac{d\mathbf{\hat{T}}}{dt}\nonumber \]

    Чтобы найти единичный вектор нормали, мы просто делим вектор нормали на его величину:

    \[\mathbf{\шляпа{N}} = \frac{d\mathbf{\шляпа{T}}/ds}{\left | d\mathbf{\шляпа{T}}/ds\right |}\mathrm{или} \frac{d\mathbf{\шляпа{T}}/dt}{\left | d\mathbf{\шляпа{T}}/dt \right |} .\nonumber \]

    Обратите внимание, что \( \left | d\mathbf{\hat{T}}/ds\right | \) можно заменить на \( \kappa \), так что:

    \[\mathbf{\шляпа{N}} = \frac{1}{\kappa} \frac{d\mathbf{\шляпа{T}}}{ds} \nonumber \]

    \[\поэтому \mathbf{\шляпа{N}} = \frac{1}{\каппа} \frac{d\mathbf{\шляпа{T}}}{ds} \mathrm{ или } \frac{d \mathbf{\шляпа{T}}/dt}{\слева | d\mathbf{\шляпа{T}}/dt \right |} .3} \приблизительно 0,952 . \номер\]

    Кривизна плоской кривой

    Если кривая находится только в плоскости xy и определяется функцией \(y = f(t)\), то существует более простая формула для кривизны. Мы можем параметризовать кривую с помощью

    \[ \textbf{r}(t) = t \, \hat{\textbf{i}} + f(t)\, \hat{\textbf{j}} .\nonumber \]

    У нас есть

    \[ \textbf{r}'(t) = \hat{\textbf{i}} + f'(t) \, \hat{\textbf{j}} \nonumber \]

    \[ \textbf{r}»(t) = f »(t) \, \hat{\textbf{j}} .{3/2}}\номер\]

    Оскулирующий круг

    На первом курсе мы увидели, как аппроксимировать кривую линией, параболой и т. д. Вместо этого мы можем найти наиболее подходящий круг в точке на кривой. Если \(P\) является точкой на кривой, то наиболее подходящая окружность будет иметь ту же кривизну, что и кривая, и пройдет через точку \(P\). Мы увидим, что кривизна окружности есть константа \(1/r\), где \(r\) — радиус окружности. Центр соприкасающейся окружности будет находиться на линии, содержащей вектор нормали к окружности.2\) в точке \(х = -1\).

    Решение

    Новый взгляд на нормальную составляющую ускорения

    Как нормальная составляющая ускорения связана с кривизной. Если вы помните, нормальная составляющая ускорения говорит нам, как быстро частица меняет направление. Если кривая имеет резкий изгиб (большую кривизну), то изменение направления будет происходить быстрее. Покажем теперь, что существует определенная связь между нормальной составляющей ускорения и кривизной.

    \[ \textbf{a}(t) = a_{\textbf{T}}\textbf{T}(t) + a_{\textbf{N}}\textbf{N}(t) \nonumber \]

    У нас есть

    \[ \begin{align*} \textbf{a}(t) &= \textbf{r}»(t) \\[4pt] &= \dfrac{d}{dt} (\textbf{r} ‘(t)) \\[4pt] &= \dfrac{d}{dt} \left(||\textbf{r}'(t)||\textbf{T}(t)\right) \\[ 4pt] &= \dfrac{d}{dt} \left(||r'(t)||)\textbf{T}(t) + ||r'(t)|| \textbf{T}'(t) \right) \\[4pt] &= s»(t)\textbf{T}(t) + s’\textbf{T}'(t) \\[4pt] &= s»(t)\textbf{T}(t) + s’||\textbf{T}'(t)||\textbf{N}(t) = s»(t)\textbf{ T}(t) + ks’^2 \textbf{N}(t) .2 \,\шляпа{\textbf{k}} \).

    Авторы и авторство

    Включение псевдоуридина в мРНК дает превосходный неиммуногенный вектор с повышенной способностью к трансляции и биологической стабильностью

    Рисунок 4. Ψ-модифицированные мРНК неиммуногенны и обладают более высокой способностью к трансляции, чем немодифицированные мРНК…

    Рисунок 4.Ψ-модифицированные мРНК неиммуногенны и обладают более высокой трансляционной способностью, чем немодифицированные мРНК у мышей.

    In vitro -транскрибированный capTEVlucA 50 (1866 нуклеотидов) с модификациями Ψ или без них был удлинен с помощью длинного 3′-концевого поли(А) хвоста (+A n ) с использованием поли(А) полимеразы. Аликвоты (1 мкг) мРНК до и после поли(А)-хвоста анализировали на денатурирующем агарозном геле с последующим окрашиванием бромистым этидием и ультрафиолетовым (УФ) освещением.Расчетная длина поли(А)-хвостов составляет ~200 н. мРНК, использованные для исследований на животных, отмечены звездочками. ( b ) Аликвоты объемом 60 микролитров мРНК в комплексе с липофектином (0,3 мкг capTEVluc-A n /мышь), содержащей модификации Ψ, вводили путем инъекции в хвостовую вену. Животных забивали через 2 и 4 часа после инъекции и измеряли активность люциферазы в аликвотах (1/10) органов, гомогенизированных в лизирующем буфере. Значения представляют активность люциферазы во всех органах.Результаты с capRen были количественно идентичными, за исключением того, что печень и почки обладали высокой эндогенной люциферазоподобной активностью Renilla (данные не показаны). ( c, d ) CapTEVluc-A n в комплексе с липофектином (0,3 мкг/60 мкл/животное) с модификациями Ψ или без них вводили мышам внутривенно (в/в). Животных забивали через 1, 4 и 24 часа после инъекции, и одну половину их селезенки обрабатывали для ( c ) измерений люциферазы ( d ), а другую половину — для анализа РНК.Активность люциферазы измеряли в аликвотах (1/5) гомогената, приготовленного из половины селезенки. Значения на графике представляют активность люциферазы во всей селезенке и выражены как среднее значение ± стандартная ошибка среднего. ( n = 3 или 4/точка). Сходный паттерн экспрессии был получен в экспериментах с течением времени с использованием capRen (данные не показаны). Пунктирная линия представляет собой фоновую активность, измеренную в образцах селезенки животных, которым вводили только липофектин. ( d ) Аликвоты РНК (2 мкг), выделенные из другой половины селезенки, анализировали с помощью нозерн-блоттинга на наличие люциферазы, фактора некроза опухоли-α (TNF-α) и β-актина.Представлены авторадиограммы и соответствующие окрашенные бромистым этидием, УФ-визуализированные 28S и 18S рРНК. Для люциферазы показаны рентгенограммы, полученные после короткого и длительного воздействия (3 часа и 2 дня). Животных, не инъецированных (контроль) и инъецированных внутривенно некомплексированным липофектином (липофектином), также обрабатывали. Указаны РНК, содержащие уридины (U) или псевдоуридины (Ψ). ( e ) Указанные количества нуклеиновых кислот в комплексе с липофектином, мРНК capTEVluc-A n с или без компонентов Ψ и плазмидной ДНК pCMVluc в объеме 60 мкл/животное доставляли путем внутривенной инъекции мышам.Животных, которым инъецировали мРНК или плазмидную ДНК, умерщвляли через 6 или 24 часа после инъекции, соответственно, и активность люциферазы измеряли в аликвотах (1/10) их селезенки, гомогенизированной в лизирующем буфере. Представленные значения были скорректированы для обозначения активности люциферазы во всех органах ( n = 3–5/балл). Показано значение для каждого животного, а короткие горизонтальные линии указывают среднее значение; НД, не обнаруживается. ( f ) Образцы сыворотки, собранные во время умерщвления (через 6 часов после инъекции) от тех же животных, которые были обработаны для оценки люциферазы, показанной в e , были проанализированы с помощью твердофазного иммуноферментного анализа, который показал, что 3 мкг немодифицированной мРНК индуцировали более высокий уровень интерферона-α (IFN-α), чем 3 мкг Ψ-модифицированной мРНК ( P < 0.

alexxlab

Добавить комментарий

Ваш адрес email не будет опубликован.